Движение свободное

Дисперсные системы могут быть свободнодисперсными (рис. 10.2) и связнодисперсными (рис. 10.3, а—в) в зависимости от отсутствия или наличия взаимодействия между частицами дисперсной фазы. К свободнодисперсным системам относятся аэрозоли, лиозоли, разбавленные суспензии и эмульсии. Они текучи. В этих системах частицы дисперсной фазы не имеют контактов, участвуют в беспорядочном тепловом движении, свободно перемещаются под действием силы тяжести. Связнодисперсные системы — твердообразны они возникают при контакте частиц дисперсной фазы, приводящем к образованию структуры в виде [c.292]

Предположение о том, что электроны в металле свободно перемещаются и в отсутствие электрического поля, подтверждается рядом экспериментальных фактов. Так, обнаруживается универсальная связь между электропроводностью и теплопроводностью металлов. Теплопроводность металлов значительно выше, чем теплопроводность изоляторов найдено, что отношение электропроводности и теплопроводности, по крайней мере при средних температурах, является универсальной функцией температуры и не зависит от природы металла (закон Видемана — Франца). Это указывает на общность механизма обоих процессов перенос тепла, как и перенос электричества, осуществляется за счет движения свободных электронов следовательно, свободные электроны в металле имеются и в отсутствие электрического поля. Факт существования в металлах свободно перемещающихся электронов подтверждается также явлением термоэлектронной эмиссии (испускание электронов нагретыми металлами). Следует отметить, что распределение скоростей электронов в металле, как показывает опыт, является максвелловым. Таким образом, наличие в металлах электронного газа можно считать экспериментально подтвержденным. Предположив, что электронный газ в металле обладает свойствами классического идеального газа, Друде дал теоретическое истолкование наблюдаемой на опыте зависимости между теплопроводностью и электропроводностью. Был объяснен ряд термоэлектрических явлений. Правда, возникли расхождения между теоретическими и экспериментальными значениями теплоемкости металлов. Согласно классическому закону равнораспределения энергии электронный газ должен давать вклад в теплоемкость металла, равный 3/2 Я а а 1 моль свободных электронов (если металл одновалентный, это вклад на 1 моль вещества). Однако экспериментально установлено, что вклад электронов в теплоемкость практически равен нулю. Это противоречие нашло объяснение наос- [c.183]

Совершенно иным образом обстоит дело в проводящих средах (металлы, растворы электролитов, плазма), в которых движение свободных носителей тока вызывает нелокальность, простирающуюся на расстояния, существенно превосходящие атомные размеры. При рассмотрении электродинамических процессов в таких средах необходимо учитывать пространственную дисперсию [428, 433]. [c.154]

Для удобства изложения, мы напишем сначала не само уравнение, а его решение применительно к движению свободного электрона. [c.19]

Полученное выражение описывает волновой процесс, связанный с движением свободного электрона в направлении оси х. Теперь следует найти уравнение, которому отвечает такая плоская волна. Вообще говоря, эта задача не имеет однозначного решения. Однако можно показать, что приемлемым с физической точки зрения оказывается уравнение вида [c.27]

В приведенном выводе не учитывались пространственное затухание ударной волны и движение свободной поверхности при выходе на нее фронта волны. При отражении ударной волны тонкий слой воды толщиной несколько миллиметров, прилегающий к поверхности, оказывается под перепадом давления АР- 2Р , в результате этого свободная поверхность получает начальную вертикальную скорость [c.68]

Ядро активного комплекса образуется, когда в ходе теплового движения свободная группа С -Н в макромолекуле жидкого алкана [c.172]

На этом принципе основан механизм преобразования электрической энергии в тепло. При воздействии на твердое, жидкое или газообразное тело разности электрических потенциалов движение свободных заряженных частиц упорядочивается и ускоряется в соответствии с направлением действия разности потенциалов. [c.201]

В этом случае при конструировании печей-теплогенераторов используется способность переменного тока создавать переменное магнитное поле и как следствие индуцировать в материалах, обладающих маг- нитной проницаемостью, токи, в частности вихревые (токи Фуко), характеризующиеся движением свободных элект- 2 ронов по замкнутым контурам. С точки зрения магнитной проницаемости все тела разделяются на два класса ферромагнетики (железо, сталь, чугун, никель, кобальт и неко-горые сплавы) и парамагнетики. Магнитная проницаемость различных парамагнетиков маЛо отличается и при практических расчетах принимается равной и—1-10 Г/м, т. е. близкой к магнитной проницаемости вакуума ()11а= 1,256-10 Г/м). [c.204]

Основные свойства плаз.мы — высокая температура (от 10 до 10 К) и электропроводность, обусловленные интенсивным движением свободных заряженных частиц. [c.39]

Так как разрушение и образование этих структурных элементов (микроблоков) представляет собой многоступенчатый процесс отрыва и прилипания сегментов, энергия активации соответствует этим элементарным актам и ее значение не должно сильно отличаться от энергии активации движения свободных сегментов (процесс а-релаксации). Однако сегменты, входящие в микроблоки, имеют меньшую молекулярную подвижность, так как находятся не в свободном, а в связанном состоянии. [c.132]

Составим общую формулу для вычисления средней энергии молекулы газа. Число степеней свободы поступательного движения свободной молекулы газа равно 3. Числа степеней свободы вращательного и колебательного движений для разных видов молекул (и разных температур) могут быть разными. [c.63]

Наибольший вклад в парамагнитный эффект вносит спиновый магнитный момент электронов который обусловлен движением свободного электрона вокруг собственной оси. Величина (15 зависит от спинового квантового числа 5 [c.192]

В то же время интенсивность теплового движения свободных молекул мономера ограничивается гораздо в меньшей степени. Поэтому в слу- 1пЛ, чае блочной полимеризации ММА исследуемую систему можно рассматривать как бы состоящей из двух фаз, заметно отличающихся молекулярной подвижностью. [c.227]

С увеличением кинетической энергии частицы растет частота колебаний. При поступательном движении свободной частицы ее скорость, а следовательно, и длина связанной с ней волны могут принимать любые значения. Иначе обстоит дело при вращении или колебании одной или нескольких частиц относительно друг друга. Если при возвращении частицы в какую-либо точку пространства фаза имеющихся там колебаний не совпадает с фазой новой волны, фронт которой движется вместе с частицей, то происходит частичное или полное гащение колебаний. Характер распространения волны и движения частицы изменяется. Она не может находиться в таком состоянии. Для получения устойчивого периодического движения частицы необходимо, чтобы фазы колебаний в одной точке при каждом обороте совпадали и получалась стоячая волна. [c.31]

Опишем движение ядер с учетом адиабатического приближения (см. 1 гл. I). Пусть расстояния между ядрами неизменны, так что молекула двигается подобно твердому телу, совершая поступательное и вращательное движения. Описание поступательного движения молекулы сводится к задаче о движении свободной точки, которому соответствует непрерывный энергетический спектр. При рассмотрении данного вопроса это движение не представляет интереса. Остановимся на вращении молекулы. [c.142]

Очевидно, этот интервал совпадает с первой зоной Бриллюэна нашей одномерной системы. В случае трех измерений мы делаем то же самое выбираем волновой вектор в первой зоне Бриллюэна. Поэтому любую волновую функцию можно описать в схеме приведенных зон. Может существовать, однако, много функций с одним и тем же приведенным волновым вектором, но соответствующих различным энергиям. Чтобы в этом убедиться, рассмотрим задачу о движении свободного электрона. [c.86]

Дискретность отношений в микромире возникает тогда, когда на параметры системы наложены какие-нибудь ограничения. Такую систему будем называть организацией следовательно, дискретность отношений характерна для организаций. Так, например, движение свободного электрона не квантовано, но как только электрон оказывается в поле ядра, т. е. в атоме, движение квантуется и энергия атома уже не может принимать произвольных значений. Отношения организации со средой определяются квантовыми законами, т. е. они дискретны. Аналогичные соображения можно распространить на молекулу, кристалл и т. п. В макромире мы найдем немало примеров дискретных отношений, связывающих разнообразные системы друг с другом или со средой. Маятник, камертон, колебательный контур иллюстрируют дискретность отношений система — среда два связанных одинаковых маятника, передающих поочередно энергию друг другу, показывают, какое значение имеет близость частот колебаний для реализации передачи энергии между системами. [c.5]

При квантовомеханическом рассмотрении частица наделяется помимо корпускулярных волновыми свойствами (де Бройль, 1924). Согласно принципу де Бройля движение свободной материальной частицы, обладающей импульсом р, связано с распространением монохроматического колебания с длиной волны [c.147]

Для нахождения С. следует рассмотреть поток свободных радикалов у стенки реакционного сосуда, т. е. при г = р (р — радиус сосуда). Поток равен разности между потоком свободных радикалов, движущихся по направлению к стенке сосуда, и встречным потоком отразившихся от стенки свободных радикалов. Эта разность равна числу свободных радикалов, захваченных стенкой, т.е. величине ш7е/4 (см. гл. 1П, 6), где а — средняя скорость движения свободных радикалов п — концентрация свободных радикалов у стенки, т. е. при г = р е — вероятность взаимодействия свободного радикала со стенкой при соударении. Следовательно, [c.358]

Мы рассмотрели дисперсию и поглощение для электронов в атоме (диэлектрики). Рассмотрим теперь модель свободных электронов (металл). Уравнение движения свободного электрона получим, приняв в выражении (714) квазиупругие силы равными нулю —> —> -> [c.408]

В поровом пространстве могут быть капли, размеры которых значительно меньше размеров пор. Такие капли движутся в поровом пространстве по законам, близким к законам движения свободных твердых частиц, а поэтому вязкость нефти, состоящей из таких капель, существенного влияния на вытеснение ее водой не оказывает. Чем больше доля нефти в поровом пространстве с указанными размерами капель, тем меньше влияние вязкости нефти на вытеснение. [c.90]

Снижение температуры нагрева духового шкафа (например, при открывании дверцы духового шкафа или при установке сырых продуктов для выпечки) вызовет охлаждение латунной трубки, уменьшение ее длины, открытие клапана движением свободного конца стержня и увеличение подачи газа на горелки. Таким образом, автоматически будет поддерживаться заданная температура нагрева духового шкафа (в нашем примере 200° С). [c.185]

Если на электроды камеры подать напряжение, то в результате движения свободных электронов и ионов, создаваемых при ионизации газа, в камере возникает электрический ток. Этот ток между электродами камеры может быть измерен (рис. 28). Сила тока будет зависеть только от сечения ионизации молекул газа, если напряженность электрического поля исключает возможность как рекомбинации ионов с электронами, так и ионизации [c.137]

Инфракрасная спектроскопия связана с колебательно-вращательным движением свободных или взаимодействующих молекул, а также отдельных связей в сложных молекулах. Она охватывает длинноволновую область спектра, которая начинается сразу же за красным концом видимой части спектра и распространяется далеко в микроволновую область, где ее граница находится около 1=2,5 м. [c.85]

При затекании газа (пара) в цилиндр нельзя пренебрегать обменом количества движения — свободная струя имеет характер пограничного слоя. К аналогичному же эффекту приводит и взаимодействие струи с твердой стенкой. [c.122]

Дорожные испытания северного бензина проводились при температуре воздуха до 35° С на двух режимах движения — свободном и заданном. Свободный режим движения — это обычный эксплуатационный режим, который осуществляется по усмотрению водителя. Заданный режим — езда на постоянных, заданных скоростях (30, 50 и 80—90 км ч). В результате дорожных испытаний установлено, что в свободном режиме движения при использовании северного беТ13ина и температуре воздуха 35° С паровых пробок в системе питания не образуется. [c.206]

Для рассма гриваемых условий наиболее типично движение жидкости по прямым участкам, участкам с плавным илн внезапным сужением или расширением, гфиволинейным участкам, через отверстия и проемы, движение свободных струй и т. д. О структуре потока на любом участке можно судить или ио спектру потока (фотографиям), или по эпюрам скоростей в отдельных сечениях. [c.14]

Помимо этого вида релаксационной поляризации акад. А. Ф. Иоффе была установлена объемно-зарядовая поляризация (рис. 23, г), тесно связанная с электрической проводимостью. Впоследствии этим термином стали называть ряд явлений, сходство между которыми состоит в том, что поляризация в диэлектриках происходит за счет образования объемных зарядов. Сущность объемно-зарядовой поляризации заключается в том, что при движении свободных носителей заряда через диэлектрик они могут не дойти до заряженных поверхностей, к которым движутся, или подойти к ним, но не разрядиться. Тогда в диэлектрике остаются объемные заряды положительные у отрицательной поверхности и отрицательные у положительной. Эти заряды смещены не на микрорасстояния, как при обычной поляризации, а на макрорасстояния. Причина указанных явлений еще полностью не ясна. Считается, что продвижению свободных зарядов могут мешать дефекты кристаллических решеток, которые способны в некоторых случаях захватывать электроны или ионы. Иногда ионы, дошедшие до электродов, не успевают полностью разрядиться за то время, в течение которого подходят новые ионы. [c.131]

Для каждого полимера существует некоторое критическое значение напряжения Ркр, ниже которого разрушение надмолекулярных структур происходит медленно, а выше —быстро. Как следует из рис. 6.21, при малых Р (до 0,07 МПа) для эластомера СКД С/ = 23 кДж/моль (в. зкое течение определяется процессом разрушения надмолекулярной структуры), а при Р = 0,17 МПа происходит переход к значению 7 = 8 кДж/моль (процесс течения связан с движением свободных сегментов). [c.171]

При невысоких температурах доля электронов, переп1едших в возбужденные состояния, невелика. Поэтому у полупроводников с собственной проводимостью валентная зона почти заполнена (свободные состояния имеются лишь у верхнего края зоны), а зона проводимости почти свободна (заняты состояния у дна 301И11). Соответственно почти пустая зона проводимости у полупроводника /г-типа и почти заполненная валентная зона у полупроводника / -типа. Как мы уже отмечали, поведение электронов почти пустой зоны аналогично поведению свободных электронов с массой т [формула (УП1. 47) для кинетической энергии и формула (УИ1.45) для энер[ етической плотности состояний]. Состояние электронов почти заполненной валентной зоны может быть. описано путем рассмотрения движения свободных квазичастиц — дырок [формулы (УП1.48) и (УП1.49)]. Соответственно говорят об электронной проводимости, обусловленной электронами зоны проводимости, и дырочной проводимости, обусловленной движением электронов ( дырок ) валентной зоны. В случае полупроводников с собственной проводимостью осуществляются оба механизма проводимости — электронный и дырочный. В случае полупроводников п-типа имеет мес- [c.194]

Метод Бреннера и Зендероффа. Покрытие наносят только на одну поверхность спиральной ленты, закрепленной с одного конца. Напряжение осадка вызывает сжатие спирали. Движение свободного конца измеряется прибором с циферблатом и стрелкой (рис. 6.3, а). [c.153]

Если приложить к твердому или жидкому телу электрическую разность потенциалов, в нем 1воз.ни кает упорядоченное движение свободных электронов (металлы и сплавы) или ионов [c.253]