частиц моноэнергетических электронов

Закон ослабления потоков моноэнергетических электронов и р-частиц в веществе различен. Ослабление р-излучения имеет приблизительно экспоненциальный характер [c.65]

Электроны и р-частицы. Эмпирические зависимости пробега (г/см ) от энергии (МэВ) для моноэнергетических электронов и р-частиц (с большей погрешностью) в алюминии [c.65]

На рис. 1-10 и 2-10 изображены типичные кривые поглощения для моноэнергетических электронов и а-частиц. Как видно [c.354]

Пробег. В отличие от тяжелых частиц, которые при движении через вещество заметно не отклоняются от своего пути, электроны движутся хаотически. Электроны, не испытавшие значительных потерь энергии, могут проходить большие расстояния, другие резко меняют направление движения и имеют короткий пробег. На рис. 2.5 приведена типичная кривая распределения пробегов для. моноэнергетических электронов (по оси ординат откладывается число частиц, оставшихся в пучке, на данном расстоянии от источника). Ее можно сравнить с такой же кривой для тяжелых частиц (рис. 2.6). Экстраполированный пробег получают, экстраполируя линейную часть кривой. Максимальный пробег можно определить по точке пересечения кривой с линией фона. [c.27]

МэВ/распад 2эф — эффективный атомный номер вещества, в котором происходит торможение электронов ртах И кэ — максимальная энергия р-излучения и энергия моноэнергетических электронов соответственно р, и (Ик.э.)/ — выход Р-частиц и моноэнергетических электронов г-й энергетической группы на один акт распада соответственно с и Ь —коэффициенты, значения которых приведены в табл. 5.8 т — число энергетических групп Р-частиц или моноэнергетических электронов в спектре нуклида. [c.54]

Существование таких моноэнергетических групп свидетельствует о наличии определенных энергетических уровней в ядре точно так же, как это было найдено для внеядерной электронной структуры атома. Различные альфа-группы должны соответствовать различным ядерным энергетическим уровням. И действительно, было обнаружено, что если происходит альфа-распад изотопа в виде двух и большего числа групп альфа-частиц, то он всегда сопровождается испусканием гамма-лучей. Наблюдаемые гамма-лучи — это результат переходов между различными уровнями и поэтому могут быть мерой относительных энергий этих уровней. Следовательно, можно построить диаграммы ядерных энергий. Пример такой диаграммы, или схемы распада приведен на рис. 11-6. [c.394]

Метод фотоэлектронной спектроскопии основан на измерении энергетического спектра электронов, выбитых из вещества при бомбардировке его потоком моноэнергетических лучей или частиц. Энергии выбиты.х электронов жестко связаны с энергией соответствующих оболочек атомов или молекул в исследуемом веществе. [c.127]

Другой характерной чертой фотохимического возбуждения является то, что в случае достаточно узкополосного излучения формируется особое моноэнергетическое состояние частиц. Конечно, возбужденные частицы имеют разброс энергий, связанный с температурой окружающей среды, но при комнатной температуре это распределение очень узкое по сравнению с энергией возбуждения. Еще более узкое распределение можно получить при понижении температуры. Возможность получения моноэнергетических частиц чрезвычайно интересна с точки зрения теории химических реакций, в которой значительное внимание уделяется влиянию энергии частиц на скорость ее реакций. Термическим способом моноэнергетические частицы можно получить лишь с использованием сложных методик, таких, как метод молекулярных пучков, в то время как простые фотохимические эксперименты могут обеспечить относительно узкое распределение энергии электронно-возбужденных частиц. [c.15]

Тяжелые заряженные частицы (т > ) теряют энергию постепенно, в основном за счет ионизации и возбуждения атомов тормозящей среды. Некоторая часть выбитых со своих орбит электронов тормозящей среды (6 -электроны) имеет сравнительно высокую энергию вплоть до 4 т/М)Е (где т/М — отношение массы электрона и заряженной частицы) и производит вторичную ионизацию. Полная ионизация, т. е. сумма первичной и вторичной ионизаций, обычно в три раза превышает первичную. Параллельный пучок тяжелых заряженных частиц, проходя через вещество, почти не рассеивается. Так, для протонов с энергией 1 Мэв вероятность рассеяния на угол, превышающий 10°, равна 0,53% на 1 см пробега в атмосфере разброс пробегов моноэнергетических частиц не превышает 1—2%. [c.952]

Из радиохимических методов будут иметь значение различные варианты радиоактивационного анализа, главным образом инструментального. Предусматривается развитие радиоактивационного анализа с использованием нейтронов, гамма-квантов, электронов, протонов. Особенно интересно использование моноэнергетических пучков достаточно высокой энергии и резонансных уровней. Возможно, перспективным окажется облучение мезонами, а также тяжелыми частицами. Активационный анализ приобретет значение обычного, рутинного, в лучшем смысле слова, метода анализа, он будет широко применяться в промышленном контроле. Это станет возможным в результате использования нейтронных генераторов и новых нейтронных источников (калифорний-252). [c.238]

Уже ранние работы показали, что фотоионизация обладает преимуществами по сравнению с ионизацией электронами, поскольку получить моноэнергетический пучок фотонов легче, чем моноэнергетический пучок электронов. С помощью фотонов легче обнаружить тонкую структуру ионизационной кривой (см. главу 10), так как в этом случае начальный участок ионизационной кривой имеет резкий изгиб, что значительно облегчает установление положения порога ионизации. Применение фотонов имеет также то преимущество, что точно известна энергия бомбардирующих частиц, не подверженных искажающему действию электрических полей и контактных потенциалов. [c.129]

Поскольку пучок ионов близок к моноэнергетическому, можно было бы ожидать, что на регистрирующем устройстве форма пучка должна представлять собой изображение, близкое по размеру выходной щели ионного источника. На самом деле изображение поперечного сечения ионного пучка довольно сильно размыто из-за разного типа аберраций. Во-первых, ионный луч несколько расплывается вследствие того, что ионы вылетают из ионного источника все же под некоторым углом а (сферическая аберрация). Во-вторых, наблюдается и хроматическая аберрация. Причина ее появления заключается в том, что ширина электронного пучка имеет конечные размеры, благодаря чему ионы, образовавшиеся в разных областях поперечного сечения пучка электронов, приобретают разную энергию вследствие градиента ускоряющего напряжения. Наличие объемного заряда (кулонов-ское отталкивание одноименных частиц в потоке ионов), влияние которого начинает сказываться при токах от 10 до 10 а и становится вполне заметным при 10" а, дополнительно размывает прямоугольную форму ионного луча. [c.35]

При прохождении через толстый слой вещества параллельный моноэнергетический пучок электронов в результате процессов взаимодействия со средой рассеивается, энергия электронов падает, появляются электроны с различной энергией, т. е. его моноэнергетичность нарушается. Одной из широко используемых характеристик электронов и всех других видов ионизирующих излучений является линейная потеря энергии (ЛПЭ) — энергия, теряемая ионизирующей частицей на единицу длины пробега. ЛПЭ измеряют в эВ/нм, Пример зависимости ЛПЭ от энергии электронов приведен в табл. 1.3. Функция ЛПЭ, по определению, представляет объемную потерю энергии в виде линейной. [c.24]

Нейтроны, имеющие массу, приблизительно равную 1 (1837 электронных масс), и нулевой заряд, впервые наблюдались при бомбардировке бериллия а-частицами полония. Вначале предполагали, что получающееся при этом излучение, имеющее очень высокую проникающую способность и не обладающее зарядом, носит электромагнитный характер, но Чадвиком (1932 г.) было показано, что оно состоит из нейтральных частиц с массой, немного большей, чем у водородного атома. Нейтроны не испускаются ядрами спонтанно, хотя в некоторых случаях они могут сопровождать излучение З-частиц. Их можно получить целым рядом способов 1) бомбардировкой бериллия а-частицами (первый метод) 2) бомбардировкой дейтерия дейтояами 3) бомбардировкой легких элементов, например лития, протонами или Дейтонами 4) взаимодействием - -излучения с дейтерием. Энергия связи дейтона равна примерно 2,2 Мэе, и облучение его 7-лучами с большей энергией дает моноэнергетические нейтроны с энергией, равной энергии 7-фотонов минус 2,2 Мэе. [c.27]

Существование таких моноэнергетических групп свидетельствует о наличии определенных энергетических уровней в ядре, точно так же, как это было найдено для внеядерной электронной структуры атома. Различные альфа-группы должны соответствовать различным ядерным энергетическим уровням. И действительно, было обнаружено, что если происходит альфа-распад изотопа в виде двух и большего числа групп альфа-частиц, то он всегда сопровождается испусканием гамма-лучей. Наблюдаемые гамма-лучи — это результат переходов между различными уровнями, и поэтому [c.377]

Фотоэлектронная спектроскопия является первым экспериментальным методом, позволяющим получить для данного атома или молекулы полный набор потенциалов ионизации орбиталей, от валентных до внутренних /С-оболочек. Поскольку эти потенциалы ионизации являются характеристическими свойствами образующих их молекул или атомов, то фотоэлектронная спектроскопия дает возможность идентифицировать соединения и получать данные, имеющие большую ценность для теоретической химии. Это перспективный метод, основанный на измерении энергетического спектра электронов, выбитых из вещества при бомбардировке его потоком моноэнергетических лучей или частиц. Энергии выбитых электронов различаются в соответствии с энергиями их исходных орбиталей и жестко связаны с I соответствующих оболочек атомов или молекул в исследуемом веществе. [c.7]

Приведенные случаи неравновесных систем являются часто встречающимися и относительно простыми применение рассматриваемого метода к другим распределениям и сечениям не встречает никаких затруднений. Заметим, что распределения типа 13, Ъ реализуются, например, в тлеющем и СВЧ-разрядах (отрыв электронной температуры от температуры тяжелых частиц), случай 13, е — при втекании газовой струи в объем, заполненный равновесным газом, случай 13, / — в реакциях, происходящих в моноэнергетических потоках, и т. д. [c.351]

Неравноценность орбиталей в молекуле метана недавно подтверждена экспериментально с помощью фотоэлектронной спектроскопии— метода, основанного на измерении энергетического спектра электронов, выбитых из вещества при бомбардировке потоком моноэнергетических лучей или частиц. Этот метод позволяет [c.47]

Революционный постулат де Бройля получил прямое экспериментальное подтверждение в 1927 г. в работе Девиссона и Джермера. Они показали, что моноэнергетические электроны при рассеянии на кристаллической пленке никеля дают дифрак ционную картину, подобную той, которая возникает при рассеянии рентгеновских лучей. Аналогичные эксперименты были проведены независимо и Дж. П. Томсоном. Позднее Штерн наблюдал дифракционную картину при отражении пучков более тяжелых частиц (Иг, Не и др.) от поверхности кристаллов. Эти эксперименты с большой точностью подтвердили данное де Бройлем выражение для длины волны волн материи. Это выражение будет рассмотрено в следующем разделе. [c.15]

Для того чтобы подчеркнуть совместную роль процессов поглощения и рассеяния в уменьшении числа р-частиц с ростом толщины поглотителя, обычно говорят об ослаблении р-излучения веществом. Как уже говорилось, поток р-частиц содержит электроны различных энергий. Кривая ослабления моноэнергетических электронов (ослабление приближенно следует линейному закону) показана на рис. 8. В результате сложения множества кривых ослабления, соответствующих моноэнергетпческим электронам со всевозможными энергиями от нулевой до максимальной энергии р-снектра Е max ), можно получить кривую ослабления р-частиц, подобную приведенной на рис. 9. [c.29]

Ионизационный детектор последовательно облучают а) моноэнергети-ческими электронами с энергией б) моноэнергетическими электронами с энергией 4Е и в) а-частицами с энергией 2Е. Нарисуйте графики зависимости амплитуды импульсов, вызванных прохождением этих частиц, от напряжения на электродах детекторов, если известно, что пробеги всех частиц уложились в чувствительном объеме детекторов. [c.119]

В противоположность а-частицам -частицы при распаде определенных ядер испускаются с непрерывным распределением энергии вплоть до некоторого максимального значения. Обнаружение того факта, что -частицы возникают с энергиями, распределенными в некоторых областях, привело к серьезной теоретической проблеме. Можно показать, чтс при испускании ядром -частицы энергия ядра уменьшается на величину, равную максимальной энергии -частицы. По закону сохранения энергии необходимо, чтобы одновременно с испусканием р-частицы испускалась другая частица с остаточной энергией. Согласно теории -распада, развитой Ферми, с остаточной энергией излучается нейтральная частица — нейтрино, имеющая очень малую массу. Хотя нейтрино взаимодействуют с веществом очень слабо, бни были обнаружены непосредственно. Вследствие размазанности в энергиях интенсивность -излучения уменьшается с расстоянием так, как это показано на рис. 24-6. Интенсивность пучка моноэнергетических электронов убывает линейно с толщиной поглощающего вещества из-за рассеяния. [c.724]

Разброс пробегов. Выражение (5) определяет лишь средние значения величин удельных потерь энергии. В действительности имеют место флуктуации как в потере энергии при одном соударении, так и в числе соударений на единице пути частицы в веществе. Флуктуации в доле энергии, теряемой при одном соударении, делаются больше при относительно малых скоростях ионов в тех энергетических областях, где превалирует механизм ядерных потерь и где играют роль процессы попеременного захвата и потери электронов (флуктуация заряда). Кроме того, в результате упругого рассеяния частица отклоняется от линейной траектории, и ее реальный путь в веществе оказывается больше пробега, измеряемого в направлении первоначального движения. Б результате всех этих процессов тождественные вначале заряженные частицы, образующие падающий на поглотитель моноэнергетический пучок, имеют не совсем одинаковые пробеги. В действительности наблюдается некоторое распределение пробегов (см. рис. 18). Количественно оно характеризуется разбросом пробегов S ( страгглингом ) эта величина представляет собой разность между средним и экстраполированным пробегами. Для протонов с, Ей = 8— [c.106]