Течение изотермическое

Допущения, на которых основана теория, заключаются в следующем а) течение ламинарно б) течение, установившееся во времени в) течение изотермическое г) жидкость несжимаема д) жидкость ньютоновская е) на стенке нет проскальзывания ж) инерционные силы в жидкости пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкого сопротивления з) любое перемещение жидкости в на- [c.117]

Для иллюстрации рассмотрим течение под действием внешнего давления, подверженного малым колебаниям во времени. Течение изотермическое, следовательно, описывается с помощью уравнений (5.1-5) и (5.1-18). Положим дp/дt и д рь) д1 равными нулю и сформулируем сначала задачу так, как если бы процесс был стационарным, т. е. положим АР постоянным и независящим от времени. [c.116]

Теперь, когда рассмотрен физический механизм течения, перейдем к математическому решению проблемы при следующих допущениях а) течение ламинарное б) течение изотермическое в) на стенках нет проскальзывания жидкости г) жидкость ньютоновская и несжимаемая д) гравитационные силы пренебрежимо малы е) течение полностью установившееся, т. е. дю 1дг = 0. [c.307]

Можно ли установить, является ли течение изотермическим, располагая результатами измерения усилия прессования при постоянной скорости сжатия и пользуясь уравнением Скотта (11.3-8) [c.559]

Допустим, что зазор достаточно мал, уклон невелик и жидкость прилипает к стенкам канала. Далее, считая течение изотермическим, а расплав — несжимаемой ньютоновской жидкостью, применим уравнение Рейнольдса (5.4-11), которое для одномерного течения преобразуется к виду [c.330]

На рис. 13.7 представлены градиенты скоростей ньютоновской и степенной жидкостей с и = т предполагается, что течение изотермическое. Ясно, что для степенных жидкостей диссипативные тепловыделения наиболее велики у стенок капилляра. [c.467]

Предполагая, что давление на входе в коллектор постоянно и что течение изотермическое, будем рассматривать поток, поступающий в головку с постоянным расходом (т. е. однородный в машинном направлении). Наша цель состоит в том, чтобы обеспечить однородность условий в поперечном направлении, т. е. постоянный объемный расход потока при 2 = 0. Поскольку размеры щели постоянны, то [c.482]

Предполагается, что течение изотермическое. Однако в реальных процессах формования листа градиенты температур существуют как в расплаве, так и в головке [19]. [c.486]

Течения изотермической жидкости [c.194]

Для иллюстрации метода рассмотрим случай ламинарного течения изотермического потока жидкости в прямой трубе. [c.32]

Однако если плотность расплавленного материала с изменением температуры меняется незначительно или если температурный перепад, существующий в области, в которой исследуется движение, мал, то приближенно можно считать течение изотермическим. [c.23]

Содержание оксида углерода в течение изотермической выдержки сначала несколько увеличивается, затем практически не изменяется. Влияние скорости нагрева заметно только при I 100°С - содержание оксида углерода возрастает с уменьшением скорости нагрева. [c.95]

Если радиус кривизны камеры велик по сравнению с зазором и процесс течения изотермический, могут быть получены динамические соотношения для смесителя с постоянной и убывающей глубиной канала (зазора между гребнем лопасти и стенкой камеры, рис. 3.18). [c.135]

Для прямой круглой трубы известно полуэмпирическое решение для коэффициента трения Я,г при турбулентном режиме течения изотермического потока (формула Блазиуса) Яг = 0,316/Не° . [c.66]

Предполагая течение изотермическим, а среду несжимаемой, можно вывести уравнение для определения величины индекса разнотолщинности. Если экструдируемый полимер обладает свойствами ньютоновской жидкости, то в любой точке коллектора объемный расход описывается выражением [c.292]

При решении задачи считается, что зазоры в местах сопряжения винтов и между гребнями ребер, сердечниками и корпусом отсутствуют, а течение изотермически и ламинарным. [c.100]

Интенсивный сдвиг в закрытом смесителе. В приложении дан вывод уравнений гидродинамики, описывающих процесс деформации вязкой жидкости, находящейся в пространстве между кромкой лопасти и стенкой камеры. При выводе приняты следующие предположения 1) материал—вязкая жидкость с постоянным коэффициентом вязкости 2) зазор между лопастью и стенкой к медленно меняется вдоль оси х 3) радиус кривизны камеры велик по сравнению с зазором /г 4) процесс течения—изотермический. [c.477]

В однофазном поликристаллическом материале на всех стадиях большинство зерен имеет средний размер и рост зерна продолжается непрерывно. Данные о течении изотермически непрерывного роста зерна в большинстве случаев могут быть описаны выражением [4] [c.71]

Вынужденное движение рассматриваемого объема жидкости происходит под действием внешних поверхностных сил, приложенных на его границах за счет предварительно сообщенной кинетической энергии (например, за счет работы насоса, вентилятора, ветра). Как вынужденное рассматривается и течение изучаемого объема жидкости под действием однородного в нем поля массовых сил. Иллюстрацией последнего может являться течение изотермической пленки жидкости по стенке под действием сил тяжести. [c.126]

В настоящей работе при ряде упрощающих допущений построена математическая модель динамики одиночной гибкой нити конечной длины и произвольной первоначальной конфигурации в условиях деформащм матрицы. Анализируются два типа деформации чистый сдвиг и простой сдвиг. Матрица моделируется ньютоновской жидкостью, силы инерции не учтываются. Течение изотермическое. Проскальзывание жидкости по поверхности волокна не учитывается. Волокно не контактирует с другими волокна ми. [c.141]

Решение 1. Поскольку течение осуществляется в трубе, используем цилиндрическую систему координат. Течение изотермическое, и жидкость несжимаема поэтому уравнения движения, неразрывности и определяющее уравнение полностью определяют течение. Из соображений симметрии будем считать, что в направлении 0 течение отсутствует и vq = 0. Движение полностью развившееся — это означает, что dvJdt = 0. Уравнение неразрывности принимает вид [c.156]

Предположите, что осевой градиент давления отсутствует и существует единственная не стремящаяся к нулю комчоиента скорости (5,). Граничные условия ( , 6) о и (12, 0) = б. Предположите, что жидкость несжимаемая и течение изотермическое. [c.512]

Рассмотрим прямой распределитель в виде трубы длиной При постоянном давлении в распределитель впрыскивается расплав, подчиняющийся степенному закону течения. Фронт потока расплава движется вдоль распределительного канала, пока не достигнет последнего виуска. Рассчитаем положение фронта потока и текущее значение объемного расхода как функи.ии времени. Предположим, что жидкость несжимаема, течение изотермическое и полностью развившееся. Воспользуемся методом квазистатической апироксимаиии. [c.520]

Конструкция распределительной литниковой системы в многогнездной литьевой форме. Многогнездная форма должна иметь распределительную литниковую систему с центральным впуском, которая обеспечивает симметричное (по возможности заполнение гнезд, что исключает чрезмерное повышение давления в одной из частей формы и вытекание расплава через неплотности формы. Кроме того, чтобы изделия, отлитые в разных гнездах формы, были однородны по свойствам, желательно обссиечить одновременное начало и окончание процесса заполнения во всех гнездах. Рассмотрите распределительную литниковую систему, показанную па рис. 14,20 (изображена только половина системы), предполагая, что давление впрыска в точке А постоянно и что течение изотермическое. [c.557]

На практике заготовку раздувают быстро, но при такой скорости, которая бы не приводила к разрыву ее стенок при расширении. Принято считать, что собственно раздув — менее ответственная процедура, чем изготовление заготовки. Денсон [39] дал приближенное описание процесса раздува цилиндрической заготовки с постоянным радиусом 7 и толщиной Л до размеров / (, и Лд. При этом были использованы следующие допущения а) течение представляет собой плоскую вытяжку [см. выражения (6.8-7) и (6.8-8), где 1 — это 0-направление, 2 — толщина, а 3 — зафиксированное г-направление] б) течение изотермическое в) ЫН < 1, так что окружное напряжение Хоо = — РР 1)1к ( )]. Как следует из экспериментальных данных, приведенных на рис. 15.15 для ПИБ, вязкость при плоском растяжении при очень малых скоростях растяжения можно выразить следующим образом [c.582]

Усредненные уравнения Рейнольдса являются частным случаем (20,13), если пренебречь сжимаемостью газа и считать течение изотермическими (р = onst, Г = onst, Т — onst). [c.89]

Процесс, в котором тепература систелш постоянна, называется изотермическим. Теплота, сообщенная системе в течение изотермического процесса, называется скрытой. Так, например, обыкновенно при химических реакциях температура системы, заключенной в адиабатную оболочку, изменяется. Чтобы реакция проходила изотермически, необходимо сообщить системе положительную или отрицательную теплоту. Эта теплота и будет скрытой теплотой реакции. Аналогичным образом определяется скрытая теплота смешения. [c.55]

Для простоты рассмотрение течения газа в порисгом теле следует начать с изучения течения в единичном капилляре. Недостаток такого подхода к решению задачи — в представлении физической картины течения газа в пористом теле как течения в среде, состоящей из независимых капилляров. Это представление неточно. Неточно" и другое приближение, состоящее в рассмотрении пористой среды как набора шариков. Последний метод был использован в работе [14], где рассмотрено лобовое сопротивление одиночного шарика в системе, состоящей из множества подобных шариков. Как будет указано ниже, этот прием целесообразно использовать при изучении турбулентного потока в пористой среде. В работах [15, 16] получены интересные результаты по диффузии бинарной смеси газов в пористой среде, причем среда рассматривается как состоящая из больших неподвижных молекул. Подобная трактовка была распространена на диффузию многокомпонентной смеси газов [17, 18], и все же в качестве исходной гипотезы в настоящем обсуждении сохраняется теория течения в капиллярах но читатель должен остерегаться слишком общего использования следствий, вытекающих из этой гипотезы. Мы будем предполагать течение изотермическим и пренебрегать краевыми эффектами. Эти эффекты при диффузии через одиночный капилляр рассмотрены в [19] отметим, что краевые эффекты обычно не играют большой роли при изучении течения в пористой среде. Движение газов через пористую среду под действием температурных градиентов описано в [20]. [c.81]

В заключение запишем все три осредненных по времени уравнения переноса для турбулентного течения изотермической двухкомпонентной смеси при постоянных р, О в и 1 осредненное по времени уравнение неразрывности [c.558]

Рис. 4-11. Изменение удельного объемного сопротивления в течение изотермической полимеризации DGEBA и МА [Л. 4-13].

В изотермических условиях, температуры удерживания аппроксимируются отрезками диаграммы, а индексы удерживания вычисляют путем линейной интерполяции по формуле для ГХПТ. Конечная ошибка зависит от того, как далеко расположен пик неизвестного вещества от одного из пиков стандартного вещества, и от отношения изотермических удерживаемых объемов стандартных алканов. В примере, приведенном выше в этом разделе, где отношение удерживаемых объемов последовательных гомологов равно 1,6, индекс, вычисленный по формуле для ГХПТ, оказывается занижен на 7 единиц, если в качестве стандартов использовали последовательные н-алканы, и на 26 единиц, если стандартные алканы отличаются на два углеродных атома. Такие большие ошибки невозможны даже при грубом линейном программировании. Ошибки, близкие по величине к указанным выше, в практической работе могут получаться для веществ, которые элюируются в течение изотермического периода после достижения верхнего температурного предела программы. [c.191]

Для решения задачи п янимаем, что течение изотермическое, развитое, установившееся, пристенное скольжение ртсутствует, кривая течения не зависит от времеви,а влияние массовых сжл незначительно. [c.83]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология