Защита от тормозного излучения

Для защиты ofr -излучений применяют алюминий, плексиглас и др., снижающие энергию тормозного излучения для поглощения -лучей используют свинцовые экраны с внутренней -облицовкой алюминием. [c.151]

Однако несмотря на то, что -излучение S очень мягкое, при работе с препаратами, содержащими большой активности, необходима защита от тормозного излучения -частиц. [c.285]

Толщина защитных экранов для р-излучения должна быть не менее максимального пробега р-частиц в данном материале. В том случае, когда тормозным излучением пренебречь нельзя, для защиты от Р-излучения применяется комбинированная защита, включающая также защиту от тормозного излучения (например, алюминий—свинец). [c.45]

Защита от тормозного излучения [c.54]

Для защиты от бета-излучений применяют материалы с небольшим атомным номером (алюминий, плексиглас и др.), что снижает энергию тормозного излучения для поглощения жестких (высоких энергий) бета-лучей применяют свинцовые экраны с внутренней облицовкой алюминием. [c.66]

Работы в СССР по созданию атомных батарей прямого сбора относятся к середине 50-х годов прошлого столетия [15-17]. В этих работах наблюдается тенденция использования изотопов с более мягким спектром излучения, например Рт , поскольку использование даже в малых количествах требовало применения тяжёлой радиационной защиты от тормозного излучения. [c.262]

Во избежание лучевого поражения при работе с радиоактивными веществами необходимо строго придерживаться предельно допустимой дозы. При любых условиях надо работать с возможно меньшими активностями, на возможно большем расстоянии от источника радиоактивного излучения и в течение минимального времени. Если при соблюдении всех указанных условий приходится превышать предельно допустимую дозу излучения, то между препаратом и работающим следует установить поглощающий экран. Выбор материала и толщины слоя поглотителя зависит от вида излучения, его энергии и активности препарата. Для защиты от у-излучения используются тяжелые материалы (железо, свинец, бетон), при работе с Р-излучением (для предотвращения тормозного излучения) — легкие материалы (плексиглас, различные синтетические материалы, стекло, вода). [c.168]

Защита от 5-излучения при учете тормозного излучения (см. дополнение, стр. 391). [c.169]

Работа 13.4 Защита от -излучения при учете тормозного излучения [c.391]

Экранирование от самих -частиц не представляет особых трудностей. Вещество, толщина которого больше максимального пробега, не пропускает -частицы (о связи между максимальным пробегом и максимальной энергией см. в работе 4.4). Экранирование от возникающего в веществе тормозного излучения, которое становится заметным в случае препаратов большой активности, представляет большие трудности. Оптимальная защита от -излучения достигается комбинацией двух различных поглощающих материалов. [c.392]

Радиоактивные вещества, не используемые в работе, хранят в специально оборудованных хранилищах, где имеется соответствующая защита от проникающих излучений и вытяжная вентиляция с эффективными фильтрами, обеспечивающая воздухообмен не ниже пятикратного. Хранение радиоактивных веществ в открытом виде, т. е. в негерметичной упаковке, разрешается в количестве, не превышающем строго установленного. Отделка и оборудование хранилищ должны отвечать требованиям, предъявляемым к радиохимическим лабораториям не ниже II класса. Для хранения предусматриваются ниши, колодцы, сейфы, защищенные бетоном, стальными или свинцовыми плитами, снижающими мощность дозы ионизирующих излучений до предельно допустимой. Ниши и сейфы разделяются на отдельные секции. Альфа- и мягкие бета-излучатели помещают в контейнеры-пеналы из пластмассы. Источники жесткого бета-излучения дополнительно экранируют свинцом для уменьшения интенсивности тормозного излучения. Гамма-излучатели хранят в свинцовых или чугунных контейнерах. Нейтронные источники — в контейнерах с наполнителями из легких водородосодержащих соединений. [c.240]

При взаимодействии быстрого электрона с мишенью электронного ускорителя может генерироваться рентгеновское излучение. Мощность поглощенной дозы излучения современного электронного ускорителя со средним током I мА и энергией ускоренных электронов 30— 40 МэВ составляет 10 рад/с на расстоянии около 1 м от вольфрамовой мишени. Длительное время применение рентгеновских установок для промышленного облучения считалось нерентабельным, что было обусловлено низкими значениями к. п. д. трубки. Так, к. п. д. мощной рентгеновской установки с трубкой на ускоряющее напряжение 120 кВ и ток 0,5 А равен 0,1% [448]. К- п. д. преобразования энергии электронов в тормозное излучение тем больше, чем выше напряжение, ускоряющее электроны. При напряжении 20 МэВ и использовании золотой мишени к. п. д. достигает 45%- Однако жесткое рентгеновское излучение также не находит практического применения для промышленного облучения в связи с наводимой в облучаемых объектах радиоактивностью, невозможностью полного использования энергии и необходимостью мощной биологической защиты от излучения [448—449]. [c.166]

Широкое практическое применение получил источник Ре, относящийся к группе /С-захватных изотопов. Радиоактивное железо превращается в стабильный марганец, захватывая ядром при распаде электрон со своей /С-оболочки. При этом возникает характеристическое рентгеновское излучение /С-серии марганца с энергиями 5,9 и 6,5 кэВ. Интенсивность характеристического излучения составляет 8-10 квант/(с-мКи-ср) (без учета самопоглощения). Помимо характеристического излучения в спектре этого источника присутствует лишь внутреннее тормозное излучение с наибольшей энергией квантов 220 кэВ. Интенсивность этого излучения составляет около 10 от интенсивности характеристических рентгеновских лучей. Таким образом, изотоп Ре является источником практически чистого мягкого характеристического рентгеновского излучения. Высокая стабильность (период полураспада 2,9 года), простота защиты от неиспользуемого излучения, доступность и сравнительно невысокая стоимость позволяют применять этот изотоп при абсорбциометрии на легкие элементы (от кремния до ванадия). Однако малая проникающая способность излучения ограничивает допустимую толщину поглощающего слоя. Этот серьезный Недостаток не позволяет анализировать химические волокна из-за трудностей, связанных с приготовлением образцов малой оптической плотности и необходимости усложнения конструкции фотометров. Несмотря на это, изотоп °°Ре успешно применен при анализе фосфора в тканях со специальными свойствами, у которых поверхностная плотность т 0,1 г/см [150]. [c.106]

Бета-лучи подобно быстрым электронам в рентгеновских трубках вызывают появление рентгеновских лучей при быстром торможении в веществе. Такие рентгеновские лучи, иначе именуемые тормозным излучением, тоже оказывают вредное действие на организм. Поэтому при работе с большими концентрациями изотопов, даже если они являются чистыми 3-излучателями, все же требуется дополнительная защита от 7-лучей. [c.139]

Чтобы уменьшить наводки от тормозного излучения, ФЭУ С предусилителем располагают обычно на значительном расстоянии (2—10 м) от выхода ускорителя и дополнительно окружают свинцовой защитой. Электромагнитные наводки также, как правило, полностью исключить не удается, поскольку при работе импульсного ускорителя коммутируются очень большие импульсные мощности высокой частоты. Обычный метод борьбы с этим видом помех — тщательное экранирование всех блоков регистрирующей аппаратуры и правильное заземление экранов. [c.62]

Биологическая защита установки выполнена из свинца и надежно защищает обслуживающий персонал от тормозного излучения. [c.108]

Непропорциональный рост размеров и массы биологической защиты связан как с нелинейной зависимостью выхода тормозного излучения от энергии электронов, так и (при энергии электронов выше 0,7 Мэе) с необходимостью создания защиты общего типа, которая в отличие от местной позволяет проводить профилактические и ремонтные работы на ускорителе без ее демонтажа (см. гл. 4). [c.130]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

Когда происходит одновременная регистрация каскадных у-квантов, в спектре возникает суммарный пик. За счет образования суммарного пика интенсивность каждой линии в у-спект-ре уменьшается и, следовательно, в распределении амплитуд импульсов вносятся значительные искажения, которые называются эффектом суммирования. Особенно значительный эффект суммирования наблюдается для малых энергий у-квантов, находящихся в каскаде и при хорошей геометрии расположения источника. Итак, аппаратурная линия сцинтилляционного у-спектрометра при малых энергиях первичного у-излучения обусловлена пиком полного поглощения, непрерывным комптоновским распределением, пиком обратного рассеяния, пиком характеристического рентгеновского излучения от материала защиты, краевым эффектом и эффектом суммирования. Все эти эффекты нужно иметь в виду, когда производят расшифровку спектров от многокомпонентного у-пренарата. Если энергия у-квантов больше порога образования пар, эффекты обратного рассеяния и выход характеристического рентгеновского излучения иода из кристалла Nal(Tl) становятся несущественными. При энергии у-квантов 3 Мэе и выше становится заметным рост утечки фотоэлектронов и радиационных потерь, связанных с уходом из кристалла у-квантов тормозного излучения и все большую роль начинает играть эффект образования пар. При энергии моноэнергетического у-излучения больше порога образования пар на аппаратурной линии можно наблюдать следующие пики 1) пик полного поглощения с энергией 2) пик с энергией Е- —2/ПоС , соответствующий вылету обоих анниги-ляционных квантов из кристалла с одновременной полной потерей всей кинетической энергии электрон-позитронной пары, этот пик называется пиком вылета двух у-квантов или пиком двойного вылета 3) пик с энергией Е —гпос , соответствующий [c.74]

Рентгеновское тормозное излучение, генерируемое импульсным потоком электронов, существенно мещает работе фотоумно-жительной схемы. Введение в схему предварительного усилителя с катодным повторителем, передача сигнала по длинному низкоемкостному кабелю к осциллографу, находящемуся за толстой бетонной стеной, усиление свинцовой защиты фотоумножителя позволили уменьшить промежутки времени между [c.41]

Имеет место также угловая зависимость спектра тормозного излучения. На рис. 24 показано угловое распределение излучения бетатрона на 25 Мэе, измеренное по наведенной активности в пробах графита и меди. Видно, что ак-тцвация графита ( пор= 18,6 Мэе) указывает на более узкие размеры пучка, чем активация меди ( пор = = 10,8 Мэе). Иначе говоря, при пе-ре.мещении от центра пучка к его периферии проис.ходит смягчение спектра тормозного излучения. Это значит, что реальный спектр тормозного излучения, проходящий через образец, будет зависеть от охватываемого им телесного угла. Дополнительные искажения в исходный спектр тормозного излучения вносит рассеянное излучение от мишени, защиты и различных устройств, находящихся в экспериментальном зале. [c.112]

При облучении жестких объектов (материалов), таких, как листы, панели, изделия из полимеров и т. п., обычно применяют транспортирующую систему, состоящую из двух-трех прямолинейных наклонных конвейерных линий, установленных под некоторым углом друг к другу и размещенных в камере предварительной защиты, непосредственно примыкающей к защите ускорителя. В этой камере на стыке конвейерных линий укрепляют защитную стенку, ослабляющую до заданного уровня интенсивность потока тормозного излучения, выходящего по прямой линии через технологический прюем в защите ускорителя [205]. Как камеру предварительной защиты, так и защиту выполняют обычно из бетона, так как жесткость объектов в большинстве случаев обусловлена их толщиной (>0,5 г/см ), а следовательно, для их облучения по всей толщине необходимы электроны с энергией 1,0 Мэе. [c.89]

Для экономии производственных площадей и уменьшения массы защиты выходную часть ускорителя иногда размещают в бетонном бункере, расположенном ниже уровня земли. Если ускоритель омонтирован вертикально, то вследствие поглощения землей части потока тормозного излучения, направленного вдоль оси пучка электронов, экономия в массе защиты может достигать 50% (рис. 4.9). [c.89]

Защита от альфа- и бета-излучений легко осуществима благодаря их малой проникающей способности, хотя следует принимать во внимание тормозную радиацию (ВгетззЬгак-lung), продуцируемую при поглощении бета-излучения (см. ниже). Глубина проникновения альфа- и бета-частиц изменяется в зависимости от их кинетической энергии. Альфа-излучение представляет собой поток моноэнергетических частиц и полностью поглощается воздушным слоем толщиной в несколько сантиметров. Поглощение бета-излучения в связи с его непрерывным энергетическим спектром и рассеянием подчиняется приблизительной экспоненциальной зависимости. Пробег бета-частиц в воздухе составляет расстояние от нескольких сантиметров до нескольких метров. [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология