Плотность зарядов напряженности поля

Вид вольтамперной характеристики фотоэффекта, то-есть ход кривой, воспроизводящей зависимость фототока с катода от разницы потенциалов между катодом и улавливающим электроны анодом, определяется в случае чистых металлических поверхностей, кроме геометрической конфигурации электродов, распределением скоростей среди эмиттированных фотоэлектронов и контактной разницей потенциалов между электродами. Вследствие малой плотности фототока ограничивающее ток действие пространственных зарядов весьма незначительно и ток достигает насыщения уже при очень малой величине истинной разницы потенциалов между катодом и анодом (сумма наложенной извне и контактной разницы потенциалов). В случае сложных катодов внешнее поле влияет на эмиссию, и вольтамперная характеристика сложнее. Насыщение тока наступает и для чистых металлов лишь при сравнительно большой разности потенциалов между катодом и анодом в тех случаях, когда вследствие формы катода и анода напряжённость поля у поверхности катода настолько различна в различных точках, что при малой разнице потенциалов между анодом и катодом пространственные заряды не рассеиваются в местах наименьшей напряжённости поля у катода и ограничивают здесь плотность тока. [c.132]

Выход больщого числа электронов из катода вследствие Т-процессов представляет собой явление, подчиняющееся законам статистики. В числе электронов выходящих за какой-либо малый промежуток времени М яз элемента поверхности катода As, будут происходить флюктуации. Временные случайные увеличения 1 будут происходить также под действием случайных внешних ионизующих факторов. При таком случайном увеличении Пг произойдёт и флюктуация плотности разрядного тока. Плотность тока увеличится увеличится одновременно и плотность пространственного заряда, а следовательно, и искажение поля. Условный анод окажется перемещённым в точку Л г величина L станет меньше, напряжённость поля у катода — больше. Из экспериментальной кривой а, приведённой на рисунке 180, [c.436]

Величина К зависит, в свою очередь, от вероятности ионизации газа излучаемыми головкой лавины фотонами в активном объёме, т. е. от распределения напряжённости поля, создаваемого положительным пространственным зарядом головки лавины, и, следовательно, зависит от плотности этого заряда. Величина К зависит также от коэффициента поглощения j- ионизующего газ коротковолнового излучения. Коэффициент р. зависит от давления газа. Таким образом, в условии пробоя играет роль ещё один [c.567]

В коронирующем слое имеются свободные электроны и положительные ионы. На некотором расстоянии от оси провода напряжённость поля понижается настолько, что в воздухе наравне с электронами появляются отрицательные ионы. Так как вследствие быстрого движения электронов соответствующий им пространственный заряд очень мал по сравнению с пространственным зарядом положительных ионов, то мы упрощаем задачу, принимая, что скорость движения электронов пропорциональна Е. Происходящая отсюда неточность в оценке плотности отрицательного пространственного заряда не имеет суше-, ственного значения. Подвижности электронов, положительных п отрицательных ионов, ток, приходящийся на долю каждого рода частиц и плотность пространственного заряда обозначим соответственно через Ке, Кр, К , 4, /р, / , р , Обычное соотношение между током и плотностью пространственного заряда даёт [c.604]

V, Е, f — абсолютные величины потенциала, напряжённости поля и плотности пространственного заряда. [c.612]

С точки зрения теории Таунсенда-Роговского корона имеет место при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный в том случае, когда напряжённость поля у поверхности внешнего цилиндра меньше предельной величины необходимой при данной плотности газа для ионизации частиц газа соударениями с ними свободных электронов. Если при напряжении //г на электродах, соответствующем условию перехода разряда в самостоятельный, Е > Е , то пробой разрядного промежутка произойдёт до конца. Если Е <,Е — объёмный заряд внешней области разрядного промежутка ограничивает ток развивающегося самостоятельного разряда, то мы имеем незавершённый пробой в виде коронного разряда. [c.641]

После того как плазма поляризовалась, в вакуумном промежутке между электродами и границей плазменного облака напряжённость внешнего поля резко возрастает. Плотность эмиссионного тока в вакуум с обеих сторон плазменного облака ограничена собственным объёмным зарядом в соответствии с формулой О Ленгмюра [37] в системе СИ [c.412]

За последние голы большое значение в технике приобрела работа электровакуумных приборов в импульсном режиме. Когда эмиссия катода происходит при наличии сильного поля и длится лишь кратковременными вспышками порядка 1 микросекунды, при перерывах порядка 0,001 сек., плотность эмиссионного тока, которую способны давать оксидные катоды, во много раз больше, чем в стационарном режиме. Эта плотность тока ограничена лишь пространственным зарядом вплоть до напряжённости ноля на катоде, при которой происходит явление разрушения катода, сопровождаемое искрением. Опыты, проведённые с более длительными импульсами, показывают, что по прошествии нескольких микросекунд эмиссионная способность катода начинает постепенно падать, т. е. происходит утомление катода, снижающее в конечном итоге эмиссию до значения последней при постоянном режиме. [c.44]

Главная роль пространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых отдельных случаях заключается в ограничении тока (например, коронный разряд). В тех случаях и в тех областях разряда, в которых мы имеехм наличие свободных электронов и положительных ионо-в при сравнительно сильном поле, концентрация положительных ионов больше, чем концентрация электронов, так как электроны при прочих равных условиях движутся в поле быстрее положительных ионов и скорее покидают разрядный промежуток. Поэтому результируюший пространственный заряд в таких областях разряда оказывается положительным. Этот положительный пространственный заряд обусловливает распределение напряжённости поля в разрядном промежутке и те]и определяет характер и условия протекания разряда. Такова роль положительного пространственного заряда и катодных частях тлеющего разряда, в канале начальной стадии искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. Вследствие положительного знака результирующей плотности пространственного заряда кривая распределения потенциала в этом случае направлена своей выпуклостью не вниз (к оси абсцисс), как на рисунке 130, а вверх (к оси ординат), как это следует из уравнения Пуассона и из известного положения дифференциальной геометрии. [c.298]

В числе электронов, выходящих за какой-либо малы11 промо жуток времени из поверхности катода, будут нроисходить флюктуации. Временные случайные увеличения будут проиг ходить также под действием случайных внешних ионизующих фа .-торов. При таком случайном увеличении произойдёт и увели чение плотности разрядного тока. При увеличении плотности ток увеличится одновременно и плотность пространственного заряда, а следовательно, и искажение поля. Условный анод окажется перемещённым в точку А2, величина Ь станет меньше, напряжённость ноля у катода—больше. [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология