Ланжевена подвижность

Уравнение подвижности Ланжевена (44,12) и равенство (38,4) лают возможность вывести соотношение между подвижностью и коэффициентом диффузии электрона. Если разделим почленно [c.171]

Средняя скорость беспорядочного движения электронов гз,, (а следовательно, и связывается с плотностью разрядного тока через уравнение подвижности Ланжевена [c.308]

Таким образом, первая теория подвижности Ланжевена имеет следующие недостатки [c.118]

Подводя итог вышеизложенному, можно сказать, что подвижность определяется четырьмя факторами. Первый фактор — размер иона, т. е. эффективный радиус, который характеризует собой классическое столкновение. На этом представлении основана старая теория Ланжевена, являющаяся правильной в той мере, в какой можно пренебречь поляризуемостью газа. Другим фактором является поляризация. Важную роль играет перезарядка, особенно, когда ионы движутся в собственном газе, и, наконец, наличие при высоких давлениях то.пько двухатомных и трехатомных ионов, образующихся в результате столкновений между атомными ионами и возбужденными атомами. [c.125]

В этих условиях относительная скорость взаимного притяжения ионов возрастает с их подвижностями, т. е. с их средними скоростями в направление поля при единице напряженности последнего (теория рекомбинации Ланжевена [ ]). Поэтому коэффициент рекомбинации пропорционален сумме подвижностей обоих ионов. Отсюда следует, что коэффициент рекомбинации должен расти с уменьшением давления, так как подвижность ионов [ -5 ] обратно пропорциональна давлению. [c.23]

Используя различные релаксационные методы (см. гл. 14), Эйген [14] и де Майер [12] определили скорости многих реакций такого типа. В табл. 5.4 представлены некоторые результаты, ползгчепные Эйгеном и Эйрингом [15]. За исключением первой из приведенных реакций, константы скорости с удовлетворительной точностью оцениваются по уравнению Ланжевена. Однако скорость рекомбинации ионов водорода и гидроксила суш,ественно превосходит оценку по этому уравнению. Подвижности и коэффициенты диффузии этих ионов в воде известны с большой точностью. При 25 °С и° (Н" = = 1,087 у°(ОН-) = 0,6166 см-с" (эл.-ст. ед.)-1 Z °(H+) = 9,319 х X 10- D°(OH ) = 5,285-10" см -С . Таким образом, вычисленное значение бимолекулярной константы скорости равно [c.113]

Между коэффициентом диффузии и подвижностью ионов имеется важное соотношение. К сожалению, оно часто выводится из первой теории подвижности Ланжевена, которая дает значения подвижности, превышаюп ие экспериментальные в 3—5 раз. Из выражений (5.3) и (4.4) получаем отношение подвижности к коэффициенту диффузии для положительных ионов [c.146]

Понятие подвижности иона в газе вполне обосновано лишь при относительно высоких давлениях газа (1—10 мм рт. ст.) и малой напряженности поля (нет автоионизации) когда прямая пропорциональность между V ж Е нарушается, понятие П. и. становится весьма условным. П. и. в газе может быть определена из теории Ланжевена. В теории предполагается, что энергия поступательного движения ионов вдоль ноля мала по сравнению с энергией теплового движения, а столкновения частиц происходят как соударения упругих шаров. По этой теории П. и. убывает с ростом массы иона и давления газа. Более строгая теория, данная также Лапжевеном, учитывает поляризационные силы, действующие между ионами и нейтральными молекулами, и объясняет рост П. и. с уменьшением диэлектрич. проницаемости газа, в к-ром происходит движение ионов. При движении ионов в сильных полях и при малых давлениях газа теория П. п. должна учитывать неупругие столкновения, образование и распад отрицательных ионов, а для положительных ионов — эстафетный перенос заряда (перезарядка), к-рый состоит в передаче заряда иона молекуле при столкновении. Последний процесс особенпо существен при движении в газе его собственных ионов. Изучение Н. и. весьма существенно для понимания процессов, происходящих при электрич. разрядах в газе. [c.54]

Из соотношений (44,11) и (44,12) можно вывести заключение, что подвижность положительных и отрицательных ионов не зависит от напряжённости поля, пока эта напряжённость не настолько велика, чтобы существенно повысить среднюю энергию беспорядочного движения ионов -ш но сравнению со средней энергией нейтральных частиц газа. Вместе с тем, подвижность К -оказывается пропорциональной X—средней длине свободного пробега иона в газе. Следовательно, К обратно пропорционально давлению газа р. Экспериментальные данные оправдывают этот вывод. Так как ю прямо пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры газа 2, а X прямо пронорционально первой степени той же температуры, то согласно (44,12) подвижность ионов должна была бы быть пропорциональной Y Т. Опыт но оправдывает этого вывода упрощённой теории. Соотношение (44,12) носит название уравнения Ланжевена и установлено им при первом наброске теории подвижности. [c.170]

ИЗ значений подвижности электронов пли понов, не мо кет быть равной длине свободного пробега, определяемой из опытов, подобных описанным выше. В первом случае мы имеем дело с эффективным поперечным сечением для передачи импульса, во втором— с эффективным поперечным сечением, входящим в выражение для поглощения или рассеяния монохроматического пучка электронов. Согласно трактовке Гвоздп-вера формула для подвижности Ланжевена [c.179]

Уравнение подвижности Ланжевена (263) и равенство (239) дают возможность вывести соотнощение между подвижностью и коэффициентом диффузии. Если разделим почленно равенство (263) в формена равенство (239) 0 = найдём [c.275]