Подвижность положительных

Математические описания процессов десорбции по суш еству отличаются знаками величин ю в уравнениях балансов в неподвижной фазе ш станет отрицательной (уход вещества), в подвижной — положительной (приход). Кроме того, для процессов десорбции вид т специфичен ф выражают обычно в виде функции у, например, ц = [c.90]

Подвижности положительных и отрицательных ионов примерно равны, т.е. к+= к.. Кроме того, представим плотность объемного заряда ионов в следующем виде [c.11]

В зависимости от температуры обработки коэффициент Холла изменяется сложным образом в обожженных углеродных материалах он отрицателен, что свидетельствует о низкой подвижности положительно заряженных носителей - дырок и сильно зависит от вида исследуемого материала. На предкристаллизационной стадии (1400—2000 °С) коэффициент Холла графитирующихся материалов быстро растет, меняет знак с отрицательного на положительный и достигает максимума при 2000 °С. На стадии графитации (выше 2000 °С) коэффициент Холла резко снижается и выше температуры 2500 °С снова становится отрицательным в графитированных материалах подвижность электронов выше, чем дырок (рис. 41). Положение максимума, его высота, точки перехода из отрицательной области в положительную и обратно определяются свойствами конкретных материалов. Так, для неграфитирующихся материалов (например, на основе фенолформальдегидной смолы ФФС) коэффициент Холла, так же как и у графитирующихся, растет с температурой обработки, однако максимум при этом отсутствует. Знак коэффициента остается положительным вплоть до 2900 °С. [c.95]

Метод капиллярного электрофореза также используется в /х-СПА-устройствах. Проба и буферный раствор вводятся в капилляр. При создании разности потенциалов на концах капилляра наблюдается протекание двух процессов. Первый, называемый электрофоретическим разделением, представляет собой движение положительно или отрицательно заряженных индивидуальных ионов в жидкости под влиянием приложенного поля. Второй процесс называется электро-осмотическим переносом и приводит к движению всей жидкости в капилляре. Реализация этого процесса обусловлена существованием двойного электрического слоя (слоя Гельмгольца) вблизи стенок капилляра. Этот слой образован неподвижными отрицательными зарядами на стенках капилляра (ионизированные силанольные группы) и положительно заряженными ионами из жидкости, которые притягиваются отрицательными зарядами. Если вектор напряженности электрического поля направлен вдоль капилляра, то электростатические силы приводят в движение слой подвижных положительно заряженных ионов. В конечном счете, благодаря молекулярному взаимодействию между слоями жидкости (вязкость жидкости), вся жидкость в капилляре приходит в движение. [c.646]

Ясно, что знак диффузионного потенциала определяется в первом приближении относительными концентрациями и подвижностями положительного и отрицательного ионов, которые составляют слой переноса. Этот эффект и отражается уравнениями, подобными уравнению Планка — Гендерсона, которые дают идеальную часть диффузионного потенциала Едт- Однако в обычных случаях неидеальное слагаемое Еду, определяемое индивидуальными коэффициентами активности, может быть достаточно велико, чтобы заметно изменить величину рассчитываемого потенциала или даже его знак. [c.51]

При диффузии ионов в электролите должна приблизительно сохраняться электронейтральность раствора. Действительно, большие различия в концентрации положительных и отрицательных ионов привели бы к появлению таких электрических полей, которые быстро выравняли бы концентрации ионов обоих знаков. Для сохранения электронейтральности необходимо, чтобы были равны потоки положительных и отрицательных ионов. Подвижность положительных ионов, как правило, отличается от подвижности отрицательных ионов. Для того чтобы диффузионные потоки частиц разных знаков были равны, необходимо возникновение электрического поля Е, ускоряющего менее подвижные и замедляющего более подвижные ионы. Для потока диффузии положительных и отрицательных ионов будем иметь [c.51]

Если бы вышеописанная последовательность процессов в действительности имела место, то это могло бы служить доказательством существования и подвижности положительных дырок в кристаллах бромистого серебра. Однако нами было показано, что внутреннее серебро образуется только в структурно несовершенных кристаллах, в которых бром может диффундировать с поверхности [c.422]

Зейтц недавно сообщил автору, что в настоящее время возникли сомнения в отношении доложенных им ранее наблюдений о подвижности положительных дырок при комнатной температуре. [c.422]

Это, вероятно, объясняется различными подвижностями положительных ионов и электронов. Когда ионы преодолевают большое расстояние, то необходимо большее напряжение для предотвращения рекомбинации, происходящей до того, как ионы достигнут электродов. [c.80]

Непосредственное электрическое воздействие имеет место прежде всего при тихом и при тлеющем разрядах следствием этого являются разнообразные химические реакции либо в самой разрядной трубке, либо за счет дополнительного взаимодействия возникшего активного компонента с другими веществами. Поскольку при этих видах разрядов не возникают свободные электроны, то повышение температуры, как правило, незначительно и в большинстве случаев составляет величину порядка 50—200°. Электроны вследствие незначительной массы гораздо подвижнее положительных ионов и не находятся с ними в термическом равновесии. Закон действия масс не применим -К химическим реакциям в разрядной трубке. [c.535]

Устойчивость локализованных зарядов внутри диэлектриков является обычным явлением, и даже когда твердое вещество в целом электронейтраль-но, в нем существуют как положительные, так и отрицательные заряды. Если подвижность носителей зарядов велика, такое состояние не может быть длительным, имея в виду большую площадь поперечного сечения захвата одного заряда другим. Важно поэтому установить, насколько подвижны носители зарядов в органических диэлектриках чем больше их подвижности, тем меньше время жизни любого пространственного заряда. Удовлетворительных данных о подвижностях имеется мало. Различные оценки,-проведенные для антрацена [86], показывают, что в большинстве кристаллов электроны связаны, а подвижность положительных дырок изменяется от 1 до 10" см-сек -. Кеплер [64] в своей работе по зонной плавке антрацена показал, что подвижность как электронов, так и дырок составляет около [c.667]

Довольно подробно изучался [62] контакт тонкого слоя о-хлоранила с подложкой из фталоцианиновой пленки. Установлено, что в темноте фталоцианин заряжается положительно, а о-хлоранил — отрицательно. У полученного образца наблюдался электронный спиновый резонанс, который был приписан отрицательному иону, образующемуся из молекулы о-хлоранила при добавлении к ней электрона. Один электрон переносился приблизительно каждыми 100 молекулами о-хлоранила. В то же время проводимость фталоцианинового слоя росла в 10 раз, что может быть связано с образованием подвижных положительных центров в пленке фталоцианина. Освещение увеличивало как перенос электронов к о-хлоранилу, так и проводимость фталоцианина. Максимальная поляризационная разность потенциалов, которую получали у освещенных образцов, составляла примерно 0,1 в. Некоторые из полученных результатов приведены в табл. 10. [c.708]

Наблюдения показывают, что подвижности положительных и отрицательных ионов одного и того же газа одинаковы, если только отрицательные ионы не существуют в течение некоторого времени в виде свободных электронов (см. ниже). Очень важным является также и то, что измеренные значения подвижностей положительных ионов оказываются в три — пять раз меньше величин, полученных из (4.4). В табл. 16 приводятся результаты измерений подвижностей различных иоиов в их собственном газе, а в табл. 17 (стр. 125) — подвижности щелочных ионов в инертных газах. [c.116]

Для воздуха, например, подвижность отрицательных ионов несколько больше, чем подвижность положительных ионов. [c.116]

У кальцита она очень мала, быстро возрастает с ростом температуры и достигает такой же величины, как и у жидкостей у кварца подвижность больше, но растет медленнее у кальцита при обычной температуре подвижность положительных ионов пренебрежимо мала по сравнению с подвижностью отрицательных ионов, которая, впрочем, тоже очень мала — порядка 10 . Может быть, при очень высоких температурах положительные ионы получают измеримую подвижность. [c.228]

Отрицательные ионы ЗОд входят в состав самого полимера и являются неподвижными, а подвижные положительные ионы водорода образуют диффузную оболочку около отрицательно заряженной поверхности сшитого полимера. Эти ионы водорода способны обмениваться на положительные ионы, имеющиеся в растворе. Такие нерастворимые, но набухающие полимеры пространственного строения, способные к электролитической диссоциации в водных растворах, являются ионитами. Следовательно, ионообменные смолы — это сшитые высокомолекулярные полиэлектролиты. [c.511]

Ионообменные смолы, так же как. минеральные сорбенты, подразделяются на катиониты и аниониты. Катиониты — это нерастворимые сшитые поликислоты или их соли, состоящие из неподвижного отрицательного макроиона и малых подвижных положительных ионов, способных к обмену. Аниониты — это нерастворимые сшитые полиоснования или их соли, состоящие [c.511]

Отрицательные ионы 50 входят в состав самого полимера и остаются неподвижными, а подвижные положительные ионы водорода образуют диффузную оболочку около отрицательно заряженной поверхности сшитого полимера. Эти ионы водорода способны обмениваться на положительные ионы, имеющиеся в растворе. [c.508]

Катиониты — это нерастворимые сшитые поликислоты или их соли, состоящие из неподвижного отрицательного макроиона и малых подвижных положительных ионов, способных к обмену. Аниониты— это нерастворимые сшитые полиоснования или их соли, состоящие из неподвижного положительного макроиона и малых подвижных отрицательных ионов, способных к обмену. Ионообменные смолы могут содержать однотипные ионогенные группы, т. е. группы одинаковой кислотности или основности, и разнотипные ионогенные группы, т. е. группы различной кислотности и основности. [c.509]

Повышение температуры приводит к некоторому увеличению количества ионов, ибо в обычных условиях ионогенные молекулы в полимерах диссои ч рованы не полностью. В хорошо очищенных полимерах основным источником ионов являются процессы диссоциации с образованием положительно заряженных ионов. Для ряда полимеров, имеющих водородные связи, ионная проводимость может реализоваться и в результате самоионизации молекул. Процессы ориентации и кристаллизации таких полимеров приводят к тому, что водородные связи образуют длинные цепочки, через которые реализуется подвижность положительно заряженных ионов. Для кристаллических полимеров, содержащих малопроницаемые области молекулярной упорядоченности, движение ионов и диффузия примесей происходят по удлиненным путям в местах наибольшей дефектности структуры. В связи с этим увеличение числа дефектов в кристаллических полимерах приводит к росту g и коэффициента диффузии D. Для полимеров, имеющих надмолекулярные структуры, движение ионов в основном происходит через поверхности раздела внутри сферолитов и поверхностные слои на границах сферолитов. [c.201]

Принимая во внимание наблюдение Бруера, что при окислении спирта воздухом образуются ионы, Кожссинский [II] утверждал всзможнссть существования электростатического заряда на катализаторе и подтвердил это предположение экспериментальными данными. Смесь спирта и воздуха он нагревал до 50° и пропускал через медную трубку, нагреваемую с помощью электричества (20—400°), по оси трубки была натянута платиновая спираль, служащая ката-лизатором и соединенная с электрометром. В результате реакции на катализаторе возникал заряд от — 1,3 до 13 в. Это электростатическое явление он объяснил, предполагая, что вследствие большой подвижности положительных ионов происходит накопление отрицательных ионов на поверхности катализатора и в процессе реакции возникает адсорбционное соединение, которое влияет на электростатическое равновесие, содействуя ионизации. В согласии с этим Кокосинский показал существование в газовой струе отрицательных ионов. [c.578]

Со9ос1п8к111 [10] наблюдал электростатический заряд на платиновом катализаторе, помещенном в медную трубку, нагреваемую электрическим током и употреблявшемся при каталитическом окислении этилового спирта. Он предполагал, что вследствие большой подвижности положительных ионов на поверхности катализатора накапливаются отрицательные ионы и во время реакции Возникает адсорбционное соединение, которое влияет на электростатическое равновесие, благоприятствуя ионизации. По наблюдениям Бруера при окислении спирта воздухом образуются ионы. Опыты Кожоцинсксго показали, что в результате реакции катализатор аккумулировал заряд, эквивалентный от 1,3 до 13,0 в. Он описывает ход реакции следуюдам образом. На контактной поверхности находятся активированные атомы кислорода, каждый из которых реагирует с одной молекулой спирта, давая комплекс, имеющий на поверхности две гидроксильные группы, в результате их разложения образуется отрицательный ион воды. Являются ли другие иены частями молекул спирта, достоверно неизвестно. [c.682]

Радиоактивные излучения, проникая во внутрь счетчика, в межэлектродное пространство, вызывают ионизацию содержащихся газов и образуют внутри счетчика положительные ионы и электроны. Электроны, ускоряясь в электрическом поле счетчика, напряженность которого имеет наибольшую величину около анода, приобретают энергию, достаточную для повторной ионизации нейтральных молекул. Вновь образующиеся электроны, ускоряясь в электрическом поле электродов счетчика, в свою очередь производят дальнейшую ионизацию и т. п., в результате чего происходит лавинообразное нарастание потока электронов. Одновременно с ионизацией образуются возбужденные атомы или молекулы, которые являются источником коротковолнового ультрафиолетового излучения. Это излучение, попадая на катод, вызывает появление фотоэлектронов, которые образуют новые лавины ионов вдоль нити, поэтому через очень короткий промежуток времени (порядка 10- сек) весь объем счетчика охватывается разр.ядом. Так как подвижность положительных ионов на несколько порядков меньше цодвижности электронов, электронная лавина собирается на аноде значительно раньше, чем перемещаются к катоду положительные ионы. При этом анод оказывается окруженным положительно заряженными ионами, что понижает напряженность электрического поля вблизи нити, в результате чего дальнейшая ионизация газа приостанавливается, а вместе с ней замедляется и активная стадия разряда. [c.8]

Полупроводники, в которых подвижны электроны, называют полупроводниками л-типа (от negativ — отрицательно), а те, в которых подвижны положительные дырки, — полупроводниками р-типа (от poii/iu — положительно). [c.18]

Ионы с неполярными группами вызывают увеличение тг и рост энергии активации вращательного движения, что согласуется с айсбер-говой и клатратно-гидратной моделями индуцированных этими ионами структур. Согласно этому критерию и понижению трансляционной подвижности (положительный В, отрицательный гидрофобные структуры. Кэй и соавт. [487] предположили, что положительные производные dE/ dT для Me4N+ и возрастающие отрицательные значения для более высоких гомологов этого ряда R4N+ указывают на то, что Me4N+ не гидратируется по гидрофобному типу, а характеризуется слабой положительной гидратацией (разд. З.Б). Качественное разделение энергии активации самодиффузии на вклады от полярной и неполярной групп указывает на то, что группа — СО " гидратируется положительно, а - SO" - отрицательно [808]. В нормальных сульфокислотах R-SO" уменьшение воды пропорционально длине цепи [163]. Если считать, что эффект определяется слоем воды толщиной в одну молекулу вокруг органического иона, то наблюдаемое увеличение тг соответствует его удвоению в этом слое по сравнению чистой водой [26]. Поскольку коэффициент диффузии воды вблизи поверхности иона R4N+ всегда больше, чем коэффициент диффузии самого иона, следует сделать вывод, что гидрофобно-гидрат-ная структура не может быть жесткой и долгоживущей [431]. Времена магнитной релаксации 1Н для СН-протонов в R-SOJ показывают, что движения углеводородной цепи очень близки в воде и в неструктурированных растворителях. Следовательно, движение органических цепей в результате гидрофобной гидратации ограничено несущественно [163]. [c.290]

Из выражения (4.4) видно, что не должно быть различия между подвижностями положительных и отрицательных ионов. Подвижность до.лжна изменяться обратно пропорционально давлению. Используя это уравнение для определения подвижности электронов, можно ожидать, что л возрастет в 1870 Ж раз М — молекулярный вес рассматриваемого газа). [c.116]

В рамках настоящего краткого обзора необходимо упомянуть, что важнейшие функции анионных вакансий состоят в захвате электронов с образованием jF-центров, в деэнергизации экситонов или диссоциации последних с образованием / -центров и дырок, а также в таком возмущении периодичности решетки, при котором энергия оптического возбуждения экситона снижается вблизи анионной вакансии до дискретного значения, что ведет к появлению одного из компонентов а-полосы. Катионная вакансия действует как ловушка для подвижных положительных дырок или же может снижать энергию или вызывать диссоциацию экситона с образованием F-центра и подвижного электрона. i -Центр может захватывать второй электрон с образованием F -центра [11 ] он может взаимодействовать с другими F-центрами, образуя агрегаты, или же с экситонами, в результате чего возникают экзоэлектроны. -Центр может также снижать энергию образования экситона, приводя к возникновению р-полосы. По- [c.135]

При Я+=Я уравнение (3.22) дает симметричную кривую распределения, которая становится все более сжатой по мере уменьшения капелек. Доля капелек с нулевым зарядом резко возрастает по мере уменьшения их радиуса. При радиусе в 1 мк 90% капелек имеет средний абсолютный заряд равный 5 элементарным зарядам. Лабораторная проверка распределения зарядов в экспериментальной облачной камере дала довольно хорошее согласие с теорией. Кроме того, установлено, что результаты опытов Джиллеспи и Ленгстрота с пылями, подвергнутыми старению настолько, что первоначально возникшие трибоэлектрические заряды успели рассеяться, также можно объяснить с помощью теории Ганна. Форма теоретической кривой распределения близка также к экспериментальной кривой Канкеля для первоначально незаряженного подвергнутого старению в течение разных промежутков времени аэрозоля хлорида аммония с частицами диаметром 0,7—Зжл (рис. 3.10). Ганн рассмотрел также скорость изменения заряда частиц высокозаряженной пыли вследствие диффузии к ним природных ионов, но ему не удалось проверить экспериментально выведенное им соотношение. Однако в работе Уесснера и Ганна было обнаружено, что аэрозоли с существенно различной первоначальной электризацией всегда приходят примерно к одному и тому же конечному стационарному распределению при длительном выдерживании в сильно ионизированной атмосфере. Позднее эти же авторы показали экспериментально, что уравненпе (3.22) справедливо также при неодинаковой подвижности положительных и отрицательных ионов и окончательно подтвердили то мнение, что заряды частиц в старых аэрозолях обусловлены тепловой диффузией легких ионов, обычно присутствующих в атмосфере. [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология