Измерения коэффициента Холла

Измерение коэффициента Холла [71] [c.110]

Дрейфовой подвижностью называют скорость передвижения дырки, искусственно введенной в систему. Если вещество содержит энергетические уровни, способные связывать дырки достаточно прочно, так что последние могут свободно мигрировать только часть времени, то скорость дрейфа может быть только небольшой долей микроскопической подвижности, которая определяется как подвижность несвязанных частиц. Дрейф центров окраски в кристаллах галогенидов щелочных металлов относится к этому случаю. Скорость дрейфа этих центров очень мала, порядка 10" СЛ1 I в сек). Захват ловушками может уменьшить подвижность дрейфа, но не микроскопическую (холловскую) подвижность. По порядку величины подвижность носителей тока соответствует отношению коэффициента Холла к удельному сопротивлению. При комнатной температуре эта подвижность обычно равна примерно 100 см 1 в-сек) для большинства металлов. Указанная величина примерно в 100 раз больше подвижности ионов в лучших ионных проводниках. Эффект Холла в ионных проводниках слишком мал, чтобы его можно было измерить, и возможность измерения коэффициента Холла часто служит критерием того, что вещество является полупроводником. [c.178]

Измерения коэффициентов Холла и термоэлектродви>кущей силы играют важную роль в изучении поверхностных свойств полупроводников. С помощью этих двух характеристик можно получить ценную информацию относительно природы носителей тока в полупроводниках. Кроме того, значение концентрации дефектов также можно получить [397] из измерений [c.133]

На рис. 97 показаны характерные особенности изменения величин V карбидов и нитридов в зависимости от номера группы металла [22]. В сравнении с большинством переходных металлов и сплавов карбиды и нитриды обладают очень малыми значениями коэффициента электронной теплоемкости, что указывает на низкую плотность в них электронных состояний на уровне Ферми. В связи с этим некоторые авторы [23,24] предложили модель, согласно которой в переходных металлах имеются две -подобные подполосы с высокой плотностью состояний и при образовании карбидов и нитридов они расщепляются так, что в интервале энергий между ними возникает полоса проводимости с низкой плотностью состояний. Эта концепция согласуется с результатами измерений коэффициента Холла и магнитной восприимчивости. [c.189]

Измерение коэффициента Холла [70] [c.110]

IV. Измерения коэффициента Холла [c.309]

Таким образол , измерение коэффициента Холла дает сведения о типе основных носителей тока, их числе и подвижности. Однако следует учитывать, что эта так называемая холловская подвижность не идентична подвижности, которая определяется из проводимости, а именно а = пец. Кроме того, если носители обоих типов присутствуют в значительном количестве, то простое соотношенпе уже ие сохраняется, а коэффициент Холла определяется выражением [c.311]

Такое поведение соединения графита с бромом можно объяснить, если предположить, что некоторые электроны покидают заполненную я-зону углеродных гексагональных сеток, в результате чего появляется дырочная проводимость. Хотя нет полной ясности, какие атомы добавок следует отнести к прочно связанным в остаточных соединениях, а какие к внедренным в слоистые соединения, измерения коэффициента Холла подтверждают образование электронных дырок (см. гл. УП). [c.176]

О в Ч--данные получены по измерениям коэффициента Холла и удельного сопротивления [86], — данные оптических измерений. [c.110]

Если давление паров серы мало, сопротивление PbS незначительно. При этом образец обладает электронным типом проводимости. С повышением температуры сопротивление растет, а постоянная Холла падает. При дальнейшем увеличении давления паров серы кривая изменения постоянной Холла проходит через минимум, а сопротивление — через острый максимум. Состав PbS, соответствующий этой точке по измерениям коэффициента Холла и термо-э. д. с., обладает смешанной проводимостью, осуществляющейся и электронами, и дырками. Наконец, сильное падение сопротивления с дальнейшим уве- [c.188]

Число свободных электронов (и) для некоторых элементов в твердом и жидком состояниях, согласно измерению коэффициента Холла (Щ и по оптическим свойствам [214—219] [c.244]

Для получения более существенной информации в этих условиях необходимо исследовать такие явления, как фотоэффект Холла и фотоэлектромагнитный эффект (ФЭМ), Изучение фотоэлектрических явлений в высокоомных веществах, к которым чаще всего относятся катализаторы, обычно бывает ограничено измерениями фотопроводимости. Даже в совсем недавно выполненной работе Чана и Пратера [16] по измерению коэффициента Холла на катализаторе ZnO с добавками более важный фотоэффект Холла не принят во внимание. Эти измерения производились по усовершенствованной методике, описанной и исследованной Бьюбом и Макдональдом [14, 15] и ван дер Мезеном [73], Коэффициент Холла отражает изменение типа проводимости, интенсивности фотовозбужденпя и температуры, что позволяет дополнить результаты измерения фотопроводимости, особенно в тех условиях. когда происходпт изменение от проводимости, обусловленной одним носителем, к проводимости, обусловленной двумя носителями. [c.311]

В приведенном обзоре различных экспериментальных методов, обычно применяемых для измерения полупроводниковых и других электронных свойств катализаторов, которые мои но в разумных пределах коррелировать с характеристиками адсорбции, реакции и десорбции, мы не пытались преуменьшить большие трудности, присущие этим измерениям, В дальнейшем развитии экспериментальных методик существенную роль будет играть изобретательность исследователей, направленная на одновременное получение максимальной разносторонней информации в условиях, обеспечивающих оптимальную надежность корреляции с каталитическими явлениями. Хотя совершенно невозможно проводить сразу все предложенные измерения, тем не менее весьма разумно некоторые из них производить одновременно. К тому же следует считать непростительным пренебрежение измерениями, которые можно относительно просто реализовать, затратив некоторые дополнительные усилия и время. Так, измерения коэффициента Холла всегда мончно сочетать с измерениями фотоэффекта Холла, ФЭМ-эффекта, полупроводниковых свойств, фотопроводимости и спада фототока в зависимости от адсорбции, реакции и десорбции в некотором интервале температур и давлений. Аналогичные комбинации измерений будут сами напрашиваться при исследовании конкретных систем. [c.316]

Антимонид индия, легированный железом, также проявляет ряд интересных свойств. Прежде всего следует отметить, что, как показали наши исследования, температурная зависимость магнитной восприимчивости кристалла подчиняется закону Кюри — Вейсса [1], и в области температур выше 20 °К материал является парамагнетиком, В интервале температур 80—150 °К нами наблюдалась аномальная температурная зависимость коэффициента Холла [1], которая может быть объяснена парамагнитными свойствами материала п связана с асимметричным рассеянием носителей тока на парамагнитных центрах. Характерная особенность монокристаллов антимонида индия, легированных железом по методу Чохральекого или в процессе зонной перекристаллизации, то, что концентрации акцепторов, определенные из измерений коэффициента Холла, оказываются на несколько порядков ниже концентрации введенного железа, рассчитанной исходя из имеюшихся в литературе значений его коэффициента сегрегации в InSb (/(—2-10 2 [2, 3]). Исследования температурных зависимостей подвижности носителей тока материала показывают, что существует дополнительный механизм рассеяния на нейтральных центрах. [c.155]

Измерение коэффициента Холла в системе Рс1—Нг было предпринято в работе [45]. Оказалось, что в отличие от системы Р(1—Ag коэффициент Холла не меняется при введении в Рс1 водорода до соотношения Рс1 Н=0,78. Сделан вывод, что основным фактором, определяющим поведение электронов в системе Рс1—Нг, является подвижность, которая меняется по-разному в системах Р(1—и Р(1—Н. Детальное исследование магнитной восприимчивости дишерсного Рс1 проведено Кубицкой [46]. В интервале температур 85—290° К методом Гуи и Фарадея изучена величина % образцов Рс1 с размером кристаллов 50—450 А. Кристаллы с размером выше 380 А имеют значение х. близкое к величине для массивного Рд (5,26-10" при 290° К). Уменьшение размеров кристаллов сопровождается снижением х и для кристаллов размером 50 А Х29о к=3,33-10 , причем показано, что это уменьшение не связано с содержанием в образцах водорода. Предполагается, что уменьшение % обусловлено появлением атомов Рс1 с конфигурацией с1 °, характерной для изолированных атомов, вместо конфигурации 4сг 55° в объеме металла. Появление таких состояний в дисперсном Рс1 может быть обусловлено тем, что [c.20]

При температуре ниже комнатной зависимость р = / (Т) линейна, так же как и для металлических проводников, что согласуется с ре- зультатами Юца и Бера [40]. Выше 350° К сопротивление сильно уменьшается с повышением температуры и СдзРг становится полупроводником с собственной проводимостью. Величина удельного сопротивления р при Т = 300° К составляет от 9 до 25-10" ом-см. Результаты измерений коэффициента Холла в пределах 90—650° К. представлены на рис. 3.12. [c.91]

Отношение подвижности электронов к подвижности дырок (й= = М п/М р). рассчитанное на основании измерений коэффициента Холла и термоэдс в области собственной проводимости, меньше единицы и составляет Ь = 0,42 [55, 56]. Эффективная масса дырок в об-ласти собственной проводимости (700—800° К) составляет Шр = = 0,65/По, а эффективная масса электронов гпп — 1,7/По.-Проведен также расчет положения уровня Ферми в запрещенной зоне полу- [c.98]

Измерения коэффициента Холла и термоэдс показали, что твердые растворы Сёз .2п ,Аз2 для О j 1,35 при комнатной температуре всегда имеют свойства полупроводников л-типа, в то время как при [c.108]

Ширина запрещенной зоны, рассчитанная на основании измерений коэффициента Холла, изменяется линейно от А о = = 0,14 эв для СёзАзг до 0,26 эв при 45 мОл. % 2пзАз2. [c.110]

На отделение электрона с внешнего х-уровня и сохранение ионами внешних р -оболочек указывают низкое значение первого ионизационного потенциала (3,87—5,36 эв) и очень высокие значения второго потенциала (22,51—75,26 эв). Измерения коэффициентов Холла и оптических свойств лития, натрия, кальция, рубидия и цезия в жидком и твердом состояниях подтвердили, что щелочные металлы характеризуются концентрацией свободных электронов, близкой к 1 эл1атом (табл. 40) и наличием ионов с внешней р - оболочкой. Если бы эти оболочки имели сферическую симметрию, то в результате ненаправленного взаимодействия с электронным газом ионы щелочных металлов упаковывались бы плотнейшим образом, однако это противоречит хорошо известным фактам все щелочные металлы имеют неплотные объемноцентрированные кубические структуры с координационным числом 8. [c.243]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология