Уравнение сохранения импульса

Уравнения сохранения импульсов (2.17) для стационарного однородного (равновесного) осаждения частиц имеют вид [c.66]

Уравнения сохранения импульса для первой и второй фаз можно записать в виде [c.38]

Складывая уравнения (1.5), получим уравнение сохранения импульса всей смеси [c.40]

Уравнение сохранения импульса для каждой г-фазы (г—любое из (г )) имеет вид [c.18]

Уравнение сохранения импульса для несущей фазы можно представить следующим образом [c.18]

Уравнение сохранения импульса для фазы зародышей можно представить в виде [c.20]

В результате применения формулы Остроградского —Гаусса уравнение сохранения импульса для несущей фазы преобразуется к виду [c.21]

Теперь выведем уравнения движения. Запишем уравнение сохранения импульса для г-фазы [c.33]

Выведем уравнения сохранения импульсов. Приход в г-ю фазу импульса за счет истирания кристаллов больших размеров, чем г+ёг, равен [c.41]

Уравнения сохранения импульсов фазы зародышей и несущей, записанные в дифференциальной форме, имеют вид [c.42]

Выведем уравнения сохранения импульсов. Удар между частицами размерами х и г считаем упругим. Тогда из г-фазы в результате возможных соударений с частицами ц-фазы уходит импульс [c.49]

Определим выражение Л. Для этого запишем уравнение сохранения импульса всей смеси [c.54]

Выведем уравнения сохранения импульсов. Применяя (1.446), (1.444) ко второму уравнению системы (1.415), получим осреднен-ное уравнение сохранения импульса г-фазы в виде [c.122]

Запишем дифференциальные уравнения сохранения импульсов для несущей фазы в проекции на ось аппарата [c.194]

Уравнение сохранения импульса потока запишется в виде [c.75]

В уравнении сохранения импульса содержится источ-никовый член, не имеющий аналога в уравнениях энергии. Это член, связанный с подъемной силой, пропорциональной разности плотностей жидкости в рассматриваемой точке и средней плотности на данном горизонтальном уровне, В приведенных ниже уравнениях принято, что ось 2 по-прежнему направлена вертикально. Если корпус установлен под углом к вертикали, то члены, связанные с подъемной силой, появятся не только в уравнении для по и в уравнениях для и и V. [c.31]

Уравнения сохранения импульса [c.147]

Из уравнения сохранения импульса (3.6) [c.134]

Умножив уравнения сохранения импульса на можно получить следующее скалярное уравнение [c.537]

Уравнение сохранения импульса. Теоре.ма о сохранении импульса, хорошо известная из общей механики, очень часто применяется в задачах, связанных с установившимся движением жидкости. Согласно этой теореме изменение количества движения массы жидкости в единицу времени равно сумме всех внешних сил, действующих на эту массу. Особенность применения этой [c.16]

Воспользовавшись формулировкой закона сохранения импульса и выражениями (1.12) и (1.13), получим для течения жидкости в канале уравнение сохранения импульса в виде [c.17]

Полученное уравнение сохранения импульса (1.14) совместно с уравнением Д. Бернулли (1.8) и уравнением неразрывности (1.2) составляют основу при решении многих инженерных задач технической механики жидкости. [c.17]

Используя выражения (3.1) и (3.3), уравнение сохранения импульса в проекции на ось х запишем в виде [c.48]

Запишем уравнение сохранения импульса в проекции на ось у, для чего воспользуемся выражениями (3.2) (3.4). В этом случае имеем [c.49]

Математическая модель движения несжимаемой неньютоновской жидкости может быть представлена в виде системы дифференциальных уравнений, состоящих из уравнения неразрывности потока (закон сохранения массы), уравнения сохранения импульса, уравнения сохранения энергии, реологического уравнения и уравнения состояния. В книге этот метод используется для описания конкретных процессов. На современном этапе, по-видимому, наиболее верным направлением является сочетание физических и математических методов моделирования, дополняющих друг друга, и правильный выбор критериев перерабатываемости. [c.36]

По аналогии с уравнением (2.2.1.4) запишем уравнение сохранения импульса силы, введя в него дополнительную силу Д, — силу межфазного взаимодействия, которая определяется трением сплошной среды (индекс 1) о скелет пористого тела (индекс 2) [c.103]

Особенность фильтрации газа, в отличие от несжимаемой жидкости (см. 2.2.13), состоит в том, что в подавляющем большинстве практических случаев в уравнениях сохранения импульса силы можно пренебречь как инерционными, так и массовыми силами. В таком случае уравнение (2.2.13.12) примет вид [c.125]

Если уравнение сохранения импульса существенно упростилось, то уравнение сохранения массы (2.2.13.3) из-за переменной плотности газа не замыкает систему [c.125]

Уравнения сохранения импульсов (3.3.2.42), (3.3.2.43) с учетом формул (3.3.2.44), (3.3.2.45) и (3.3.2.48) преобразуются к виду [c.185]

Б подавляющем числе практических случаев процессы консолидации протекают достаточно медленно. Это существенно упрощает решение задач, поскольку позволяет для обеих фаз исключить из уравнений сохранения импульса инерционные составляющие. [c.197]

Движение плотного зернистого слоя, через который фильтруется сплошная среда, можно отнести к одному из примеров таких процессов. Здесь силы трения зернистого слоя о стенки канала определяют технологический процесс, тогда как трение сплошной среды о стенки канала несоизмеримо мало в сравнении с силами межфазного трения, В данном случае силы трения на поверхности канала приводят к единичному объему, и уравнения сохранения импульса силы записываются в виде [c.200]

При низких концентрациях частиц их трение о стенки канала несоизмеримо мало в сравнении с силами межфазного трения, и уравнения сохранения импульса силы можно представить в виде [c.202]

Поскольку прочность материала возрастает с удалением от поверхности, то наиболее подвержен сдвигу поверхностный слой (рис. 6.4.4.3). Для плоской задачи уравнение сохранения импульса для сплошной фазы [c.436]

Ниже границы разрыва пустоты между частицами материала заполнены жидкостью, и уравнения сохранения импульса в соответствии с условиями (3.3.4.1) и [c.438]

Гидродинамическое представление диффузионных процессов может быть строго выведено из кинетического уравнения Больцмана посредством усреднения по импульсам. Полное усреднение по импульсам всех частиц дает уравнение сохранения импульса для смеси в целом, из которого в гидродинамическом приближении получается уравнение Эйлера. При усреднении же только по импульсам каждого компонента приходят к системе уравнений переноса импульса, в которые входит тензор напряжений. Если в этом тензоре пренебречь силами вязкости, а давление считать изотропным, то он сводится к градиенту скалярного давления, и получается система уравнений многокомпонентной гидродинамики в виде (IV, 84), которую мы рассмотрим ниже. Для стационарных процессов (без ускорений, т. е. сил инерции) она переходит в систему (IV, 46). Физическая кинетика дает возможность включить в уравнения гидродинамического представления также и силы вязкости, как это сделано в работе [10], посвященной специально влиянию вязкого переноса импульса на диффузионные процессы. Для химических процессов, которые нас [c.187]

Задача описывается уравнениями сохранения импульса (с учетом собственного веса) и неразрывности. Жидкость ньютоновская, течение отерлпие-ское. Граничные условия для давления на свободной поверхности суспензии -давление атмосферное, в конце зо п,1 течеяия - кавитационное условие. Тече-ние двумерное. В поперечном направлении давление однородно. [c.139]

Дифференциальное уравнение сохранения импульса в нанравленин оси г (вертикальном направлении) имеет следующий вид [c.31]

Диффереп1тиальное уравнение сохранения импульса в направлении г имеет вид [c.31]

Когда уравнение для обобщенной ньютоновской жидкости (см. 2.2,8) используется вместе с уравнениями сохранения импульса и энергии, результирующие уравнения, 0писываюи1ие теплообмен и течение этого класса неныотоновских жидкостей (здесь предполагается также, что 01И1 несжимаемы и имеют постоянный коэффициент теплопроводности), принимают вид [c.330]