Кнудсена

Расчет теплоты сублимации основан на том факте, что интенсивность пиков в спектре прямо пропорциональна давлению пара образца в ионном источнике. Образец помещают в емкость с отверстием очень небольшого диаметра (ячейка Кнудсена), соединяющим ее с ионным источником, поэтому вещество может попасть в источник только за счет диффузии чфез это отверстие. Если ячейка термостатирована и в ней имеется достаточное количество образца, так что часть его всегда находится в твердом виде, то теплоту сублимации образца можно определить, исследуя изменения интенсивности пика (которая связана с давлением пара) в зависимости от температуры образца. Небольшое количество образца, диффундирующее в ионный источник, не оказывает заметного влияния на равновесие. При таких исследованиях были получены интересные результаты относительно природы частиц, присутствующих в паре над некоторыми твердыми веществами, имеющими высокие температуры плавления. В паре над хлоридом лития были обнаружены мономеры, димеры и тримеры, а в паре над хлоридами натрия, калия и цезия — мономеры и димеры [20]. [c.327]

В полидисперсных средах при оценке числа Кнудсена используют эффективный диаметр капилляра, определяемый соотношением < п> = 4П/5у. [c.55]

В табл. 2.1 приведена в качестве примера значения длины свободного пробега молекулы для некоторых газов при 7 ст = 293 К и Рст = 0,101 МПа. Числа Кнудсена определены для пористого стекла Викор с диаметром пор < п> 0,5-10 м. [c.55]

Из приведенного соотношения видно, что коэффициент кнуд-сеновской диффузии прямо пропорционален радиусу капилляра, корню квадратному из абсолютной температуры и обратно пропорционален корню квадратному из молекулярной массы. Условия, в которых действует поток Кнудсена, можно приближенно оценить следующей формулой [c.270]

Альфатрон представляет собой ионизационный манометр, в котором в результате бомбардировки молекул остаточного газа -частицами образуются ионы [45]. В молекулярном вакуумметре (абсолютном манометре Кнудсена) для измерения вакуума исполь-зуют эффект радиации. Широкое применение находят молекулярные вакуумметры Геде 48] и вакуумметры Лангмюра с кварцевой нитью [49]. Работа мембранного микроманометра, так же как и молекулярного вакуумметра, не зависит от химической природы исследуемого газа. Этот прибор позволяет измерять давление в интервале от 10" до 1,5-10" мм рт. ст. Методика измерения остаточных давлений с помощью диффузионных ртутных насосов описана Мюллером [50]. [c.447]

Ок называется коэффициентом диффузии Кнудсена. Он не зависит от давления, пропорционален диаметру пор и 7 так как [c.141]

При атмосферном давлении длина свободного пробега молекул X, 10 см, и для пор диаметром 100 А и менее протекает диффузия Кнудсена. Так как длина свободного пробега обратно пропорциональна давлению, то с его увеличением диаметр пор, при котором осуществляется диффузия Кнудсена, снижается. При 10 МПа (100 кгс/см ) X 10 см и для пор диаметром более 10 А осуществляется молекулярная диффузия. [c.141]

Зависимость скорости То же (молекулярная диффузия) или не зависит (диффузия Кнудсена) То же [c.150]

Фактически диаметры пор изменяются в очень широких пределах— от 10 А и менее до 300А. Для цеолитсодержащих катализаторов удельная поверхность, удельный объем пор и средний их диаметр в значительной степени характеризуют пористую структуру матрицы. В границах диаметров пор алюмосиликатов и условий их работы диффузия всегда идет в области Кнудсена, коэффициент диффузии пропорционален диаметру пор и увеличение среднего диаметра пор повышает эффективность катализатора. [c.215]

Эффективная внутренняя диффузия в порах зерна катализатора в зависимости от соотношения размеров пор и молекул газов может проходить по нормальному молекулярному механизму или, в стесненном движении, по механизму Кнудсена. Соответственно, бывает необходимо рассчитывать О [уравнение (11.36 а)] или коэффициент кнудсеновской диффузии [уравнение (11.37)]. [c.68]

Эффективная внутренняя диффузия в порах зерна катализатора в зависимости от соотношения размеров пор и молекул газов может проходить по нормальному молекулярному механизму или в стесненном движении по механизму Кнудсена. Она может слагаться из О и коэффициента диффузии Кнудсена Ок- [c.28]

При стесненном режиме движения, когда К > 2г, определяют Da = Dk по ориентировочной формуле Кнудсена [c.33]

Область диффузии Кнудсена [78, ЮЗ. ПО] соответствует неравенству 2г/Я < 1. Следовательно длина свободного пробега молекулы [c.73]

Численные значения коэффициента молекулярной диффузии находят опытным путем или же определяют по полуэмпирическим зависимостям [см. уравнения (II. 16) — (II. 19)] [111, 112]. Таким -образом, когда средний пробег молекулы в газовой фазе велик по сравнению с радиусом поры, то коэффициент диффузии задается потоком Кнудсена [уравнения (III. 24), (III. 25)] если же X < 2г, то происходит молекулярная диффузия. [c.74]

Целесообразно иметь общее уравнение, показывающее связь между диффузией Кнудсена и обычной диффузией. В работах Уилера [33] приводятся полуэмпирические уравнения для определения эффективного коэффициента диффузии [c.74]

Ла рис. 24 представлена зависимость активности монодисперсного катализатора от размера пор [88]. Первая часть кривой, где наблюдается практически обратно пропорциональная зависимость (/), характеризует кинетическую область участки кривой 2 и 3 описывают зависимость скорости реакции в области молекулярной и кнудсеновской диффузии, соответственно. По мере уменьшения радиуса пор возрастает скорость процесса до тех пор, пока не вступают в силу диффузионные торможения, когда падение степени использования поверхности начинает компенсировать эффект увеличения ее при уменьшении радиуса пор. В области диффузии Кнудсена наступает полная компенсация (участок 3), т. е. по мере уменьшения радиуса пор усложняется возможность использования внутренней поверхности и скорость течения процесса не зависит от ее величины. [c.76]

При моно- или полидисперсной структуре катализатора, когда наряду с переносом вещества по механизму Кнудсена протекает и объемная диффузия, значение должно находиться ) эжду значениями 4 граничных же случаях, когда превалирует один из механизмов диффузии, значение соизмеримо со значениями Д или [c.68]

Это уравнение применимо, когда нет диффузионных ограничений. На практике скорость реакции ограничивается диффузией, и уравнение должно быть видоизменено, принимая во внимание диффузию. Изменение зависит от характера преобладающей диффузии (кнудсе-новская или диффузия в порах). Размеры катализатора и скорость [c.141]

Как было отмечено ранее, в противоположность системам с безвихревым течением при малых числах Рейнольдса линии потока начинают отклоняться на значительно больших расстояниях перед цилиндром и более плавно расходятся по сторонам. Более сложное соотношение для малых чисел Кнудсена для данного цилиндра (т. е. отношение длины свободного пробега молекул газа к диаметру цилиндра) Х10<.0,25 было выведено Натансоном [596]. Это соотношение переходит в уравнение (У11.4) при 7.10— >0 для переходной области поле скоростей было исследовано [c.300]

Для более тонких уловителей с числами Кнудсена менее 0,25 Пнч [642, 643] изменил уравнение Кувабары —Хаппеля для случая проскальзывания газа по поверхности цилиндра. Разрывность скоростей, существующая в слое, непосредственно примыкающем к поверхности, должна уменьшать сопротивление среды если действующие тангенциальные силы пропорциональны этому разрыву скоростей, то вводится коэффициент пропорциональности, называемый в данном случае коэффициентом внешнего (контактного) трения (Фукс [285]), ]у.е и коэффициент проскальзьшаиия paiB-ный ц/це (где (i — нормальная вязкость). Если ц очень велико, то тела подчиняются закону сопротивления Стокса. Видоизмененное уравнение записывается в виде [c.301]

Следует отметить, что в уравнениях (УП.14) и (VH.15) эффективность перехвата может быть больше единицы. Пич [643] рассчитал эффективность перехвата для чисел Кнудсена, лежащих в пределах 10- <Кп<0,25, используя видоизмененное уравнение Кувабары — Хаппеля для области, в которой происходит проскальзывание . Он нашел, что т]с возрастает при увеличении R, (1—е) и X средний свободный пробег молекул). Из последнего следует, что эффективность увеличивается при понижении давления. [c.308]

Для фильтрующих слоев, состоящих из очень мелких волокон, Пич [644] вывел уравнение, основанное на модели Кувабары — Хаппеля. Для чисел Кнудсена Кп=2Х0>Ю, которые соответствуют волокнам диаметром менее 0,1 мкм, [c.364]

Рис. ХЫ. Изменение скорости коагуляции частиц с числом Кнудсена [365]

Фукс исходил из тех же предпосылок, что и Зебель, однако он предполагал, что в пограничном слое аэрозоля существует скачок концентрации частиц. Фукс [285] применил эмпирический подход, используя известные пограничные условия для больших и малых чисел Кнудсена с тем, чтобы полученные им результаты совпадали с этими значениями. Хайди и Брок [365] использовали кинетическую теорию газов. [c.518]

Физическая химия (1978) -- [ c.271 ]

Лабораторная техника органической химии (1966) -- [ c.140 , c.147 ]

Массообменные процессы химической технологии (1975) -- [ c.37 ]

Гидромеханика псевдоожиженного слоя (1982) -- [ c.55 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.83 ]

Справочник инженера - химика том второй (1969) -- [ c.391 , c.392 ]

Справочник инженера - химика том первый (1969) -- [ c.614 , c.615 ]

Радиохимия (1972) -- [ c.0 ]

Курс коллоидной химии Поверхностные явления и дисперсные системы (1989) -- [ c.278 ]

Электрические явления в газах и вакууме (1950) -- [ c.719 , c.721 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1961-1966) Ч 1 (1969) -- [ c.0 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.134 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.0 , c.394 , c.518 , c.521 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология