Течения, примыкающие к поверхностям

Вследствие давления, развиваемого газами в пластическом слое и в загрузке Сдавление распирания"), коксуемая загрузка в течение первых 10-11 ч периода коксования примыкает к стенке камеры. Затем происходит поперечная усадка, т.е. отход боковой поверхности коксового пирога от стенки камеры. Зазор между поверхностью коксового пирога [c.81]

Эти соотношения применяются к любой физической задаче, представляющей интерес. Конкретные особенности задачи характеризуются условиями, которые налагаются на определяющие движение механизмы в виде геометрической формы, условий на поверхности, в окружающей среде и т. д. Например, течение будет вертикальным, если оно ограничено вертикальными поверхностями или примыкает к ним. Оно будет также вертикальным в покоящейся окружающей среде, если оно порождено источником энергии, не связанным с какой-либо протяженной поверхностью. Течение может быть наклонным, если оно вызвано условием, заданным на наклонной или криволинейной поверхности. Могут возникать даже горизонтальные течения вдоль горизонтальных поверхностей. [c.29]

Фильтрация из скважин происходит по радиальным прямым, нормальным к выделенным поверхностям. Эти прямые являются одновременно линиями тока и траекториями течения. Прямые, выходящие из верхнего и нижнего концов опытного интервала, представляют собой радиусы полусфер с центрами на этих концах, а прямые, отходящие от боковой поверхности рабочей части скважины, представляют собой радиусы цилиндра, ось которого совпадает с осью скважины (ордината г). Поверхности полусфер и боковая поверхность цилиндра являются одновременно поверхностями равного напора, давления и отмеченных частиц. При нагнетании (наливе) крайняя внешняя изобара, ограничивающая область водонасыщения, удаляется от скважины, а область водонасыщения увеличивается. Если скважина примыкает к малопроницаемым породам кровли или подошвы пласта, то одна из полусфер будет отсутствовать. [c.76]

Звезды типа Р Лебедя. Звезды, в спектрах которых наблюдаются линии излучения, расположенные около своих нормальных положений (по длинам волн). К коротковолновому концу этих светлых линий примыкают сдвинутые темные линии. Сдвиги этих темных линий указывают на почти стационарное течение газа наружу от поверхности звезды. [c.189]

В данном случае на поверхности цилиндра при 0 ф О отсутствуют критические точки и существует два качественно различных типа течения, которые характеризуются величиной угловой скорости О. А именно, при О < 0 1 в потоке имеются как замкнутые, так и разомкнутые линии тока при этом к поверхности цилиндра примыкает область с полностью замкнутыми линиями тока, а вдали от цилиндра линии тока разомкнуты (рис. 2.11). При 0 > 1 все линии тока замкнуты. [c.81]

Свободно вращающийся цилиндр. Рассмотрим теперь конвективный массоперенос к поверхности кругового цилиндра, свободно взвешенного в произвольном линейном сдвиговом стоксовом (Ке 0) потоке. В силу условия прилипания цилиндр будет вращаться с постоянной угловой скоростью, равной скорости вращения потока на бесконечности. Распределение скоростей жидкости описывается выражениями (2.6.12). Структура линий тока такого течения качественно отличается структуры линий тока для случая закрепленного цилиндра. На поверхности цилиндра при О 7 О отсутствуют критические точки и существует два качественно различных типа течения. Нри О < 0 < 1 в потоке имеются как замкнутые, так и разомкнутые линии тока при этом к поверхности цилиндра примыкает область с полностью замкнутыми линиями тока, а вдали от цилиндра линии тока разомкнуты (рис. 2.11). Нри 0 > 1 все линии тока замкнуты. [c.183]

В задачах (4.12.1), (4.12.2) сначала диффузионный пограничный слой примыкает к поверхности частицы, а потом начинается быстрое его распространение в область течения с последуюш,им экспоненциальным выходом на стационарный режим. Согласно оценкам [60] характерное время установления диффузионного пограничного слоя для твердых частиц имеет порядок Ре , а для пузырей и капель умеренной вязкости — порядок Ре . [c.189]

Возмущенную телом область от невозмущенного потока отделяет отошедшая головная ударная волна (1), которая, утолщаясь, простирается вниз по течению. К лобовой и боковой поверхностям примыкает пограничный слой (3) с ярко выражеппыми вязкпми свойствами, а между ударной волной и пограничным слоем расположена область не- [c.152]

Примыкает к поверхности, равномерно рассеиваюш,ей поток тепла, и образуется с обеих сторон от нее. Течения, возникающие в объеме жидкости, заключенной в емкости или другом полностью ограниченном поверхностями пространстве, называются внутренними течениями. Неполностью ограниченные внутренние течения, например в емкости с отверстиями, называются частично замкнутыми течениями. Возникновение некоторых полностью внешних течений, например восходящих факелов, струй и термиков, не связано с наличием твердой границы, и они называются свободными течениями. Плоский факел, показанный на [c.20]

Структура функции (5(т1) определяется той ролью, которую она играет. Влияние свойств внешнего течения на распределение скорости в пограничном слое отражается в решении только посредством формпараметра, который является однозначной функцией координаты х и для каждого сечения принимает вполне ойределенное значение. Между тем, в действительности влияние внешних условий проявляется в различных точках сечения далеко не с одинаковой силой. Так, из предшествующих рассуждений следует, что конфигурация профиля в той его части, которая непосредственно примыкает к поверхности твердого тела, должна существенно зависеть от внешних условий. Наоборот, вблизи внешней границы слоя влияние особенностей внешнего течения на распре- [c.150]

К проблеме взаимодействия УВ с пылевыми слоями тесно примыкает вопрос взаимодействия УВ с контактными разрывами, разделяющими два газа с сильно различающимися молекулярными весами. Действительно, смесь газа и твердых частиц можно моделировать тяжелым газом, сохраняя при этом одинаковыми числа Атвуда для обоих течений. Такой подход для моделирования рассматриваемой нами задачи о подъеме пыли был реализован, например, в работах А.Л. Кель, которые были процитированы выше и в которых исследовалось перемещивание двух различных газов на границе между ними в слое смешения. Традиционно слой перемешивания рассматривается как поверхность разрыва плотности, т.е. контактный разрыв. Взаимодействие ударной волны с коцтактным разрывом в одномерном нестационарном приближении описывается классическим решением задачи о распаде произвольного разрыва. Переход ударной волны из одного газа в другой через возмущенный контактный разрыв порождает неустойчивость Рихтмайе-ра-Мешкова. На заключительной стадии в области первоначального контактного разрыва образуется турбулентная область перемешивания, разделяющая потоки сжатых газов. Известно, что замена разрывного изменения плотности на контактном разрыве на непрерывное в некотором слое конечной ширины может снижать скорость роста возмущений на начальной стадии развития неустойчивости Рихмайера-Мешкова. Это отмечалось, например, в работах [103, 104], в которых проводились теоретические исследования нарастания амплитуды возмущения, и в экспериментальных работах [105 108]. [c.280]

Тх до температуры воспламенения угля Гг. Непосредсгвенно к зоне воспламенения угля примыкает также зона сушки угля БА), которая образуется под действием тех же причин, что и зона воспламенения угля, но величина ее температур обеспечивает только течение лроцесса сушки. Чтобы не смешивать эту зону сушки, расположенную на угольной поверхности, с уже ранее (выделенной зоной сушки МН, их можно назвать дутьевая зона сушки АБ) и газовая зона сушки МН . [c.44]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология