Интерференция

Явления дифракции и интерференции электромагнитного излучения (света, радиоволн, у-лучей, рентгеновских лучей и пр.) убедительно доказывают его волновую природу. В то же время электромагнитное излучение обладает энергией, массой, производит давление и т. д. Так, вычислено, что за год масса Солнца уменьшается за счет излучения на J,5-10 кг. [c.11]

Вопросы тепловой интерференции в процессе эксплуа- [c.11]

Изложена гидродинамическая теория одно- и многофазной фильтрации жидкостей и газов в однородных и неоднородных пористых и трещиноватых средах. Рассмотрены задачи стационарной и нестационарной фильтрации и способы расчета интерференции скважин. Описаны гидродинамические методы повышения нефтегазоотдачи, неизотермическая фильтрация при тепловых методах воздействия на пласт и в естественных термобарических условиях. [c.2]

При решении этих задач нужно учитывать, что при работе скважин наблюдается их взаимное влияние друг на друга-интерференция скважин. Это влияние выражается в том, что при вводе в эксплуатацию новых скважин суммарная добыча из месторождения растет медленнее, чем число скважин (рис. 4.1). [c.103]

Прежде чем перейти к исследованию задач интерференции скважин, введем некоторые понятия, необходимые для дальнейшего. [c.103]

Решение задачи заключается в следующем. Цепочка скважин-стоков отображается зеркально относительно контура питания в скважины-источники, и рассматривается интерференция двух цепочек скважин в неограниченном пласте. [c.113]

Задачи интерференции скважин имеют важнейшее значение при рассмотрении естественного или искусственно создаваемого (нагнетанием воды) водонапорного режима. [c.116]

Результат интерференции сказывается в том, что при введении в эксплуатацию ряда скважин (работающих в одинаковых условиях) прирост суммарного дебита уменьшается. Кривая зависимости суммарного дебита от числа скважин п с ростом п становится все более пологой (см. рис. 4.1). Чем ближе расположены скважины друг к другу, тем сильнее сказывается эффект интерференции и тем меньшим оказывается суммарный дебит. [c.116]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СКВАЖИН В УСЛОВИЯХ УПРУГОГО РЕЖИМА [c.151]

Поскольку дифференциальное уравнение упругого режима (5.14) является линейным, то к его решению приложим метод суперпозиции позволяющий исследовать интерференцию скважин и в условиях упругого режима. [c.151]

Рассмотрим несколько примеров использования метода суперпозиции при интерференции скважин в условиях упругого режима фильтрации. [c.152]

Возможность образования зародышей в цепном процессе и интерференцию таких цепей-зародышей учли Праут и Томпкинс в уравнении [c.261]

В этом случае пульсация потока выравнивается за счет интерференции волн. [c.199]

Начнем с описания следующего эксперимента. Электроны определенной энергии, вылетая из источника, поодиночке проходят через маленькие отверстия в поставленной на их пути преграде, а затем попадают на фотопластинку или на люминесцирующий экран, где оставляют след. После проявления фотопластинки на ней можно увидеть совокупность чередующихся светлых и темных колец (рис. 3), т. е. дифракционную картину, которая представляет собой довольно сложное физическое явление, включающее как собственно дифракцию (т. е. огибание волной препятствия), так и интерференцию (наложение) волн. Не останавливаясь на детальном рассмотрении этих явлений, отметим лишь следующие моменты [c.18]

Механизм 3 предложен в работе [149], где обсуждается оригинальная модель протекания реакции на разрыхленной поверхности металлического катализатора. Предполагается, что разрыхленная поверхность слабо обменивается теплом с массивной частью катализатора. Благодаря этому числа Льюиса резко уменьшаются, и возникновение колебаний на отдельных местах разрыхленной поверхности катализатора становится возможным. Сложные и хаотические колебания в этом случае обусловлены интерференцией автоколебаний скорости реакции на различных местах поверхности катализатора. [c.323]

Таким образом, фотоэффект совершенно определенно указывает на корпускулярную природу излучения, а интерференция и дифракция столь же определенно свидетельствуют о волновой природе света. Отсюда следует вывод, что движение фотонов характеризуется особыми законами, в которых сочетаются как корпускулярные, так и волновые характеристики. [c.17]

Рассмотрим прохождение через кристалл пучка рентгеновских лучей с длиной волны X. Ввиду значительной проникающей способности рентгеновского излучения большая часть его проходит через кристалл. Некоторая доля излучения отражается от плоскостей, в которых расположены атомы, составляющие кристаллическую решетку (рис. 1.77). Отраженные лучи интерферируют друг с другом, в результате чего происходит их взаимное усиление или погашение. Очевидно, что результат интерференции зависит от разности хода 6 лучей, отраженных от соседних параллельных плоскостей. Усиление происходит в том случае, когда б равно целому числу длин волн, тогда отраженные волны будут в одинаковой фазе. Как видно из рис. 1.77, луч Si отраженный от плоскости атомов Ри проходит меньший путь, чем луч S , отраженный от соседней плоскости Р , разность этих путей равна сумме длин отрезков АВ и ВС, Поскольку АВ ВС = d sin ф, то 6 = 2d sin ф (где d — расстояние между плоскостями отражения, ф — угол, образуемый падающим лучом и плоскостью). Усиление отраженного излучения происходит при условии [c.142]

Распространение звука связано с такими явлениями, как преломление, отражение, рассеяние, дифракция, интерференция, поглощение. [c.53]

Интерференция двух встречных волн одинаковых частот и амплитуд (при сохранении постоянного сдвига фаз) приводит к образованию стоячей волны (рис. 3.5). В стоячей волне в точках О, 2, 4 и 6 давление максимально (пучность давления), а скорость и смещение минимальны (узлы скорости и смещения) в точках 1, 3 и 5 давление минимально (узлы давления), а скорость и смещение максимальны (пучности скорости и смещения). Из рис. 3.5 видно, что чередование узлов и пучностей для одной и той же физической-величины происходит через расстояние, равное четверти длины бегущей волны (А./4) величина амплитудного значения в пучности вдвое больше, чем в бегущей волне. [c.54]

В рассматриваемом диапазоне свет проявляет не только волновые свойства (дифракция, интерференция, поляризация и др.), но и квантовые или корпускулярные, такие как фотоэффект, излучение и поглощение атомов и др. В то же время движущиеся частицы проявляют волновые свойства (дифракция электронов). Этот корпускулярно-волновой дуализм материи лежит в основе квантовой механики. [c.91]

Распространение импульса давления в материале связано с поглощением и интерференцией в последнем в результате отражения и преломления волны на границах раздела. [c.114]

Это наложение максимально в области между ядрами на линии, соединяющей их. Так же как интерференция волн приводит к их усилению или погашению в области наложения, здесь в межъядерной области происходит усиление или ослабление электронной плотности по сравнению с удвоенной атомной в зависимости от того, имеют С1 и Са одинаковые или разные знаки. [c.61]

О волновой природе электрона. У частиц малой массы движение и взаимодействие происходят по законам, отличающимся от законов классической механики. Как было установлено, электромагнитные колебания имеют двойственную природу. Такие явления, как интерференция и дифракция света, свидетельствуют о его волновой природе, а способность оказывать иа освещаемую поверхность механическое давление или вырывать с этой поверхности электроны (фотоэлектрический эффект) указывает иа его корпускулярную природу, т. е. позволяет рассматривать световое излучение как поток частиц, или квантов, названных фотонами. [c.26]

Одним из основных свойств граничного слоя является его толщина. Б. В. Дерягиным реализовано несколько вариантов метода интерференции поляризованных лучей для измерения толщин тонких слоев полярных жидкостей на поверхности стекла и металлов. Было установлено, что толщина граничного слоя для исследованных веществ около 0,1 мкм [39, 54]. [c.69]

Среди других свойств, которые могут дать информацию по моделям взаимодействия двух тел, можно назвать сечение рассеяния, получаемое из экспериментов с молекулярными пучками. Этот метод является многообещающим, хотя он только начал развиваться количественно в интервале тепловой энергии. Особенно привлекательной является возможность почти независимого определения параметров е и а из измерений радуги , теней и других явлений интерференции. Опубликовано несколько обзоров работ такого типа [99, 100, 188, 189]. Для таких свойств, как В (Т) и г Т), параметры связаны вместе так, что небольшое изменение одного из них может компенсироваться соответствующим изменением другого параметра без заметного отклонения в описании экспериментальных данных. [c.251]

Важную роль играет интерференция. При некотором значении отношения Oj/Xq величина Рр максимальна. Путем создания набора тонких пленок с подходящими оптическими свойствами л и e и толщинами б можно получить высококачественные зеркала. При некотором другом значении отношения 6i/X отражение минимально. Таким способом можно получить сильно поглощающие или излучающие поверхности. Именно так устроены поглощающие поверхности для коллекторов солнечного излучения, а также просветляющие покрытия для стекол. [c.460]

Мз квантовой теории света следует, что фотон неспособен дро биться он взаимодейстпует как целое с электроном металла, вы бивая его из пластинки как целое он взаимодействует и со светочувствительным веществом фотографической пленки, вызывая ес потемнение в определенной точке, н т. д. В этом смысле фотон ведет себя подобно частице, т. е. проявляет к о р н у с к у л я р ы с свойства. Однако фотон обладает и волновыми свойствами это проявляется в волновом. характере распространения света, в способности фотона к интерференции и дифракции. Фотом отличается от частицы в классическом понимании этого термина тем, что его точное положение в пространстве, как и точное положение любой волны, не может быть указано. Но он отличается и от классической волны — неспособностью делиться на части. Объединяя в себе корпускулярные и волновые свойства, фотон не является, строго говоря, ни частицей, ни волной, — ему присунда корпускулярно-волновая двойственность. [c.66]

Итак, электронам, как и фотонам, присуща, корпускулярноволновая двойственность. Корпускулярные свойства электрона вы-рал аются в его способности проявлять свое действие только к.чк це. юго. Волновые свойства электрона проявляются в особенностя.ч его движения, в дифракции п интерференции электронов. [c.71]

Двойственная природа света. Впервые двойственная корпускулярно-волновая природа была установлена для света. В первой половине прощлого века в результате изучения интерференции и дифракции света было экспериментально обосновано, что свет представляет собой поперечные электромагнитные колебания, Возникновение в определенных условиях явлений и интерференции и дифракции является неотъемлемой особенностью любого волнового процесса. [c.16]

Реальные материалы могут быть оптически анизотропными и неоднородными. Оптическая неоднородность сред обусловлена сложной зависимостью диэлектрической проницаемости от пространственных координат. Опт>1ческие свойства дисперсных систем определяются совокупностью четырех факторов рассеянием света на отдельных частицах (рассеивателях), когерентным электромагнитным взаимодействием рассеивателей, интерференцией рассеянного света и некогерентным взаимным облучением частиц рассеянным ими светом [30]. [c.40]

Падение экспоненциальной ударной вдлны вида (3.35) из жидкое и на свободную границу ее раздела с воздухом приводит к ее отражению с изменением фазы на противоположную и интерференции отраженной волны разрежения с частью ( хвостом ) падающей волны давления (рис. 3.14,6). В результате этого в некотором слое на глубине Ь давление может стать отрицательным и меньшим импульсного кавитационного порога Тогда на этой глубине возникает облако импульсной кавитации [35]. [c.67]

Качественное решение задачи заключается в том, чтобы на границах областей размером I создать растягивающее напряжение, превышающее предел прочности материала. Родственной является проблема удаления выпрессовок (облоя) при производстве формовых резинотехнических изделий. Совершенно очевидно, что для одновременной обработки большого числа кусков статическое давление неприемлемо, так как не может быть локализовано только в заданной области. Значит, необходимо импульсное давление, под воздействием которого и можно в результате интерференции достигнуть требуемого результата. Для хрупких материалов с определенным значением критического разрушающего нормального напряжения толщина откола 6 равна половине расстояния от фронта прямой волны внутрь, которое соответствует уменьшению напряжения на величину, равную критическому нормальному напряжению о р. Выбрав /=6, можно рассчитать характеристики воздействия по модели, аналогичной возникновению слоя импульсной кавитации, приведенной в разделе 3.3. При напряжениях в волне о, превышающих удвоенное критическое 0>20кр, будет происходить послойный множественный откол. Число отколов равно целому числу ЛГ<0/0кр. Отсюда видно, что необходимо увеличивать напряжение в падающей волне, а также уменьшать О р, например, под воздействием ПАВ (эффект Ребиндера) или нагрева. [c.114]

Рассмотренный механизм может быть положен в основу крупнокускового дробления, а также регенерации фильтров. Механизм откола под воздействием растягивающих усилий, возникающих при интерференции ударных волн, лежит в основе электрогидравличес-кого дробления материалов [7]. [c.116]

Тарировка прибора проводилась на неподвижном материале. Однако опыты показали, что такая тарировка не обеспечивает точность показаний прибора, поскольку из-за неоднородности структуры аэросмеси в диаметральной плоскости трубы возникают помехи, вызванные дифракцией и интерференцией электромагнитных волн. По этой причине прищлось отказаться от количественного анализа полученных результатов. Непосредственные измерения проводились на трубе диаметром 21 мм и длиной 14 м. [c.39]

Химическая связь (0) -- [ c.24 , c.40 ]

Прикладная ИК-спектроскопия (1982) -- [ c.86 , c.131 , c.251 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.131 ]

Биохимия природных пигментов (1986) -- [ c.4 , c.15 ]

Искусственные драгоценные камни (1986) -- [ c.114 ]

Прикладная ИК-спектроскопия Основы, техника, аналитическое применение (1982) -- [ c.86 , c.131 , c.251 ]

Искусственные драгоценные камни (1986) -- [ c.114 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.391 ]

Рефрактометрические методы химии (1960) -- [ c.218 ]

Рентгеноструктурный анализ Том 1 Издание 2 (1964) -- [ c.177 ]

Теоретическая неорганическая химия Издание 3 (1976) -- [ c.15 , c.16 ]

Неорганическая химия (1974) -- [ c.44 ]

Неорганическая химия Издание 2 (1976) -- [ c.49 ]

Генетические исследования (1963) -- [ c.93 , c.456 ]

Трение и смазка эластомеров (1977) -- [ c.39 , c.248 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.15 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.15 ]

Рефрактометрические методы химии Издание 2 (1974) -- [ c.211 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.15 ]

Химическая связь (1980) -- [ c.24 , c.40 ]

Инфракрасная спектроскопия полимеров (1976) -- [ c.67 ]

Биологические методы борьбы с вредителями (1984) -- [ c.162 , c.166 , c.167 ]

Руководство по аналитической химии (1975) -- [ c.190 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.137 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.131 ]

Генетика с основами селекции (1989) -- [ c.102 ]

Спектральный анализ в геофизике (1980) -- [ c.108 , c.204 , c.316 , c.364 , c.385 , c.387 , c.431 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.15 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология