Нейтроны выходы

В установках для нейтронной радиографии независимо от типа используемого источника нейтронов выход и формирование пучка нейтронов осуществляются с помощью различных коллиматоров. Такие коллиматоры [c.82]

В лабораториях для получения нейтронов обычно помещают порошок бериллия и газоо бразный радон в тонкостенную стеклянную трубку. Излучаемые радоном сс-частицы действуют на атомы бериллия, и выделяющиеся при этом нейтроны выходят сквозь стекло наружу. [c.413]

К аналогичным результатам приводит наличие у многих изотопов метастабильных состояний. Так, например, при облучении элементоорганических соединений германия медленными нейтронами выход сравнительно короткоживущего изотопа Ое ( 91%) значительно превышает выход относительно долгоживущего изотопа Ое ( 60%). Это явление объясняется наличием у Ое " короткоживущего метастабильного состояния. [c.257]

Рп1 47 — единственный изотоп прометия, полученный в больших количествах из продуктов деления тепловыми нейтронами. Выход его сравнительно высок и составляет 2,6% [4751. В реакторе мощностью 100 кет ежедневно образуется около 1 мг Рт [512], а реактор Окриджской Национальной лаборатории произво- [c.115]

Делящееся ядро Тип нейтронов Выход, % [c.266]

В урановом ядерном реакторе с замедлителем нейтронов выход Тс составляет 6,2%. Выход Тс при делении урана в ядерном реакторе (в мг) может быть оценен по формуле [c.267]

При Т — 0° длина волны нейтронов составляет 1,55 А, а при Т = 100° она равна 1,33 А. Как раз этот интервал длин волн и нужен для дифракции, и, к счастью, он соответствует температуре, удобной для управления атомным котлом. Поэтому, когда пучок нейтронов выходит из котла, нейтроны имеют спектр длин волн в области около 1,5 А. Чтобы сделать пучок монохроматическим, его, как правило, заставляют отражаться от монокристалла, после чего рассеянный пучок имеет длину волны [c.197]

Нейтронные выходы растут с энергией бомбардирующих частиц, так как при этом облегчается проникновение в ядро. Некоторые выходы (выраженные в эквивалентных активностях источ- [c.44]

Делящийся изотоп ] Нейтроны Выход, % [c.13]

Хотя для большинства интересующих нас реакций, особенно с тепловыми нейтронами, выход относительно велик (в зависимости от геометрии, от 10 до 10" ), естественные нейтронные препараты мало пригодны для наших целей из-за их недостаточной интенсивности. Зато эти препараты очень удобны для юстировки измерительной аппаратуры в качестве нейтронных стандартов. Источники нейтронов, на 2—3 порядка более интенсивные по сравнению с естественными, содержащими от 0,1 до 1 г радия, можно получить с помощью высоковольтных генераторов (каскадных или Ван-де-Граафа). Общий вид высоковольтной установки ) на 1 MeV показан на фиг. 11. На переднем плане видна шести-ступенная разрядная трубка, высокое напряжение на которой создается генератором Ван-де-Граафа, работающим при атмосферном давлении. При использовании этой установки для получения нейтронов с помощью реакции 3Li- -iD- -2 2He + on она по своей нейтронной активности эквивалентна 65 г Ra (в источнике Ra — Be). Такая активность достаточна для многих исследовательских работ, проводимых методом индикаторов. Используя дейтоны с достижимыми в циклотроне энергиями и токами (порядка 10 li-A), можно получить нейтронные препараты, эквивалентные источнику Ra—Be, содержащему многие килограммы радия. Какой из методов (непосредственная бомбардировка частицами или через посредство нейтронов) является более рацио- [c.27]

Наиболее подходящими для получения весомых количеств прометия объектами являются продукты деления урана тепловыми нейтронами. Выход Рт с учетом вклада N(11 7 составляет 3% [3]. [c.294]

С помощью Х-излучения, полученного с применением электростатических генераторов, бетатронов и т. п., можно генерировать нейтроны в реакциях Ве (7, п) или Н (у, п), выходы которых довольно быстро растут с энергией. - Используя электростатический ускоритель электронов на 2,5 Мэв при токе 100 мка, можно получить нейтронный выход на 1 г бериллия, эквивалентный выходу от 4 г радия, смешанного с бериллием при энергии 3,2 Мэв выход соответствует 26 г радия. [c.374]

При облучении перманганата калия нейтронами выход в виде ssMnOs зависит от pH растворов в слабокислых и нейтральных средах он достигает максимального значения, а в щелочных растворах сводится к нулю. Это объясняется тем, что наряду с первичными процессами разрушения молекул мишени под действием энергии отдачи протекают химические реакции, идущие как с горячими атомами или радикалами, так и с атомами или радикалами, частично охлажденными за счет упругих соударений с молекулами мишени. [c.157]

Стратегия экспериментов, нацеленных на синтез новых изотопов, определяется в значительной степени радиоактивными свойствами, и, прежде всего, временами жизни синтезируемых нуклидов. Времена жизни могут варьироваться в широких пределах (от мкс), т.е. работа используемых экспериментальных установок должна быть чрезвычайно быстрой. В то же время продукты испарения нейтронов, выход которых очень мал, должны сепарироваться за короткое время от огромного количества побочных продуктов, вероятность образования которых выше на восемь-десять порядков величины. Такие условия выполняются при сепарации in-flight (за временной интервал 10 -10 с) с учётом кинематических характеристик различных каналов реакции. [c.48]

Тем не менее пногда предварительные химические операции становятся необходимыми. Это бывает в тех случаях, папример, когда макрокомпонент сам сильно активируется или значительно поглощает нейтроны. Выход состоит в отделении (концентрирова- нии) определяемых микрокомнонентов от макрокомпонента с последующим облучением концентрата. [c.258]

Делящийся изотоп Энергия кейтронов Выход, % Делящийся изотоп Энергия нейтронов Выход, % [c.20]

Значение нейтронов в радиохимии. Высокая эффективтюсть нейтронов в преобразовании элементов была обнаружена [42] вскоре после их открытия Чэдвиком в 1932 г. [30] относительно истории этого открытия см. [43]. В конце концов почти всякий нейтрон погибает, обязательно вызывая превращение ядра, даже если он потеряет почти всю свою кинетическую энергию, прежде чем это произойдет ( медленные нейтроны [6]). Однако сами свободные нейтроны приходится получать (исключая котел с цепной реакцией) с помощью ядерных превращений, вызываемых заряженными частицами, с относительно малыми выходами. Поэтому на первый взгляд можно было бы ожидать, что количество радиоэлементов, получаемых при непосредственной бомбардировке заряженными частицами (от естественных радиоактивных источников или ускорительных установок), будет не меньше, чем получаемое с помощью нейтронов от источников с естественными радиоэлементами или нейтронов, испускаемых мишенями ускорителей. В действительности, однако, выходы в таком двухстепенном процессе сильно увеличиваются. Причина заключается в том, что на первой стадии процесса можно выбрать для мишени такой материал, который в силу низкого потенциального барьера и подходящего протон-нейтронного отношения обладает хорошим нейтронным выходом на второй стадии незаряженные нейтроны легко реагируют даже с очень сильно заряженными ядрами, в то время как непосредственное проникновение первичных заряженных частиц в такие ядра потребовало бы чрезмерных энергий. Однако преимущество хорошего выхода приобретается пе даром. Для медленных нейтронов, как правило, преобладает реакция (п, у), приводящая к образованию изотопов из вещества мишени, которые нельзя химически отделить (см., однако, гл. IX) быстрые нейтроны, которые часто приводят к неизотопным продуктам, дают меньшие [c.39]

Выходы нейтронных источников. Относительные численные значения нейтронных выходов естественных и искусственных источников получаются калибровкой по стандартному источнику. Обыкновенный способ калибровки состоит в замедлении нейтронов в стандартной среде и измерении площади под кривой пространственного распределения плотности. В стандартной среде эта площадь пропорциональна силе источника, каким бы ни был спектр нейтронов, так как практически все нейтроны рано или поздно должны прийти в состояние детектируемых тепловых нейтронов. В качестве стандартного источника популярен источник Rn-a—Ве, который не требует механического перемешивания. Рекомендуют также стехиометрическую соль RaBep4 [26]. [c.58]

Изотоп Ри , являющийся первым продуктом поглощения тепловых нейтронов исходным изотопом Ри , обладает большим периодом полураспада (6600 лет). Поэтому ни этот изотоп, ни дальнейшие члены цепи (и, f)-peaкций, каковы бы ни были их периоды полураспада, не успевают накопиться в равновесных количествах. При данном потоке нейтронов выход всех этих изотопов возрастает пропорционально длительности облучения. Поэтому накопление продуктов цепей (п, 7)-реакций проводится весьма длительным облучением плутония в мощных ядерных реакторах. Например, в одной из статей сообщается, что число тепловых нейтронов, пропущенных через взятый в этой работе образец плутония за всё время его облучения, было близко к 5 10 . При площади образца порядка 1—10 см и длительности облучения в один год (3,15 10 сек.) это число нейтронов отвечает потоку порядка —10 на 1 см в секунду, т. е. мощности реактора порядка 100000 кет. [c.125]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология