Интенсивность излучения тормозного

Рис. 51. Распределение интенсивности рентгеновского тормозного излучения при различном ускоряющем напряжении на рентгеновской трубке (анод вольфрамовый)

Ввиду пропорциональной зависимости между интенсивностью спектра тормозного излучения и квадратом высокого напряжения стремятся использовать рентгеновские трубки с максимально допустимым напряжением. Однако при определении легких элементов при высоком напряжении появляется очень сильное диффузное излучение, ухудшающее соотношение интенсивности линии к фону. Во избежание колебаний интенсивности подаваемое на трубку напряжение стабилизируют электронными приборами. [c.204]

С увеличением напряжения и интенсивность тормозного излучения растет, а максимум спектральной кривой и ее коротковолновая граница смещаются в сторону малых длин волн (рис. 14.75, а). Для того, чтобы наиболее интенсивная часть тормозного излучения приходилась на нужный спектральный интервал, электроны необходимо разгонять достаточно высоким ускоряющим напряжением. Например, для достижения напряжение на трубке должно быть равно 12,4 кВ, а для ДОСтижения = 0,2А — 62 кВ. [c.4]

Линейные ускорители отличаются тем, что ускоряемые электроны двигаются по траекториям, близким к прямым линиям. По сравнению с другими источниками тормозного излучения они дают большую интенсивность излучения (табл. 7.5). [c.283]

Основное преимущество микротрона заключается в его большей интенсивности излучения. Так, при 12 МэВ интенсивность пучка тормозного излучения от малого микротрона составляет 3000 Р/мин. [c.52]

При относительно низких энергиях электронов ( е тУ) интенсивность излучения имеет максимум в направлении, нормальном направлению движения электрона. Для электронов высокой энергии Е тУ) кванты тормозного излучения испускаются в виде узко- [c.64]

Для толстой мишени, в которой электроны полностью тормозятся, интенсивность нефильтрованного тормозного излучения приблизительно равна 19] [c.958]

Когда быстро движущиеся электроны сталкиваются с веществом, они порождают рентгеновские лучи с энергиями, близкими к собственной энергии электронов. В результате электронной бомбардировки возникает тормозное рентгеновское излучение с широким и непрерывным спектром. На узкие области этого спектра накладываются интенсивные излучения, соответствующие характеристической длине волны мишени. Подавлением непрерывного рентгеновского спектра можно получить монохроматические (т. е. определенной длины волны) рентгеновские лучи. [c.320]

Ускорение электронов в бетатроне происходит под действием вихревого электрического поля, индуцируемого переменным магнитным полем в вакуумной ускорительной камере. Электроны, ускоренные до необходимой энергии, направляются на мишень из тяжелого металла, при этом возникает жесткое тормозное излучение. Энергетическое распределение у-излучения, возникающего при торможении монохроматических электронов, является сплошным и простирается от нуля до максимальной энергии, практически равной энергии ускоряемых электронов. Интенсивность излучения в тормозном спектре обратно пропорциональна энергии испускаемых у-квантов. Тормозное излучение бетатрона обладает резко выраженной пространственной асимметрией и представляет собой узкий слабо расходящийся пучек у-кван-тов, направленный в ту же сторону, что и пучок ускоряемых электронов. [c.569]

На практике широкое распространение получило использование в качестве внутреннего стандарта интенсивности характеристической линии материала анода рентгеновской трубки или интенсивности его тормозного спектра на участке вблизи аналитической линии. Поскольку в детектор они приходят в виде рассеянного пробой излучения, способ называют способом стандарта-фона. Он весьма удобен, ие требует никаких добавок к пробе, позволяет значительно уменьшить влияние качества подготовки пробы к анализу. Но этот способ нельзя применять без предварительной проверки в щель детектора может попасть и линия неучитываемого элемента, который случайно может оказаться в составе очередной анализируемой пробы. Удовлетворительно учесть влияние химического состава пробы можно при следующих условиях [c.261]

Характер радиационных реакций и их кинетика во многом определяются интенсивностью выделения энергии излучений в единице объема облучаемого вещества. Эта интенсивность определяется тормозной способностью облучаемой среды, т. е. потерей энергии на [c.17]

Для получения наиболее точных результатов обычно стремятся проводить облучение равномерным потоком активирующего излучения. Однако пучок тормозного излучения электронных ускорителей обладает высоким градиентом плотности, который оказывается тем выше, чем больше энергия электронов. На рис. 25 показано угловое распределение тормозного излучения линейного ускорителя для нескольких значений энергии. В принятых полярных координатах интенсивность излучения в прямом нанравлении условно взята за единицу, а угловое распределение выражено в долях интенсивности в прямом на- [c.112]

Излучение из плазмы на сверхвысоких частотах обязано своим происхождением в основном только электронам. Оно возникает прн ускорении, испытываемом электронами при соударении (тормозное излучение) или при вращении электронов в магнитном поле (циклотронное излучение). Если электроны имеют максвелловское распределение скоростей с температурой Г, интенсивность микроволнового излучения из плазмы будет в соответствии с уравнением (V.36) характеризовать электронную температуру. Таким образом, температуру электронов можно определять, измеряя интенсивность излучения и коэффициенты пропускания и отражения плазмы. В практических случаях, когда коэффициент отражения пренебрежимо мал, температуру можно найти путем балансных измерений с помощью микроволновой мостовой схемы, показанной на рис. V.11. Большая часть входящих в эту схему волноводных элементов была описана выше. Шумовые эталоны представляют собой электрические разряды постоянного тока и, как и в случае трубки с плазмой (ср. рис. V. 1, а и б), должны вводиться в волновод через его широкую стенку под углом от 6 до 10° к оси волновода. Шумовые эталоны предварительно калибруются с помощью нагреваемой согласованной нагрузки, используемой в качестве стандартного излучателя. Типичная величина шумовой температуры составляет 18 000°К в случае разряда в неоне и 12 ООО °К для аргонового разряда. Интенсивность излучения шумового эталона А. можно увеличить, уси- [c.92]

Следовательно, камера, предназначенная для измерения интенсивности пучка тормозного излучения [c.45]

Рассмотренные методы измерения интенсивности тормозного излучения с помощью наперстковой камеры и квантометра представляют особый интерес для радиационной химии, так как в обоих случаях может быть осуществлен переход (с помощью соотношения Брэгга—Грея) от интенсивности излучения к поглощенной энергии излучения в данном веществе. [c.46]

При выборе дефектоскопов для контроля сварных соединений нефтехимической аппаратуры предпочтение следует отдавать источникам тормозного излучения перед гамма-дефектоскопами, так как последние имеют более низкую чувствительность, у них отсутствует регулировка энергии излучения и интенсивность их излучения уменьшается со временем. [c.116]

Между методом контроля ионизирующими излучениями и теневым способом прозвучивания изделий ультразвуком можно провести некоторую аналогию. В обоих случаях производится регистрация величины интенсивности энергии, прошедшей через изделие. Ионизирующее (электромагнитное) излучение рассматривается в двух аспектах как волновое излучение или как корпускулярное, состоящее из частиц, называемых фотонами или квантами. Некоторые явления получают более четкое объяснение, если рассматривать тормозное излучение или гамма-лучи как поток квантов, другие явления с большей полнотой объясняются волновой теорией. Интенсивность рентгеновских или гамма-лучей, проходящих через контролируемое изделие, уменьшается по экспоненциальному закону [61, 78] [c.116]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

Интенсивность тормозного спектра возрастает с увеличением атомного числа материала анода (рис. 14.75, 6), при этом коротковолновая граница и положение максимума интенсивности остаются неизменными. Например, для трубки с вольфрамовым анодом (г = 74) испускаемое тормозное излучение в три раза интенсивнее, чем для трубки с анодом из хрома (г = 24) при прочих равных условиях. [c.4]

Рис. 14.75. а) зависимость интенсивности тормозного излучения 1 , от напряжения между электродами 7 б) влияние атомного номера элемента г на спектральное распределение интенсивности тормозного излучения 1 . в) относительная эффективность рентгеновских трубок с разными анодами [c.5]

При анализе элементов с г от 22-24 и выше (1 < 2,5 А) максимальная интенсивность их аналитических линий достигается при работе с трубками, имеющими анод из тяжелого металла (вольфрам, рений, золото, платина), для которых характерен высокий выход тормозного излучения. При анализе легких элементов (2 < 17) приемлемая интенсивность вторичных спектров может быть получена при использовании анодов из элементов, имеющих интенсивные характеристические линии в длинноволновой области спектра (хром, скандий и др.). [c.12]

В качестве источников л<есткого у-излучения для фотоактивационного анализа используют некоторые радиоактивные изотопы и различные типы электронных ускорителей, являющихся интенсивными источниками тормозного излучения. Наиболее широкое применение нашли источники с энергией у-излучения в области 2—30 Мэе. [c.77]

Очевидно, что с помощью внутренней мишени можно облучать образцы небольших размеров, получая при этом препараты с высокой удельной активностью. Например, при облучении кусочка меди размером 5x1x10 мм (вес 0,4 г) до насыщения по радиоактивному изотопу Си получили активность, равную 1 мкюри [117]. Полученная удельная активность образца оказалась примерно в 500 раз выше, чем при облучении на внешнем пучке бетатрона. Некоторые недостатки применения внутренней мишени — малый размер образцов, необходимость тщательного установления образца в строго определенное положение и трудность контроля интенсивности излучения, проходящего через образец. Все эти недостатки обусловлены малыми размерами пучка тормозного излучения при облучении с помощью внутренней мишени. Общим следствием этих" недостатков в случае применения внутренней мишени для фотоактивационного анализа является трудность обеспечения необходимой точности анализа. Эта трудность усугубляется 4 83 [c.83]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (5—50 Мэе), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель. Но основное преимущество микро-тропа заключается в значительно более высокой интенсивности излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обладают интенсивностью пучка тормозного излучения в несколько тысяч рентген в минуту. А в перспективе возможно создание на два-три порядка более мощных ускорителей, применение которых может способствовать решению многих интересных аналитических проблем и более интенсивному развитию фотоактивационного ана-5 лиза. [c.84]

Чтобы подтвердить, что интенсивность неноглощенного тормозного излучения (т. е. исправленная возникаюш,ая интенсивность) имеет приблизительно линейную зависимость от 1, были использованы мишени из углерода, алюминия, меди и золота с источниками Кг , Толщина мишеней была достаточной для полного поглощения р-частиц. При использовании трития с мишенями из циркония и титана [4] было показано, что подобная зависимость от X распространяется и на область малых энергий. Для возникающего излучения эта пропорциональность маскируется эффектом самопоглощения, особенно для мягких излучателей. [c.67]

В отличие от сплошного спектра абсолютно черного тела для плазмы при таких давлениях характерен спектр в виде множества отдельных линий, наложенный на континуум тормозного излучения. Велечина отношения интенсивности данной спектральной линии к интенсивности излучения черного тела при той же длине волны характеризует поглощательную или излучательную способность плазмы при данной длине волны. Это означает, что в интер валах длин волн, заключенных между спектральными линиями, средняя длина свободного пробега фотона очень велика, в то время как при длинах волн, соответствующих спектральным линиям, она может быть весьма мала. Излучение плазмы из экспериментальной установки, имеющей обычные лабораторные размеры, может быть практически черным для определенных длин волн (соответствующих спектральным линиям). При других длинах волн плазма совершенно прозрачна для излученця. При детальном исследовании проблемы излучения плазмы, видимо, необходимо при определении суммарного потока лучистой энергии производить суммирование по всем длинам волн, что потребует переработки громадного количества информации. Для упрощения задачи обычно вводится допущение, что плазма излучает как серое тело. Используется и компромиссный подход, когда для наиболее интенсивных спектральных линий делаются более тщательные расчеты, а для остального диапазона длин волн применяется приближение серого тела. При некоторых условиях, определяемых физической природой газа, излучение составляет существенную долю от общего потока тепла, отдаваемого струей плазмы. Э1 спери-менты показывают, что для многих газов излучением передается от 20 до 40% всего тепла. С другой стороны, для некоторых газов (например, гелия) на долю излучения приходится не более 2%. Естественно, что в первом случае необходимо более тщательное изучение процессов излучения, чем во втором. [c.74]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (.5— 50 А1эв), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель, обладающий высокой интенсивностью излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обеспечивают интенсивность пучка тормозного излучения до 10 р1мин. В перспективе возможно создание и более мощных ускорителей. [c.124]

Интенсивность излучения трубки 6 регулируется с помощью диафрагм 7. Набор вторичных излучателей 9 преобразует излучение трубки 6 в характеристическое излучение элемента— мишени, а система фильтров 8 снижает уровень тормозного излучения трубки. Это обеспечивает эффективное возбуждение флуоресценции анализируемого элемента при минимальном фоне от рассеянного излучения трубки и флуоресценции прочих элементов наполнителя пробы. В блок детекторов входят сцинтилляционный 12 (СРС-7), отпаянный пропорциональный 10 (СРПО-16) и проточный пропорциональный S (СРПП-22М) [c.61]

Отметим, что это справедливо лишь для значений энергии, превышающих рассматриваемые здесь значения. Если считать среднюю энергию р-частиц К равной 0,49 УИэб [239], то из приведенного соотношения следует, что потеря энергии в единицу времени, выделяющаяся в виде внешнего тормозного излучения, составляет 5—10% полной энергии потока у-излучения. Так как интенсивность внутреннего тормозного излучения имеет приблизительно такую же величину, то была произведена более точная оценка дозы, вызванной источниками излучения, находящимися в земной коре. При этом учитывалось только наличие калия, поскольку для него относительная величина вклада тормозного излучения в общую дозу (по сравнению с дозой, обусловленной у-излучением) значительно больше, чем для радиоактивных изотопов семейств тяжелых элементов. Напомним, [c.22]

Непрерывное излучение в оптической области спектра склады-шается из тормозного излучения и из излучения, возникающего при гзжявате свободных электронов атомами и ионами, находящимися в различных состояниях. Присутствие рекомбинационного континуума, соответствующего данному состоянию частицы, захватывающей электрон, можно установить по наличию в области длинных волн спада интенсивности излучения, соответствующего захвату свободного электрона с нулевой энергией. Мак-Уиртер [26] использовал зависимость интенсивности непрерывного излучения от частоты вблизи так х порогов для определения электронной температуры в сильно иокизированной водородной плазме. [c.100]

При понижении давления начинают играть роль новые механизмы излучения. Исследуя положительный столб разряда в аргоне при давлениях 1—10 мм рт. ст., Принс и Робертсон [268,], а также и Каган с сотр. [269] обнаружили, что непрерывное излучение имеет интенсивность, более чем на порядок превышающую рассчитанную интенсивность тормозного и рекомбинационного излучения. Кроме того, интенсивность излучения увеличивается в сторону малых длин волн, что также отличает его от рекомбинационного. Обнаруженное излучение приписано молекуле Агз , образующейся за счет столкновения нормальных и метастабильных атомов аргона и переходящей из устойчивого состояния в диссоциирующее. Полной ясности в этом вопросе нет в упомянутых выше работах Рутшера и Пфау [486, 487] при сходных параметрах разряда видимое излучение хорошо объясняется тормозным механизмом, и только в УФ части спектра наблюдается избыточное (по сравнению с тормозным) излучение. Возможно, что это излучение будет давать заметный вклад [c.196]

Параметры дуговой плазмы, нол1гое излучение Интенсивность континуума (ударная труба) Непрерывное излучешю дуги Интенсивность континуума Тормозное излучение [c.221]

Таким образом, торможение быстрых электронов в веществе создает непрерывный спектр Х-излучения, и любой электронный ускоритель может служить источником такого излучения. Генераторы Ван де Граафа, бетатроны и синхротроны уже нашли применение в качестве источников тормозного излучения для осуществления ядерных реакций. При отсутствии специальных устройств для вывода электронного пучка из вакуумных камер бетатронов или синхротронов тормозное излучение является единственным типом радиации, выходящим за пределы вакуумной системы таких машин. Чем выше энергия создающего тормозное излучение электрона, тем в большей степени испускание лучей происходит в направлении движения электрона так, в бетатроне на 100 Мэв около половины всей интенсивности пучка тормозного излучения испускается в пределг х конуса с углом раствора 2°. Основным недостатком, с которым надо считаться при использовании источников тормозного излучения для ядерных исследований, является спектральное распределение у-лучей. Однако такие источники способны генерировать электромагнитное излучение столь высоких энергий и интенсивностей, которые недостижимы другими методами. [c.372]

Итак, положим в (16.28) К Е)=0, т. е. будем пренебрегать тормозными потерями. Следуя методу, изложенному Пафомовым [104], можно найти явные решения уравнений (16.28) для величин и. Подставляя полученные таким образом выражения для и в (16.15) и проводя интегрирование по углам рассеяния электронов, имеем для интенсивности излучения следующие выражения [c.116]

При облучении жестких объектов (материалов), таких, как листы, панели, изделия из полимеров и т. п., обычно применяют транспортирующую систему, состоящую из двух-трех прямолинейных наклонных конвейерных линий, установленных под некоторым углом друг к другу и размещенных в камере предварительной защиты, непосредственно примыкающей к защите ускорителя. В этой камере на стыке конвейерных линий укрепляют защитную стенку, ослабляющую до заданного уровня интенсивность потока тормозного излучения, выходящего по прямой линии через технологический прюем в защите ускорителя [205]. Как камеру предварительной защиты, так и защиту выполняют обычно из бетона, так как жесткость объектов в большинстве случаев обусловлена их толщиной (>0,5 г/см ), а следовательно, для их облучения по всей толщине необходимы электроны с энергией 1,0 Мэе. [c.89]

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

В основе метода отношения пик/фон [159, 165, 166, 167] лежит то обстоятельство, что, хотя причиной возникновения характеристического и тормозного рентгеновского излучения служат совершенно различные процессы (ионизация внутренних электронных оболочек и кулоновское взаимодействие), оба типа излучения генерируются почти в одном и том же объеме. Более того, при возбуждении образца оба типа излучения будут одинаково поглощаться. Следовательно, при данной энергии массовый эффект и эффект поглощения будут одинаковы как для характеристического, так и для тормозного излучения. Интенсивность тормозного излучения /в можно поэтому нспользовать в качестве нормировки для основных геометрических эффектов. Таким образом, хотя й = /част//м. обр сильно зависит от размера частиц, величина (/част//вчаст)/(/м. обр//в м. обр) практически не зависит от размера частиц, за исключением очень малых 168]. [c.54]

Форма континуума зависит главным образом от величины приложенного высокого напряжения. На рис. 8.3-8 показан спектр рентгеновской трубки с родиевым анодом, работающей при 45 кВ. Тормозной континуум достигает максимума при 1,5Лтш (или при 2/3 тах)- Общая интенсивность континуума растет с ростом атомного номера мишени и линейно зависит от величины тока трубки. Толщина бериллиевого окна влияет на низкоэнергетическую часть спектра. Правильный выбор материала анода и рабочего напряжения позволяет оптимально возбуждать определенный набор элементов с помощью непре-рьшного излучения, а также с помощью характеристических линий трубки. Для возбуждения элементов с большим Z следует использовать большое ускоряющее напряжение. [c.70]

ФАА представляет принципиально интересный, но практически редко используемый метод активационного анализа. Причина такого противоречия заключается в малой доступности линейных ускорителей, необходимых для получения электронов высокой энергии, которыми бомбардируют металлическую мишень для получения фотонов тормозного излучения достаточно высокой энергии и интенсивности. В методе ФАА определение большинства элементов основано на ядерных реакциях (7,п) и (7,р). ФАА используют в основном для определения легких элементов — углерода, азота, кислорода и фтора. ФАА детально описан Зегебаде и сотр. [8.4-15]. [c.130]