Поля случайные изотропные

В поликристаллическом образце радикалы в сумме ориентированы по всем возможным направлениям равновероятно. Поэтому повороты такого, в целом изотропного образца (в отличие от случая монокристалла) не приводят к изменению вида результирующего спектра, тогда как составляющие его индивидуальные спектры группы радикалов, ориентированных одинаковым образом, перемещаются по полю, меняясь между собой местами. При нагревании кристалла, например при его плавлении, каждый из радикалов образца за счет теплового движения начинает вращаться случайным образом. Поэтому положение индивидуальных линий поглощения от каждого из вращающихся радикалов в спектре поликристаллического образца начнет случайным образом изменяться со временем, что может существенно отразиться на форме резуль- [c.34]

Разбавленные жидкие растворы низкой вязкости также представляют собой магнитно-изотропные системы. В этом случае изотропное поведение объясняется быстрым случайным вращательным движением молекул растворенного вещества. Однако при замораживании или достаточно глубоком охлаждении может возникать спектр ЭПР, состоящий из широкой бесструктурной линии. Асимметрия линий ЭПР показывает, что ответственные за сигнал отдельные молекулы обладают магнитной анизотропией. Полезно будет напомнить некоторым читателям об анизотропии других, более известных свойств вещества. Известно, что магнитная восприимчивость анизотропного кристалла зависит от его ориентации в магнитном поле. Например, абсолютное значение восприимчивости, измеренной при ориентации магнитного поля перпендикулярно плоскости слоя графита, во много раз больше, чем при параллельной ориентации. Однако для количественного описания восприимчивости не требуется бесконечного числа параметров. Для анизотропной системы, какой бы низкой симметрией она ни обладала, имеются три взаимно перпендикулярных направления (главные оси), таких, что значения восприимчивости, измеренные вдоль этих направлений (главные значения), полностью определяют восприимчивость системы в целом (разд. А-6). Это утверждение справедливо и для оптических свойств (например, оптического поглощения или показателя преломления) анизотропного кристалла. [c.28]

Существенно, что в газовой фазе молекула не испытывает случайных вращений, приводящих к эффективной изотропии. В отсутствии магнитного поля и молекулярных столкновений Л фиксировано в пространстве. В магнитном поле Л прецессирует вокруг Н. Таким образом, спектр содержит информацию об анизотропных взаимодействиях. В частности, наблюдаемое СТВ является комбинацией изотропного и анизотропного членов. В благоприятном случае они могут быть разделены. [c.378]

Таким образом, положение линий определяется случайным набором проекций магнитных квантовых чисел ядер тп(р). Поэтому, как показано в работах последних лет [1—6], изотропный спектр с СТС удобно трактовать в терминах теории распределения суммы независимых случайных переменных, где каждое слагаемое соответствует дополнительному локальному полю, обусловленному взаимодействием электронного спина с ядром. [c.36]

В третьей главе начинается знакомство с методами описания развитой турбулентности, а именно, с исторически первым и наиболее развитым подходом к описанию турбулентных потоков. Это подход Рейнольдса и выросшие из него многочисленные полуэмпирические модели турбулентности. Начинается глава с определения статистических моментов случайных полей, характеризующих турбулентный поток. Далее дан вывод уравнения Рейнольдса для средних полей и обсуждаются вопросы, связанные с появлением в уравнениях тензора напряжений Рейнольдса. Показано, как получается цепочка уравнений Фридмана-Келлера и формулируется проблема замыкания. Разговор о путях решения этой проблемы начинается с описания гипотезы Буссинеска для тензора напряжений, определения понятия турбулентной вязкости, описания и обсуждения модели пути смешения Прандтля. В последующих параграфах рассмотрены более сложные модели модели переноса турбулентной вязкости и двухпараметрические модели типа к-г модели. Полуэмпирическим моделям в предлагаемом курсе лекций уделено сравнительно скромное место по двум причинам. Во-первых, именно этот подход наиболее полно освещен в литературе и может быть свободно изучен по учебникам. Во-вторых, основной целью данного курса является знакомство с методами изучения свойств мелкомасштабной турбулентности (однородной изотропной турбулентности), которая как раз и остается за полем зрения полуэмпирических моделей. Поэтому описание этих подходов необходимо только для общего знакомства с идеологией метода, дающего возможность ссылаться на него в дальнейшем и проводить необходимые сравнения. [c.6]

Рассмотрим природу флюктуаций е в газов ой ячейке спектроскопа. В ячейке газ находится в состоянии статистического равновесия, и, как показывает экспериме1[т, для типичных волноводных ячеек ноля общего и парциального давлеЕ ия и температуры можно считать локально однородными и изотропными случайными нолями. В соответствии с этим поля флюктуаций коэффициента поглощения Ог и показателя преломления щ будут также локально однородными и изотропными случайными полями. [c.32]

Заметим, что для изотропного ферромагнетика в отсутствие внешнего магнитного поля ни одно из направлений в пространстве не яв ляется заранее выделенным. Поэтому направление вектора намагниченности М случайно. Это означает, что если взять большое число одинаковых кристаллов и понижать их температуру, переводя кристаллы в ферромагнитное состояние, то все направления вектора М будут встречаться с одинаковой вероятностью среди выбранных образцов. Появление ниже точки перехода отличного от нуля среднего магнитного момента означает, такпм образом, случайное нарушение симметрии относительно вращений для отдельно взятого кристалла. [c.121]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология