Закон распределения классической статистической механики

Большинство современных теорий жидкого состояния вещества основано на применении классических законов распределения Максвелла и Больцмана. Исходя из общих методов статистической механики, жидкость рассматривают как систему из большого числа взаимодействующих частиц и выводят уравнения состояния, т. е. зависимости между объемом, давлением и температурой жидкости, а также объясняют неравновесные макроскопические процессы и свойства жидкости на основе свойств молекул, их движения и взаимодействий. [c.62]

ЗАКОН РАСПРЕДЕЛЕНИЯ КЛАССИЧЕСКОЙ статистической МЕХАНИКИ [c.362]

Закон распределения классической статистической механики 363 [c.363]

Закон распределения классической статистической механики 365 является постоянной общей энергией системы, то [c.365]

Отсутствие курса теоретической физики для специализации Физико-химические исследования металлургических процессов привело к необходимости включить в учебник ряд вопросов этой дисциплины (термодинамику необратимых процессов, законы распределения в статистической механике, волновое уравнение и т. д.). Это обусловило некоторое сокраш,ение материала классической физической химии. [c.7]

В газе средняя кинетическая энергия поступательного движения на одну степень свободы равна к 0/2. Средняя кинетическая энергия осциллатора равна (при одной и той же температуре) средней кинетической энергии поступательного движения молекулы газа. Это получается независимо от того, каков период осциллатора. Поэтому здесь говорят о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы. Один из основных законов классической статистической механики заключается в том, что в любой системе, находящейся в равновесном состоянии, средняя кинетическая энергия на любую степень свободы равняется к% 2. Этот закон равномерного распределения пронизывает всю молекулярную физику прошлого столетия. [c.106]

Роль статистической механики в теоретическом обосновании методов расчета термических свойств газов аналогична роли актуарной статистики. Исходя из законов статистической механики нельзя предсказать время жизни отдельной частицы можно лишь оценить среднее время жизни большого числа частиц. При использовании мощного аппарата статистической механики необходимо, во-первых, знать, можно ли применять для описания распределения энергии частицы по различным степеням свободы и распределения энергии между молекулами законы классической механики или поведение частиц системы нужно рассматривать с точки зрения квантовой механики, и, во-вторых, необходимо знать способы усреднения или распределения энергии между различными состояниями частиц. Несмотря на то что квантовая механика лучше описывает энергетические свойства молекул, в некоторых случаях, когда энергетические уровни молекул полностью возбуждены и расстояния между дискретными уровнями малы по сравнению с величиной кТ, классическая механика позволяет также достаточно точно рассчитать термодинамические свойства веществ. Статистический расчет можно значительно упростить, если рассматривать координаты и моменты различных степеней свободы молекулы как независимые, а рассматриваемым молекулам приписать свойства частиц идеального газа. [c.48]

Основы статистического метода в молекулярной физике были заложены в конце прошлого века Д. К- Максвеллом и Л. Больцманом, которые нашли функции, описывающие распределение по состояниям молекул газа, движущихся по законам классической механики. Позднее статистический метод был распространен на квантовые системы, обладающие дискретным набором возможных состояний. [c.19]

Последовательно классическое описание подразумевает следующее. Мгновенное состояние системы определяется заданием координат и импульсов пронумерованных частиц (точкой в фазовом пространстве). Все механические переменные изменяются непрерывным образом в согласии с законами классической механики. Если описание носит статистический характер, то вероятность некоторого состояния системы и плотность распределения вероятности определяются, как в гл. П1 [см. соотношения (III.2)—(III.8)]. [c.69]

Уравнения (48.12) и (48.13) являются важнейщими уравнениями классической статистической механики они представляют собой один из способов выражения закона распределения Максвелла — Больцмана. Эти уравнения определяют наиболее вероятное распределение молекул по различным возможным отдельным энергетиче- [c.365]

При нормальных температурах энергия молекул газов может быть разделена на три в основном независимые части поступательную, вращательную и колебательную. Энергия распределяется между этими частями в соответствии с законами статистической механики. Поступательная энергия представляет собой среднюю энергию движения в пространстве молекулы как целого с тремя степенями свободы. Поскольку кванты в этом случае очень малы, эту энергию можно считать распределенной классически (т. е. в соответствии с классической статистической механикой) таким образом, что поступательная энергия на одну молекулу составляет 2кТ, где к — постоянная Больцмана и Г — абсолютная температура, или на моль, где R — газовая постоянная. Это составляет около 0,9 ккал1моль при комнатной температуре. У линейных молекул возможны две вращательные степени свободы (у нелинейных молекул их три), и для них соответствующие кванты тоже так малы, что при обычной температуре энергия распределена [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология