Постоянная спин-орбитального взаимодействия

При возрастании постоянной спин-орбитального взаимодействия (на рис. 60 справа налево) у электронно-колебательных состояний 2 и 2 увеличивается спиновое расщепление и они ведут [c.98]

Л — постоянная спин-орбитального взаимодействия [c.192]

Таким образом, спин-орбитальное взаимодействие для водородоподобного атома в шестикратно вырожденном Р-состоянии приводит к расщеплению вырожденного уровня на два + /2 иЕо %, первый из которых четырехкратно вырожден и отвечает квантовому числу полного момента J = 3/2, тогда как второй двукратно вырожден и отвечает у = 1/2. Нетрудно заметить, что эти значения j равны соответственно / + 5 и / - 5, т.е. тем значениям, которые и должны получаться при сложении моментов (см. п. й 2 гл. П). Величина расщепления равна 3 /2 и зависит, очевидно, от постоянной спин-орбитального взаимодействия. Коль скоро Ц, есть некоторое среднее от величины, пропорциональной 1/д, , то основной вклад при усреднении будет получаться от области пространства вблизи ядра, т.е. от тех волновых функций, которые заметно отличны от нуля вблизи ядра и даже в молекулах носят существенно атомный характер. В то же время следует учесть, что 5-орбитали вклада в спин-орбитальное взаимодействие не дают. [c.396]

В целом постоянные спин-орбитального взаимодействия зависят от заряда ядра, а также от главного п и орбитального / квантовых [c.396]

Определение постоянной спин-орбитального взаимодействия А молекулы N0 в основном состоянии проводилось в ряде работ, посвященных исследованию электронного и инфракрасного спектров N0. В настоящем Справочнике пренебрегается зависимостью А от колебательного квантового числа и и принимается, что А — Ад = 123,3 см согласно данным, полученным Шоу [3694]. [c.359]

Состояние является нормальным состоянием, тип связи в котором близок к случаю Гунда а. Согласно приведенным в работе Барроу и Мишера [658] данным, величина постоянной спин-орбитального взаимодействия А заметно растет с увеличением и однако в Справочнике принимается Л = Ло=31,Зсл . [c.361]

После того как был сделан выбор молекулярных постоянных КН для настоящего Справочника, была опубликована работа Диксона [1353], посвященная анализу вращательной структуры полос О—О и 1—О системы молекулы ЫН, сфотографированных с высоким разрешением. Диксон, используя данные, полученные Функе [1628] для полосы 1—1 этой системы, вычислил следующие значения постоянных (в сж ) В1= 16,3454, 16,3221, = 0,646, а = 0,744, = 1,685-Ю- , О = 1,758-Ю-з, АОу= 3125,6 и ДОу= 3034,00. Постоянные, приведенные в табл. 99, имеют небольшую точность, но находятся в удовлетворительном согласии с этими значениями. В работе Диксона были также определены постоянные мультиплетного расщепления состояния (X = 0,928 [х = —0,053 см -) и постоянная спин-орбитального взаимодействия в состоянии AЩ (Л = — 35,02 сж ). [c.364]

ХЩ молекулы PS. Он определил приближенную величину постоянной спин-орбитального взаимодействия PS в состоянии Х П, а также провел частичный анализ вращательной структуры полос одной из систем. Найденные Дресслером в работе [1402] значения молекулярных постоянных приведены в табл. 117. [c.410]

Во-вторых, постоянная спин-орбитального взаимодействия уменьшается по сравнению с ее значением для свободного иона. Этого следует ожидать потому, что некоторую часть времени электрон проводит на орбиталях лигандов, где взаимодействие между его спином и орбитальным моментом мало. Это уменьшение также может быть порядка 30%. [c.327]

I де ц, — чисто спиновый момент а — постоянная, зависящая от спектроско пического основного состояния и числа -электронов Д (= QsDq) — энер ГИЯ расщепления основного энергетического уровня X — постоянная спин орбитального взаимодействия, положительная для ионов элементов первого лерекодного ряда с менее чем наполовину заполненным электронным -под-уровяем и отрицательная для ионов элементов с более чем наполовину эа полненным -подуровнем. [c.279]

Sia- Спектр молекулы Sig изучен весьма неполно. Дауни и Барроу [1399] наблюдали в спектре водородно-воздушного пламени, в которое вводился Si l , систему полос в области 4200—5700 А, которую они предположительно приписали молекуле Sig. Спектр регистрировался на приборе с малой дисперсией, что не позволило провести анализ вращательной структуры. ]Приближенный анализ колебательной структуры привел к следующим значениям постоянных Ve = 19 ООО, = 1050, = 750 см . Эти данные приводятся в монографии Герцберга [2020] и в справочнике [649], однако отнесение наблюдавшихся Дауни и Барроу полос к молекуле Sia не может рассматриваться как однозначное. Более надежные данные о спектре молекулы Si были получены Дугласом [1371], который исследовал свечение, возникающее при слабом электрическом разряде в атмосфере ксенона в трубке с алюминиевыми электродами, покрытыми тонким слоем кремния. В спектре наблюдались две слабые системы полос, простирающиеся от 3480 A до видимой области. Анализ спектрограмм, полученных на приборе с высокой дисперсией, показал, что полосы, расположенные в области 3480—3980 А, обусловлены переходом IIg П , а более слабые полосы, расположенные в видимой и ближней ультрафиолетовой областях, связаны с переходом 2 g. Дуглас проанализировал вращательную структуру полос 0—1, 0—2 и 0—3 системы П— Г1 и определил вращательные постоянные и постоянные спин-орбитального взаимодействия в обоих состояниях и колебательные постоянные в нижнем состоянии П . Дуглас провел также анализ структуры полос системы однако вследствие того, что изотопическая структура кантов не наблюдалась, однозначная нумерация полос этой системы оказалась невозможной. [c.663]

Ковалентность и параметр расщепления а. Отсутствие точной теории затрудняет сравнение расщеплений в кубическом поле двухатомных полупроводников. Для ионных соединений Габриель и др. [4] показали, что а l Dqy, где —постоянная спин, орбитального взаимодействия п = 3,5- 6,0 а — расщепление в нулевом поле, определяемое как энергия, необходимая для возбуждения из Та в f- o TOHnne примесного иона в S-состоянии. Для Мп в полупроводниках А В [15] а возрастает с увеличением ковалентности (рис. 3), тогда как в изученных соединениях А В , легированных железом, эта зависимость не очевидна. Мы полагаем, что представленное в таблице значение а в GaAs нельзя использовать при обсуждении корреляции между расщеплением в кубическом поле и ковалентностью. [c.55]

Проведенное нами совместно с И. В. Александровым и И. Д. Михейки-ным [10] рассмотрение задачи о характере расщепления орбитальных уровней иона с одним -электроном в различным образом деформированном тетраэдре позволило получить схему энергетических уровней и выражения для Я и gj для структуры активного центра, изображенные на рис. 3 (через X на этом рисунке обозначена постоянная спин-орбитального взаимодействия, а через АЕ — расстояние от основного уровня до ближайших к нему уровней той же симметрии). Неспаренный электрон находится на орбите [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология