Перенос энергии радиационный

Триплет-триплетный перенос энергии иногда рассматривается как отличное от синглет-синглетного переноса явление. Однако, если рассматривать механизм обменного взаимодействия, тот факт, что обе частицы А и О меняют свою спиновую мультиплетность, не имеет значения, поскольку реакция адиабатическая. Наблюдаемые же отличия в фотохимических процессах возникают в результате большого радиационного времени жизни триплетных состояний. Для среды, в которой процессы тушения и безызлучательной релаксации протекают медленно (например, в жестких стеклообразных матрицах), большое реальное время жизни триплетного донора приводит к тому, что даже неэффективный процесс переноса энергии успешно конкурирует с другими релаксационными процессами. В то же время сенсибилизированная фосфоресценция наблюдается только в таких системах, где процессы безызлучательной релаксации и тушения не являются основными путями дезактивации триплетного акцептора (т. е. вновь в стеклообразных матрицах, или для таких акцепторов, как диацетил). [c.127]

Перенос энергии от облученного твердого тела к газовой фазе, который может вызвать изменение термодинамического равновесия данной системы, позволяет легко отличить этот вид радиационного катализа от процесса активации. Явление переноса связано с возможностью регенерации более или менее значительной части радиационной энергии, рассеянной в твердом теле, в форме потенциальной химической энергии. Оно наблюдается только в случае одновременного облучения твердого тела и реагирующих веществ. Ниже последовательно рассматриваются три возможных способа переноса. [c.234]

Научные исследования относятся преимущественно к фотохимии и радиационной химии. Сформулировал (1967) основные закономерности образования и дезактивации триплетных молекул в стеклообразных системах. Открыл (1969) явление переноса энергии из высших триплетных состояний. Установил (1971), что результатом переноса энергии являются химические превращения молекул (цис-транс-изомеризация, диссоциация) Разработал высокоэффективные полимерные фотохромные материалы. Открыл (1978—1979) явление фотохимического инициирования кристаллизации аморфных веществ. Теоретически и экспериментально обосновал (1981) возможность создания высокочувствительных бес-серебряных фотоматериалов на основе явления фотохимического инициирования фазовых превращений. Создал (1978—1980) теоретические основы бессеребряных фотографических процессов, позво- [c.605]

Выход продуктов радиолиза в смеси, например выход водорода в смеси двух углеводородов одного класса, линейно изменяется с изменением состава смеси. Если же в составе смеси содержатся, наряду с другими классами углеводородов, ароматические углеводороды, например наряду с циклогексаном бензол, то выход водорода меняется нелинейно с изменением состава смеси, т. е. с изменением (рис. 6.4). Одной из причин этого -является безызлучательный перенос энергии возбуждения от радиационно-чувствительной молекулы (циклогексана) к более устойчивой молекуле бензола. [c.133]

Авторитетная оценка эффективности аналитических методов расчета переноса энергии излучения дана, например, Чандрасекаром [1]. В последующем изложении мы ограничимся сравнительно простыми примерами, имеющими значение в связи с изучением горения в жидкостных ракетных двигателях. Повышение температуры химических компонент па каждом этапе жидкой или газообразной фазы реакций приводит к увеличению скорости реакции ). Предлагаемое рассмотрение может быть применено для приближенной оценки верхних пределов радиационного повышения температуры движущихся газов и капель жидкости. [c.480]

Химическим изменениям, происходящим в веществе при облучении ионизирующей радиацией, предшествуют элементарные акты поглощения энергии и передачи ее часто на довольно значительные расстояния от места первоначального поглощения (в жидкостях до 100 А, в молекулярных кристаллах и на большие расстояния). Явление переноса энергии проявляется в нарушении правила радиационно-химической аддитивности, когда первичное химическое превращение, которое претерпевает [c.204]

Радиационно-наведенная флуоресценция растворов некоторых органических соединений имеет прямое отношение к защите от излучений путем переноса энергии. Явление флуоресценции используется в сцинтилляционных счетчиках. [c.335]

Кинетика и степень переноса энергии представляет дальнейший интерес, потому что ароматические углеводороды действуют как радиационные сенсибилизаторы для многих фотохимически активных растворенных веществ. Обзор соответствующих наблюдений здесь дается на некоторых примерах. [c.116]

Радиационная защита. Определяющим является требование, чтобы перенос энергии успел произойти за время жизни состояния, с которого происходит распад молекулы (10 °— 10 з сек.). Распад ароматических молекул происходит при их возбуждении на верхние уровни, поэтому попытки ингибировать [c.93]

Для объяснения многих явлений люминесценции, фотохимии и радиационной химии широко привлекаются представления о переносе энергии от одних молекул к другим [1, 2]. Этим понятием охватываются процессы, физический механизм которых весьма различен, а в некоторых случаях, возможно, и неизвестен. С этой точки зрения представляет несомненный интерес установление области, в которой справедливы представления о резонансном механизме переноса энергии электронного возбуждения. Вероятность переноса энергии за единицу времени от возбужденной молекулы В к молекуле А в случае дипольных переходов равна [c.105]

В принципе радиационное воздействие на органические соединения не столько зависит от природы исходных частиц, таких, как а-частицы, медленные нейтроны, фотоны рентгеновского излучения, сколько от электронов, выделяемых этими частицами при прохождении их через вещество. Поглощенная доза радиации обычно измеряется в следующих единицах энергии (эВ/г), эрг на грамм (эрг/г) или в радах (1 рад == = 100 эрг/г =6,24-10 эВ/г). Экспозиционная доза измеряется в рентгенах радиация с экспозиционной дозой в 1 Р будет равна поглощенной дозе в 0,871 рад в случае углерода и несколько иным величинам для других веществ. Если облучение не сопровождается цепными реакциями, то число химических изменений будет в основном являться функцией поглощенной дозы, а не мощности дозы, времени и вида излучения, рассмотренных отдельно. Радиационный выход продукта часто обозначается через величину G, которая равна числу молекул на 100 эВ поглощенной энергии излучения. Наблюдаемые величины G обычно находятся в пределах от 0,001 до приблизительно 5 без учета цепных реакций и сложных переносов энергии. В соответствии с основным механизмом воздействия электроны высоких энергий быстро вызывают ионизацию и возбуждение до более высоких электронных состояний. Разложение возбужденных молекул и рекомбинация ионов приводят к образованию молекул и свободных радикалов. В целом радиационные реакции очень похожи на реакции, осуществляемые с помощью известных радикальных реаген- [c.261]

Для этой цели рассмотрим конвективно-радиационный перенос энергии в турбулентном потоке и радиационный теплообмен неизотермической излучающей среды со стенками канала. [c.214]

НОСТИ пронизывающей среду радиации и достаточно полным пере-излучением энергии средой, находящейся в единичном объеме, можно применить простые диффузионные представления о векторе излучения энергии в различных местах. Такие раскаленные среды, как продукты сгорания углеводородных топлив, содержащие в своем составе СО и Н2О, отличаются интенсивным тепловым излучением и обладают достаточно большим дифференциальным коэффициентом поглощения. Поэтому в первом приближении для продуктов сгорания углеводородных топлив можно допустить диффузионное представление о векторе радиационного переноса энергии и записать его в виде [c.215]

Как видно пз этой формулы, критерий радиационного теплообмена стенкн в слабой мере зависит от температуры стенки и среды и определяется в основном критерием оптической плотности среды (критерий Бугера Вн = А /) п степенью черноты стенки. Непрерывное изменение температуры среды но мере приближения к стенке позволяет предполагать, что и интегральный характер вектора переноса энергии излучения от среды к стенке не может существенно изменить слабую зависимость критерия радиационного теплообмена стенкн от температуры. [c.219]

Второй метод регулирования тепловых процессов—регулирование переноса энергии в пространстве—приложим к процессам перемешивания, конвекции и радиационным, а также к процессам, протекающим в теплообменниках. [c.196]

Значительное уменьшение изменений в строении и свойствах полимеров в результате действия ионизирующего излучения достигается путем модификации (внутренняя защита) или путем введения в них защитных добавок — антирадов (внешняя защита). Внутренняя защита проявляется в сополимерах, содержащих в своем составе ароматические группы (например, в бутадиен-стирольных каучуках), и обусловлена процессами внутримолекулярного переноса энергии возбуждения и рассеяния ее фенильными кольцами. Представление о внутренней защите может быть исиользовано при синтезе новых полимеров с повышенной стойкостью к действию ионизирующего излучения. Радиационная защита пластиков и эластомеров (в основном ненасыщенных) осуществляется главным образом с помощью защитных добавок. [c.163]

Возбужденные молекулы, образующиеся под воздействием излучения, могут передавать свою энергию другим частицам. В работе [125] установлено, что выход водорода при радиолизе растворов циклогексана с бензолом оказывается значительно ниже, чем следовало бы ожидать исходя из числа электронов каждого компонента и известных значений выходов для отдельных веществ. Этот факт объяснен переносом энергии от циклогексана к бензолу и последующей ее диссипацией без заметных химических изменений в системе. Эта, теперь уже классическая, часть работы стимулировала появление концепции о радиационной защите типа губки . Как только эта концепция появилась, на систему циклогексан—бензол обратили серьезное внимание исследователи, и в дальнейшем было установлено, что, помимо переноса энергии в системе, могут происходить и другие процессы [126]. [c.118]

Задача нагрева решается в рамках задач теплообмена излучением, т.е. определяют плотность излучения, на поверхностях теплообмени-вающихся тел по заданным температурным распределениям (прямая задача), либо отыскивают температуры по значениям радиационных потоков (обратная задача). В более общей постановке эти задачи относятся к процессам переноса энергии излучения [5]. Дифференциальное уравнение переноса, определяющее изменение интенсивности излучения в поглощающей и излучающей среде, в стационарном случае имеет вид [c.95]

Из других видов энергии в процессах тонкого химического-синтеза представляют интерес перенос оптического излучения,, энергии акустических колебаний, ионизирующего излучения. Процесс переноса оптического излучения происходит в фото-физических и фотохимических процессах, перенос энергии акустических волн — в звукохимических процессах и при перемешивании при помощи ультразвуковых колебаний, ионизирующего излучения — радиационно-химпческих процессах. [c.17]

В условиях лучистого переноса энергии интенсивность теплообмена определяется не только тепловым сопротивлением золовых отложений, но и их радиационными свойствами. Опыты показывают, что сублиматы щелочных соединений могут иметь низкие значения коэффициентов поглощеиня лучистой энергии и вследствие этого часто могут оказывать определяющее влияние на процессы лучистого обмена. Это особенно касается лучистого теплообмена в стадии образования первоначальных золовых отложений (например, после очистки поверхностей натрева от отложений золы до металла). Поэтому могут возникнуть даже такие условия, когда в определенных интервалах времени, несмотря на нарастание теплового сопротивления золовых отложений, тепловосприятие поверхности нагрева увеличивается при неизменном падающем лучистом потоке. [c.10]

Наряйу с рассмотренными видами переноса энергии существует перенос энергии электромагнитными волнами. При этом предполагается, что поглощение лучистой энергии приводит к изменению теплового состояния тела, точно так же как и излучение определяется тепловым состоянием (температурой) тела. Если среда, разделяющая поверхности с различной температурой, прозрачна для теплового излучения, то радиационный и конвективный теплообмен происходят параллельно независимо один от другого. Результирующие потоки лучистой энергии определяются в зтом случае только геометрией системы, температурой и радиационными свойствами поверхностей тел. [c.180]

Теми же авторами [179] было найдено, что при добавлении к стиролу 0,01 молъ1л перекиси бензоила скорость радиационной полимеризации увеличивается в 3 раза, что соответствует увеличению скорости инициирования в 9 раз. Очевидно, энергия, поглощенная стиролом, передается перекиси бензоила, вызывая распад ее на радикалы, аналогично тому, что было найдено для системы бензол — перекись бензоила. Если вместо перекиси бензоила ввести в стирол динитрил азоизомасляной кислоты, то увеличения скорости полимеризации не наблюдается. Это объясняется специфичностью процессов переноса энергии возбуждения. [c.79]

В графической зависимости радиационно-химического выхода разложения акцептора, растворенного в бензоле, от концентрации акцептора можно выделить две области. Первоначальный участок быстрого роста выхода соответствует переносу энергии возбуждения от бензола к растворенному акцептору. При больших концеетрациях, например 0,01 М в случае фенилазотрифе-нилметана, происходит переход к более пологому линейному участку кривой. При этих концентрациях все возбужденные молекулы бензола, ответственные за перенос энергии в области малых концентраций акцептора, успевают передавать энергию молекулам растворенного вешества. Дальнейшее повышение выхода разложения с увеличением концентрации акцептора связано в значительной степени с прямым действием излучения. [c.195]

При полимеризации изобутилена в массе и в растворах при —78 С радиационный выход разрывов главной цепи твердого полиизобутилена составляет 2,3, а в 10%-ном растворе полимера в гексане 10. Авторы считают, что это связано с переносом энергий от растворителя к полимеру. Радиационный выход ионов, инициирующих полимеризацию, равен 0,19. Скорость инициирования полимеризации изобутилена, растворенного в н-гептане, пропорциональна концентрации мономера. По-видимому, полимеризацию инициируют ионы, образующеся только из молекул мономера [c.86]

Лучения в первой степени 2) температурная зависимость -скорб-сти процесса очень мала 3) кислород не ингибирует радиационную полимеризацию гексина-1 и циклогексилацетилена, а в случае фенилацетилена даже ускоряет ее 4) при полимеризации в растворах этилацетата и нонана для всех трех мономеров наблюдается сильный перенос энергии излучения к молекулам мономера и полимера. Все эти особенности являются следствием образования в процессе радиационной полимеризации сильно сопряженных систем. По мере роста полимерного радикала увеличивается степень делокализации свободного электрона по сопряженной цепи и падает его реакционная способность. Четко разграниченные процессы обрыва и продолжения заменяются единым процессом затухания цепи. Предложенный механизм позволяет понять особенности радиационной полимеризации ацетиленовых производных 25. [c.95]

Иное положение сложилось в исследованиях процессов в конденсированной фазе. Здесь основное внимание исследователей привлекали процессы с участием не ионов, а электронно-возбужденных частиц. Причин этому, я думаю, было две. Во-первых, был накоплен очень большой материал школами С. И. Вавилова и А. Н. Теренина в СССР и зарубежными исследователями но проблеме переноса энергии. Во-вторых, многие предполагали, что, если ионная пара в конденсированной фазе живет очень мало и быстро происходит обратное ее слияние, то главную роль в последующем развитии событий будут играть опять-таки процессы с участием возбужденных частиц. Основные эксперименты в этой области, как за рубежом, так и у пас (Галанин [28], Багдасарьян [29], Воеводский [30], Бродский [31], Протопопов [32] и др.), проводились с растворами органических веществ, к которым добавляли те или иные ароматические соединения. При этом изучали либо эффекты радиационной занщты основного вещества, либо эффекты распада примеси, либо, наконец, изучали свечение. [c.194]

В практике радиационных исследований систем с защитными добавками, по-видимому, много случаев, когда самым нижним электронным уровнем в системе является триплетный уровень добавки. В связи с этим представляют значительный интерес последние измерения кинетики образования возбужденных триплетных молекул нафталина, дифенила, коро-нена и др. в твердых растворах при облучении быстрыми электронами с энергией 1,6 Мэе, проведенные в Институте химической физики Алфимовым, Бубеном, Приступой и Шамшевым [37]. Они показали, что при использовании полистирола в качестве матрицы наблюдается перенос энергии на триплетный уровень ароматических добавок из объема растворителя, соответствующего величине произведения ТрА 5-10 см . [c.195]

Перенос энергии к растворенньш молекулам акцептора. Перенос энергии электронного возбуждения от ароматических молекул к растворенным акцепторам энергии представляет большой интерес с точки зрения радиолюминесценции и вообще радиационной химии. В частности, основываясь на кинетике процессов переноса, возможно получить информацию о природе возбужденных состояний, возникающих при облучении. [c.89]

Кандэлл и Гриффитс [56, 57] тщательно исследовали бутен-2 в качестве молекулы-детектора для реакций переноса энергии. Первое триплетное состояние этого соединения является переходным состоянием для г ыс-трсда-перегруппировки [55]. В бензоле величина О составляет 2,2 для транс — цис- и 1,8 для цис — транс-изомеризации. Стационарная величина достигается при концентрации бутена, равной 0,1 моль. Используя те же самые результаты, Кауфман [146] вычислил величину О, равную 5, экстраполируя зависимость 1/0 от 1/[А]о [уравнение 3.11 см. также табл. 3.12, пример (м)]. Информация, полученная [57] из измерений с различными акцепторами энергии, и сравнение с фотохимическими системами наводят на мысль, что триплетное состояние бензола должно иметь решающее значение для наблюдаемого переноса энергии составляет 15 л/моль в радиационно-химической системе и 20 л моль — в фотохимической, т. е. отношение почти одинаково. Хотя метод идентификации В -возбуждения весьма привлекателен, до настоящего времени он еще является предметом оживленной дискуссии. [c.124]

При использовании очень высоких концентраций акцепторов может наблюдаться выход электронов, которые должны были бы испытывать быструю рекомбинацию с ионами в шпорах [211]. Сато и др. [195] предположили, что сольватированные электроны по крайней мере частично ответственны за разложение закиси азота в бензоле, происходящее с С 1 при концентрации закиси азота 0,1 моль и возрастающее в дальнейшем при повышенных концентрациях. Это отвечает примерно половине величины, найденной для соответствующего раствора в циклогексане. Для объяснения этого различия авторы предположили, что закись азота и бензол конкурируют за электроны. Отношение скоростей конкурирующих реакций, оцененное из экспериментов, составляет 20 1 [195] в бензоле и 100 1 [200] и 300 1 [210] в циклогексане. Однако, поскольку происходят также вторичные реакции (гл. 5, разд. 5.3.2.1), образование N2 не является абсолютной мерой производимых электронов. Было исследовано [222] взаимодействие других молекул-детекторов, реакционноспособных по отношению к электронам, например алкилиодидов, ал-килбромидов, четыреххлористого углерода и бензилацетата. Несмотря на заметное начальное увеличение выхода продукта из этих молекул-детекторов при возрастании их концентраций, предельная величина О достигается при довольно высокой концентрации (обычно 10%). Даже если эти результаты и свидетельствуют о важности ионных процессов в радиационной химии, трудно получить прямые выводы относительно поведения чистых ароматических углеводородов. Некоторые из этих процессов могут быть также вызваны переносом энергии от высоколежащих синглетных состояний [разд. 3.3.6.1(2)]. [c.128]

Особенно бурной была дискуссия по механизмам элементарных процесов переноса энергии в конденсированной фазе. Ввиду того что эта дискуссия не привела к достаточной ясности (особенные споры вызвали вопросы о характере зависимостей между величиной радиационного выхода и концентрацией добавок ингибиторов радиолиза, см. стр. 134), симпозиум выделил группу ученых под председательством академика В. В. Воеводского, которая должна была выработать некоторую согласованную точку зрения по спорным вопросам. Так как, видимо, эти вопросы можно решить только в дальнейших экспериментальных и теоретических работах, то названной группе удалось лишь получить от некоторых ученых дополнительные материалы и [c.3]

Я начал свое выступление с того, что круг вопросов, рассматриваемый симпозиумом, представляется мне относящимся к обширной области экстремальных воздействий, частью которой и является сама химия высоких энергий. Мне хотелось бы обратить внимание на большой интерес, который может представлять сочетание различных типов экстремальных воздействий на вещество. Например, в последние годы новые перспективы открыло сочетание методов химии высоких энергий с низкими температурами. Это сочетанк е в условиях твердого тела создает ситуацию, в которой процессами, определяющими химические превращения, являются процессы переноса энергии и процессы переноса заряда. Из изученных к настоящему времени очень интересными оказались, например, процессы радиационной полимеризации в твердых телах при низкой температуре. С другой стороны, процессы твердофазной полимеризации, возможно, и в отсутствие радиации связаны с передачей возбуждения, и применение радиационных методов служит здесь для расшифровки роли переноса энергии вообще. [c.8]

В. Л. Тальрозе. Вопрос ко всем товарищам, занимающимся переносом энергии в жидкостях. Недавно появилась статья Хардвика который нашел весьма строгие корреляции в переносе энергии в предельных углеводородах с потенциалами ионизации соответствующих веществ. Он сделал отсюда вывод о том, что в предельных углеводородах в основном происходит перенос заряда, а не энергии возбуждения. Это не относится к процессам, вызванным действием света, но должно учитываться в радиационных процессах. Следует осторожно относиться к совпадениям с формально-кинетическими результатами, так как очень часто весьма далекие кинетические схемы дают очень близкие формально-кинетические уравнения. Мне бы хотелось узнать мнение товарищей, работающих в области переноса возбуждения, по этому предмету. [c.117]

В радиационно-химических реакциях несомненно существенную роль играют процессы с участием триплетных метастабильных молекул органических соединений. Появление и исчезновение триплетных состояний часто являются результатом безызлучательного переноса (миграции) энергии электронного возбуждения. Перенос энергии от триплетных молекул может происходить по двум механизмам обменно-резонансному и индуктивно-резонансному. Возбуждение молекул в триплетное состояние эффективно осуществляется только при обменнорезонансных взаимодействиях. [c.158]

Так как вследствие быстрой внутренней конверсии (характеристическое время 10- 3—10- 2 сек.) молекула из высоко-возбужденного состояния переходит безызлучательно в первое возбужденное синглетное состояние, можно было бы ожидать, что среди возбужденных молекул таких молекул окажется больше всего. Однако данные по Сенсибилизированной люминесценции не свидетельствуют в пользу такого заключения. Согласно Сангстеру и Ирвину [6], абсолютная эффективность люминесценции раствора 1,5 г/л антрацена в толуоле при 30° С составляет 0,14% (от поглощенной раствором энергии). Энергия кванта люминесценции антрацена 2,7 эв. Следовательно, на 100 эв поглощенной раствором энергии излучается 0,05 кванта. Квантовый выход люминесценции антрацена в насыщенном воздухом бензоле составляет 0,2 [7], примем такое же значение квантового выхода и в случае толуола. Эффективность переноса энергии для раствора 1,5 г]л антрацена в толуоле при тех же условиях составляет 0,9 [8]. В результате получаем, что в переносе энергии участвуют 0,3 возбужденных молекул толуола на каждые 100 эв поглощенной энергии. Величина такого же порядка должна получиться и для раствора в бензоле. Отсюда следует, что резонансный перенос энергии по нижним возбужденным синглетным уровням не может быть ответствен за радиационно-химические выходы 0>0,5. Видимо, имеет место тушение возбужденных молекул растворителя, обусловленное трековыми или другими эффектами. [c.254]

Можно отметить следующие общие закономерности переноса энергии возбуждения экситонами. Энергия экситонов близка к [123], чего в принщ1пе вполне достаточно для радиолиза адсорбированных молекул. Радиационно-химический выход экситона существенно выше выхода сверхравновесных носителей заряда и в диэлектриках с шириной запрещенной зоны 7-10 эВ составляет 8-10 1/100 эВ. Более высокий выход экситонов связан с меньшим значением пороговой энергии Е ж л Ед, чем для образования свободной пары. Передача экситона по атомам решетки, а также к адсорбированным молекулам осуществляется посредством квантовомеханического резонанса [123, 124]. Константа скорости переноса при этом связана со спектром поглощения (или испускания) молекулы следующим образом [c.67]

Большо1 1 интерес представляют работы по теплообмену в камерах сгорания, топках и печах. На основе диффузионного представления о векторе радиационного переноса энергии предложена теория сложного конвективно-радиационного теплообмена в камерах сгорания и решена задача о распределении температуры потока в них. [c.4]

Для определения теплообмена в камерах сгорания обычно привлекается известный закон Стефана — Больцмана о тепловом излучении накаленных тел, находящихся в термодинамическом равновесии (количество излучаемой энергии пропорционально четвертой степени температуры). Основанием к этому служит тот экспериментально подтверждаемый факт, что перенос энергии на стенку от раскаленных продуктов сгорания топлива с высокой температурой (более 1000° С), при умеренных скоростях перемещения газов (не более 100 м/сек), в наибольшей мере осуществляется лучистым теплообменом. Несмотря на преимущественную роль лучистого переноса энергии, мoнiнo показать, что формирование температурного поля в потоке излучающей среды отвечает в основном конвективному переносу тепла, и критерий радиационного теплообмена стенки в основном зависит от радиационных свойств среды и стенки и сравнительно слабо зависит от температуры. [c.214]

В цилиндрический канал ограниченной длины поступает осесимметричный турбулентный ноток излучающей среды, которая вступает в радиационный теплообмен с ограждающими стенками канала. Уравнение, описывающее конвективно-радиационный перенос энергии в турбулентном потоке, при малозаметном изменении давления среды, без учета диссипации и других источников энергии, запишется в следующем в1ще [c.214]

Конвективный перенос энтальпии ( конв = ю д Ср1) даже нри сравнительно небольшой удельной скорости потока газовой среды (порядка 1- 10 нм /м -сек) прп температуре 1000 ч- 2000° С отличается большой величиной удельного потока тепла (порядка 1-10 -ь 30-10 ккал/м -ч). В сравнении с ним удельный поток радиационного переноса энергии излучающей средой с такой же температурой (1000 -ь 2000° С) оказывается на порядок ниже (даже если не учитывать ослабления лучистой энергии — рад = = а Т ). Перенос тепла турбулентной тенлопроводностью ( турб = — -турб Т ) находится в зависимости от коэффициента турбулентного обмена (скорости дрейфа и длины свободного пробега турбулентных молей в потоке) и, при достаточно большой начальной скорости турбулентного потока, турбулентный перенос тепла по порядку может быть сравним с радиационным переносом. [c.215]

Однако при радиационном переносе энергии происходит искажение спектра люминесценции донора, тогда как при индуктивнорезонансном переносе искажения спектра люминесценции не происходит. [c.18]