Утомление катода

За последние голы большое значение в технике приобрела работа электровакуумных приборов в импульсном режиме. Когда эмиссия катода происходит при наличии сильного поля и длится лишь кратковременными вспышками порядка 1 микросекунды, при перерывах порядка 0,001 сек., плотность эмиссионного тока, которую способны давать оксидные катоды, во много раз больше, чем в стационарном режиме. Эта плотность тока ограничена лишь пространственным зарядом вплоть до напряжённости ноля на катоде, при которой происходит явление разрушения катода, сопровождаемое искрением. Опыты, проведённые с более длительными импульсами, показывают, что по прошествии нескольких микросекунд эмиссионная способность катода начинает постепенно падать, т. е. происходит утомление катода, снижающее в конечном итоге эмиссию до значения последней при постоянном режиме. [c.44]

Интегральная чувствительность кислородно-цезиевого фотоэлемента мала (1—20 мкА/лм) поэтому с его помощью можно измерить фототок только после усиления. Кислородно-цезиевые фотоэлементы высокочувствительны к лучам длинноволновой части спектра (рис. 1.11). Длительное освещение кислородно-цезиевых фотоэлементов вызывает постепенное уменьшение фототока. Фотоэлектрическое утомление зависит от спектрального состава света, освещающего катод. Наибольшее утомление наблюдается при осве- [c.22]

Изменение чувствительности ФЭУ и ФЭ. При длительном освещении катода коротковолновым излучением чувствительность фотоэлемента снижается из-за так называемого утомления фо- [c.154]

В кислородно-цезиевых катодах наблюдается явление утомления. При облучении катода светом чувствительность катода с течением времени очень сильно уменьшается. Некоторая доля утомления исчезает скоро после прекращения освещения катода. Дальнейшее восстановление чувствительности идёт очень медленно. Полного восстановления не происходит. [c.74]

Утомление сурьмяно-цезиевых фотоэлементов много меньше утомления кислородно-серебряно-цезиевых. При интенсивном освещении уменьшение эмиссии сурьмяно-цезиевых катодов имеет место лишь в продолжение некоторого промежутка времени, после которого чувствительность остаётся постоянной. Это приводит, как показал Н. С, Хлебников, к возможности изготовлять весьма стабильные чувствительные фотоэлементы. [c.76]

Исходя из такого объяснения утомления кислородно-цезиевых катодов, П. В. Тимофееву удалось получить кислородно-цезиевые катоды, отличающиеся очень незначительным утомлением. Это [c.78]

При не слишком больших световых потоках зависимость величины фототока от светового потока для вакуумных фотоэлементов линейная (рис. 98). Откло-нение от линейности прн значительных световых потоках объясняется утомлением фотокатода и снижением его чувствительности, плохим вакуумом, возникновением пространственного заряда и т. д. У газонаполненного фотоэлемента, особенно при включении нагрузочного сопротивления, линейность нарушается гораздо сильнее, чем у вакуумного. Все же при малых освещенностях катода и без включения нагрузочного сопротивления прямо пропорциональная зависимость между фототоком и величиной светового потока сохраняется (рис. 98). [c.186]

В кислоро Дно-цезиевых катодах наблюдается явление утомления [416] при освещении катода светом чувствительность катода с течением времени уменьшается. Степень этого уменьщения зависит от толщины и строения промежуточного слоя и достигает потери 75% начальной чувствительности. Некоторая доля утомления исчезает скоро после прекращения освещения катода. Дальнейшее восстановление чувствительности идёт очень медленно, причём полного восстановления не происходит. [c.170]

Предполагалось, что большая вторичная эмиссия сложных кислородно-цезиевых катодов [491—493, 496, 527—532, 567 —570] так же, как и фотоэффект, обусловливается низким потенциалом ионизации адсорбированных в поверхностной плёнке атомов цезия. Однако параллельное исследование фотоэффекта и вторичной эмиссии кислородно-цезиевых катодов показывает, что это не так [503—505, 536, 537]. При утомлении кислородно-цезиевых катодов путём их интенсивного освещения, а также при изменении толщины поверхностей плёнки цезия путём дополнительного прогрева всего прибора ход изменения коэффициента вторичной эмиссии далеко не соответствует ходу изменения фототока. Максимумы обеих кривых не совпадают. Точно так же не совпадают изменения вторичной эмиссии и фототока и при изменении структуры промежуточного слоя сложного катода. Поэтому при построении теории вторичной электронной эмиссии из сложных катодов их надо рассматривать как примесные полупроводники ) (как и в случае других видов электронной эмиссии со сложных катодов). При этом надо учитывать, что вторичные электроны вылетают не с самой поверхности сложного катода, а с некоторой глубины и что основной причиной, тормозящей их движение, является взаимодействие их с электронами полосы проводимости. Таким образом, влияние факторов, приводящих к увеличению числа этих электронов, должно отзываться на вторичной эмиссии более сложным образом, чем при термоэлектронной эмиссии. Возрастание числа электронов проводимости сверх некоторого оптимального значения должно уменьшать вторичную эмиссию из примесных полупроводников. [c.185]

В 1876 г. Гольдштейн в своих докладах Берлинской Академии наук (4 мая и 23 сентября) сообщил, что он специально изучал зелёное свечение, которое появляется в трубках обычного стекла при условии определённого давления и интенсивности разряда. Свечение стенок трубки представляет собой не флуо-, а фосфоресценцию и может меняться по цвету от зелёного до оранжевого. Отрицательное излучение, которое вызывает эту фосфоресценцию, как уже указал ранее Гитторф, является прямолинейным, выходящим в окружающее пространство со стороны отрицательного электрода... Если между катодом и светящейся зелёным цветом стенкой трубки поместить твёрдое тело, то тень его отбрасывается на стенку, так как оно не позволяет излучению с катода достигать стенки. Если это твёрдое тело через некоторое время удалить, то тень исчезает, но контуры тела остаются, выделяясь на окружающей светящейся поверхности за счёт большей яркости, и точно воспроизводят форму предшествовавшей тени . Таким образом, автор уверенно причисляет описываемое явление к тем видам свечения, которые позже (Видеман, 1888 г.) были объединены термином люминесценция. Из свойств нового свечения он отмечает могущий меняться спектральный состав, наличие заметного затухания и эффект утомления с падением яркости при длительном возбуждении. [c.8]

В фотоэлектроколориметрах и спектрофотометрах используют, как правило, сурьмяно-цезиевые и кислородно-цезиевые фотоэлементы. Типичная спектральная характеристика сурьмяно-це-зиевого фотоэлемента приведена на рис. 1.10. Этот фотоэлемент высокочувствителен в коротковолновой, видимой и ультрафиолетовой областях спектра красная граница находится около 700 нм. Интегральная чувствительность сурьмяно-цезневого фотоэлемента достаточно велика- и составляет 100—200 мкА/лм. Утомление (потеря чувствительности при освещении) сурьмяно-цезиевых катодов невелико, но обратимо, и увеличивается с ростом мощности света. Чувствительность сурьмяно-цезиевых фотоэлементов до 50° С почти не зависит от температуры. Однако прп повышении температуры появляются так называемые темновые токи, вызванные термоэлектронной эмиссией катода и токами проводимости. В современных приборах с вакуумными фотоэлементами предусматриваются специальные устройства для устранения влияния темновых токов. [c.22]

Но если ср очень мало, а концентрация электронов полосы проводимости сравнительно велика ), то может иметь место значительный выход электронов непосредственно из зоны проводимости и смещение границы Хц в сторону длинных волн. Этим можно объяснить наличие двух максимумов спектральной характеристики у кислородно-цезиевых катодов и сдвпг у них длинноволнового максимума и порога фотоэффекта в сторону длинных волн при обработке слоя окиси цезия, когда происходит всё большее и большее нарушение кристаллической решётки путём увеличения числа вкрапленных в эту решётку избыточных и посторонних атомов. Подтверждением этих соображений могут служить расчёты Брюнинга и Дебура, показавшие, что полоса проводимости лежит ближе всего к вершине потенциального барьера, как раз у тех полупроводников, для которых экспериментально установлена большая чувствительность к фотоэффекту и граничная частота в области инфракрасных волн. С этой же точки зрения можно объяснить, как предполагает Н. С. Хлебников, различный ход утомления кислородно-цезиевых катодов при облучении их коротковолновым и инфракрасным излучением. [c.77]

ОТ ВЫСОКИХ напряжений, которыми пользовался Гальвакс, к низким, порядка от 20 вольт до нескольких сот вольт и показал, что сильное электрическое поле здесь не причём. Далее Столетов заменил излучение искры излучением дугового фонаря, подтвердил униполярность эффекта, обнаружил явление утомления металлического катода, находящегося в соприкосновении с воздухом, экспериментально опроверг мнение, будто фотоэффект обязан своим происхождением только слоям газа, адсорбированным на поверхности металла, и построил воздушный элемент — прибор с двумя металлическими электродами в воздухе, дающий электрический ток при освещении катода без включения в цепь какой-либо посторонней э. д. с. Столетов изучал актино-электри-ческий эффект как при атмосферном давлении, так и при пониженном. Специально построенная им аппаратура давала возможность доводить давление газа до 0,002 мм Hg. В этих условиях актино-электрический эффект представлял собой не просто фототок, а фототок, усиленный в несамостоятельном газовом разряде. Столетов установил, что при изменении давления газа сила фототока в газе проходит через максимум. Это явление получило название эффекта Столетова. Столетов дал таюке и критику предложенных в то время объяснений фотоэффекта. Интересен заключительный абзац его статьи [47], в котором он правильно устанавливает или, вернее, угадывает значение фотоэффекта для явлений газового разряда. Вот этот отрывок [c.129]

Вскоре после открытия фотоэффекта при исследовании фототока с поверхности металлов, находящихся в соприкосновении с атмосферным воздухом, было установлено, что фотоэлектрическая чувствительность такой поверхности со временем уменьшается. Уменьшение было особенно сильно при непрерывном облучении поверхности. Это явление получило название утомления фотокатода. Произведённые впоследствии тщательные исследования фотоэффекта в вакууме с поверхности хорошо обезга-и енных металлов показали, что никакого утомления в случае чистой поверхности металла при фотоэффекте не происходит. Если имеет место изменение фотоэлектрической чувствительности такой поверхности, то оно является следствием изменения газовой плёнки, адсорбированной на поверхности металла или следствием происходящих между металлом и газом химических и фотохимических процессов, существенно изменяющих состав и строение внешнего слоя катода. [c.133]

Явление утомления и возможнсють избежать этого утомления соответствующей обработкой катода, основанной на теории Дебура, можно считать подтверждением теории. Однако успехи, достигнутые при объяснении ряда физических явлений (фосфоресценция, эмиссия оксидных катодов, выпрямляющее действие контактов металл — полупроводник и др.), а также трудности, встретившиеся на пути приложения теории Дебура к сурьмяноцезиевым фотокатодам, заставляют пересмотреть теорию сложных фотокатодов с точки зрения условий эмиссии электронов из полупроводников. Наметка теории, следующей по этому пути, дана Н. С. Хлебниковым [372]. [c.171]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология