Нейтроны получение

Редкоземельные элементы европий и самарий разделяются с большим трудом. Оба элемента становятся радиоактивными при облучении медленными нейтронами полученные радиоизотопы — самарий-153 и европий-152 [c.222]

Рис. 28.11. Спектр некогерентного квазиупругого рассеяния нейтронов, полученный для высушенного при 220°С образца (9=0,59 А- ).

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при прохождении через слой в несколько микронов рентгеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрач- [c.172]

Только первые шесть членов группы актинидов (т. е. актиний, торий, протактиний, уран, нептуний и плутоний) встречаются в природе. Актиний и протактиний являются продуктами распада мало распространенного в природе изотопа — уран-235, поэтому их содержание в минералах урана невелико. Методы их получения из природных источников очень трудоемки и продолжительны по сравнению с относительно легким синтетическим методом, с помощью которого, однако, можно получить лишь небольшие количества этих элементов. Торий и уран широко распространены в земной коре и находятся в сочетании с другими элементами. Значительные количества урана содержатся также в океанах и морях. Извлечение указанных двух элементов из их руд было подробно изучено и разработано благодаря их важному значению при использовании ядерной энергии. Нептуний и плутоний, встречающиеся в природе в небольших количествах, образовались в урановых рудах путем захвата нейтронов. Получение нептуния и плутония из этих источников не осуществимо вследствие чрезвычайно малого их содержания в рудах. [c.101]

Следующий этап состоял в получении аналогичным способом и исследовании химических свойств элемента, еще более тяжелого, чем нептуний. Однако установка, работающая но принципу облучения урановой мишени нейтронами, полученными действием ускоренных дейтонов на бериллий, не давала достаточного количества вещества для синтеза соединений 94Э. [c.226]

Такой процесс можно осуществить, вводя раствор нитрита аммония в урановый реактор, где имеются нейтроны. Полученный таким образом углерод образует ионы НСО , который можно осадить в виде карбоната бария при добавлении раствора гидроокиси бария. Образцы радиоактивного углерода обладают очень высокой радиоактивностью, даже ес.пи они содержат до 5% радиоактивного изотопа. [c.548]

Учитывая различие в потоках нейтронов, полученные величины следует уменьшить в 10 раз [c.229]

Получение нейтронов для производства меченых атомов основано на том, что пластинка из металла бериллия, будучи подвергнута действию а-лучей, становится источником излучения нейтронов. Полученные таким путем нейтроны бомбардируют атомы урана с массовым числом 235. При этом ядра атомов урана раскалываются на 2 ядра других элементов и выбрасывают по 3 нейтрона. Эти нейтроны вызывают расщеп- [c.312]

Нейтроны, полученные в циклотроне по реакции дейт-тронов с бериллием. Точное значение зависит от [c.23]

Ядерный реактор можно использовать как источник быстрых нейтронов, но если при этом не принять особых мер, то большая часть дозы будет обусловлена действием р-частиц и у-излучения. Медленные нейтроны, полученные в реакторе или ускорителе, способны вступать в ядерные реакции с образованием плотно ионизирующих частиц [c.49]

Какую энергию будут иметь нейтроны, полученные по следующим фотонейтронным реакциям [c.52]

Нейтроны, которые действительно находятся в тепловом равновесии с замедлителем при некоторой температуре, должны подчиняться распределению по скоростям Максвелла—Больцмана для данной температуры поэтому средняя скорость этих йТ-нейтронов должна быть в высоком приближении такой же, как и для атомного водорода при той же температуре (около 2200 м/сек при 15° С). Сравнительно недавно было, однако, установлено, что внутри большого количества водородсодержащего вещества тепловые нейтроны не обладают на самом деле спектром Максвелла—Больцмана они теплее поэтому тепловые нейтроны, полученные с помощью водорода, являются тепловыми только в том смысле, что их энергии лежат в тепловой области. Истинное тепловое равновесие не достигается здесь из-за преимущественного захвата самых медленных нейтронов водородом по закону 1/от. Спектр тепловых нейтронов, диффундирующих из водородсодержащей среды вовне, искажен еще сильнее из-за того, что в такой среде длина свободного пробега нейтронов уменьшается (эффективное сечение рассеяния растет) с уменьшением энергии нейтронов поэтому горячие нейтроны имеют большую вероятность, чем холодные , вылететь из среды, не будучи рассеяны поверхностным слоем обратно внутрь. Скорости диффундирующих из парафина при 300°К тепловых нейтронов подчиняются в основном максвелловскому распределению, соответствующему температуре 400°К, с дополнительным избытком [c.47]

Описанный выше процесс зависит от наличия радиоактивного атома на конце молекулы, но можно провести опыт и иначе. Например, особым путем атом брома может быть локализован на конце молекулы. Бомбардировкой нейтронами, полученными в ядерном реакторе, можно достичь очень высокой радиоактивности атомов брома, и их активность можно легко измерить, минуя, таким образом, стадию окисления, а следовательно, И разрушения образца. [c.62]

Форма кривой и абсолютные значения интенсивности рассеяния нейтронов, полученные в экспериментах с полиэтиленом, хорошо согласуются с теоретическими расчетами в рамках модели распределительного щита, предполагающей весьма малую (менее 20%) вероятность образования регулярных складок [33, с. 288]. Тем не менее, общий вывод об универсальной применимости этой модели для описания процесса кристаллизации полимеров из расплава нельзя считать полностью обоснованным по следующим причинам [33, с. 177 198 210] [c.162]

Радиоизотопы, используемые как индикаторы. При облучении ускоренными в циклотроне частицами или нейтронами, полученными в ядерном реакторе, из каждого устойчивого изотопа было получено несколько радиоактивных изотопов. В то время как Б общем случае при реакциях в циклотроне можно получить лишь очень небольшие количества изотопов, метод облучения нейтронами в ядерном реакторе позволяет получить изотопы в миллиграммовых и даже граммовых количествах. Большие количества изотопов (до килограмма) выделяют при разделении продуктов реакций ядерных расщеплений, происходящих в ядерном реакторе (см. стр. 774). [c.772]

Горшков Г. В., Цветков О. С., Атомная энергия, 14, 550 (1963). Использование нейтронов, полученных из Ве, В, С, F, О, Mg, Na, Al и Si по реакции (а, п) при облучении а-частицами Th. [c.223]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при про.хождении через слой в несколько микронов ренггеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрачной для электронов подложке. При этом, как правило, возникает не монокристальная, а поликристалличе-ская пленка. Для структурного анализа, однако, важно, чтобы кристаллики пленки имели в ней некоторую преимущественную ориентацию. Добиться кристаллизации такой текстурированной пленки удается не всегда. [c.128]

Некоторые радионуклиды испускают рентгеновское излучение или 7-излучение с достаточно низкой энергией, что может быть использовано в РФС. Гамма-лучи связаны с переходами в ядре, но распад некоторых радиоактивных изотопов, например Ре, приводит к испусканию рентгеновских лучей. Ядро Ре имеет 2 — 26, т. е. 26 протонов и 29 нейтронов. Такая конфигурация неусгойчива, и ядро захватывает электрон с К-орбитали, превращая протон в нейтрон. Полученный в результате атом имеет уже 25 протонов (марганец) и 30 нейтронов и вакансию на К-оболочке. Этот процесс носит название электронного захвата. Вакансии будут исчезать обычным путем за счет испускания рентгеновского излучения Мп К-Ьз,2 и Мп К-Мз,2- [c.71]

Облучение. Дубликаты образцов вместе с фосфорным и серным эталонами заключали в тонкостенный алюминиевый блочок диаметром 25,4 мм и облучали в харуэллском экспериментальном реакторе ВЕРО на протяжении одной недели. Один блочек помещали как можно ближе к центру активной зоны реактора, где поток медленных нейтронов составляет примерно 10 нейтр см сек и поток быстрых нейтронов [полученный на основании реакции S n,p) равен примерно 2-10 нейтр/см -сек. Другой контейнер, содержащий аналогичные стандарты и образцы тех же весов, облучали одновременно, но он был помещен вблизи края активной зоны, где потоки медленных и быстрых нейтронов равнялись соответственно 5 10 и 5 10 нейтр1см сев. [c.171]

Получение элемента 93 путем ядерной реакции. В 1940 г. Мак-Миллан и Эйбельсон [М9] подвергли уран облучению медленными нейтронами, полученными при помощи 60-дюймового циклотрона в Беркли, и выделили химическим методом следы -активного вещества с периодом полураспада 2,3 дня. Изучение возрастания активности нового вещества показало, что оно является дочерним продуктом известного ранее -излучающего изотопа который образуется [c.178]

Получение ядерной энергии для практического использования возможно лишь при условии осуществления цепной реакции деления. Принцип цепной реакции прост и основан на том, что при каждом акте ядерного деления, вызванного нейтроном, возникает один или больше новых нейтронов при этом не меньше чем один такой нейтрон должен вызывать новое деление. Для развития ценной реакции необходимо, чтобы отношение числа новых нейтронов, полученных при делении в элементе объема вещества, к числу нейтронов, первоначально присутствовавших в этом элементе объема, было не меньше единицы. Это отношение называется коэффициентом размножения кос и является важнейшей характертотикой цепной реакции., [c.415]

Найденные в описанных выше опытах оптимальные условия для разделения отдельных редкоземельных элементов были затем применены для разделения суммы редкоземельных элементов (La, Се, Рг, Nd), выделенных из продуктов облучения урана медленными нейтронами. Полученные в этих опытах хроматограммы приведены на рис. 6 и 7. Для сравнения на рис. 8 представлена хроматограмма, полученная при разделении этих же элементов при помощи 3,5%-ного раствора молочной кислоты при pH = 3,4. Сравнение этих хроматограмм указывает на принципиальную возможность применения триоксиглутаровой кислоты для ионообменного хроматографического разделения элементов. Необходимы дальнейшие исследования в направлении нахождения наиболее выгодных условий разде-.пения и тогда триоксиглутаровая кислота ввиду ее бо.лее легкой доступности, чем, например, молочная кислота, сможет найти широкое применение в практике ионообменной хроматографии. В этом отношении представляет наибольший интерес определение константы нестойкости соответствующих комплексов редкоземельных элементов. [c.186]

Началось это еще в 1940 году, когда в некоторых лабораториях ядерной физики начали бомбардировать быстрыми нейтронами, полученными с помощью циклотрона, соседние с золотом элементы — ртуть и платину. На совещании американских физиков в Нэшвилле в апреле 1941 года А. Шерр и К. Т. Бэйнбридж из Гарвардского университета доложили об успешных результатах таких опытов. Они направили разогнанные дейтроны на литиевую мишень и получили поток быстрых нейтронов, который был использован для бомбардировки ядер ртути. В результате ядерного превращения было получено золото Три новых изотопа с массовыми числами 198, 199 и 200. Однако эти изотопы не были столь устойчивыми, как природный изотоп — золото-197. Испуская бета-лучи, они по истечении нескольких часов или дней снова превращались в устойчивые изотопы ртути с массовыми числами 198, 199 и 200. Следовательно, у современных приверженцев алхимии не было повода для ликования. Золото, которое вновь превращается в ртуть, ничего не стоит это обманчивое золото. Однако ученые радовались успешному превращению элементов. Они смогли расширить свои познания об искусственных изотопах золота. [c.160]

Как было отмечено ра1нее, поток тепловых нейтронов, полученный замедлением быстрых нейтронов, обычно сопровождается потоком резонансных нейтронов. Последние тоже дают некоторый вклад в реакцию радиационного захвата, и поэтому для расчета наведенной активности следует применять эффективное сечение активации [c.79]

Интерферирующие реакции могут быть источниками значительных погрешностей, зависящих от условий активации. Рас-с.мотрим интерферирующие реакции, которые возможны при облучении потоками тепловых нейтронов, полученных в результате замедления быстрых нейтронов. [c.102]

Получение нейтронов для производства меченых атомов основано на том, что пластинка из металла бериллия, будучи подвергнута действию а-лучей, становится источником излучения нейтронов. Полученные таким путем нейтроны бо.м-бардируют атомы урана с массовым числом 235. При этом ядра атомов урана раскалываются на 2 ядра других элементов и выбрасывают по 3 нейтрона. Эти нейтроны вызывают расщепление новых ядер урана с образованием уже 9 нейтронов. Последние в свою очередь порождают 27 нейтронов и т. д. [c.397]

В годы второй мировой войны работы по хроматографическому разделению смесей редкоземельных элементов проводились в Германии и особенно интенсивно в США в связи с проблелюй выделения чистых радиоактивных изотопов, получаемых в результате деления ядер урана. В литературе немецкие исследования этого периода представлены двумя работами Линднера [79, 80], первая из которых посвящена хроматографическому разделению смесей радиоактивных изотопов свинца и стронция и отделению радия от бария, а вторая — разделению смеси элементов иттриевой подгруппы, облученных предварительно нейтронами, полученными при бомбардировке дейтронами литиевой мишени. Опыты со смесями редкоземельных элементов проводилина окиси алюминия, которую промывали кислотой. В каждом опыте получали четыре фракции две — из фильтрата и две — из верхней и нижней частей колонки. Автором было установлено возрастание сорбируемости элементов с увеличением их порядкового номера, что объясняется соответствующим уменьшением радиуса ионов. [c.167]

В первой работе Сиборга и Ливингуда [П27] приведен ряд примеров активационного анализа. Примесь 0,0006% галлия к железу была обнаружена облучением образца дейтеронами 6,4 Мэв из циклотрона. При этом галлий дает по реакциям Оа й, р) и (й, р) два, 8-активных изотопа Оа и Оа с полупериодами 20,3 мин. и 14,3 час. После прибавления небольшого количества галлия, в качестве носителя, он был отделен химическим путем от железа, которое также содержало -активный изотоп Ре с полупериодом 47,1 дня, образовавшийся в результате реакции Ре ( , р). Дейтеронное облучение железа дает также несколько радиоактивных изотопов кобальта и марганца, но они не попадали в железную фракцию после ее отделения. Из сравнения активностей Оа °, Оа и Ре , соотношение которых, после поправки на распад за время после облучения, было 0,16 0,091 217, и из природного изотопного состава галлия и железа было вычислено указанное содержание галлия в образце, предполагая, что активность каждого компонента в начальный момент пропорциональна его концентрации, как дает уравнение (9—3) при одинаковых а. В той же работе приведено определение примеси железа к окиси кобальта, в которой после облучения дейтеронами- обнаружена В-активность с полупериодом 18,2 час., принадлежащая Со , образовавшемуся по реакции Ре й, р). Примеси 0,01—0,1% меди к никелю, а также ничтожные следы серы и фосфора в бумаге были открыты после облучения нейтронами, полученными от бериллиевой мишени, на которую направлялся пучок дейтеронов из того же циклотрона. В этих случаях радиоактивные изотопы образуются по реакциям п, ) из стабильных Си и Си , и 5 . В работе Кинга и Гендерсона [1128] примеси до 0,01% меди в серебре были открыты путем облучения а-частицами из циклотрона. Реакция Си (а, п) дает -активный Оа с полупериодом 9,45 часа, который легко может быть отличен от одновременно образующихся из серебра изотопов и с гораздо [c.439]

Сравнение атомных весов гелия (Мне=4,00390), водорода (М = = 1,00812) н нейтрона (М = 1,00893) показывает, что содержащиеся в ядре гелия два протона и два нейтрона имеют массу, меньшую, чем сумма их в свободном состоянии. Уменьшение массы на 0,03020 единицы атомного веса отвечает выделению энергии, равной 2,714-10 эргов на один грамм-атол] гелия. Такое же количество энерх ии нужно затратить, чтобы разрушить ядро гелия и перевести грамм-атом гелия в совокупность свободных протонов и нейтронов. Полученная величина энергии, следовательно, дает количественную оценку энергии связи нуклонов ядра гелия. [c.22]

Kimeldorf [г] применял быстрые нейтроны, полученные на циклотроне р на Ве) оо спектром, аналогичным нейтронам деления. В одном из экспериментов было по- [c.366]

Клетки регенерирующей печени мышей исследовали через 72 ч после подкожного введения U, на высоте митотической активности использовали давленные препараты Ненормальными митотическими фигурами считались либо мосты, либо фрагменты, либо оба вместе Мыши были взяты в опыт в 8-недельном возрасте. Изучали влияние на процент хромосомных аберраций в клетках регенерирующей печени следующих факторов а) возраста нормальных мышей б) времени, прошедшего после однократного облучения быстрыми нейтронами, полученными на брукхейвенском реакторе, в дозе 323 рад (ЛДзо) в) возраста животных, подвергшихся хроническому уоблучению от Со ° при мощности Дозы 7,5 рад1сутки г) времени, прошедшего после однократного воздействия фильтрованных (250 квп) рентгеновских лучей в дозе 234 рад. [c.456]

При первом рассмотрении эти материалы могут показаться противоречащими установленной зависимости величины кислородного эффекта от ЛПЭ. Казалось бы, с этой зависимостью не сочетаются и другие данные о выпадении быстрых нейтронов из общей закономерности например, величина коэффициента кислородного усиления для быстрых нейтронов, полученных при бомбардировке бериллиевой мишени дейтронами с энергией 16 Мэв (табл. 46), не соответствует ожидаемой на основе средних значений ЛПЭ (Barendsen et al., 1966). [c.150]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология