Эффект обратного рассеяния луче

РАБОТА 17.10. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЯЖЕЛОГО КОМПОНЕНТА ПО ЭФФЕКТУ ОБРАТНОГО РАССЕЯНИЯ -ЛУЧЕЙ [3, 5] [c.594]

Целью работы является определение содержания химического элемента с большим 2 в смеси с элементами с малыми г, например определение содержания железа в рудах по эффекту обратного рассеяния р-лучей. [c.367]

Если ввести поправку на эти эффекты, то оказывается, что истинные коэффициенты обратного рассеяния не зависят от энергии Р-лучей (рис. 64). [c.74]

Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилляционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучающих примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцинтиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают щирокие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях. [c.78]

Наконец, при определении молекулярного веса по методу светорассеяния можно встретиться еще с двумя практическими помехами 1) с неточностями метода, с помощью которого определяют угловую зависимость рассеяния света большими молекулами 2) с неточностями экспериментальных методов, применяемых для удаления из полимера посторонних рассеивающих веществ. Как известно, уравнение (55) содержит угловую функцию Р (0). Эта функция отражает тот факт, что на больших молекулах происходит внутренняя интерференция рассеянного света, благодаря чему его интенсивность возрастает при уменьшении угла рассеяния. Этот эффект можно исключить, если произвести экстраполяцию к нулевому углу (направление падающего луча) тогда Р (0) = 1 и отрезок, отсекаемый кривой на оси ординат, равен обратной величине действительного молекулярного веса. По форме этой кривой можно судить о наличии посторонних веществ или небольших количеств высокомолекулярного полимера. По наклону кривой люжно определить средний размер молекулы в растворе. [c.40]

Представление о комплексной амплитуде позволяет подойти к вопросу в более общей форме, не постулируя заранее существования условий Лауэ и интерференционного фактора. Наоборот, и дифракционные условия и особенности интерференционного фактора оказываются следствием общей формулы интенсивности рассеяния кристаллом. Соответственно этому при изображении дифракционного эффекта в обратном пространстве нет необходимости вводить заранее обратную решетку, как совокупность точек, соответствующих отражениям с разными индексами М/ наоборот, именно формула интенсивности должна выделить в дифракционном пространстве эти особые точки. Короче говоря, все основные законы дифракции рентгеновских лучей в кристалле можно вывести исходя из той единственной предпосылки, что расположение атомов в кристалле является периодическим. [c.93]

На основании исследования рассеяния рентгеновских лучей, инфракрасных спектров, спектров комбинационного рассеяния и некоторых других [35, 356] были установлены два правила ионы действуют так же, как температура и ионы действуют так же, как давление . Причем ионы первой группы вызывают такие же нарушения упорядоченной структуры воды, что и повышение температуры, ионы второй группы вызывают обратный эффект [1, 296]. При образовании структуры раствора большую роль играют индивидуальные особенности ионов их заряд, радиус, строение, электронная конфигурация и другие [304, 400, стр. 5]. [c.174]

Положения главных максимумов дифракционного спектра / (Н) соответствуют узлам обратной решетки правильного кристалла, а функция. У (Н) является непрерывной функцией вектора обратного пространства Н. Любое искажение правильной структуры кристалла будет сопровождаться перераспределением части интенсивности главных максимумов дифракционного спектра в области обратного пространства между узлами обратной решетки. Это проявляется на рентгенограммах в виде диффузного фона между главными отран<ениями. Геометрия и интенсивность диффузного фона зависит от характера искажений правильной трех-мерно-периодической структуры кристалла, благодаря чему возможно экспериментальное изучение нарушений кристаллической структуры по эффектам диффузного рассеяния. Подробное изложение теории диффузного рассеяния рентгеновских лучей можно найти в работах [1—4]. [c.99]

А. М. Елистратов разработал метод исследования начальных стадий старения крупнокристаллических образцов (в дифракции участвует до десятка кристаллов). С одного и того же участка образца при одной и той же ориентировке по отношению к рентгеновскому лучу снимают серию рентгенограмм в неотфильтрованном излучении разных анодов (рис. 18.6). Эффекты аномального рассеяния на этих рентгенограммах соответствуют сечениям обратной решетки сферами распространения, имеющими разные радиусы 7 = 1Д. По совокупности таких сечений можно построить области обратной решетки так же, как и по серии рентгенограмм, снятых в одном и том же излучении с монокристалла при разных его ориентировках. [c.412]

В 2 было показано, что выражение для интенсивности рентгеновских лучей, рассеянных монокристаллом бинарного твердого раствора, состоит из двух частей. Одна из них описывает резкие максимумы, образующие правильные лауэвские отражения, другая — плавные распределения в пределах всего обратного пространства. Последнее отвечает так называемому диффузному рассеянию и обязано своим происхождением флуктуациям рассеивающей способности узлов кристаллической решетки. Если пренебречь эффектом статических искажений, то выражение (2.58) для интенсивности диффузного рассеяния можно переписать в форме [c.159]

На основании этого уравнения Р е й л е я, выведенного для случая непроводящих частиц (диэлектриков), можно сделать следующие выводы. Количество рассеянного света быстро растет с уменьшением дисперсности (пропорционально или г ) затем, если падающий свет белый, то в пучке рассеянного света будут преобладать лучи меньшей длины волны (обратно пропорциональная зависимость от Х ). Поэтому конус Тиндаля бесцветных золей имеет синеватую окраску, а проходящий свет — желтовато-красноватую, например, у гидрозоля мастики. В случае, если, эффект Тиндаля происходит от монохроматического луча, то рассеянный свет имеет ту же длину волны, что и падающий. Этим эффект Тиндаля отличается от света флюоресценции, длина волны которого всегда больше падающего. Зависимость Я от у я V позволяет помощью рассеяния света определить как концентрацию дисперсной фазы (число частиц пропорционально концентрации), так и объем частицы, т. е. ее дисперсность (Мекленбург ). Кроме того, эффект Тиндаля тем интенсивнее, чем больше неравенства показателей преломления п, и щ. Например, эффект у золя белка значительно меньше, чем у золя АзаЗз одинаковой концентрации и дисперсности (Фрейндлих). [c.56]

Наличие члена пп в (24.1) для объяснения существования обращенного комбинационного рассеяния не обязательно. Однако с этим членом связан еще один эффект, характерный только для индуцированных процессов. Изучению указанного эффекта посвящена работа Джонса и Стойчева [508]. Излучение обычного квантового генератора с модулированной добротностью пропускалось через две кюветы, стоящие друг за другом, причем луч фокусировался во вторую кювету. Если в обе кюветы наливалось одно и то же вещество (бензол), то наблюдалось самообращение первой антистоксовой линии бензола. Еще более интересные результаты были получены при работе с различными веществами в кюветах. Заметим, что при определенных условиях возбуждения антистоксовы линии могут иметь существенную (до ста обратных сантиметров) ширину [509]. Таким образом, на вторую кювету можно подавать излучение, состоящее из мощной монохроматической линии юо и квазинепрерывного фона (о = соо + Мг Д(й. В этом случае в излучении на выходе второй кюветы в области фона [c.514]

Описана [909] система с зеркальным отражением для анализа ИК-спектроскопией микрообразцов полистирола и других материалов массой 10—100 мкг. Обсуждаются преимущества и недостатки этого метода по сравнению с другими модификациями инфракрасной микроспектроскопии. Анализируемый образец помещают на маленькое металлическое зеркало, которое отражает световой луч и направляет его обратно через образец. В результате этого удается получить спектр пропускания образца, причем эффективная длина пробега луча в два раза больще фактической толщины образца. Благодаря этому интенсивность всех полос поглощения в два раза превышает значение, получаемое при измерении обычным методом. Основные ограничения в этом случае связаны с явлением рассеяния света , эффектами полиморфизма и с трудностями в получении однородного образца. [c.230]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология