Наибольшая начальная ньютоновская

Наибольшая ньютоновская вязкость называется также начальной. По строгому определению она отвечает предельно малому напряжению сдвига, что соответствует вязкости экстраполированной к Стт == О, когда структура полимерных систем отвечает начальному состоянию, не измененному деформированием. Однако часто бывает, что вязкость, может сохранять наибольшее, начальное значение в довольно широком диапазоне низких значений скоростей сдвига. Тогда (на основании результатов измерения вязкости) считают, что перестройка структуры в полимерной системе под действием сдвига компенсируется влиянием теплового движения, [c.215]

Приведенные на рис. 2 кривые течения показывают, что при повышении скорости сдвига эффективная вязкость снижается. Это явление, наз. аномалией вязкости, очень типично для полимеров, находящихся в В. с. Важнейшая характеристика вязкостных свойств полимерной системы — начальная (наибольшая) ньютоновская вязкость t]g, к-рая он-ределяется как lim rj при т—>0. [c.288]

При очень малых скоростях деформации вязкость полимеров асимптотически приближается к предельному значению, которое называется наибольшей (начальной) ньютоновской вязкостью. [c.154]

На полной кривой течения (см. рис. II. 1) можно выделить три характерных участка начальный участок (область /), в пределах которого скорость деформации прямо пропорциональна напряжению сдвига (течение с наибольшей ньютоновской вязкостью) переходной участок (область II), ъ пределах которого скорость деформации возрастает быстрее, чем напряжение сдвига (эффективная вязкость уменьшается с увеличением напряжения сдвига), [c.45]

Пусть измерения вязкости проводятся в интервале значений х, изменяющихся в 100 раз — от (10 я)"1 до Ю а) . При этом эффективная вязкость изменяется по сравнению с г] не более чем на 1 %. Это лежит за пределами разрешения практически всех методов измерения вязкости полимерных систем, и, следовательно, в довольно, широком диапазоне изменения напряжения (в 100 раз) вязкость постоянна, т. е. наблюдается область течения, отвечающая начальной (наибольшей) ньютоновской вязкости, несмотря на сильную зависимость т) от х. [c.178]

Загущенные масла относятся к неньютоновским жидкостям [54, с. 214]. Они характеризуются так называемой эффективной или кажущейся вязкостью, которая зависит не только от температуры, но и от напряжения и скорости сдвига. При малых скоростях сдвига, когда структура раствора еще не нарушена, вязкость имеет наибольшее значение и ее называют начальной или наибольшей ньютоновской вязкостью т]о и измеряют при помощи обычных капиллярных вискозиметров. При больших скоростях сдвига, когда структура раствора предельно разрушена, вязкость достигает минимального значения и ее называют наи- [c.32]

При высоких напряжениях течение сопровождается сильным растяжением макромолекул. Вытянутые цепи оказывают меньшее сопротивление перемещению, чем свернутые. При малых напряжениях этот эффект незначителен и в предельном случае при х—>-0 структура полимера в процессе течения остается практически неизменной. Этому соответствует наибольшее значение вязкости, которое принято называть начальной ньютоновской вязкостью. В области перехода от течения недеформи-рованных макромолекул к течению предельно вытянутых макромолекул закон Ньютона перестает соблюдаться, и отноше- [c.84]

Таким образом, зависимость логарифма вязкости от напряже ния сдвига для разбавленных растворов полимеров выражается полной кривой течения (рис. 177),начальный участок которой отвечает наибольшей пьютоноаской вязкости, конечный — наименьшей ньютоновской вязкости при предельной ориентации макромолекул. Средний участок кривой соответствует структурной вязкости (гла- на IX). При определении характеристической вязкости необходимо проводить измерения в ньютоновских режимах течения, Эго дo т f-гается проведением опытов при очень малых напряжениях и скоростях сдвига или экстраполяцией полученных зависимостей lgr =/(Y) или Igr] —/(стт) к нулевой скоросги кли к рулевому напряжению сдвига [c.412]

Влияние молекулярно-массового распределения на наибольшую ньютоновскую вязкость. Формула (2.59) получена для начальной вязкости монодисперсных полимеров. Для полидисперсных nonmiepoB сразу возникает вопрос каким значением усредненной дюлекулярной массы следует пользоваться в соотношениях формулы (2.59) Ответ на вопрос о правильном выборе усредненного значения молекулярной массы дает измерение вязкости полимеров с известными ММР. Исследования такого рода были проведены для полистирола, поливинилацетата и некоторых других полимеров. Они показали, что если смешиваются узкие фракции или монодисперсные полимеры, у которых молекулярные массы выше, чем Мс, то вязкость смесей может вычисляться по формуле (2.59), в которой используют [c.189]

Измерения комплексного динамического модуля выполняли с помощью электромагнитного устройства, детально описанного в работе [9]. Прибор позволял задавать частоту в пределах 2—1000 радиан/сек и скорость сдвига до 407 сек . Опыты проводили на растворах полиизобутилена в цетане. Использовали полиизобутилен марки Оппанол-ЮО со средневязкостным молекулярным весом около 0,99 10 (по измерениям характеристической вязкости растворов в циклогексане при 30°). К сожалению, использованный в настоящей работе образец несколько отличался по молекулярному весу от полимера, с которым работали Марковиц и Браун [3] их образец имел молекулярный вес порядка 1,2-10 . Содержание н-гексадекана в использованном растворителе было не ниже 99%. Использовали растворы с концентрацией полимера (по весу) 8,54, 6,86 и 5,39%. Значения начальной (наибольшей) ньютоновской вязкости, определенные при 25° по методу падающего шарика, для этих растворов составили 163, 36,2 и 13,1 пуаз соответственно. Эти значения ниже, чем вязкости растворов, использовавшихся в работе Марковица и Брауна, вследствие разницы молекулярных весов полимеров. Все эксперименты проводили при 25,0°. [c.209]

Приведетшые на рис. 2 кривые течения показывают, что при повышении скорости сдвига эффективная вязкость снижается. 9то явление, наз. а о м а л и-е й в я 3 Ji о с т и, очень типично для иолимеров, находящихся в В. с. Важ]1ейшая характеристика вязкостных свойств нолимерной системы — начальная (наибольшая) ньютоновская вязкость к-рая ои-реде, 1яется как lim т] при т О. [c.291]

Релаксация характеризуется периодом релаксации, к0Т0 рый, по Максвеллу, равен промежутку времени, в тече1ние которого начальное напряжение при постоянной деформации уменьшается в е раз, где е — основание натуральных логарифмов (е=>2,71828). Наибольшей величины период релаксации достигает в кристаллических твердых телах. Период релаксации у неструктурировавных ( ньютоновских ) жидкостей чрезвычайно мал любое напряжение, возникшее в какой-либо части объема, вследствие легкоподвижности частиц такой жидкости, быстро рассасывается, распределяясь по всему объему. В результате этого напряжение быстро уменьшается практически до нуля. Поликристаллические металлы, стекло, пластические массы занимают промежуточное положение. [c.42]

В начальный момент течения (участок Оа) напряжение сдвига прямо пропорционально скорости сдвига. Это область течения с высокой кажущейся вязкостью Г о при еще не нарушенной структуре. Далее увеличение скорости сдвига сопровождается интенсивным разрушением структуры и существенным снижением сопротивления течения (участок абв - область аномалий вязкости). При этом напряжение сдвига вначале возрастает, а затем уменьшается с увеличением скорости деформации. Наибольшее значение напряжения сдвига, соответствующее точке б, называют критическим (Хкр)- Участок вг относится к области перехода зоны сверханомалий к обычным аномалиям вязкости гд - область ньютоновского течения жидкости при напряжениях, превышающих напряжение сдвига х . [c.110]