Расчет магнитный

РАСЧЕТ МАГНИТНОЙ ЦЕПИ ПРИ ХОЛОСТОМ ХОДЕ [c.179]

Эту же систему коэффициентов (А/, кф, й, кв) можно использовать для расчета магнитных напряжений с учетом насыщения при реальной конструкции магнитопровода с зубе цами и пазами на статоре и в полюсном наконечнике. Анализ поля в реальной конструкции показывает, что влияние зубчатости зазора и насыщения зубцов и ярма статора проявляется в уменьшении индукции - в области минимального зазора (при определенной н. с. возбуждения). В области края полюсного наконечника и межполюсного пространства влияние зубчатости зазора" и насыщения зубцов и ярма статора несущественно. Поэтому индукция и магнитные напряжения в зазоре при насыщенном зубчатом магнитопроводе с зазором, контуры которого показаны на рис. 6.16 сплошной линией, могут быть определены для эквивалентного гладкого ненасыщенного магнитопровода с определенным образом увеличенным зазором б, контуры которого показаны на рис. 6.16 штриховой линией. Как показано в [17], наилучшее приближение получается, если зазор б под краем полюса будет сохранен без изменения, а минимальный зазор на оси полюса принят [c.180]

РАСЧЕТ МАГНИТНОЙ ЦЕПИ ПРИ НАГРУЗКЕ [c.191]

Расчет магнитной цепи при нагрузке ( 6.8). Амплитуда основной гармонической н. с. якоря [c.275]

Расчет магнитных моментов, выполненный в предположении, что существен только спиновый вклад, дает значения, близкие к наблюдаемым, но несколько меньшие. В больщинстве случаев орбитальная составляющая гасится электрическим полем частиц окружающей среды, но в точных расчетах приходится принимать во внимание и примесь возбужденных состояний при спин-орби-тальном взаимодействии. [c.200]

Чтобы иметь возможность использовать в расчете магнитной цепи при нагрузке результаты расчета магнитной цепи при холостом ходе, прибегают к замене составляющих н. с. якоря эквивалентными н. с. возбуждения. [c.192]

Высоту обода /i 2 ротора подбирают так, чтобы механические напряжения в нем не превышали допустимых величин. Магнитная индукция в ободе (ярме) ротора получается очень низкой. Это дает право не учитывать магнитное напряжение обода (ярма) ротора при расчете магнитной цепи. [c.179]

По частичной характеристике намагничивания Ф = / (Fx) (кривая 1) на рис.6.24, построенной по результатам расчета магнитной цепи при холостом ходе, определяют магнитное напряжение F a = Fi, соответствующее потоку Ф, . [c.195]

Расчет магнитной цепи при холостом ходе ( 6.6). Коэффициент [c.267]

Величина г = m/ служит мерой вращательного момента, она называется магнитным моментом единица измерения магнитного момента диполя дина-см/эрстед или эрг/эрстед. При описании и расчете магнитных свойств атомов, магнетизм которых обусловлен движением электронов, используют иную единицу измерения магнитного момента — магнетон Бора, равный 0,927-10 ° эрг/эрстед. Эта величина обычно обозначается цв и определяется выражением [c.170]

К + ь п/1,53) il Jk) = (2,08 + 2,49/1,53) (1,061/1,06) = 3,71 (см. расчет магнитной цепи) [c.273]

Пользуясь этим соотношением, мы можем вычислить число ампер-витков на 1 см, нужное для получения заданной величины напряженности поля или решить обратную задачу. Вместо вычислений можно также воспользоваться графиком, показанным на рисунке 209. Вопрос о расчете магнитного потока для катушек без железных сердечников необходим при расчете магнитопроводов с воздушными зазорами. [c.270]

Описанные выше эффекты являются следствием взаимодействия между собой соседних частей равномерно намагниченного слоя жидкости. Это взаимодействие выражается в том, что любой участок плоского слоя создает в остальных частях слоя магнитное поле, направленное противоположно внешнему намагничивающему полю. В итоге на каждый участок слоя действует суммарное размагничивающее поле всех остальных частей слоя. Его напряженность равна МП. В электротехнике при расчетах магнитных цепей размагничивающее действие намагничиваемого тела самого на себя учитывается с помощью фактора размагничивания N. Его величина определяется формой тела, а формальный смысл — уравнением [c.763]

Совокупность уравнений (13)—(22) достаточна для количественных расчетов магнитных эффектов. Значения -факторов и констант СТВ радикалов обычно известны из ЭПР, значения параметров р, т и г несколько неопределенны обычно выбирают наиболее разумные, оцененные из соотношений (13) —(22) и проверенные количественными расчетами ХПЯ и сравнением теоретических расчетов с экспериментом т = 0,25-10 с а, е = 0,8 р = 0,5. Используя типичные значения этих параметров, из (13) — (22) можно оценить вероятности рождения молекул. Для триплетных пар они составляют 10 - -10 2, для синглетных 0,6- 0,9. Это означает, что в обычной химической кинетике можно пренебречь рекомбинацией триплетных пар, а значение близко к обычному экспериментальному клеточному эффекту. При рекомбинации некоррелированных пар необходимо учесть коэффициент Д — долю синглетных пар при встрече двух радикалов. Таким образом, в классической кинетике магнитными эффектами можно пренебречь и считать, что спин всегда сохраняется. [c.23]

Расчет магнитной восприимчивости можно значительно упростить, если предварительно определить эффект трубки —изменение.показаний весов при действии магнитного поля на трубку, в которую помещается образец. Пустая трубка обладает некоторой собственной магнит- [c.174]

Размеры полюсов могут быть выбраны на основе расчета магнитных систем. [c.84]

Свойства постоянных анизотропных магнитов по опубликованным в литературе данным [77] даже в пределах одной марки сильно колеблются. Так, магниты марки 2БА могут иметь коэрцитивную силу = 183- 230 кА/м. Остаточная индукция у этой марки = 0,3 н-0,35 Т. Наконец, относительная магнитная проницаемость в пределах кривой размагничивания меняется от 1,25 до 1,7. Поэтому при расчетах магнитных муфт следует иметь магнитные характеристики конкретной партии магнитов, а не пользоваться данными, опубликованными в литературе. Ошибка в расчетах силы из-за неправильно выбранного значения коэрцитивной силы может быть 230 /183 = 1,58, т. е. до 58% от [c.116]

Количественные расчеты магнитного изотопного эффекта молено проводить по уравнениям (13) —(19) примеры расчетов даны в работах [25, 26]. [c.31]

Таким образом, непостоянство состава и состояния включений, а также их случайное распределение в кристалле исключают возможность теоретического расчета магнитных свойств синтетических алмазов. [c.85]

Для промышленного производства магнитномягких резин необходимо было разработать простые и достаточно точные методы контроля резиновых смесей для магнитномягких резин и изделий из них. В частности, контроль резиновых смесей по магнитной проницаемости до изготовления изделий из них можно проводить с использованием измерителя добротности резонансным методом (гл. IV). Метод заключается в определении индуктивности намагничивающего устройства с кольцевым образцом из магнитномягкой резины на одной фиксированной частоте и последующем расчете магнитной проницаемости по соответствующим формулам [152]. Для простоты те нического контроля магнитной проницаемости в качестве намагничивающего устройства используется не пермеаметр, а прямоугольная рамка из медной шины круглого сечения диаметром 5 мм. Длина [c.148]

В соответствии с этим формулы для расчета магнитных моментов будут иметь вид [c.48]

Как бьшо отмечено, величина и направление магнитного поля могут быть охарактеризованы магнитной индукцией В. Однако магнитная индукция зависит от свойств среды. Это обстоятельство усложняет технические расчеты магнитных процессов. Поэтому введена вспомогательная расчетная величина, которая не зависит от магнитных свойств среды, а учитьшает только влияние на интенсивность поля зна- [c.236]

Сделаны более или менее успешные попытки теоретического расчета магнитного экранирования, однако в основном химический сдвиг измеряется экспериментально. [c.74]

Для определения параметров намагничивающей цепи, величины намагничивающего тока и магнитных загрузок отдельных частей машины производится полный расчет магнитной цепи с выбором [c.105]

Произведем расчет магнитной цепи. [c.116]

Расчет поля взаимоиндукции при нагрузке значительно сложнее, чем при холостом ходе (см. 6.6). Однако при известных оговорках и допущениях расчет магнитной цепи при нагрузке может быть выполнен с использованием результатов расчета магнитной цепи при холостом ходе. Основные трудности расчета магнитной цепн при нагрузке связаны с тем, что здесь приходится учитывать влияние продольной н. с. якопя Fотличающейся по форме от н. с. возбуждения Ff (н. с. возбуждения имеет трапецеидальное распределение в пределах по- [c.192]

Коэффициенты, необходимые для расчета магнитной цепи, kf = = Bftfx /Bof, кф — Ф/Фд, а. также расчетный коэффициент полюсного перекрытия в = (2/я) kфkf и коэффициент формы э. д. с. кв = я/(2 х х 1/2 ф) определяют по рис. 6.14 и 6.15 в зависимости от б /б и б /т при [c.267]

Расчет магнитной анизотропии отдельных молекул возможен, если определена магнитная анизотропия кристаллов с низкой сим- етрией и известно расположение молекул в кристалле. Когда этот [c.293]

Было установлено, что для правильного предсказания ядерных магнитных химических сдвигов необходимо, чтобы значение у составляло —30-10 мVмoль, что значительно меньше значения, использованного раньше для расчета магнитной анизотропии. [c.296]

Расчет магнитного потока в магни-топроводе. Практически величина маг- [c.268]

Осадительные (сорбщюнные) свойства гранулированных насадок, подвергаемых намагничиванию, определяются, прежде всего, магнитными свойствами отдельных групп и пар соседствующих гранул, характеристикой магнитного поля в порах, где и осуществляется магнитный захват [16]. Однако обычно ферромагнитные гранулированные, в частности, шариковые среды уподобляются квазисплошным магнетикам с усредненной магнитной проницаемостью // .р, зависящей от проницаемости металла гранул д и плотности их упаковки 7. Такая модель, а именно модель квазисплошной среды, для целей магнитного осаждения может представлять самостоятельный интерес только частично для расчета магнитных цепей фильтр-осадителей, в которых насадки являются элементами этих цепей. [c.10]

Магнитные измерения использовались для изучения хода окисли-тельно-восстановительных реакций (например, окисление стирола), а также полимеризации. Соотношение кето- и енольной форм, присутствующих в равновесной смеси, определялось на основании измерений магнитной восприимчивости смеси. Для расчета магнитной восприимчивости каждой из форм использовались эмпирические постоянные Паскаля, и количество каждой из форм в смеси определялось из пропорции, в которую входили рассчитанные значения и экспериментальная величина, измеренная для смеси. [c.177]

РГтак, мы получили уравнения для вычисления вероятности рождения молекул из триплетных нар и для расчета магнитных эффектов. Теперь выведем аналогичные уравнения для случая, когда предшественником молекулы является сннглетная пара. Спиновая эволюция такой пары происходит в обратном направлении и переводит пару в триплетное состояние, когда она не способна рекомбинировать. В этом случае [c.22]

Расчеты магнитных свойств молекул связаны с дополнительными трудностями, обусловленными формой используемых операторов (см. статью Оаро, стр. 306). [c.289]

Особенно интересны для химии получаемые из расчета детали электронного строения, позволяющие оценить переносы и перераспределения зарядов при комплексообразовании. Эти данные можно сравнить с получаемыми из экспериментов по сверхтонкой структуре спектров ЭПР и ЯМР. Например, расчеты магнитного экранирования протонов в комплексе ТеНэ" оказались в хорошем согласии с экспериментальными данными и позволяют заключить, что все водороды находятся в почти идентичных условиях электронного окружения [169]. Большое число приложений результатов расчетов относится к электронным спектрам (глава VII). [c.171]

Современное развитие К. х. характеризуется разнообразием направлений. Широкое применение электронно-вычислительной техники позволяет производить все более точные расчеты электронной структуры небольших (прежде всего, двухатомных) молекул, приближая уровень точности теоретич. расчетов к экспериментальному уровню. В случае сложных молекул и комплексных соединений ширится применение полуэмпирич. расчетных методов, а такше качественно-описательных методов рассмотрения электронной структуры наряду с различными областями физич. химии эти методы находят все более широкое применение при исследовании электронных аспектов биохимии. Развитие радиоспектроскопич. методов псследования строения молекул сопровождается теоретич. расчетами ряда тонких характеристик электронной структуры (расчетами магнитного экранирования ядер, квадрупольной связи ядер с электронной оболочкой, спин-спинового взаимодействия ядер через электронную оболочку, распределения плотности неспаренного электронного спина в радикалах, взаимодействия электронного спина с ядерными спинами и т. д.). [c.267]

Теоретические квантово-механические расчеты магнитной анизотропии [51], за исключением бензола [52] и простейших молекул типа Н2О или МНз, хотя и приводят к величинам того же порядка, что и наблюдаемые экспериментально, вряд ли могут быть исполь- зованы для нахождения поправок к химическим сдвигам ввиду их сложности и неточности. На практике обычно используют экспериментально получаемые величины. Общих способов точного экспериментального определения величин Ах не разработано. Обычно вклады от магнитной анизотропии находят сравнением химических сдвигов равноценных протонов в веществах, содержащих и не содержащих анизотропных групп. Голдштейн и Редди [53—55], предложили метод, основанный на том, что химические сдвиги протонов пропорциональны константам спин-спиновой связи Ш—С , причем последние не чувствительны к анизотропии. Для соединений, не содержащих анизотропных групп, зависимость химического сдвига от /н<—с выражается прямыми наклонными линиями, в то время как химические сдвиги для аналогичных групп протонов, но в соединениях, содержащих анизотропные группы, выпадают из ряда. Разницу в химических сдвигах относят за счет влияния магнитной анизотропии. Правильность полученных величин проверяется сравнением с теоретическими расчетами, с результатами, полученными иными путями (например, описанным выше для бензольного кольца), а также сравнением влияния данной анизотропной группы на различные протоны одной и той же молекулы (например, тройной связи [c.75]

Возникновение магнитной анизотропии под влиянием кольцевых токов и связанного с этим вклада в химические сдвиги протонов может быть использовано для изучения ароматичности циклических соединений. В простейшем расчете магнитной анизотропии бензола Поил [61, стр. 225] показал, что величина изменения сдвига определяется, в частности, количеством подвижных я-электронов. С точки зрения ядерного магнитного резонанса, ароматические соединения могут быть определены как соединения, в которых возможно индуцировать кольцевые токи [62]. Качественную оценку ароматичности можно произвести уже при простом сравнении сдвигов близких по окружению протонов. Например, сравнение химических сдвигов бензола (7,17—7,35 м. д.), -протонов тиофена (6,50 м. д.), фурана (5,87 м. д.) и пиррола (5,85 м. д.) со сдвигом в этилене (5,29 м. д.) [63] указывает на уменьшение ароматического характера в этом ряду. При более тщательном учете вкладов в химические сдвиги, обусловленных электронным окружением протонов, возможен грубый количественный расчет ароматичности. Элвидж и Джекман [62] путем сравнения химических сдвигов кольцевых протонов и протонов метильных групп в серии метильных производных пиридона-2 с химическими сдвигами аналогичных протонов в неароматических гетероциклах или в производных пиридина, в котором я-электроп-ное облако, так же как и в бензоле, полностью делокализовано, пришли к выводу, что ароматический характер кольца пиридона-2 по подверженности кольцевым токам составляет 35 5% от бензола. [c.77]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология