Магнитная сегрегация

На процесс сухого магнитного обогащения, кроме факторов, рассмотренных выше, оказывают влияние молекулярные силы, механическая и магнитная сегрегация на процесс мокрого магнитного обогащения — плотность питания. [c.152]

Нижнее противоточное (с магнитной сегрегацией) [c.153]

Результаты опытов с магнитной сегрегацией исходного материала при нижнем противоточ-ном питании сепаратора и беа сегрегации при верхнем прямоточном питании приведены в табл. 11.5. Опыты проводились на титано-магнетитовой руде Качканарского месторождения крупностью —10 мм с содержанием железа 24,2 %. [c.153]

Использование количественного анализа магнитных эффектов позволило найти количество углерода в этих состояниях. В частности, на ранних стадиях отпуска (после завершения распада мартенсита) большая часть углерода стали (не менее 60 % от общего количества) находится в свободном состоянии в виде сегрегаций на дислокационных скоплениях. [c.20]

При сегрегации регенерируется хлористый водород, что снижает расход хлоридов. Образующиеся металлические зерна достаточно крупны для применения флотации. Огарки сегрегационного процесса доизмельчают и обрабатывают раствором медного купороса для активирования зерен образовавшегося металлического сплава. При флотации получают концентраты с содержанием никеля до 18—19 %, меди 3,7—18,4 %, извлечение этих металлов достигает соответственно 78—89 и 74—82 % Никель в концентратах входит в состав зерен железного магнитного сплава, имеющих размер от 0,001 до 0,13 мм. [c.133]

Таким образом, более вероятной причиной наблюдаемой формы зависимости магнитной восприимчивости от состава следует считать отклонение распределения атомов от статистически беспорядочного в направлении сегрегации атомов переходного металла и атомов магния. [c.216]

Путем магнитных измерений удалось установить, что сразу же после закалки в сплавах имеются сегрегации. К сожалению, этот результат невозможно проверить рентгенографическим методом. Функции рассеяния различных атомов очень близки, поэтому почти во всех сплавах этого типа интенсивность рассеяния под малыми углами недостаточна. Можно предполагать, что нарушение правильности структуры внутри сегрегации будет приводить к заметному рассеянию. Однако в действительности этого не наблюдается. По-видимому, смещения атомов в исходных сегрегациях слишком нерегулярны. Вследствие этого области рассеяния очень протяженны и дают слишком слабую интенсивность. Поэтому рентгенограммы не обнаруживают никаких изменений в сплаве, пока в нем не образуются регулярно расположенные пластинки, параллельные кристаллографическим плоскостям 100 и обладающие попеременно то увеличенными, то уменьшенными межплоскостными расстояниями. При таком правильном чередовании энергия напряжений в решетке уменьшается, чем, возможно, и объясняется образование подобных структур. [c.146]

Магнитная сегрегация. Интенсификация процесса сухого магнитного обогащения магнетитовых руд достигается в результате магнитной сегрегации обогащаемого материала при нижней противоточной подаче его под барабан сепаратора ленточным питателем [43]. В. этом случае более магнитные частицы притягиваются но мере подхода к поверхности барабана н размещаются новер х сростков, которые притягиваются к чистой [c.153]

О природе указанных магнитных неоднородностей имеются различные мнения [135, 169, 174—185]. В марганец- и медьсодержащих ферритах такими неоднородностями, по мнению [175—177], являются кластеры, образующиеся в результате сегрегации ионов Яна—Теллера. Для ферритов с избытком окиси железа роль магнитных неоднородностей, по-видимому, могут играть кластеры, возникающие в результате сегрегации ионов Ре + и катионных вакансий с образованием микрообластей, структурно подобных -Ре20з, с отношением с/а = 3. Именно такой механизм был предложен Мацкевичем [173] для объяснения свойств магниевых ферритов с избытком железа. [c.139]

Антимонид индия, легированный железом, также проявляет ряд интересных свойств. Прежде всего следует отметить, что, как показали наши исследования, температурная зависимость магнитной восприимчивости кристалла подчиняется закону Кюри — Вейсса [1], и в области температур выше 20 °К материал является парамагнетиком, В интервале температур 80—150 °К нами наблюдалась аномальная температурная зависимость коэффициента Холла [1], которая может быть объяснена парамагнитными свойствами материала п связана с асимметричным рассеянием носителей тока на парамагнитных центрах. Характерная особенность монокристаллов антимонида индия, легированных железом по методу Чохральекого или в процессе зонной перекристаллизации, то, что концентрации акцепторов, определенные из измерений коэффициента Холла, оказываются на несколько порядков ниже концентрации введенного железа, рассчитанной исходя из имеюшихся в литературе значений его коэффициента сегрегации в InSb (/(—2-10 2 [2, 3]). Исследования температурных зависимостей подвижности носителей тока материала показывают, что существует дополнительный механизм рассеяния на нейтральных центрах. [c.155]

Коэрцитивная сила, которая после закалки очень мала (0,5 э см. фиг. 51), в процессе отпуска возрастает до величины порядка 280 э затем она вновь уменьшается. Наблюдаемая остаточная намагниченность также проходит через максимум. Таким образом, после соответствующей термической обработки сплав можно использовать в качестве материала для постоянных магнитов. Максимум коэрцитивной силы не соответствует какой-либо определенной структуре. В некоторых сплавах он появляется на стадии предвыделения. При других составах коэрцитивная сила максимальна, когда в сплаве существуют две когерентные тетрагональные фазы. Высокое значение коэрцитивной силы связано с малым размером ферромагнитных частиц, когда они представляют собой однодоменные частицы, обладающие магнитной анизотропией, характерной для тонких пластинок. Увеличение коэрцитивной силы связано с образованием таких пластинок из исходных сегрегаций, которые примерно изотропны. При утолщении пластинок, когда они перестают быть однодоменными, коэрцитивная сила уменьщается. [c.145]