Нейтроны промежуточные

Рис. 1.4. Энергетический спектр нейтронов для реакторов на быстрых (а), промежуточных (б) и тепловых (в) нейтронах.

Реакторы на нейтронах промежуточных энергий [c.23]

В зависимости от энергии нейтронов, вызывающих деление, применяются реакторы на тепловых, быстрых и нейтронах промежуточных энергий. [c.613]

Нейтроны промежуточных энергий..............0,1—100 кэв [c.171]

При облучении изотопа N нейтронами промежуточное ядро испускает дейтрон. В какой элемент при этом превращается промежуточное ядро Написать полное уравнение реакции с указанием промежуточного ядра. [c.36]

Исследования показывают, что взаимодействие нейтрона с веществом может привести не только к рассеянию, но и к захвату его ядром и образованию промежуточного ядра с последующим испусканием нейтрона. Какой из этих процессов преобладает, зависит от энергии падающего нейтрона и свойств ядра. [c.38]

В зависимости от типа и количества замедлителя реакторы могут работать на тепловых нейтронах, на быстрых нейтронах и на нейтронах промежуточных энергий. [c.255]

Рассеяние нейтронов промежуточных энергий (0,4 эв< <10 кэв). В области промежуточных энергий как энергетический спектр, так и величина сечений заметно меняются. Поэтому возникает необходимость в определении среднего значения сечения рассеяния [c.128]

Так же как и быстрые, промежуточные нейтроны теряют при каждом столкновении 0,5 своей энергии. Следовательно, полная доза, передаваемая нейтронами промежуточной энергии, равна [c.128]

В первую очередь рассмотрим процессы неупругого рассеяния. Уже было отмечено, что при столкновении, которое сопровождается неупругим рассеянием, образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Энергия возбуждения складывается из кинетической энергии падающего нейтрона и энергии связи этого нейтрона с ядром-мишенью. В случае легких ядер энергия возбужденного состояния составного ядра по энергетической шкале находится далеко от основного состояния — на расстоянии до 1 Мэе. Если масса бомбардируемой частицы большая, то первый уровень возбуждения располагается ближе к основному состоянию (от 10 до 100 кэв) и промежуточные состояния находятся па более близком расстоянии друг от друга, чем в легких ядрах [21. [c.48]

Ядро имеет сложную структуру. Основные ядерные частицы — нуклоны — это протоны ри нейтроны п. Протон имеет положительный электрический заряд, равный единице нейтрон — электронейтрален, т. е. его заряд равен нулю. Их массы покоя равны соответственно 1,00812 и 1,00893 у. е. Масса нуклона почти в 2000 раз больше массы электрона. Частицы, входящие в состав ядер и промежуточные по массе между нуклонами и электронами, называют мезонами. [c.21]

Известны две формы существования материи как объективной реальности вещество и поле. Вещество — материальное образование, состоящее из элементарных частиц, имеющих собственную массу, или массу покоя. К элементарным частицам с конечной массой покоя относятся электроны и позитроны (лептоны), протоны, нейтроны (нуклоны), гипероны и другие тяжелые частицы (барионы). Промежуточные по массе частицы между лептонами и нуклонами называются мезонами. Мезоны и барионы вместе именуются адронами. Все вещества в конечном итоге состоят из атомов, следовательно, из электронов, протонов и нейтронов. [c.5]

При бомбардировке ядер бора бВ нейтронами был получен изотоп лития зЬ . Определите промежуточное ядро и выброшенную частицу. Ответ га- [c.106]

Помимо основной реакции (п, ) в ядерном реакторе протекают реакции на быстрых нейтронах типа (п, р), п, а) и др., в которых образуются изотопы соседних по Периодической таблице элементов. Кроме того, в облученном образце возможно появление дочерних радиоизотопов - промежуточных продуктов распада первично образующихся изотопов. И те и другие статистически равномерно распределены в определяемом элементе и могут, в принципе, использоваться в качестве чужеродной метки. [c.207]

Под ядернЫми реакциями понимается взаимодействие соответст вующих частиц (нейтронов, протонов, а-частиц и других атомных ядер) с ядрами химических элементов. Наиболее Простые ядерные реакции характеризуются следующим механизмом. Одна из бомбардирующих частиц захватывается ядром-мишенью и образуется промежуточное составное ядро с очень короткой продолжительностью жизни ( 10 7 с). Последнее испускает элементарную частицу или легкое ядро и превращается в новое ядро. [c.11]

Э4х )ективное сечение реакций, осуществляемых медленными нейтронами, обратно пропорционально скорости нейтронов, или (поскольку скорость пропорциональна Е) корню квадратному из энер-гии нейтрона. Однако часто наблюдается резкое возрастание эффективного сечения с повышением энергии нейтронов. Это явление, пример которого для кадмия графически изображен на рис. 18, носит название нейтронного резонанса, или резонансного поглощения нейтронов, и основано на том, что образующееся при поглощении нейтрона данной энергии промежуточное ядро находится на одном из возможных для него квантовых уровней и, следовательно, вероятность Образования такого ядра резко возрастает. [c.85]

Промежуточные нейтроны имеют энергию порядка 0,5 эВ— 10 кэВ. [c.299]

Излучение испускается возбужденными ядрами при переходе из возбужденного состояния в основное состояние, как правило, через несколько промежуточных возбужденных уровней. Из-за избытка нейтронов или протонов радионуклиды претерпевают распад с испусканием отрицательных электронов (/3 -излучение) или позитронов (/3+-излучение) соответственно. Результирующие дочерние ядра образуются чаще всего в возбужденном состоянии. Лишь для очень немногих радионуклидов, например, и Т1, дочерние ядра [c.107]

Мы уже указывали, что ядро Не2 есть промежуточное звено в неоново-натриевом цикле, протекающем в звездах наряду с углеродно-азотным циклом. Возможность появления в недрах красных гигантов нейтронов дает основание предсказать вероятность образования в них тяжелых элементов. [c.123]

Шен и Реньо [292] предложили использовать солянокислые растворы для извлечения и- из тория, облученного в ядерном реакторе, и- образуется вследствие действия тепловых нейтронов на атомы Задача заключается в отделении урана от промежуточных элементов Т[1- - и Ра [c.317]

Цепными реакциями являются реакции деления ядер 2зэр и В процессе деления ядра урана или плутония, вызванного захватом нейтрона, происходит выделение некоторого числа (от двух до трех) нейтронов. Выделяющиеся нейтроны захЕ ЭТЫваются другими ядрами урана илн плутония, и при определенных условиях происходит деление последних. Каждый нейтрон может вызвать деление одного ядра урана или плутония. Поэтому число нейтронов, возникающих в результате деления, возрастает в геометрической прогрессии. Таким образом, если преобладающее число нейтронов деления может быть использовано для новых актов деления, наблюдается лавинообразное нарастание числа делящихся атомов и, следовательно, числа нейтронов и количества выделяющейся энергии, т. е. при этом происходит типичный разветвленный процесс, в котором роль промежуточного вещества играют нейтроны. Этот процесс и используется при получении атомной энергии. [c.205]

Реакция (1.1) взаимодействия нейтрона с ядром заканчивается, когда промежуточное ядро переходит в одно из возмо, ных устойчивых состояний, испуская энергию возбуждения, нанример в форме -злектромагнитного излучения (у-лучей), т. е. [c.8]

Тот факт, что залаздывающие нейтроны рождаются с энергией, меньшей энергии мгновенных нейтронов, значительно увеличивает ценность запаздывающих нейтронов относительно последних в быстрых и промежуточных реакторах.— Прим. перев. [c.417]

При малых значениях 5 интенсивность 7(5) приближается к АР , а при больших 5 — к 2f . В области промежуточных значений 5 кривая имеет максимумы и минимумы, положение которых определим, приравняв нулю производную функции (2.57). Предполагая, что атомы рассеивают как точки, что справедливо для нейтронов, получим уравнение tgSR =57 . Из его решения следует, что первый максимум 7(5) появляется при 517 = 2,459л = 7,73, откуда [c.43]

Нейтрон был открыт при облучении а-частицами ядер Ве (Д. Чэдвик, 1932). Какое ядро образуется как неустойчивый промежуточный продукт в этой реакции Напишите ее уравнение в полной и краткой форме. [c.106]

Нейтронное излучение взаимод. только с атомными ядрами среды. По энергии нейтроны (в сравнении со средней энергией теплового движения кТ где /с-постоянная Больцмана, Т-абс. т-ра) подразделяют на холодные (Е < кТ), тепловые (Е кТ), медленные (кТ< Е < 10 эБ), промежуточные (10 < < 5 10 эВ) и быстрые ( >5 -10 эВ). Нейтроны в в-ве испытывают упругое и неупругое рассеяние. Прн достаточной энергии нейтроны могут выбивать частично ионизир. атомы из среды (т. наз. ядра отдачи). При захваге нейтронов атомными ядрами могут происходить ядерные реакции, последствием к-рых является испускание у-квантов, о.- и Р-частиц, осколков деления ядра и др. Ослабление потока нейтронов происходит по экспоненциальному закону Ф = где N-число атомов дан- [c.254]

В зависимости от решаемой задачи поток нейтронов получают от маломощных радиоизотопных источников [2] или устройств типа ядерных реакторов [1]. В последнем случае образуются потоки большой интенсивности, которые формируют в нужном направлении коллиматором, уменьшающим также размеры эффективного фокального пятна. Нейтроны необходимых энергий выделяются с помощью металлических фильтров. Нейтронное излучение регистрируется также, как другие виды, на фотопленку с помощью экранов — преобразователей потока нейтронов в излучение, к которому она чувствительна, или способом переноса, когда изображение получают на листе из специального материала, актийируе-мого нейтронами, а затем снимается авторадиограмма с зтого листа. В зтом случае лист — промежуточный носитель информации — вынимается из зоны контроля, что устраняет влияние помех, например, в виде гамма-квантов, сопровождающих обычно нейтронное излучение. Ввиду сильного взаимодействия нейтронов с водородосодержащими материалами и другими элементами с малыми номерами (см. 7.5) при организации нейтронного радиографиро-вания следует обращать особое внимание на используемое оборудование, приспособления и тщательно вести подготовку к радио-графированию. Держатели, кассеты, маркировочные знаки и т. п. [c.338]

С учетом перечисленных требований для процессов нефтепереработки, протекающих при температурах до 550 °С, наиболее приемлемы реакторы на быстрых нейтронах типа БН, теплоносителем в которых служит расплавленный металлический натрий. Для более высокотемпературных процессов можно использовать высокотемпературные ядерные реакторы с гелиевым охлаждением типа ВТГР. Возможно использование двухконтурной схемы с применением промежуточного контура чистого гелия, давление которого превышает давление в первом гелиевом контуре. [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология