Распространение волн

Зная механизм распространения волн концентрации дисперсной фазы, мы можем исследовать переходные процессы в затопленном колонном аппарате, которые связаны с поведением дисперсного потока. Отметим, однако, что дисперсный поток в аппарате не существует сам по себе . Для его организации и поддержания в пределах рабочей зоны аппарата необходима более или менее сложная система автоматического регулирования уровней поверхностей раздела фаз, которая в общем случае может оказывать существенное влияние на динамические характеристики аппарата. Исследование переходных процессов в такой системе выходит за рамки проблем, рассматриваемых в данной работе. Читателям, интересующимся этим вопросом, следует обратиться к специальной литературе [176]. [c.119]

Сейсмические волны распространяются в горных породах со скоростью от 2 до 8 км/с — поистине космические скорости — в зависимости от плотности породы чем она выше, тем больше скорость распространения волны. [c.39]

Рис. 5.19а. Зависимость экстремальной величины приведенной скорости распространения волны горения от тепловой характеристики смеси

Хотя для описания кинетики цепных разветвленных взрывных реакций есть различные механизмы, совершенно отличные от чисто тепловых взрывов, формально зависимости пределов воспламенения от температуры совпадают. Механизм распространения разветвленного взрыва в виде медленной волны горения должен быть связан скорее о диффузией радикалов, ведущих цепь, а не с диффузией тепла. Зельдович [54] показал, что в первом приближении можно считать, что градиенты концентрации и температуры пропорциональны друг другу. В этих условиях формальные уравнения для распространения волны будут одинаковы для обоих механизмов взрыва и совершенно независимо от цепного механизма градиенты концентрации и температур в пламени будут пропорциональны друг другу во всех точках. С физической точки зрения это вполне вероятный результат, потому что наиболее резкие перепады температур должны проявляться там, где скорость реакции наибольшая, что в свою очередь вызывает образование максимальных концентраций продуктов. [c.399]

Дальнейшее развитие теории стационарной детонационной волны было получено в работах Зельдовича, Деринга и Неймана, использовавших для определения условий, обеспечивающих стационарное распространение волны, представление о конечной длительности реакции в детонационной волне [157]. При этом должно вьшолняться следующее условие поджигающая газ ударная волна должна распространяться по газу со скоростью, равной скорости детонации. [c.141]

По мере распространения волны от места ее возникновения скорость реакции в газах позади волны быстро достигает максимума и затем падает до нуля. Одновременно температура достигает максимального значения (адиабатическая температура реакции Ть), в то время как плотность уменьшается до минимума. Комбинация этих процессов представляет собой взрывную волну. [c.398]

Значение закономерностей ударного сжатия для техники безопасности обусловлено прежде всего сильнейшим разрушающим действием ударных волн. Особенно существенны закономерности поведения ударной волны вблизи неподвижной преграды. В силу принципа относительности движения торможение газа, сжатого ударной волной, у препятствия, нормального направлению распространения волны, эквивалентно движению этого тела в обратном направлении по неподвижному газу. При этом преграда повторно сжимает газ, уже сжатый исходной, падающей волной. Поэтому встреча ударной волны с преградой приводит к образованию отраженной ударной волны и еще более сильному сжатию газа. [c.32]

Полученное решение можно интерпретировать как процесс распространения волн насыщенности . Физическая особенность решения-зависимость скорости v = (K jdx распространения того или иного значения насыщенности от величины этой насыщенности, которая равна fis), как следует из (9.31). Это явление называется дисперсией волн. Поэтому дальнейший анализ решения зависит от вида функции f s). [c.265]

Вообще же задача распространения волн в вязкоупругой среде достаточно сложна обзор ранее выполненных работ в этом направлении дан в монографиях [44, 45]. Еще более сложной является задача о волновых явлениях в расплаве текущего полимерного материала и тем более о влиянии волн на течение. Поэтому ограничимся некоторыми общими замечаниями, следующими из теории нелинейных волн [46]. [c.142]

Волновые явления. Рассмотрим вопрос о распространении волн деформации в простейшем случае — при продольном ударе по стержню. Если принять справедливой гипотезу плоских сечений и не учитывать влияние движения частиц в плоскости, перпендикулярной оси стержня, то после внезапного приложения силы N к торцу стержня произойдет сжатие его бесконечно малого элемента дг на величину дх, затем это сжатие будет передано следующему элементу и т. д., распространяясь по всей длине стержня. [c.91]

Учитывая инвариантность решения относительно сдвига вдоль координаты г, можно считать 01г=о = 0. Смысл необходимого условия и сделанного предположения состоит в том, что формирование и распространение волны со стационарным профилем возможно лишь тогда, когда температура на входе в слой катализатора настолько мала, что скоростью химической реакции при этой температуре можно пренебречь но сравнению со значениями скорости реакции в области наиболее активного превращения вещества. Так же как и в теории горения [91, это означает, что стационарное распространение фронта реакции описывает процесс приближенно, асимптотически. [c.31]

Знак минус перед квадратным корнем приводит к отрицательным значениям и, следовательно, к устойчивым возмущениям,, а знак плюс, обычно дающий положительные указывает на наличие нестабильной волны сжатия , вызывающей флуктуации порозности в первоначально однородном слое. Найдено, что нестабильные виды колебаний соответствуют распространению волн в направлениях, образующих острый угол с вертикалью.. [c.89]

Если и в этом случае элемент объема остается вблизи температуры воспламенения, то его температура продолжает подниматься по экспоненциальному закону вплоть до взрыва. Температура смежных элементарных объемов будет повышаться вследствие теплопроводности, а так как на границе этих объемов температура уже достигла точкп воспламененпя, произойдет взрыв. Как только любой элементарный объем достигает критического предела воспламенения в открытой системе, образуется волна давления, которая распространяется в системе со скоростью звука. За этой волной следует более медленно распространяющаяся тепловая волна (скорость ее движения определяется скоростью выделения тепла в реакции и теплопроводностью системы). Движущей силой для таких волн является тепло, выделяющееся в реакции диффузия препятствует распространению волны. [c.398]

Учитывая, что эффект разрушения изделия при гидроиспытании в отдельных случаях (в связи с неравномерностью распространения волны) может быть более значительным, чем эффект разрушения эквивалентного баллона, считаем необходимым величину безопасного расстояния, полученную по приведенной выше методике, умноженный на коэффициент 1,5. [c.22]

С целью установки датчиков делали шурфы до наружной поверхности труб. В местах установки датчиков снимали гидроизоляцию, а поверхность труб зачищали наждачной бумагой. Для оптимизации расстановки датчиков поэтапно определяли особенности распространения волн и характеристики акустических шумов на участке коллектора низкого давления в штатном режиме работы агрегатов. На первом этапе использовали частотные фильтры системы на диапазон 30-200 кГц и соответствующие приемники. Уровень шумов при данном частотном диапазоне, приведенный к входу принимающего устройства, составил около 5000 мкВ (42 с1В относительно 1 мкВ). Столь высокий уровень шумов не позволял проводить измерение эмиссии в указанном частотном диапазоне, так как существенно снижался динамический диапазон системы. В связи с этим на втором этапе был использован диапазон 200-500 кГц, и уровень акустических шумов составил около 10 мкВ (20 с1В), что предпочтительнее при проведении акустических измерений. С помощью регистратора РАС-ЗА были записаны реализации шумов в частотных полосах 30-200 и 200-500 кГц, на основе которых получили частотный спектр шумов на объекте в суммарной полосе 30-500 кГц. Анализ спектра показал, что наиболее эффективным является использование полосы частот 100-500 кГц. [c.201]

Волна горения распространяется посредством теплопередачи и диффузии активных молекул от фронта пламени, последовательно преобразовывая несгоревший газ в продукты сгорания. Скорость распространения волны горения значительно ниже скорости звука, а разностью давления перед и за фронтом волны можно пренебречь. [c.33]

В случае однородного рыхления материала для оценки скорости распространения волны разрушения Vp. можно воспользоваться гипотезой о гомогенности двухфазной системы. Тогда Ур будет равна скорости звука и определяться из уравнения [26 [c.28]

Возникает естественный вопрос, каким образом из уравнений двухжидкостной модели исчезла эта основная частота гравитационных колебаний (11.16) Как видно из изложенного выше, это произошло потому, что исследователи, анализировавшие систему уравнений (11.11)—(11.12), рассматривали, как правило, лишь распространение волн в неограниченной среде Н -> [c.67]

К методам второй группы относятся явные (полуявные) схемы метода конечных разностей для решения нестационарных задач теплопроводности и распространения волн. Конечно, это раз-биепие методов иа две группы в значительной мере условно, тем не мепее оно позволяет сориентироваться пользователю в выборе метода решения нужной задачи, исходя из имеющихся в его распоряжении машинных ресурсов. Так, методы первой группы требуют больших затрат машинной памяти, но по количеству операций они экономичнее методы второй группы могут быть реализованы на машинах с небольшой оперативной памятью (с многочисленными прерываниями, причем информация в конце каждого шага или этана имеет, как правило, практическую ценность), однако для достижения высокой точности требуются боль- [c.157]

АЭД подземных коллекторов ДКС осуществляли [139], согласно [140-142], на ДКС-1 ОГП без остановки агрегатов с использованием скачка давления рабочей средой. Оценивали характер распространения волн в данном объекте и параметры акустических шумов в условиях работы агрегатов в штатном режиме. [c.200]

Вначале изучали распространение волн и замеряли уровень акустических шумов на участке коллектора низкого давления в штатном режиме работы агрегатов. Затем измеряли величину акустической эмиссии на различных участках коллекторов низкого и высокого давления. [c.200]

Подставив выражение для скорости газа (3) в уравнение (4), получим скорость распространения волны сжатия как функцию прироста давления и прироста плотности [c.117]

II. Распространение волны вдоль оси 2 [c.44]

Ради удобств расчета выгодно обратить движение, т. е. остановить фронт волны, направив поток навстречу волне со скоростью, равной скорости распространения волны (рис. 3.3) [c.118]

В задачах динамики (распространения волн) вместо разложения (3.108) используется разложение [c.130]

Перейдем к вычислению скорости распространения волны. Обозначим для краткости тепловую характеристику горючей [c.223]

Рис. 2. Отклик измерительных трактов на ступенчатое нагружение исходной исследуемой среды а — входной сигнал, имеет растянутый по времени ( 5 мкс) характер из-за линейного размера (8 мм) датчика вдоль направления распространения волны Ь — выходной сигнал с первого (верхнего) измерительного тракта Ь — выходной сигнал со второго (нижнего) измерительного тракта.

Эти качественные искажения входного сигнала легко объясня ются инерционными свойствами датчиков. Из сравнения рис. 3.4 и рис. 3.5. видно, что амплитуда вычисленных сигналов примерно оди накова, и это подтверждает незначительное затухание волны, давле ния в изучаемой суспензии. Когда амплитуда входного сигнала спада ет до уровня начального возмущения, датчики с динамического режима измерений выходят на статический режим. Из анализа вычисленной формы входного сигнала видно, что резонансные искажения во входном сигнале отсутствуют. Это подтверждает предположение о том, что эти искажения являются селективным резонансным усилением небольшого по амплитуде белого шума входного сигнала, возникающего в процессе распространения волны по среде и являющимся случайным. [c.119]

Рассмотрим волну с амплитудой А (рис. 3), падающую из вакуума (среда 0 на границу раздела со средой /. Вектор А разложим на составляющие параллельную (индекс, ч) и перпендикулярную (индекс р) плоскости падения (олределнемой лучим распространения волны г и нормалью к поверхности). Пусть лучу, отраженному от границы раздела, соответствуют амплитуда В и угол 0о, а лучу, прошедшему в среду амплитуда Т и угол в . [c.459]

Обычно детонационная волна возникает как результат местного взрыва в горючей смеси. В области взрыва развиваются весьма высокие давления и от нее устремляется очень сильная ударная волна. При прохождении через холодную горючую смесь эта волна, как указывалось выше, вызывает значительный разогрев газа и может довести его до воспламенения. Именно в этом случае за фронтом ударной волны следует область горения, образующая в совокупности с ударной волной волну детонационную. Так как вблизи центра взрыва скорость распространеняя волны и интенсивность ее очень велики, то относительные скорости газа в начале области горения и в конце ее близки между собой и существенно ниже критической скорости [c.222]

Здесь, как и в предыдущем разделе, в качестве масштаба скорости выбрана скорость свободного осаждения (всплытия) частиц, а в качестве масштаба времени — характерное время возмущающего сигнала Те, В — характерная величина козффищ1ента псевдотурбулентной диффузии. Если положить в системе (2.176) 1/Ре->0, можно получить первый уровень приближения задачи о распространении волн концентрации, так как в этом случае система (2.176) переходит в систему уравнений (2.122), (2.123) (см. раздел 2.5). [c.140]

Кроме того, полученные выше результаты, касающиеся механизма распространения и взаимодействия волн и переходных процессов в аппаратах с дисперсным потоком, применимы лишь в том случае, когда величина возмущающего сигйаЛа достаточно мала. Только в этом случае скорость распространения волны можно считать независящей от величины возмущающего сигнала. При значительной величине возмущающего сигнала либо при больших высотах аппарата указанное условие не вьшолняется. Первоначальное возмущение заметно деформируется, что приводит в результате к образованию, с одной стороны, скачков уплотнения, а с другой, сильно растянутых волновых фронтов. Так в противоточном аппарате фронт концентрационной волны при значительном уменьшении подачи дисперсной фазы резко очерчен и представляет собой скачок уплотнения. В то же время фронт волны концентрации при значительном увеличении подачи дисперсной фазы размыт. Скачком уплотнения является также граница раздела двух режимов (обычного осаждения и взвешенного слоя) в том случае, когда оба режима существуют в аппарате одновременно. Образование скачка уплотнения происходит в данном случае вследствие взаимодействия малых возмущений, распространяющихся навстречу друг другу. Анализ переходных процессов в таких случаях является задачей будущих исследований. [c.146]

Для сжатой части стержня составим уравнение количества движения. К моменту времени t, прошедшему от начала удара, длина сжатой части стержня составит et, масса — pF t, а количество движения — pF tv. Приравняем это количество движения импульсу силы N за время t pF tv = Nt. Используя уравнение (3.66), найдем скорость распространения волны (деформации сжатия) с у Е/р = а. [c.92]

Рассмотрим периодически неод1юродную плоско-слопстую среду и выведем уравнение, описывающее процесс распространения волн в направлении Ох, перпендикулярном плоскости слоев. Считая напряжеино-деформированное состояние одноосным с осью Ох, запишем уравнение движения [c.141]

Будем по-прежиему рассматривать одномерную задачу о распространении волн вдоль оси Ох, однако теперь в уравнении движения (3.149) р(ж)= ро = onst, а вместо закона (3.150) используется связь напряжений с деформациями в форме (2.24) (историю нагружения полагаем начинающейся при t = —°o, индексы опускаем, ядро R считаем разностным) тогда после подстановки выражения для о(х, t) через е х, s) = du dx в уравнение (3.149) получим уравпеппе [c.144]

В основе этой характеристики лежит Лонятие преломления волн - изменение направления распространения волны лри ее переходе из одной среды в другую, отношение синуса угла падения ( об) к синусу угла прояомления ( р ) луча света относительно поверхности раздела. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология