Взаимодействие быстрых электронов с веществом

Как известно, при взаимодействии быстрых электронов с веществом возникает рентгеновское излучение, максимальная энергия которого равна энергии падающих частиц. Эффективность этого процесса возрастает с повышением энергии первичного излучения и увеличением атомного номера взаимодействующего с ним вещества. Она невелика в тех случаях, когда энергия электронов равна нескольким сотням килоэлектронвольт, а облучаемая среда состоит из атомов элементов, находящихся в верхней половине таблицы Д. И. Менделеева. Однако при мощности ускорителя в несколько киловатт и энергии электронов выше 0,5 Мэе интенсивность рентгеновского излучения становится соизмеримой с интенсивностью 7-излучения, создаваемого мощными радиоизотопными источниками. Поэтому ускорители электронов на такие энергии должны оборудоваться мощной биологической защитой, дистанционным управлением и блокирующими устройствами. [c.22]

Характерные особенности взаимодействия р-излучения с веществом обусловлены сравнительно небольшой массой Р-частиц, а также непрерывным энергетическим спектром р-излучения. Р-Частицы теряют энергию, ионизируя и возбуждая атомы. Энергия теряется также вследствие тормозного излучения, возникающего при взаимодействии быстрых электронов с электрическим полем ядра атома. Основные потери энергии р-частиц происходят при их взаимодействии с электронами атомных оболочек. [c.305]

Рассмотрим теперь несколько подробнее процессы, происходящие при прохождении быстрого электрона через вещество. При своем движении сквозь вещество быстрый электрон теряет энергию порциями разной величины в результате взаимодействия с электронами вещества. В жидких и твердых телах эти потери составляют в большинстве случаев 20— 50 эв. Из принципа неопределенности Гайзенберга следует, что потерянная энергия АЕ не может быть локализована па одной молекуле, а должна вызвать коллективное возбуждение некоторой области — делока-лизованное возбуждение [157, 158]. Величину К этой области можно найти из соотношения [c.67]

Однако несмотря на такое обилие типов излучений для осуществления химических реакций, основными агентами радиационной химии являются быстрые электроны, либо быстрые ядра, взаимодействие которых с электронными оболочками атомов и молекул аналогично взаимодействию быстрых электронов. Действительно, для у-квантов с энергией от 0,1 до 10 Мэ при взаимодействии с веществом основную роль играет эффект Комптона, приводящий к образованию быстрых Электронов, а действие быстрых нейтронов связано преимущественно с образованием быстрых ядер, получивших от нейтронов кинетическую энергию или же возникших в результате ядерной реакции. С другой стороны, движение в веществе быстрой тяжелой заряженной частицы вновь приводит к образованию электронов, сравнительно более медленных, но все же превосходящих по энергии величины потенциалов ионизации атомов и молекул. Основные пути возникновения быстрых электронов в веществе при воздействии на него различных ионизирующих частиц показаны на рис. 93. [c.360]

Приведены необходимые для применения дифракционных методов сведения по кристаллографии. Рассмотрены теоретические основы и практическое использование дифракции рентгеновских лучей, электронов и нейтронов для изучения структуры кристаллов и металлических материалов. Изложены принципы и применение просвечивающей, дифракционной и растровой электронной микроскопии. Описаны методы локального элементного анализа, основанные на различных видах взаимодействия быстрых электронов с веществом. [c.2]

Перейдем к более подробному рассмотрению теории рассеяния быстрых электронов газообразными молекулами. Для этого еще раз представим в схематическом виде постановку задачи рассеяния электронов молекулами пара в современной газовой электронографии. Сформированный в электронографе поток быстрых электронов одинаковой энергии в некоторой области колонны прибора пересекается потоком молекул исследуемого вещества. Интенсивность рассеяния электронов на молекулах фиксируется фотопластинкой. В ходе эксперимента необходимо, чтобы электронный пучок был достаточно слабым (при этом не нужно было бы учитывать взаимодействие электронов между собой), монохроматичным и стационарным, плоскопараллельным и коллимированным, т. е. энергия электронов — порядка десятков тысяч электронвольт. Поток молекул должен быть бесконечно узким, а плотность молекул в потоке так мала, чтобы можно было пренебречь возможностью рассеяния электрона сначала на одной, а потом на другой молекуле. Итак, в этом случае полную интенсивность рассеяния пучка быстрых электронов УУ-атомной молекулой можно описать следующим выражением (общее уравнение интенсивности рассеяния пучка) [c.131]

Основной процесс, в результате которого быстрые электроны с энергией в рассматриваемом диапазоне при прохождении через вещество теряют свою кинетическую энергию, — неупругое столкновение с атомами вещества. Взаимодействие быстрого электрона с орбитальным электроном атома приводит к образованию иона (если электрон получил энергию, достаточную для отрыва от атома и удаления на расстояние, исключающее его захват [c.8]

При облучении вещества электронами энергия отдается атомами малыми порциями, недостаточными для того, чтобы первично выбитый атом мог вызвать дальнейшие смещения. Таким образом, в результате рассеяния электронов могут создаваться лишь одиночные дефекты [пары Френкеля — вакансия и межузельный атом (см. гл. V) 1. Облучение вещества 7-лучами по результатам близко к облучению электронами. Это происходит потому, что у-лучи взаимодействуют с атомами облучаемого вещества не непосредственно, а через первоначальное образование быстрых электронов, которые в свою очередь воздействуют на атомы через упругие столкновения. Особенностью 7-облучения является то, что благодаря малому поглощению в веществе глубина проникновения 7-лучей и, следовательно, глубина повреждения вещества существенно больше, чем в случае облучения пучком электронов. Разумеется, при этом интенсивность воздействия соответственно меньше. [c.212]

Последний из основных процессов взаимодействия быстрых электронов с веществом (не играет большой роли в процессе потери кинетической энергии электронов в диапазоне энергий, представляющих наибольший интерес для радиационной химии) — возникновение тормозного излучения. По характеру воздействия на вещество тормозное излучение практически не отличается от -излучения, создаваемого изотопными источниками, широко используемыми в радиационной химии. Поэтому краткое рассмотрение этого типа взаимодействия быстрых электронов с [c.10]

Поглощенная в облучаемом объекте доза излучения, отвечающая оптимальному выходу данного радиационно-химического процесса, определяет его энергоемкость, а следовательно, и экономическую целесообразность реализации процесса в промышленном производстве. Взаимодействие быстрых электронов с веществом характеризуется наличием нескольких процессов, которые приводят к утечке энергии из облучаемого объекта (отражение и рассеяние электронов, образование тормозного излучения и т. д.), не всегда поддающейся точной оценке, поэтому определение поглощенной дозы в объектах произвольной формы сложного состава представляет собой значительные трудности. [c.48]

Оба рассмотренных выше способа определения поглощенной дозы электронного излучения даже в сравнительно простых частных случаях не обеспечивают необходимой для практических целей степени точности. Это обусловлено погрешностью измерения тока или мощности пучка (2—5%), погрешностью измерения относительного распределения поглощенной энергии по толщине объекта (5—7%), систематической погрешностью в оценке с1Т/(1х) в результате неточного учета тех или иных процессов взаимодействия быстрых электронов с веществом, а также погрешностями в установке заданных параметров пучка ускорителя по мониторам в последовательных опытах (5—7%). Поэтому погрешность определения поглощенной дозы электронного излучения в лучшем случае может составлять 10 Ь. [c.49]

Регистрация и спектрометрия заряженных частиц, у-квантов и рентгеновского излучения возможны вследствие того, что при взаимодействии с веществом заряженных частиц и квантов высокой энергии возникают быстрые электроны, которые генерируют большое число пар неравновесных носителей. [c.519]

Источниками рентгеновского излучения служат рентгеновские трубки, представляющие собой двухэлектродные электровакуумные приборы. Для возбуждения в них рентгеновского излучения создается поток свободных электронов высокой кинетической энергии, который направляется на металлическую мищень, где происходит взаимодействие быстрых электронов с веществом и возникает рентгеновское излучение. Рентгеновская трубка имеет вид баллона, выполненного или целиком из стекла, или из стекла и металла (рис. 5.5). В баллоне расположены катод и анод. Катодом служит V-образная или спиральная нить из вольфрама, нагреваемая до [c.116]

Поток движущихся электронов (р-излучение) проникает в вещество на значительно меньшее расстояние, чем рентгеновское и Л -излучение, и быстро поглощается веществом. Взаимодействие Р-излучения с веществом происходит путем упругого и неупругого рассеяния, торможения электронов в электрическом поле атомов. Упругое рассеяние имеет место, когда электроны взаимодействуют с атомами или с электронами их оболочек, и состоит в изменении направления движения электрона без изменения общей энергии столкнувшихся частиц. Отклонение электронов от начального направления движения возможно на любой угол, но с большей вероятностью электроны отклоняются на малые углы (подобно кривым рис. 7.9 при Кэ>0,3). Упругое рассеяние тем больше, чем больше атомный номер вещества. При неупругом рассеянии, происходящем, в основном, при взаимодействии р-частиц с орбитальными электронами атома, часть энергии р-частиц передается орбитальному электрону, который возбуждается и иногда покидает атом В результате неупругого рассеяния появляется ионизация вещества и испускание возбужденными атомами характеристического излучения. Потери энергии движущихся электронов с постепенным снижением их скорости до тех пор, пока их энергия не достигнет теплового уровня. Минимум потерь наблюдается для р-частиц с энергией примерно 1 МэВ. Кроме того, пролетая мимо атомного ядра вещества, дви- [c.297]

Действие всех видов излучения в конечном счете сводится к взаимодействию заряженных частиц с электронами вещества. В частности, действие рентгеновских и у-лучей вызвано действием быстрых электронов, возникающих в результате первичного взаимодействия квантов электромагнитного излучения с веществом. Поэтому химический эффект действия различных излучений в значительной мере одинаков. [c.67]

В гетерогенном катализе ярче и полнее проявляются все три эффекта (гл. I) взаимодействия дискретных и непрерывных форм химической организации вещества. Химическая ориентация и эффект расслабления связей, наступающий в результате взаимодействия валентных электронов реагента с электронной системой катализатора, здесь усиливаются матричным эффектом. Природа щироко пользуется гетерогенным катализом, в особенности в растительном и животном мирах, где подача энергии для преодоления активационных барьеров лимитируется низким уровнем температур живого организма и нарушением жизненных функций при жестких облучениях. Человек, вставший на тот же путь использования гетерогенного катализа, несомненно, и должен был быстрее добиться успехов в своей синтетической практике в сравнении с тем, чего он достиг при использовании гомогенных реакций. [c.409]

На рис. 7.1 показано распределение электронов по энергиям при взаимодействии зонда с веществом. Часть первичных электронов 1 с энергией о упруго отражается объектом, рассеиваясь на углы больше 90°. Если энергия зонда составляет несколько электрон-вольт, доля отраженных электронов превалирует, с увеличением энергии зонда до 100 эВ и более (при одном и том же 2) вклад отраженных электронов быстро уменьшается до нескольких процентов от числа первичных электронов. Оставшиеся в объекте после рассеяния и торможения первичные электроны порождают вторичные электроны 4 с энергиями О—50 эВ. Наибольшее количество электронов этой группы имеет энергию около 5 эВ. Третью группу составляют неупруго отраженные электроны 2, потерявшие часть энергии [c.219]

Характер вторичных процессов с участием частиц, выбитых быстрым нейтроном, сильно зависит от массы этих частиц. Рис. 2 иллюстрирует разнообразие возможных видов взаимодействия быстрых ионов с веществом. Энергия быстрых ионов может расходоваться на образование возбужденных молекул или на удаление из атомов одного или нескольких электронов с образованием ионов. С другой стороны, энергия быстрого нейтрона может оказаться достаточной лишь для выбивания незаряженного атома из кристаллической решетки этот атом может, в свою очередь, выбивать из решетки другие атомы путем лобовых ударов. При таком процессе кинетическая энергия нейтрона максимально используется на выбивание атомов из решетки. По мере уменьшения размера атомов облучаемого вещества вероятность этого идеального процесса понижается. Для атомов малого размера порог энергии нейтрона, выше которого значительная ее часть расходуется на возбуждение атомов и на ионизацию, лежит весьма низко. Поэтому взаимодействие быстрых нейтронов с атомами очень легких элементов или с соединениями таких элементов в основном не будет иметь специфического характера, а будет анало- [c.65]

Детекторы. Действие детекторов радиоактивного излучения основано на различных процессах взаимодействия частиц с веществом [13, 15, 16]. Основными процессами, которые вызываются заряженными частицами, являются ионизация и возбуждение атомов и молекул. Нейтральные частицы (например, нейтроны, гамма-кванты) регистрируются по вторичным заряженным частицам, появляющимся в результате взаимодействия с веществом. В случае гамма-квантов — это электроны, возникающие в результате фотоэффекта, комптон-эффекта, и рождения электрон-позитронных пар. Быстрые нейтроны регистрируются по заряженным продуктам взаимодействия (ядрам, протонам, мезонам и т.д.), медленные нейтроны — по излучению, сопровождающему их захват ядрами вещества. [c.105]

Взаимодействие неспаренного электрона с ядерным спином, равным I, приводит к появлению 2/4-1 линий, имеющих одинаковую интенсивность и отстоящих друг от друга на равных расстояниях так, например, для неспаренного электрона у атома азота со спином /=1 следует ожидать трех линий. Рассмотрим теперь, как отражается на спектре взаимодействие электрона с несколькими ядрами, т. е. его делокализация. Примем простоты ради, что происходит очень быстрое вращение молекул вещества во всех направлениях, и предположим, что орбитальных вкладов [c.357]

Таким образом, основным процессом, посредством которого быстрые электроны вызывают химические изменения в облучаемом веществе, является взаимодействие с внешними электронными оболочками атомов. При этом электроны возбуждаются. [c.18]

Однако, несмотря на такое обилие типов излучений для осуществлепия химических реакций, осноппыми агентами радиационной химии являются быстрые электроны либо быстрые ядра, взаимодействие которых с электрон-яыми оболочками атомов и молекул аналогично взаимодействию быстрых электронов. Основные пуги возникновения быстрых электронов в веществе при воздействии на него различных ионизирующих частиц покапаны на схеме. [c.183]

Электронография основана на явлении дифракции электронов на ядрах атомов. Метод применяется для изучения структуры различных веществ в газообразном состоянии. Дифракционная картина взаимодействия быстрых электронов с неществом фиксируется на фотопластинке в виде электронограммы. Она состоит из центрального пятна, образованного неотклонивщимися электронами, и колец различной интенсивности, являющихся результатом действия рассеянных электронов. Характер колец и их интенсивность обусловлены строением исследуемого соединения. Расшифровка электронограмм путем использования определенных математических соотношений дает возможность установить геометрическую форму, расположение атомов, межъядерные расстояния и валентные углы несложных молекул. В случае сложных соединений применение электронографии затруднено. > [c.512]

За последнее время в литературе появились обзорные статьи, в которых успехи электронной микроскопии рассматриваются с различных точек зрения. Рассматриваются новые типы электронных микроскопов и их возможности 117, 24—28], обсуждается общее состояние электронной микроскопии [29— 34]. Детально описана работа последнего Четвертого международного конгресса по электронной микроскопии [35]. Значительный интерес представляют периодические обзоры по электронной микроскопии, публикуемые в журнале Analyti al hemistry начиная с 1954 г. [36—38]. Особенно содержательной является статья [38], написанная при участии ряда специалистов и содержащая 327 названий в списке литературы. Однако применение электронной микроскопии здесь рассматривается не систематически, авторы в основном ограничиваются приведением отдельных примеров, так же как и в большинстве других обзорных работ по химии [39—42]. Исключением является содержательная статья Гамма [3] об электронно-микроскопических исследованиях органических соединений, содержащая также главу, в которой рассматривается взаимодействие быстрых электронов с веществом применительно к условиям работы микроскопов. [c.12]

К наиболее легко наблюдаемым проявлениям действия быстрых электронов относится излучение Черенкова, представляющее собой голубое свечение среды. Однако, хотя оно принадлежит к числу поразительных явлений природы, тем не менее не играет существенной роли как процесс рассеяния энергии. Быстрые электроны взаимодействуют в основном либо с ядром атома, либо с внутренними или внешними электронными оболочками атома. Взаимодействие с ядром ведет к возникновению рентгеновских лучей (Вгетзз1гаЫипд ), подобно тому как образуется непрерывный спектр излучения в рентгеновской трубке. Этот процесс представляет собой превращение некоторой части энергии быстрых электронов в энергию рентгеновских лучей и не связан с передачей энергии облучаемому веществу. Образующиеся таким путем рентгеновские лучи теряют свою энергию описанными выше путями, вновь давая быстрые электроны. Передача энергии электронам внутренних оболочек атома ведет к отрыву электрона и образованию положительно заряженного атома. Освободившееся место во внутренней оболочке заполняется электроном с соседней внешней оболочки. Этот процесс сопровождается испусканием рентгеновского кванта или, что ) бывает чаще, электрона Оже. Процессы, в которых участвуюх электроны внутренних оболочек атома, требуют для своего про- текания значительной затраты энергии (например, 530 эв для атома кислорода), вызывая глубокие изменения в молекуле. Однако большая часть полученной энергии выводится вновь, в виде кинетической энергии выброшенных из атома электронов. -Последние способны осуществить несколько первичных актов взаимодействия с электронами внешних оболочек (см. ниже). Обусловленный этими электронами химический эффект, особенно если его суммировать с изменениями, вызванными прямым взаимодействием быстрых электронов с электронами внешних оболочек атома, обычно перекрывает какие-либо химические эффекты, обусловленные процессами, в которых участвуют электроны внутренних оболочек атома . [c.18]

В монографии дан обзор современного состояния новой области науки о воздействии излучений высокой энергии (-[-лучей, быстрых электронов, нейтронов и др.) на полимерные вещества. Наряду с подробным изложением данных об изменении структуры и свойств основных типов и конкретных представителей полимерных материалов (полиэтилена, каучуков, полимеров винилового ряда, силиконов, целлюлозы и др.) в книге рассматриваются физические и химические процессы, имеющие место при взаимодействии различных видов излучения с веществом. В связи с тем, что метод облучения приобретает в настоящее время важное практическое значение как способ получения полимерных материалов и их модификации, в книге уделено значительное внимание теории и приложениям радиационной полимеризации, графт- и блок-сополимеризации, радиационной вулканизации каучуков и полиэфиров и др. Специальные главы посвяигены вопросам теории радиационно-химических процессов. Список литературы включает работы, опубликованные до 1959 г. [c.268]

Основные процессы взаимодействия быстрых электронов с веществом — упругое рассеяние электронов, неупрутое столкновение с атомами вещества и возникновение тормозного излучения. [c.7]

Проходя сквозь вещество, ядерные частицы взаимодействуют в основном с электронными оболочками атомов, а не с ядрами, так как доля пространства, занимаемая последними, весьма мала и состаршяет —10 об.%. Главный результат взаимодействия этих частиц с веществом — ионизация и (или) возбуждение молекул. Поэтому -у-лучи, быстрые электроны, протоны, нейтроны, дейтроны, а-частицы, осколки деления ядер, ядра отдачи, возникающие при ядерных реакциях, потоки ускоренных многозарядных ионов называются ионизирующими излучениями. [c.594]

Электронография даег возможность исследовать весьма мелкодисперсные объекты и анализировать вещество в небольшом объеме, что обусловлено малой длиной волны электронного излучения. Достоинство метода — большая (на несколько порядков величины по сравнению с другими методами) светосила в связи с возможностью применения электронооптических приемов для формирования острого первичного пучка высокой интенсивности. Высокая светосила электронной дифракции позволяет наблюдать рождение и развитие во времени дефектов в кристаллах, в том числе дислокаций. Получены сведения о свойствах дислокаций, характере их движения, взаимодействия между собой и с дефектами других типов. При использовании дифракции быстрых электронов на просвет экспериментально подтверждены сама теория дислокаций и ряд ее предсказаний. [c.205]

При взаимодействии быстродвижущихся электронов с атомами вещества возникает рентгеновское излучение, которое имеет спектры двух типов характеристические и тормозные. Особенность характеристических рентгеновских спектров заключается в том, что атомы каждого химического элемента, независимо от того, в какой химической форме они находятся, имеют свой, вполне определенный спектр. Тормозные спектры возникают вследствие торможения быстрых электронов в электромагнитном поле атомов вещества. Непрерывный рентгеновский спектр тормозного излучения ограничен со стороны малых длин волн некоторой наименьшей длиной волны Ятш, называемой коротковолновой границей тормозного спектра. Появление границы связано с тем, что вся энергия, которую приобретает электрон в электромагнитном поле рентгеновской трубки, излучается в виде кванта при едином акте торможения. Если Хпчп выразить в нм, а потенциал фо на рентгеновской трубке в кВ,то [c.214]

Следовательно, элементарный акт взаимодействие молекулы реагирующего вещества с катализатором, имеет химическую природу и обусловлен перегруппировками электронов (как в обычных химических реакциях) и перераспределением ядер. Элементарному химическому акту также сопутствуют физические явления притяжение, отталкивание и др. Рассматривая каталитические гомогенные процессы, можно выделить случаи, когда концентрация катализатора в реакционной смеси несоизмеримо меньще концентрации реагирующих веществ и когда концентрация катализатора в системе соизмерима с концентрацией реагирующих веществ. В первом случае стационарное состояние, т. е. неизменность концентрации промежуточных соединений во времени, наступит в системе достаточно быстро, однако околостационарная область будет наблюдаться. Во втором случае стационарное состояние устанавливается медленнее. [c.89]

Считается, что искажающее или разрушающее действие [45] у активированных молекул может быть вызвано простым физическим контактом между катализатором и реагирующими компонентами системы. Катализатор, не присоединяясь по связи, которую он должен активировать, меняет траектории электронов таким образом, что молекулы реагирующих веществ могут взаимодействовать быстрее, чем без этого изменения, которое Вёзекен характеризует как искажение . Предполагают, что это искажение происходит с большой скоростью. Хороший катализатор не должен давать стойких молекулярных комплексов, но должен вступать в равновесие с активированными молекулами, которое смещается возможно больше в направлении образования свободных молекул. Самые лучшие катализаторы —. это те, которые не оказывают ни ела--бого, ни сильного влияния на реагенты в широком интервале температур и давлений слишком глубокое взаимодействие катализатора с реагентом нежелательно. [c.47]

Большое разнообразие процессов взаимодействия электронов с веществом (рис. 19.1) делает возможным использовать электроны для изучения разных характеристик вещества. Основной характеристикой электронов, которая определяет характер их взаимодействия с веществом и, следовательно, характер получаемой информации о веществе, является скорость электронов или, точнее, их кинетическая энергия. Когерентное (упругое) рассеяние электронов с энергией порядка сотен электрон-вольт (метод дифракции медленных электронов позволяет исследовать атомно-кристаллическую структуру по.верхностного слоя твердых тел). Дифракция упруго рассеянных электронов с энергией порядка десятков и сотен килоэлектрон-вольт (метод дифракции быстрых электронов) используется для анализа трехмерной атомно-кристаллической структуры. Метод дифракции быстрых электронов в этом отношении подобен методу дифракции рентгеновских лучей. Упругое рассеяние и дифракция быстрых электронов лежат в основе еще одного метода электронно-оптического анализа метода просвечивающей электронной микроскопии. В примене- [c.424]

Методом, часто используемым для подтверждения наличия или отсутствия антиферромагнитных взаимодействий в исследуемом веществе, является изоморфное замещение. В этом случае некоторые из парамагнитных центров в соединении замещаются непарамагнитными ионами близкого размера и такой же валентности, образующими соединение, изоморфное с исследуемым. Например, ион Ni (И) в К [NiFj] имеет момент, равный только 2,1 магнетона Бора при комнатной температуре, а при разбавлении изоморфными K[ZnFgl образованием K[(Ztio j,5 Ni , 05)Рз1 момент оказывается лишь ненамного ниже чисто спинового значения для двух неспаренных электронов (2,83 магнетона Бора), типичного вообще для иона [84]. Ввиду важности этого метода подтверждения наличия антиферромагнетизма интересно рассмотреть зависимость постоянных, характеризующих антиферромагнетизм и 0, от молярной доли (р) парамагнитного компонента в твердом растворе. Точная форма этой зависимости различна для каждой антиферромагнитной решетки, но, по-видимому, если р ненамного меньше единицы, ж vi Q должны быть приблизительно пропорциональны р. Однако, если р меньше, чем примерно 0,1, может потерять смысл реальной величины и 0 начнет убывать гораздо быстрее. Это обусловлено тем, что при таких р вообще маловероятно, чтобы парамагнитный ион имел парамагнитного соседа, с которым он мог бы обмениваться спинами. Таким образом, набор веществ с изоморфным замещением должен, если возможно, включать интервал с / <0,1, хотя в ряде случаев вполне удовлетворительной может оказаться и экстраполяция к бесконечному разбавлению от высших значений р. [c.407]

У этого метода много преимуществ. В растворе не присутствует никаких растворенных частиц, кроме ионов НгО , которые, очевидно, будут реагировать с образованием иона гидроксония, гидроксильного радикала и возбужденных молекул воды, которые могут дезактивироваться. Более того, так как ионизирующая радиация поглощается не селективно, введение в раствор соединений для изучения их реакций с электронами никак не будет влиять на первичный акт. Так как механизм поглощения энергии излучения не зависит от прозрачности среды или ее агрегатного состояния, метод можно применять к окрашенным кристаллическим или аморфным твердым веществам, так же как и к жидкостям. В этом случае может быть легко использована методика изоляции променчуточных веществ матрице11 (допускающая их дальнейшее изучение методами оптической или магнитной спектроскопии). Наибольшее достоинство этого метода, вероятно, заключается в возможности использования импульсов с ВЫСОКО дозой радиации и очень малой продолжительностью, например до 10 сек. Поэтому импульсный радиолиз, нолностью аналогичный импульсному фотолизу с еще меньшим временем подъема и падения импульса, может применяться для измерения абсолютных констант скорости реакций промежуточных веществ, поглощающих свет. Недостатком этого метода является то, что наряду с электронами всегда образуется примерно равное количество гидроксильных радикалов, которые быстро взаимодействуют с электронами. Кроме того, в системе образуются возбужденные молекулы воды, которые могут диссоциировать или не диссоциировать на атомы водорода и гидроксильные радикалы. Практически этот недостаток может быть в значительной степени уменьшен введением в раствор веществ, связывающих гидроксильные радикалы. [c.462]

В связи с тем, что электроны взаимодействуют о веществом, их проажающая способность мала. Быстрые электроны, ускоренные приложением напряжения 50 ООО - 100 ООО в, могут проходить без заметной потери энергии только чирез слои катализатора толщиной в 100 - 1000 5. При прохождении электронов возникают пучки рассеянных электронов, которые можно регистрировать фотографически. Это дает возможность изучать строение очень малых количеств катализатора или очень тонких поверхностных слоев, рентгенографическое исследование которых затруднительно. Электронография может быть использована для исследования нанесенных катализаторов, представляющих собой кристаллические вещества в виде микрокристалликов. [c.90]

Так как направления электрического и магнитного полей фотона составляют прямь1е углы с направлением движения фотона, электроны излучаются почти перпендикулярно к направлению падающего фотона и взаимодействуют с облучаемым веществом точно так же, как любые быстрые электроны. Направления, в которых излучаются электроны, изменяются непрерывно, но их энергия является дискретной и зависит от того, из какого атома и из какой электронной оболочки выбрасывается электрон (К-электрон, -электрон и т. д.). По мере увеличения энергии фотонов направление испускаемых электронов все более приближается к направлению падающего пучка фотонов. [c.36]

Очень важной характеристикой радиоактивного препарата является вид и энергия испускаемого излучения. Известно, что радиоактивные изотопы могут давать три вида излучения а, и у. Для радиационной химии интерес представляют препараты, являющиеся у-источниками. -Лучи, или быстрые электроны, обычно получают машинным способом — на ускорителях. а-Лучи — поток двукратно положительно заряженных ионов гелия, из-за малой проникающей способности, для практической радиационной химии значения не имеет. у-Лучи являются электромагнитным излучением, которое при взаимодействии с веществом выбивает из молекулы фото- и комптон-элект-роны, осзгществпяющие дальше в среде химические превращения. Их действие зависит от скорости или энергии, которая в свою очередь определяется энергией у-квантов, измеряемой обычно в электронвольтах. Электронвольт (эе) — внесистемная единица энергии, широко применима в радиационной технике и равна энергии, которую приобретает элементарный заряд (равный заряду электрона) при прохождении ускоряющей разности потенциалов в 1 в. 1 эв равен 1,602-10 джоулей , кратные единицы килоэлектронвольт (кэв) = 10 Об и мегаэлектронвольт (Мэв) = = 10 эв. Энергия излучения, выделяемая радиоактившдм [c.148]

Элементарное рассмотрение свойств света показывает, что полная молярная поляризуе.мость P ,i может быть обусловлена только взаимодействием между электронами молекул и быстро осциллирующим электромагнитным полем видимого света с частотой порядка Ю - с (см. рис. 9.2). За такими быстрыми осцилляцпя.чп не могут успеть ни вращения постоянных диполей, происходящие с частотой порядка 10 °с , ни колебания ядерного скелета молекул, имеющие частоту порядка Ю с . Поэтому в уравнении е = коэффициент преломления п может быть выражен через отношение скорости света с в вакууме к скорост, света Св в веществе, п = с1сз. Уменьшение скорости света в веществе происходит вследствие взаимодействия между колебаниями электромагнитного поля световой волны и связанными электронами молекул. Чем менее прочно связаны электроны в молекулах, тем сильнее это взаимодей--ствие и тем больше коэффициент преломления п и диэлектрическая проницаемость вещества. [c.470]

Чтобы выяснить причину этого явления, в работе исследованы спектры ЭПР образцов полиэтилена высокого давления, технического парафина, натурального каучука, дициклогексил-4-декана и 1,2-диц иклогексилдодекана, облученных быстрыми электронами при 77° К. При повышении температуры облученного образца наблюдалось образование радикалов перекисного типа за счет взаимодействия алкильных радикалов с растворенным в веществе кислородом. В частности, у образцов, которые перед облучением были застеклованы на воздухе, стабилизированные алкильные радикалы окислялись полностью, если их концентрация не превышала 2- 10 — 1 10 г". На рис. 1 пока- [c.207]