Кинетический (диффузионный) фактор устойчивости

Кинетическое горение готовой горючей смеси в турбулентном потоке при стационарных процессах обычно связано с потерей устойчивости очага горения. В тех пределах, в которых устойчивость процесса все же оказывается осуществимой, горение начинает зависеть от факторов диффузионного порядка и может перейти в чисто диффузионную область, где скорость горения окажется зависящей только от скорости смещения горючих газов и продуктов сгорания, иначе говоря,— от характера турбулентности потока. [c.93]

Кинетический (диффузионный) фактор устойчивости [c.41]

Из предыдущего следует, что в факеле, образующемся при перемешивании потоков топлива и воздуха, тепловыделение происходит значительно медленнее, чем в факеле, образующемся при горении готовой смеси топлива и воздуха. Естественно, поэтому, что устойчивое горение возможно только при соблюдении определенных термических условий, которые должны сводиться к тому, чтобы тепловыделение балансировалось с теплоотдачей в окружающую среду и чтобы этот процесс происходил при таком температурном режиме самой холодной части факела, при котором обеспечивалась бы необходимая скорость протекания химических реакций (более ЮОО—1100°), т. е. чтобы процесс определялся не кинетическими, а диффузионными факторами. [c.216]

Процессы формирования ССЕ и расслоении могут протекать в диффузионных (высокая вязкость системы) и кинетических областях и соответственно зависеть от диффузионных и кинетических факторов. Между прочностью П и устойчивостью т существует взаимосвязь [c.132]

Эти пределы могут ограничиваться уже другими факторами, в основном — устойчивостью создаваемого горелкой фронта воспламенения. Если верхний предел форсировки недостаточно велик, приходится усложнять горелку уже за счет введения мероприятий, связанных с усилением стабилизации фронта воспламенения. Однако для диффузионного метода пределы допустимых форсировок, не нарушающих устойчивости очага горения, гораздо шире, чем при методе кинетическом. Такая устойчивость диффузионного очага горения (в противовес кинетическому) в значительной мере должна объясняться предельной неоднородностью газового потока по концентрации, т. е. по избытку окислителя, который численно меняется в этом случае по сечению потока от нуля (чистое топливо) до бесконечности (чистый окислитель). [c.126]

Изучение кинетики групповых каталитических реакций, как реакций окисления, гидрогенизации и дегидрогенизации, а также других, показало, что их протекание определяется взаимодействием двух групп явлений. С одной стороны, химическая специфичность молекул, их реакционная способность, адсорбционные особенности, равновесные соотношения концентраций участвующих в реакции молекул и продуктов реакции образуют группу физико-химических факторов, взаимодействие которых образует сложный комплекс кинетических закономерностей данной реакции. В то же время, нри взаимодействии реагирующих молекул происходит перемещение их масс но определенным направлениям, определяющимся обстановкой опыта, выделяется или поглощается тепловая энергия, причем система может находиться как в устойчивом, так и в неустойчивом тепловом состоянии. Эта вторая группа явлений, которая обязана своим происхождением чисто физическим факторам механике движения среды, диффузионному переносу вещества и теплообмену в системе, называется иногда несколько своеобразным термином макроскопическая кинетика . [c.375]

Наибольшим разнообразием факторов устойчивости и методов коагуляции отличаются дисперсные системы с жидкой дисперсионной средой. Для них характерны все ранее рассмотренные как термодинамические, так и кинетические факторы устойчивости, поскольку только в жидких средах наблюдается диссоциация электролитов, вызывающая образование двойных электрических слоев, и сольватация, при которой возможно резкое снил ение межфазного натяжения. В жидких средах можно наблюдать адсорбционное понижение поверхностной энергии до минимальных значений, компенсирующихся энтропийным расталкиванием. В результате этого становится возможным самопроизвольное диспергирование нли образование гетерогенных дисперсных систем, устойчивых практически неограниченное время. В жидких средах возможно изменение плотности фаз в широких пределах, что, например, позволяет значительно легче достигать термодинамической устойчивости по отношению к седиментации (седиментацион-по-диффузионное равновесие). Для дисперсных систем с л<идкой дисперсионной средой, безусловно, возможно регулирование и кинетических факторов устойчивости к коагуляции и седиментации (изменение вязкости среды). [c.342]

Экстраполяция =1/2 к Сь = 0. Этот метод, по-видимому, впервые предложенный Кози и Виварелли [64], был использован в ряде других работ (например, [65, 66]). В то же время, как показали Кондзиела и Биернат [61], данный метод может привести к ошибочным результатам, так как с понижением концентрации лиганда диффузионная волна в ряде случаев превращается в кинетическую или каталитическую, например, для системы 1п —I-(S N ) последнее установлено в работе [67], и предельный ток начинает снижаться с уменьшением Сь, что не учитывается уравнениями (1.103), (1.104). Этот эффект зависит от скорости каталитической реакции и от устойчивости комплексов в объеме раствора. Так, для системы 1п + — гликолевая кислота экстраполяция =1/2 к Сь = 0 дает правильную величину формального потенциала [48, 66]. Относительно высокая устойчивость комплексов для систем, описываемых уравнением (1.103), приводит к заметному изменению 1/2 с изменением l даже в области низких l, что затрудняет точную экстраполяцию =1/2 к l = 0. В то же время для систем, описываемых уравнениями типа (1.90), влияние на < 1/2 фактора устойчивости комплексов, в том числе с лигандом-катализатором (L), во многих случаях менее выражено, так как оно противоположно для окисленной и восстановленной форм металла [ l( l ) входят и в числитель и в знаменатель последнего слагаемого уравнения (1.90)]. Кроме того, поскольку в подобных [c.30]

На основании учета диффузионных и кинетических факторов, а также представлений о радикально-цепном механизме рассмотрим экспериментальный и теоретический материал, имеиэщийся по термической деструкции компонентов ароматических концентратов и тяжелых нефтяных остатков. При нагреве нефтяных остатков в зависимости от порога устойчивости надмолекулярных структур происходит их последовательное выделение из нефтяной системы, Прн термодеструкции расслоившаяся диснерсионная среда и дисперсная фаза нефтяных остатков ведут себя по-разному. [c.162]

Кинетическая устойчивость системы зависит от действия двух факторов, направленных взаимно противоположно силы тяжести, под действием которой частицы оседают, и диффузии, при которой частицы стремятся разойтись по всему объему и противодействовать оседанию. Процесс оседания частиц под действием силы тяжести носит название седиментации (от лат. Sedimentatio). Скорость его зависит от размеров частиц более крупные частицы оседают быстрее, чем мелкие. Диффузия же протекает с большей скоростью в случае более мелких частиц и замедляется с увеличением размера частиц. Если степень дисперсности мала (диаметр частиц больше 4 ммкм), то такие частицы не совершают броуновского движения и их способность к диффузии равна нулю. Здесь сила тяжести резко преобладает над силами диффузии. При достаточно высокой степени дисперсности частиц броуновское движение, как движение диффузионное, приводит к выравниванию концентраций во всем объеме. Однако в достаточно толстых слоях полного выравнивания не достигается. Здесь в результате взаимодействия между силой тяжести и силой диффузии устанавливается некоторое состояние равновесия, характеризующееся постепенным уменьшением концентрации в направлении от нижних слоев [c.327]