Сопротивление сферы

Таблица I. Коэффициент сопротивления сферы

По-видимому модель облака, состоящего из мелких и крупных частиц, до настоящего времени не применялась для расчета сопротивления сферы движущимся системам частиц. [c.212]

Рпс. 11.4. Зависимость коэффициентов сопротивления сферы и цилиндра с конической передней частью от числа Маха [c.112]

Безразмерный коэффициент сопротивления сферы по Милли-кену при М < 1 [c.146]

Определялись поправочные множители, учитывающие влияние естественной конвекции на скорость горения [ ]. Исследовалось влияние испарения и горения на сопротивление сферы (например, в работах [ ] и [ ]). Разные авторы исследовали влияние полимеризации, крекинга и фракционной перегонки в каплях многокомпонентного жидкого горючего, учитывали радиационный перенос тепла от пламени к кайле, теплопроводность (неоднородность температуры), движение жидкости внутри капли, интенсивную мелкомасштабную турбулентность в газе, близость других горящих капель, находящихся в окисляющей атмосфере, рассматривали явления воспламенения и погасания. Тем пе менее простых надежных и полезных поправок к формуле (58), учитывающих какой-либо из этих эффектов, не было получено. [c.89]

Бредфорд с сотр. [203, 224] полагают, что пленкообразование происходит вследствие испарения воды и вязкого течения полимера, причем движущей силой коалесценции частиц является поверхностное натяжение полимера. Браун [206], исследовав пленкообразование при высушивании слоев полимерных дисперсий, пришел к выводу, что для коалесценции частиц необходимо, чтобы сумма сил поверхностного натяжения полимера, капиллярного давления воды, притяжения Ван-дер-Ваальса и гравитации была больше сил сопротивления сфер деформации и кулоновского отталкивания. Наиболее существенным из перечисленных сил Браун считает силу капиллярного давления, обусловленную поверхностным натяжением на границе вода - воздух и силу сопротивления сферы деформации, Пренебрегая остальными силами, автор формулирует условие спекания в виде неравенства. Пленкообразование считается возможным как при вязкотекучем, так и при высокоэластическом состоянии полимера, но только в том случае, если в системе присутствует капиллярная влага. [c.127]

Особый интерес представляет движение двух различных сфер с разными скоростями. Решение этой задачи проводится аналогично. В частном случае, когда размер одной из сфер намного больше другой, можно рассматривать движение маленькой сферы возле твердой плоскости. Если сфера движется перпендикулярно плоской стенке, коэффициент X в выражении для силы сопротивления сферы (8.36) равен [c.165]

Перейдем к рассмотрению массообмена сферического тела с жидкостью, движущейся при Ке < 1. Гидродинамическая задача (поле скоростей вблизи сферы, сопротивление сферы потоку) была решена Стоксом [c.55]

Сопротивление сферы потоку вблизи группы сфер [c.18]

Для инженерных задач наибольший интерес представляет сила, с которой обтекающая жидкость действует на сферу. Эта сила складывается из сопротивления, обусловленного различными давлениями жидкости на лобовую и кормовую части сферы, а также из силы вязкого трения, действующей по всей поверхности. Полная сила сопротивления сферы диаметром О равна [c.142]

Эта формула была выведена Д. А. Франк-Каменецким. Зависимость коэффициента сопротивления сферы, обтекаемой жидкостью, от Ке приведена на рис. П.17. При Ке > 100 величина меняется сравнительно мало. Поскольку значение критерия Рейнольдса возрастает с увеличением размера пузыря, то скорость всплывания больших пузырей должна мало зависеть от размера. Это подтверждается приведенным на рис. II.24 графиком, построенным по данным о скорости всплывания воздушных пузырей в воде. По оси абсцисс обложен эквивалентный диаметр пузыря, определяемый как диаметр сферы, объем которой равен объему пузыря. [c.164]

При опытной проверке этих результатов необходимо соблюдать следующие две предосторожности, иначе не обеспечивается моделирование по числу Рейнольдса. Во-первых, нужно пользоваться моделями с аналогичной шероховатостью поверхностей. Это существенно влияет на появление турбулентного течения и на переход в пограничном слое от ламинарного течения к турбулентному. Так, вблизи Ке р. можно намного уменьшить лобовое сопротивление сферы, увеличив должным образом шероховатость ее поверхности. [c.143]

В работе [200] приведены экспериментальные значения коэффициента сопротивления сферы при Ке = 2001000 и М = 0,2- -1,0, которые аппроксимированы зависимостью [c.294]

При относительном движении частиц ц газа в сопле числа Яе могут достигать нескольких сотен. Имеющиеся стандартные значения коэффициента сопротивления сферы в несжимаемой жидкости с [451] бы 1и представлены в виде [c.197]

Для некоторых осесимметричных и ортотропных тел (цилиндры, двойные конусы, параллелепипеды) на рис. 2.7, 2.8 приведены экспериментальные данные [219] и результаты численных расчетов для главных значений трансляционного тензора. На рис. 2.7 по оси ординат отложены значения осевого сопротивления осесимметричного тела, отнесенные к сопротивлению сферы с эквивалентным периметром. Но оси абсцисс отложены значения фактора формы Е, равного отношению площади поверхности частицы к площади поверхности эквивалентной по периметру сферы. Приведенные результаты хорошо аппроксимируются следующей зависимостью для относительного коэффициента осевого сопротивления [219] [c.72]

Рис. 9.1. Зависимость коэффициента гидродинамического сопротивления сферы

Диаметр сферической частицы мкм с удельным весом у кПм , свободно парящей в воздушном потоке со скоростью ш см1сек, легко может быть найден из условия равновесия этой частицы под действием силы тяжести и силы лобового сопротивления сферы воздушному потоку, характеризуемой коэффициентом сопротивления . Эта последняя величина для сфер зависит от значения критерия Рейнольдса [c.164]

Если учесть скольжение, т. е. принять, согласно (9), что скорость скольжения на стенке пропорциональна числу Кнудсена, то, как показал Бассет ) еще в 1888 г., справедлив видоизмененный закон сопротивления сферы [c.146]

Значения <, Кейн определял по скорости и плотности воздуха за прямым скачком. При К. < 80 сопротивление сферы по Мил-ликену выше, чем по Кейну (при малых относительно велика роль трения, но оно уменьшается за счет усиления скольжения при росте М) при рС>80 сопротивление по Милликену меньше, чем по Кейну (при больших 1 превалирует волновое сопротивление, которое проявляется сильнее при больших значениях числа М). [c.147]

Уравнения (1.34) справедливы при достаточно малых числах Рейнольдса, вычисленных, например, по скорости набегающего потока, и диаметру шара до Re =1-10, когда такой ключевой параметр, как коэффициент сопротивления сферы j , обратно пропорционален Re [47]. В реальных же условиях магнитного осаждения фильтрованием это число формально намного больше. Однжо, оставляя пока открытым вопрос оценки пределов применимости системы уравнений (1.34) к полишаро-вой среде, произведем обоснованное упрощение этой системы. [c.41]

Рис. 10.5.8, Изменение коэффициента сопротивления сферы для смешанно-конвективного течения при малых числах Грасгофа. (С разрешения авторов работы [61]. 1969, ambridge University Press.)

Парадокс Эйфеля. При числах Рейнольдса, близких к критическому числу Ке,ф. 150 000, сопротивление сферы фактически убывает с возрастанием скорости. [c.62]

Приближенные уравнения Озеена можно также использовать для исправления формулы (15), чтобы учесть влияние малого, но конечного числа Ке на лобовое сопротивление сферы поправочный множитель оказался равным (1+ЗКе/8). Этот поправочный множитель был тщательно исследован Гольдштейном ), который получил степенной ряд для коэффициента сопротивления Сх)(Ке), сходящийся, вероятно, при Ке < 2. Экспериментальные измерения, по-видимому, дают меньшее сопротивление кроме того, ввиду асимптотического характера исследований Озеена возникает вопрос, не будет ли окончательная формула верна только асимптотически ). [c.68]

Приравнивая силу сопротивления сферы Р разности гравитационной и архимедовой сил - -7га дАр, можно оценить установившуюся скорость относительного движения фаз (скорость осаждения или скорость всплытия сферической капли) [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология