Ионизирующее пучок, отклонение

НИМИ, полученными в результате ряда экспериментов. Погрешности вычислены как максимальные отклонения от средних значений. Эти результаты получены в различное время и при различных условиях. Результаты практически не зависели от изменений таких параметров, как ток ионизирующих электронов, давление, условия фокусировки электронного пучка, положение магнита ионного источника и энергия ионов. Изломы на кривых ионизации для однозарядных и двухзарядных ионов могут быть скоррелированы со спектроскопически определенными энергетическими уровнями. Для ионов более высокого заряда нет, к сожалению, сведений об энергетических уровнях. Несколько известных уровней для иона Хе не соответствуют изломам на кривой появления этого иона. [c.399]

Электромагнитное разделение. Отклонение пучка ионов в электрическом или магнитном поле, как известно, зависит от массы иона и его скорости. Если перевести разделяемое вещество в парообразное состояние, а затем ионизировать его молекулы и создать поток ионов, движущихся с одинаковой скоростью в магнитном или электрическом поле, можно разделить изотопы данного вещества. [c.292]

В фотоэлектронной спектроскопии молекулы ионизируются параллельным пучком фотонов известной энергии, превышающей внутренний потенциал ионизации, который надо определить. Энергию электронов, полученных путем фотоионизации, устанавливают с помощью задерживающих сеток или методом отклонения в магнитном поле. Полученный график называется фотоэлектронным спектром и строится в координатах электронный ток — энергия электронов ей- Переход на более высокие уровни иона дает ступеньки или пики в фотоэлектронном спектре. Энергия перехода / (истинный потенциал ионизации) связана с энергией электрона на выходе системы уравнением [c.52]

Электро.магиитный метод основан на зависимости отклонения ионов в электрическом и магнитном полях от отношения т>2 (т-масса иона, г-его заряд), т.е. на тех же принципах, что и. масс-спектрометрия. В-во, содержащее изотопную смесь, переводится в пар, ионизируется, затем ионы ускоряются электрич. полем и попадают в разделит, камеру, -где под действием магн. поля, перпендикулярного направлению движения ионов, смесь разделяется на отдельные пучки с одинаковыми значениями т/г затем пучки собираются в разные приемники. Этим методом можно выделить все изотопы данного элемента. Его применяют для получения малых кол-в изотопов более 50 элементов впервые этим методом было получено неск. кг (1943-45). Недостатки метода малая производительность, низкая спепень использования сырья, сложность аппаратуры, большие энергозатраты. [c.199]

Схема ион юго источника дана на рис. 1.3. Газообразные и легколетучие вещества поступают в источник из системы напуска. Труднолетучие и термически неустойчивые вещества испаряют непосредственно в источнике и в виде молекулярного пучка направляют в ионизационную камеру. Положительные ионы, образовавшиеся в ионизационной камере, вытягиваются и ускоряются электрическим полем электродов, находящихся иод напряжением 1000. ..3000 В. Давление в камере 10 Па. Основным недостатком метода является неполная монохроматичность ионизирующих электронов, что обусловливает смещение и отклонение от линейной кривой о ) в области потенциала ио1шзации или появления иона. [c.26]

Большинство применяемых в химии радиоактивных изотопов испускает -частицы с энергией не свыше нескольких Мэв. До этих пределов можно пренебрегать радиационными потерями энергии и считать с достаточной точностью, что поглощение вызвано лишь возбуждением орбитральных электронов и вырыванием их из атомов среды.Прежде чем -частица растратит всю энергию полета, она ионизирует много атомов на своем пути. Например, как уже указывалось, ионизация атомов воздуха требует в среднем 32,5 эв и -частица с энергией Е образует Е/32, 5 пар ионов. Для частиц в 1 Мэв это число приблизительно равно 30 ООО. Если орбитальные электроны возбуждаются, не покидая атома, то их возвращение на нормальные уровни сопровождается мягким у-излучением с характеристическим спектром, отвечающим энергии возбуждения. Такое мягкое у-излучение всегда возникает при прохождении -лучей через среды. Вместе с тормозным у-излуче-нием (см. ниже) оно дает регистрируемую измерительными приборами остаточную активность, которая сохраняется на выходе из слоев поглотителя, даже если они достаточно толсты для задержания всех -частиц. Измерение активности -лучей осложняется также их рассеянием. При каждой встрече с атомами -частица изменяет траекторию в результате упругих соударений (без потери энергии). Ионизация атомов также меняет путь -частиц. В результате всех этих процессов -частица проходит сложную извилистую траекторию, как хорошо видно на следах в камере Вильсона. Длина этой траектории в несколько раз больше пройденной толщи поглотителя. Отклонение -частиц при рассеянии особенно велико из-за их малой массы. Оно иногда превышает 180°, т. е. некоторая часть -лучей отражается в направлении к источнику облучения. Такие отражения, в частности, происходят от подложек, на которые нанесен измеряемый препарат. Рассеяние вызывает дополнительную потерю интенсивности пучка, так как некоторая доля -частицы из него выходит. [c.148]

В этом методе используется явление поверхностной ионизации позволяющее с большой точностью регистрировать испарение ионов с нагретой поверхности. Если адсорбируемые атомы поступают на ионизирующую поверхность в виде периодически перекрывающегося атомного пучка, то осциллограммы импульсов ионного тока с поверхности совпадают по форме с импульсами атомного пучка только в области высоких температур поверхности, когда среднее время адсорбции существенно хменьше длительности импульса. При понижении температуры фронты импульсов ионного тока все в большей степени отличаются от фронтов импульсов атомного пучка. По этому отклонению можно судить о среднем времени адсорбции ионов при различной температуре поверхности. В работе [884] показано, что наклон прямых временной зависимости ионного тока Ig/+ = /(/) в исследуемом интервале температур определяет среднее время адсорбции lhohob для данной температуры. По полученной таким способом. кривой температурной зависимости среднего времени адсорбции т+ можно определить адсорбционные постоянные. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология