Потенциальные течения несжимаемой жидкости

Примеры плоских потенциальных установившихся течений несжимаемой жидкости [c.108]

ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.42]

Потенциальные течения несжимаемой жидкости [c.43]

Определим потенциальную функцию ф(х, у) и функцию тока iKi , у) для некоторых простейших случаев безвихревого течения несжимаемой жидкости. [c.108]

Решена задача о потенциальном течении несжимаемой жидкости в плоском реакторе с боковым вводом и в радиальном— с выводом в атмосферу. На основе предложенной модели с помощью ЭВМ рассчитаны поля скоростей и давлений во всех областях течения в реакторе, включая область неподвижного зернистого слоя. Результаты расчета для радиального реактора сопоставлены с экспериментальными измерениями. Пл. 4. Библиогр. 10. [c.174]

Для решения задачи с отрывом пограничного слоя от поверхности перегородок при возникновении за ними обратных течений и сосредоточенных вихрей целесообразно использовать известную схему решения задачи о суперкавитирующей наклонной плоской пластинке (режим обтекания, при котором вся тыльная часть соприкасается с каверной) или дуге в неограниченной жидкости под свободной поверхностью или в канале. При этом вводится ряд допущений, согласно которым рассматриваются плоские, потенциальные, установившиеся течения несжимаемой невесомой жидкости [64—66]. Анализ такой схемы суперкавитационного обтекания базируется на применении аппарата теории функций комплексного переменного и комплексного потенциала в отличие от непосредственного решения уравнений Навье—Стокса. Согласно упомянутой схеме, задача движения газового потока в канале с системой наклонных перегородок сводится к рассмотрению плоского течения идеальной жидкости, для которого справедливы условия [c.175]

Строение римановой поверхности отображения устанавливается в 10,11. А именно, при отображениях дозвуковой области потенциального течения в плоскость uv (соответственно, дозвуковой области вихревого течения в плоскость р/З) риманова поверхность имеет такое же строение, как и при отображении (х, у) и, v) потенциального течения несжимаемой жидкости, т. е. такое же, как и у аналитической функции точки разветвления изолированы, в каждой точке разветвления скрепляется [c.28]

Для этого напомним, что установившееся потенциальное плоско-параллельное течение несжимаемой жидкости определяется заданием характеристической функции течения. Свойства характеристической функции мы здесь перечислять не будем — они излагаются в любом курсе гидродинамики, и мы их вывели, применительно к задачам пластовой гидромеханики, во введении к книге [3]. Покажем только, как можно определить время движения вдоль линии тока, если известна характеристическая функция. [c.55]

Мелкая вода. Укажем еще задачу на потенциальные течения несжимаемой жидкости, в которой также появляются уравнения гиперболического типа. Рассмотрим неустановившееся плоское движение в неглубоком водоеме с твердым дном у = —h x) и со свободной граничной поверхностью у = г х, ) координаты вектора [c.31]

Второй этап связан с эволюцией газового пузыря, образовавшегося при взрыве, который тоже несет около половины энергии. Эта эволюция, как мы говорили, приводит к схлопыванию и образованию струи, которая (при надлежащих условиях взрыва, т. е. глубине заряда и его весе) выходит на свободную поверхность в момент, когда там образовалась воронка. На этом этапе можно пользоваться моделью потенциального течения несжимаемой жидкости — мы приходим к задаче определения поля скоростей, ортогонального поверхности воронки (задача о сферической кумуляции, о которой только что говорилось). В результате из воронки вырывается ку- [c.290]

Выше уже указывался (см. 10) графический способ построения некоторого результирующего течения, образующегося в результате наложения двух известных плоскопараллельных установившихся течений идеальной несжимаемой жидкости. Эту же операцию можно провести и аналитическим путем, используя известное свойство линейных функций (к которым принадлежат и потенциальная функция (956), и функция тока), что сумма любого числа частных решений также является решением. [c.109]

Формулы (16), (21) устанавливают топологическую эквивалентность приближенного течения потенциальному обтеканию круга несжимаемой жидкостью. [c.199]

Далее оценим скорость потенциального течения вокруг бесконечно длинного цилиндра радиуса Я (нли другого длинного тела с характерным поперечным размером / ). Цилиндр движется с постоянной скоростью и перпендикулярно своей оси в идеальной несжимаемой жидкости. [c.98]

Мы пользуемся тем, что для потенциального течения идеальной несжимаемой жидкости с плотностью р и потенциалом ф кине- [c.389]

Здесь полагалось, что составляюш ие приведенного напряжения о производят работу на перемещениях со скоростью Vj или Уг в соответствии с тем, на каком перемещении эти составляющие производят работу в точных формулах для случая потенциального течения невязкой несжимаемой жидкости и ползущего течения очень вязкой жидкости. В результате эта формула обобщает указанные две предельные ситуации. [c.72]

Схема потенциального течения идеальной несжимаемой жидкости вокруг хаотически расположенных пузырьков (цг может быть использована для нахождения силы трения, действующей на пузырек (см. (2.2.5)). Эта схема для также приводит к формуле (1,3.426), но с т=1. Эмпирические формулы для Сц и г(3а обсуждаются ниже в 4 и 5. [c.74]

Расположение линий тока можно получить, рассчитывая так называемое безвихревое, или потенциальное, течение. Когда эта математическая задача решена, для определения распределения давления жидкости можно воспользоваться уравнением Бернулли. Для точек линии тока при горизонтальном движении идеальной несжимаемой жидкости это уравнение принимает вид [c.79]

Буде.м предполагать, что газ п жидкость идеальные н несжимаемые, течение потенциальное, число Вебера VV 1. Скорость жидкости на бесконечности зададим в виде [c.141]

Заметим, что формулы (13) справедливые всюду, кроме выколотых нулей V, могут использоваться для качественного анализа семейств (р, ф при Л 0. Например, поскольку q ) Л при Л О, то /i2 ос при Л О с такой же скоростью, как и в несжимаемой жидкости что же касается поведения hi при Л О, то в отличие от случая потенциального течения (при ро ф) = onst) возможно как hi О, так и /ii ос. Поскольку /i2 нигде не обращается в нуль (О д(Л) 1) то, в отличие от течения несжимаемой жидкости, различные линии тока не могут неограниченно сближаться, т. е. иметь особые точки типа узла, фокуса, а также предельные циклы. Это же справедливо и для линий (р = С в области, где Л / 0. [c.192]

Поэтому вихревые течения идеального газа с нулями V внутри области течения представляют собой топологические классы, не эквивалентные потенциальным. Роль сжимаемости, однако, как и в случае потенциальных течений, менее существенна очевидно, нетрудно доказать топологическую эквивалентность вихревых течений с нулями V внутри области течения аналогичным вихревым течениям несжимаемой жидкости (при дополнительном условии ограниченности числа М). Примеры упомянутого класса течений дают так называемые вихрепотенциальные течения, описывающие образование циркуляционных отрывных зон при обтекании профиля по схеме Бэтчелора. [c.201]

Мы приведем здесь принадлежащий Б. А. Лугов-цову пример, который показывает, что такая постановка вопроса имеет смысл. Рассмотрим симметричное относительно оси X плоское потенциальное течение несжимаемой невязкой жидкости, верхняя половина которого изображена на рис. 132. На бесконечности поток имеет скорость, направленную вдоль оси л на рис. 132 штриховкой отмечена каверна, в которой поддерживается такое давление, что на ее границе величина скорости постоянна и равна > Уоо- [c.358]

Условие rot v=0 позволяет ввести так называемый потенциал течения с помощью соотношения v=V(p. Тогда условие rotv=0 удовлетворяется тождественно, а течение называется потенциальным. Прн этом уравнение несжимаемости жидкости (6.1) принимает внд [c.97]

При движении газа и жидкости через каналы, РЭА и т. п. распределение температур, скоростей, давлений и плотностей носит сложный характер и изменяется как в пространстве, так и во времени. В дальнейшем будет рассматриваться упрощенная, модель явления, а именно поток характеризуется средними по сечению параметрами (температурами, скоростями и т. п.), изменяющимися в направлении движения, что позволяет рассматривать одномерную задачу. Кроме того, движение считается установившимся, т. е. таким, при котором в любой точке потока его скорость, температура и т. д. не изменяются во времени. Дальнейшее упрощение модели связано с анализом установившегося движения идеальной несжимаемой жидкости. Допустим, что жидкость несжимаема и имеет во всех точках одну и ту же температуру (изотермическое течение), тогда р= onst. Кроме того, предположим, что в жидкости отсутствуют силы трения (идеальная жидкость), а также теплообмен между струей потока и окружающей средой (адиабатические границы). На основании закона сохранения энергии можно утверждать, что полная энергия (рис. 1.47, а) при переходе струи из сечения 1 в сечение 2 не изменяется и складывается из потенциальной энергии положения струи mgz), потенциальной энергии состояния (pV), определяемой давлением, и кинетической энергии (т 2/2) 2 [c.109]

Влияние непоступательности движения жидкости вдали от сферы в приближении потенциального течения идеальной несжимаемой жидкости (г- оо у -Ь = v )) с учетом нестационарности скорости обтекания V o t) и радиуса сферы a t) (см. 5 гл. 3 книги Р. И. Нигматулина (1978)) описывается формулой, которая для случая Уг = О имеет вид [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология