ный, получение теплоемкость

Теплоёмкости паров ароматических углеводородов определялись, кроме того, в работе Питцера и Скотта [46] в проточном калориметре. Полученные данные приводим. [c.206]

В литературе имеются высококачественные эмпирические данные по и при высоких давлениях, К сожалению, интервал температур большинства таких исследований невелик, редко превышает 120°С, что связано со сложностью использования ультразвуковых методов при высоких температурах. В связи с этим в /27/ был поставлен и обсужден вопрос о возможности привлечении для этой цели данных по скорости гиперзвука, полученных при исследовании тонкой структуры молекулярного рассеяния света. При этом было достаточно четко установлено, что в отсутствие сильной дисперсии, т.е. для углеводородов с асимметричными молекулами, скорость гиперзвука можно использовать в качестве источника информации для определения адиабатической сжимаемости. Более того, эти исследования позволяют определить и изотермическую сжимаемость путем определения в том же эксперименте еще и отношения теплоёмкостей Ср /с . Напомним, что и уЗз связаны между собой термодинамическим соотношением [c.45]

Большинство имеющихся данных об удельной теплоёмкости полимеров получено с помощью адиабатических калориметров, конструкции которых описаны в литературных источниках, приведенных в работе Однако все большее значение при исследовании теплоемкости полимеров в последнее время приобретают методы, основанные на закономерностях динамического (нестационарного) нагревания или охлаждения исследуемого объекта. Они уступают адиабатической калориметрии в точности измерений, но обладают тем преимуществом, что позволяют существенно упростить конструктивное оформление калориметрических установок и снизить трудоемкость измерений. Кроме того, для измерения таким методом обьгано необходимо малое количество полимера (порядка нескольких десятых грамма), в то время как для классических адиабатических калориметров требуются значительные количества продукта (несколько десятков грамм). По-видимому, основным преимуществом этих методов является то, что они позволяют детально исследовать стеклование, кристаллизацию и плавление полимеров. Это обусловлено тем, что при измерениях в условиях переменной температуры в области переходов определяется динамическая (неравновесная) теплоемкость, в отличие от обычных калориметров, в которых измеряется равновесное значение этого параметра В то же время интегральные тепловые эффекты превращений определяются достаточно точно, что позволяет сравнивать эти данные с результатами, полученными с помощью адиабатических калориметров. [c.174]

Деля полученные значения на молекулярные веса, находим удельные теплоемкости для СО = 0,227 для СО2 = 0,148 для Н2 = 3,474 для N2 = 0,233. Удельную теплоёмкость генераторного газа находим из уравнения (28) по правилам смешения [c.67]

Ленин Ср к теплоёмкости при постоянном объёме Су. Полученное выражение, как уже отмечалось, справедливо при условии отсутствия потерь акустической энергии. Если волна распространяется в вязкой среде и, следовательно, имеется поглощение акустической энергии, фазовая скорость звука выражается иначе [2]. В этом случае [c.11]

Полученные авторами [142-144] экспериментшьные данные по энтальпии различных нефтепродуктов представляют практическую ценность, так как получены они с достаточно высокой точностью. Экспериментальных данных по энтальпии отечеств( нных неф1епродуктов практически нет. Имеется лишь небольшой объйм экспериментальных исследований теплоёмкости [4.5,19,101] и теплот конденсации узких фрак ций [72], выделенных из мангышлакской, самотлорско нефтей. [c.93]

Так, например, на рис.А- показано изменение температуры "горячей точки" при скачкообразном изменении температуры входа, полученное из (3). Такой вид переходного режима обусловлен следующим при увеличении темп(3ратуры входа в аппарат увеличиваются скорости реакций в первых участках слоя катализатора по ходу движения газа, вследствие чего степени превращенйя / X, У / увеличиваются по всей длине аппарата, в то время как вследствие большой теплоёмкости катализатора последующие слои ещё не изменили свою температуру. Это приводит к уыен1-иению тепловыделений в "горячей точке" и температура в последней начинает падать. В дальнейшем олой катализатора прогревается и температура в "горячей точке" начинает расти до нового значения стационарного режима. Соотношение между временем запаздывания, временем ладения температуры и повышением её хорошо видны из рис.4. [c.154]

В некоторых из приведённых работ найденные величины теплоёмкости интерполировались авторами к кратным 10° температурам по абсолютной шкале В других работах изменение теплоёмкости с температурой было изучено столь подробно, что не представляло труда интерполировать теплоёмкости к кратным Ю температурам. Такая ийтерполяция в этих случаях нами проводилась и интерполированные самими исследователями или нами данные помещены в табл. 18 и 19, для менее подробных исследований углеводородов в табл. 20, 21, 22, 23 и 24 приводятся данные непосредственных измерений теплоёмкостей. В таблицах мы не приводим данных, полученных в работах [6], [9], [16], [22], [23], [24], [37], [38], [39], [40], [45], [47], [48], [51] и др. Данные этих исследований либо весьма плохо согласуются друг с другом, либо сильно отличаются от наиболее надёжных данных Паркса и Хуфмена, либо представляют собой отдельные разрозненные точки. Желающие их использовать, вопреки нашему совету, могут их найти, либо в оригиналах, либо в сводках [10] и [15]. [c.132]

На основании полученных данных для зависимости Р-У метана от давления и тешературы Михельс и Недербрагт [40] вычислили увеличение теплоёмкостей метана при увеличении плотности. Эти данные приводятся в табл. 68. Величины плотности отнесены к плотности паров метана при 0° и I ат как 1,0., [c.193]

Приведённые данные плохо согласуются друг с другом (см. фиг. 9) и не удовлетворяют статистическим расчётам Мессерли и Кеннеди [39] (см. числа в табл. 20), а та рке полученным на основании несколько иных величин частот теплоёмкостям, вычисленным в работе П и т ц е р а [45]. Мессерли [c.204]

Теплоёмкость паров 2,2-диметилбутана (неогексана) определил Питцер [45] проточным методом. Полученные данные приводим [c.204]

Полученные данные, как видно из фиг. 10, для бензола и толуола ложатся на плавные кривые. Данные других исследователей—Б е н е в и т-ц а и Р о 3 н е р а [3] лежат несколько ниже, Монтгомери и Де-Фриза [41] несколько выше, чем данные Питцера.и Скот-т а [46]. На фиг. 10 нанесены, кроме того, данные теоретических расчётов теплоёмкостей, вычисленных Питцером и Скоттом [46] и Стёлломи Мейфиль-дом [55] по подобранным ими на основании спектроскопических данных и рассмотрения теплоёмкостей углеводородов частот колебаний. [c.207]

Экспериментально эффект изотопического фазового разделения был открыт Д. Эдвардсом, А. Мак-Уиллиамсом и Дж. Даунтом [76] в твёрдых растворах гелия Не- Не при температурах ниже 0,38 К. Авторы, исследуя низкотемпературную теплоёмкость растворов, наблюдали резкий скачок в теплоёмкости при определённой температуре, зависящей от концентрации примесного изотопа (рис. 12.1.4). Большая величина теплоёмкости означает, что в системе происходит некий процесс упорядочения. Такая аномалия может быть результатом либо фазового перехода типа порядок-беспорядок (как это имеет место в некоторых сплавах), либо разделения твёрдого тела на две фазы. Авторы элегантно доказали, что в системе происходит именно фазовое разделение. Для этого были проведены измерения на образце, содержавшем 82% Не, при давлении около 30 атм. Это давление ниже, чем давление отвердевания чистого Не при Т < 0,1 К. Следовательно, если в смеси происходит фазовое разделение, то области, обогащённые гелием-3, должны плавиться при температурах ниже Тр , что и наблюдалось экспериментально — соответствующая аномалия отмечена на рис. 12.1.4. Сплошными линиями показаны теоретические данные, полученные в рамках термодинамической теории регулярных растворов. Согласие теории с экспериментом оказалось удивительно хорошим. Уместно отметить, что характерное время разделения меняется от десятка секунд до нескольких часов в зависимости от давления, температуры, размеров образца, примесей и дефектов решётки, термической предыстории образца разделённые фазы представляют собой кластеры с размерами около 1 мкм. Открытие изотопического фазового разделения в твёрдом гелии стимулировало большое количество экспериментальных и теоретических работ в этом направлении (см., например, обзоры [2,77], статью [78] и ссылки в ней), которые продолжаются по сей день [79, 80. [c.71]

Полученные данные позволяют весьма точно определить значение теплоёмкости Na l при постоянном объёме. Результаты подобного расчёта приведены на рис. 138. [c.244]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология