Вращательная сила источники

Разделенные изотопы также находят применение в спектроскопии и в физике твердого тела [1169]. Разницы в массах изотопов вызывают колебательные и вращательные изотопные эффекты в молекулярных спектрах. Разнообразные интересные спектроскопические эффекты вызваны разницей в значениях ядерного спина, магнитного момента и электрического квадрупольного момента для различных изотопов. Изучение этих эффектов очень трудно и иногда невозможно без наличия образцов, сильно обогащенных определенным изотопом. Исследование изотопных сдвигов в оптических спектрах атомов [670, 1170, 1847] дает возможность получить информацию о распределении заряда в ядрах различных изотопов и, следовательно, о размере, форме и структуре ядра. Многие из объемных свойств твердых тел зависят от масс атомов, и хотя эти эффекты малы и трудноопределимы, они изучались при рассмотрении электрической проводимости, температуры плавления, удельного объема, удельной теплоемкости и термоэлектродвижущей силы [1346]. Исследование в области сверхпроводимости показало, что критическая температура обратно пропорциональна атомной массе [ИЗО]. Методом дифракции рентгеновских лучей было рассмотрено различие кристаллических решеток LiF и LiF. Оказалось, что решетка LiF меньше на коэффициент 1,0002. Образцы разделенных изотопов нашли применение в качестве источников излучения. Они могут быть использованы для получения монохроматического излучения и, таким образом, пригодны в качестве эталонов длин волн и точного измерения длины. [c.462]

На рис. IV.1 показано ее схематическое устройство. Основную часть прибора составляют микровесы с обратной связью. Расстояние Я между пластинкой 1 и линзой 2 определялось по диаметрам колец Ньютона, измерявшимся с помощью микроскопа 3. Точность измерения зазора Я составляла 0,01 мкм. Компенсация сил молекулярного притяжения тел 1 и 2 обеспечивалась прохождением тока I через рамку 4, жестко связанную с коромыслом весов. Взаимодействие тока I с полем постоянного магнита 5 создавало компенсирующий вращательный момент. Источником тока служило следящее устройство, состоявшее из растрового фотореле и усилителя 6. Лучи света от монохроматического источника 7 проходили через типографский растр 8 и направлялись призмой на зеркальце 9, укрепленное на правом плече весов. Отраженный свет возвращался обратно на призму и проходил через другой такой же растр/< . Далее свет попадал на фотоэлемент 11, служивший источником тока I. [c.65]

Полагают, что вклады этих источников в полную вращательную силу с(— -переходов аддитивны. [c.233]

В основе первого направления лежит использование МГД-течений в электропроводных жидкостях. Соответствующие устройства подразделяют на кондукционные и индукционные. В кондукционных устройствах электропроводная жидкость (или суспензия) протекает по каналу, располагаемому между полюсами электромагнита. В боковых гранях канала размещены электроды, к которым подводится напряжение от внешнего источника. Возникающие электродинамические силы служат для перемешивания жидких сред. В индукционных устройствах используют переменное магнитное поле, создаваемое обмоткой статора, а жидкость внутри его служит подобием ротора асинхронного двигателя. В результате электромагнитной индукции создается ток и обеспечивается вращательное движение жидкости. Вследствие низкого к. п. д. и больших энергозатрат рассмотренные устройства пока не нашли широкого применения. [c.112]

В осевом насосе вода из источника по подводящему колену и переходному конусу поступает на профилированные лопасти вращающегося рабочего колеса. В результате силового воздействия лопастей на жидкость создается движение потока. При этом силы давления лопастей на поток создают вынужденное вращательное и поступательное движение жидкости, увеличивая ее давление и скорость. Для устранения вращательного движения жидкости служит выправляющий аппарат, в лопатках которого тангенциальные скорости преобразуются в статическое давление и поток направляется параллельно оси насоса. Далее вода попадает через диффузор в отвод, где поток изменяет направление на 60". Затем она подается в напорный трубопровод. [c.13]

Экспериментальное исследование спектров комбинационного рассеяния газообразных веществ является трудной проблемой уже хотя бы потому, что интенсивность рассеянного света чрезвычайно низка. Трудности еще более возрастают, если для отделения одной вращательной линии от другой спектр нужно получить с необходимым разрешением. Для этого, с одной стороны, нун<но использовать низкое давление газа, чтобы предотвратить дополнительное уширение линий вследствие давления, и это, конечно, приведет к снижению количества рассеянного света. С другой стороны, необходимо использовать спектрографы высокой разрешающей силы, которые, к сожа,лению, обычно малосветосильны. Следовательно, основное требование для успешного проведения таких исследований — это наличие источника для возбуждения спектров комбинационного рассеяния, дающего узкую линию высокой интенсивности. Кроме того, рассеянный свет должен быть каким-то образом собран и использован с максимальной эффективностью. [c.199]

Судя по зарубежным источникам, работы по усовершенствованию осветительных средств ведутся в направлении увеличения силы света и времени горения, дальности полета и высоты подъема. В частности, предложен ряд способов сообщения звезд-ке вращательного движения при помощи разного рода направляющих, раскручивающих звездку в канале пистолета, за счет реакции истекающей струи продуктов сгорания и т. п. [c.136]

Рассмотрим течение несжимаемой ньютоновской жидкости в пространстве между двумя коаксиальными цилиндрами (рис. 9-3). При сообщении внешнему цилиндру вращательного движения в жидкости возникают силы трения, которые действуют между каждой парой смежных цилиндрических слоев. В результате действия указанных сил механическая энергия жидкости непрерывно превращается в тепловую, и жидкость нагревается. Интенсивность объемного источника тепла, возникающего в пространстве между [c.253]

С экспериментальной стороны наиболее затруднительно изучение спектров первого типа — с разрешенной тонкой вращательной структурой. Такого рода системы часто наблюдаются в спектрах испускания, где их можно исследовать без особых затруднений при помощи спектрографов малой или средней разрешающей силы. Однако в поглощении они могут быть изучены только при помощи приборов наивысшей разрешающей силы, и даже тогда количественные измерения являются весьма нелегким делом. Для того чтобы получить в поглощении отдельную линию тонкой вращательной структуры, необходимо, чтобы сфокусированное изображение щели спектрографа в плоскости пластинки было уже, чем сама линия. Если это условие не выполнено, то линия будет затушевана с обеих сторон сплошным излучением источника, применяемого при изучении поглощения, и наблюдать ее окажется невозможным. Естественная ширина линии тонкой вращательной структуры полосы очень невелика ) она зависит от температуры газа, от массы атомов, из которых состоит молекула, и от давления уширяющее действие последнего фактора в случае молекулярных спектров менее существенно, чем в случае атомных линий (есте- [c.150]

Несмотря на то, что исследование электронных спектров двухатомных молекул проводится уже давно, накопление экспериментальных данных идет относительно медленными темпами. Это можно объяснить тем, что получение достаточно полной и точной информации о двухатомной молекуле возможно только на основе исследования вращательной структуры электронного спектра. Для этого необходимо применение спектральных приборов большой разрешающей силы, которые являются мало светосильными приборами, что, в свою очередь, предъявляет особые требования к источнику излучения. Кроме того, анализ вращательной структуры, вследствие сложного ее характера, весьма трудоемкое дело. Однако именно проведение анализа вращательной структуры [c.142]

В органической химии хорошо известно, что асимметрическое расположение групп вокруг центрального атома углерода способно сообщать вращательную силу симметричному в других отношениях хромофору, который удален на некоторое расстояние от источника асимметрии. Известно, что этот эффект, который, как полагают, передается через пространство и посредством связей, соединяющих асимметрический центр с хромофором, зависит от числа атомов между хромофором и асимметрическим углеродом. В соединениях типа СНд—СНз—СН(СНз)—(СНг) —СНО и СНз—СНа—СН(СНд)—(СНг) —СО—СН3 карбонильный хромофор обнаруживает при 3000 А эффект Коттона, даже когда /I равно 2 или 3 [47]. Таким же образом в общем октаэдрический центральный хромофор-металл может проявлять оптическую активность под действием лиганда, содержащего асимметрический углерод. Ларсен и Ольсен первыми исследовали этот вопрос и в порядке рабочей [c.233]

Хиральные конформации хелатных колец наводят оптическую активность центрального атома металла. На практике обычно трудно отделить конформационный эффект от вицинальных э ектов. Тем не менее для диаминов, аминоспиртов и других сильно складчатых кольцевых систем экспериментальные данные убедительно свидетельствуют о том, что наиболее важным источником вращательной силы является конформация. В настоящее время не известны точно характеристики конформации, от которых зависит величина вращательной силы. Однако естественно предположить, что важна степень складчатости. Степень складчатости, а также относительные положения обоих атомов углерода, смежных с донорными атомами, определяются двугранным углом со (см. гл. 3). Это является основой для октантного правила, предложенного в 1965 г. Хокинсом и Ларсеном. Оно позволяет определить конформацию из знаков эффектов Коттона Tlg-кoмпoнeнт для и -комплексов [85]. Это правило состоит в следующем. Конформации с отрицательными октантными знаками (к) в комплексах тетрагональной симметрии вызывают отрицательный эффект Коттона в A2g(D4ft)-кoмпoнeнтe кубической полосы Тх,- [c.259]

Конфигурационные отнесения в ряду дифенила обеспечили основу дальнейшего более широкого изучения взаимосвязи между структурой и оптической вращательной силой дифенилы в отличие от обычных оптически активных соединений не имеют асимметрических атомов и существование конформационных энантиомеров определяется исключительно диссимметрией молекулы. В настоящее время принято, что любое рассмотрение зависимости оптической силы вращения от химического строения требует непременного описания или понимания эффекта Коттона [15]. В соответствии с этим автор в сотрудничестве с Джерасси (Стэнфордский университет) приступил к исследованию дисперсии оптического вращения дифенильных соединений. Ранее Джерасси [16] в серии блестящих работ удалось продемонстрировать, что знак и форма кривой ДОВ и в особенности эффект Коттона существенно отражают стереохимию, в том числе и абсолютную конфигурацию ближайших соседей оптически активного хромофора (см. следующий раздел). Эти исследования относились главным образом к кетонам по двум основным причинам оптически активные кетоны с известными абсолютной конфигурацией и конформацией в большом числе получаются из природных источников, и область п -> л -перехода карбонильной группы (около 290 ммк) характеризуется малой экстинкцией и допускает поэтому прохождение света при исследовании в спектрополяриметре. На основании этих работ было выведено правило октантов [17], устанавливающее соотношение между абсолютной конфигурацией или конформацией возмущающего окружения и знаком эффекта Коттона для зх -перехода карбонильной группы. [c.152]

Основной источник систематических ошибок связан с не-монохроматичностью излучения. Монохроматор может выделить из спектра излучения источника более или менее широкий, но всегда конечный участок спектра, который мы называем полосой монохроматора. Любая измеренная в точке величина (/, Т, В,) является эффективной, определенным образом усредненной в пределах полосы монохроматора, и результат такого усреднения в общем случае существенно зависит от ширины полосы монохроматора. Практически заметные отличия наблюдаемых величин от истинных будут в тех случаях, когда ширина полосы монохроматора сравнима с шириной полос (линий) поглощения и тем более когда первая превосходит вторую. При этих же условиях теряют силу простые законы поглощения (3)—(6). Величина наблюдающихся инструментальных отклонений от соотношений (3) — (6) зависит от величины погашения, соответственно произведения сх равные отно-сптельные изменения с и а по отдельности приводят к равным аффектам. То, что инструментальные отклонения являются в равной мере отклонениями от закона Бугера-Ламберта (3) и закона Беера (4), позволяет отличать их от действительных отклонений от закона Беера (4), наблюдающихся только при изменении концентрации с. Эффекты, связанные с немонохроматичностью излучения, особенно велики при измерениях спектров газов. Ширина полосы обычных призменных монохроматоров много больше расстояний между линиями и ширины линий вращательной структуры полос поглощения. Поэтому в пределах полосы моно- [c.494]

Известны два возможных источника корреляций. Первый из них порождается заданным расположением зарядов, например когда обе заряженные поверхности получены расщепление (без поворотов) по плоскости спайности единого кристалла. То, что при этом поверхности чаще всего оказываются заряженными, было, в частности, подтверждено открытием эмиссии быстрых (до 200 кэВ) электронов при разрушении кристаллов (например, кварца, гипса или слюды) в вакууме [40]. Достаточно, однако, изменить после расщепления ориентацию осей одной половины кристалла относительно осей другой половины путем смещения и поворота, чтобы конфигурационная корреляция исчезла. Самопроизвольно она может возникнуть, если при медленном сближении одинаковых мелких кристаллов, взвешенных в жидкой дисперсионной среде, их оси примут параллельную ориентацию под влиянием вращательного момента ван-дер-ваальсовых сил [41]. [c.176]

Даже в том случае, когда положение ( -ветвей может быть определено в перпендикулярных полосах, иногда находят, что это расстояние заметно изменяется от одной подполосы до другой. Такой результат, конечно, находится в противоречии с только что развитой теорией, и аномальное поведение, вероятно, обусловлено взаимодействием между вращательным и колебательным движениями. Было предположено, что в результате вращёния относительно оси симметрии симметричных волчков при перпендикулярных колебаниях возникают силы, которые являются источником добавочного (внутреннего) момента количества движения. Это, естественно, оказывает влияние на вращательную энергию, а следовательно, на разделение -ветвей. Вместо нормального расстояния между -ветвями, определяемого уравнением (35.20), действительное разделение в частотах между <2-ветвями должно быть представлено выражением [c.279]

В работе [13] вьщвинута и обоснована экспериментами гипотеза о механизме подъема частиц в потоке за скользящей ударной волной за счет силы Магнуса. В качестве метода исследования применялся быстродействующий диагностический комплекс, основанный на использовании шлирен-метода с лазерным стробоскопическим источником света в ударной трубе сечением 50 х 50 мм. Авторами приведены результаты экспериментов по динамике поведения различных порош-, ковых материалов (размером до 50 мкм, плотность 1.2...8.6 г/см , толщина слоя 2 мм) за фронтом проходящей УВ (М = 2...3, начальное давление 1 атм), полученные с помощью метода многокадровой теневой лазерной визуализации. Слой порошка насыпали в кювету, чтобы внешняя поверхность не выступала над стенкой канала (в работах [1,2, 9] показано, что выступание переднего края засыпки влияет на процесс подъема пыли), прикатывали и разравнивали так, чтобы шероховатости на поверхности практически не превышали размера частиц. Наблюдалось увеличение шероховатости поверхности засыпки и рост ее толщины, при этом отдельные частицы срывались с поверхности и уносились газовым потоком. Двухфазный слой начинает образовываться через 70...80 мкс. В экспериментах фиксировались высота гюдъема отдельных частиц и высота верхней границы сплошного слоя. Приведены зависимости этих параметров от времени для различных значений числа Маха (частицы оргстекла и бронзы) и начальной плотности. Основываясь на наблюдении, что отдельная частица, лежащая на гладкой поверхности, не поднимается до тех пор, пока не натолкнется на преграду (шероховатость или другую частицу), авторы высказали следующие соображения относительно механизма подъема дисперсной фазы. Решающим фактором они считают столкновения между частицами, которые приводят к росту шероховатостей в слое на поверхности подложки, разрыхлению засыпки и росту ее толщины, затем подъему порошка и образованию двухфазного слоя. Эти столкновения имеют место только в области, прилегающей к поверхности засыпки. В результате столкновений частицы приобретают вращательное движение, и вертикальная составляющая скорости частицы может возникнуть как вследствие упругого отражения, так и под действием силы Магнуса. Приведены некоторые теоретические оценки вклада каждой [c.189]