Барьеры микро

Пористые мембраны нашли широкое применение прежде всего в процессах обратного осмоса, микро- и ультрафильтрации, реже-для разделения газов. Они имеют как анизотропную, так и изотропную структуру. Мембраны с анизотропной структурой имеют поверхностный тонкопористый слой толщиной 0,25-0,5 мкм (называемый активным, или селективным), представляющий собой селективный барьер. Компоненты смеси разделяются именно этим слоем, располагаемым со стороны разделяемой смеси. Крупнопористый слой толщиной примерно 100-200 мкм, находящийся под активным слоем, является подложкой, повышающей механическую прочность мембраны. Мембраны с анизотропной структурой характеризуются высокой удельной производительностью, более медленной закупоркой пор в процессе их эксплуатации. Срок службы этих мембран определяется главным образом химической стойкостью материала мембран в перерабатываемых средах. Для мембран с изотропной структурой характерно быстрое снижение проницаемости вследствие закупорки пор коллоидными или взвешенными частицами, часто содержащимися в разделяемых растворах. [c.315]

Представляется перспективным, на наш взгляд, использовать метод атом-атомных потенциалов при прогнозировании катализаторов в такой бурно развивающейся области катализа, как катализ на цеолитах. Действительно, с помощью этого метода, в принципе, можно рассчитывать конформации органических молекул в микро-порах цеолитов, диффузионные барьеры, оценивать свойства цеолитов как молекулярных сит. [c.61]

Обобщенный параметр р, учитывающий как уде.пьное электрическое сопротивление р, так и магнитную проницаемость ц,, позволяет, таким образом, регистрировать процессы, происходящие на микро- (дислокации и дислокационные ансамбли) и мезоуровнях (в масштабе зерен и субзерен). Анализ процессов, протекающих на мезоуровне, возможен потому, что границы зерен и субзерен также являются барьерами на пути движения дислокаций и электронов проводимости или при росте и формоизменении магнитных доменов [76, 77]. [c.36]

Протяженные россыпи образуются в прибрежных зонах морей благодаря гидродинамической деятельности морских вод. Многие из таких россыпей имеют большое промышленное значение. Размеры барьеров различные (от микро до макро). Впервые обосновал образование рудных месторождений за счет гидродинамической деятельности моря (механический барьер) профессор Ростовского университета И.А. Шамрай. Им же были описаны такие месторождения железа. [c.60]

В уравнении (V.5) множитель ksTIh представляет собой частоту, с которой активный комплекс проходит при температуре Т через вершину потенциального барьера, изображенного на рис. 34 [94]. В уравнении (V.174) множитель Ank Tlh — максимальная частота при данной температуре, с которой закрытая макросистема или квазиста-ционарная микросистема может изменять свою энергию на величину, равную k T. Эта величина, которая играет роль единицы частоты, для процессов, протекающих в микро- или макросистемах при заданной температуре Т. [c.171]

Теоретическому анализу кинетики разрушения полимеров посвящено довольно много работ, в большей части которых разрабатывались вопросы макроскопической, а не молекулярной теории. При этом основное внимание уделялось структурно-механи-ческим характеристикам полимеров (поведение полимера как упруго-вязкого материала [175, 889], представления о сетчатых структурах [880—882], о каркасной связанности [438, 963—966], моделирование реального строения аморфно-кристаллических полимеров набором разнодлинных нитей [900—902] и т. д.). Рассматривалась и формальная кинетика роста микро- [895, 896, 902—904] и макротрещин [863—866]. Значительно меньше внимания было уделено вопросу об энергии активации процесса разрушения полимеров. В большей части теоретических работ величина энергетического барьера не рассчитывалась, а постулировалось наличие линейной силовой зависимости энергии активации без обоснования как значения самих величин энергии активации, так и линейного характера зависимости ее от напряжения. Тем самым любая теория, независимо от исходных предпосылок, оказывалась в довольно тривиальном согласии с экспериментом. [c.468]

На основании приведенных данных можно считать твердо установленным экстремум значений проводимости, магнитной восприимчивости, плотности и микротвердости у стекол системы мышьяк—селен, содержащих 9 ат. % мышьяка. Наличие экстремальных значений характеристических величин свидетельствует о существенном изменении структуры стеклообразных сплавов в этой области составов. Л инимальное значение магнитной восприимчивости у стекол, содержащих -9ат. % мышьяка, связано с изменением степени деформации валентных электронных облаков в химических связях As—Se и Se—Se. Это изменение обусловлено статистическим распределением трехмерных пространственных структурных единиц образующегося AsaSes в структуре стеклообразного селена. В таких стеклообразных сплавах с максимально неупорядоченным строением затрудняется сквозной перенос носителей заряда, для них получены заниженные значения плотности и микро-твердости. Перенос носителей заряда с конца оборванной цепи на соседнюю цепь в таких стеклообразных сплавах требует преодоления значительного активационного барьера. Такой перенос может осуществляться в результате перекрытия электронных орбит в процессе низкочастотных термических колеба- [c.44]

Левая часть формулы (42) представляет собой характеристику материала, аналогичную определяемой по формуле (7). Следует заметить, что динамическая энергия К , необходимая для возникновения в теле единицы площади новой поверхности, здесь понимается как средняя величина удельной энергии по пути развития трещины. Фактически мгновенная удельная энергия изменяется в широких пределах (рис. 29). Значение ее зависит от того, какой этап развития трещины исследуется. Количество энергии, необходимой /на единицу поверхности излома, минимально на втором этапе развития трещины, когда поверхность излома гладкая, а форма — прямолинейная. На третьем этапе развития при достаточно высоком уровне напряжения возникают микро- и макроразветвления трещины. Скорость распространения колеблется в широких пределах, и поверхность излома становится расчлененной. Рассматривая баланс энергии, выше определили максимальное значение удельной энергии на единицу поверхности излома при динамическом процессе развития трещины, а также повышенное напряжение у края трещины. Таким образом, параметр, выраженный формулой (42), имеет характер динамический, а не статический. ОЗе величины, вычисленные по формулам (7) и (42), приблизительно одного порядка, хотя последняя несколько меньше, так как после начального этапа развития трещина встречается с более н 13ким энергетическим барьером, чем возникающая из первоначального дефекта. Это означает, например, что на диаграмме зависимости сопротивления деталей хрупкому разрушению от температуры или скорости нагружения можно различать две предельные кривые, из которых одна относится к усло- [c.39]

Зависимость Сэл, -р(г) для микроскопических пленок, как и данные о Сэлкр. полученные микро- и макроскопическими методами, показывают, что с помошью микроскопической методики можно постепенно подойти близко к величине Сэ ьр н проводить измерения при этой концентрации, т. е. в области состоянии, где работа преодоления барьера расклинивающего давления составляет. порядка кТ. Можно предположить, что точный микроскопический метод позволяет реализовать метастабильное состояние при переходе от обычной черной пленки к ньютоновской. Доказательство существования такого состояния дают зависимости краевых углов (Сц). например пя пленок нз дотецил- [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология