Рентгеновское излучение массовый коэффициент ослабления

Таблица 8.3-4. Массовые коэффициенты ослабления (см /г) некоторых элементов (поглотители) для энергий рентгеновского излучения, соответствующих испусканию К-Ьз,2(Ка) О, 81, Ге и N1

Ослабление рентгеновского излучения атомами вещества обладает свойством аддитивности. Зная, например, массовые коэффициенты ослабления для отдельных элементов, можно найти массовый коэффициент ослабления для сложного вещества, содержащего п компонентов, по формуле [c.11]

Таблиц 6 ПШ Массовые коэффициенты ослабления рентгеновского излучения [c.103]

Полные таблицы с данными рентгеновского излучения (края поглощения, характеристические линии, массовые коэффициенты ослабления) можно найти в руководствах [8.3-4-8.3-6]. [c.68]

Массовый коэффициент ослабления диоксида кремния (р = 2,65 г/см ) для рентгеновского К-Ьз,2 излучения Ге равен [c.64]

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Метод, основанный на ослаблении потока характеристического рентгеновского излучения. Массовые коэффициенты ослабления рентгеновских лучей для различных элементов различны. Так, ц/р для серы равно 200, для углерода — 10 и водорода — 0 5 см г. Это позволяет использовать ослабление рентгеновских лучей, испускаемых изотопами, претерпевающими превращения Д -захватом ( Fe), для определения содержания серы в углеводородах. С целью анализа определяют ослабление рентгеновского излучения в слое исследуемого образца и затем по формуле (19.15) рассчитывают величину у/р. Так как ц/р для смеси аддитивно складывается из величины f,i/p для компонентов смеси, то можно записать [c.534]

Таблицы 6.1ШП - 6.ЗШП дают возможность вычислять массовые коэффициенты ослабления на любой длине волны в интервале от 0,18 до 10 А элементами, атомные номера которых находятся в диапазоне от 2 до 100. В таблице 6.4ШП приведены численные значения массовых коэффициентов фотоэлектрического поглощения рентгеновского излучения в интервале длин волн 4-44 А атомами элементов в диапазоне от Ве до Аз. Для этой области длин волн численным значением массового коэффициента рассеяния можно пренебречь. [c.103]

Массовый коэффициент ослабления играет очень важную роль в количественном анализе. Как возбуждающее первичное излучение, так и флуоресцентное излучение ослабляются в пробе. Для того чтобы связать наблюдаемую интенсивность флуоресценции с концентрацией, необходимо учитьшать это ослабление. Поскольку массовый коэффициент ослабления очень велик для рентгеновского излучения малой энергии (длинноволнового), точное определение легких элементов представляет большую сложность в РФС. В табл. 8.3-4 указаны массовые коэффициенты ослабления для некоторых элементов при различной энергии рентгеновского излучения, соответствующей характеристическим рентгеновским линиям. Обозначение К-Ьз,2, используемое в табл. 8.3-4, относится к линии Ка (см. с. 65). [c.63]

На рис. 8.3-4 показана билогарифмическая зависимость массового коэффициента ослабления алюминия, железа и свинца от энергии рентгеновского излучения в диапазоне от 1 до 50 кэВ. Отчетливо видны скачки краев поглощения, связанные с фотоэлектронным поглощением. Атомы с низким Z (А1) ослабляют рентгеновское излучение в меньшей степени, чем атомы с высоким Z (РЬ). Рентгеновское излучение высокой энергии (жесткое) ослабляется меньше, чем излучение низкой энергии (мягкое). [c.62]

Рассчитайте массовый коэффициент ослабления РеаОз для рентгеновского излучения с энергией 6,40 и 7,47 кэВ. [c.91]

Так как энергия рентгеновского излучения намного превосходит энергию химической связи, то поглощение рентгеновского излучения атомами вещества происходит независимо. Если вещество состоит из атомов одного сорта, то полезно ввести массовый коэффициент ослабления = [х/р, где р плотность, г см . [c.809]

Для каждого значения 5 определили массовый коэффициент ослабления рентгеновского излучения цт с длинноволновой стороны от края поглощения. Результаты вычислений наносили на график зависимости 5 от t при фиксированном значении im (рис. 1). По этим графикам находили значения Опт [c.273]

Массовый коэффициент ослабления характеризует полное ослабление (фотоэлектрическое поглощение и рассеяние) моноэнергетического рентгеновского излучения атомами химического элемента, имеющего атомный номер 2. При вычислении коэффициента по таблицам 6ЛПШ 6.ЗШП длина волны Х рентгеновского излучения должна быть выражена в ангстремах (А), а численные значения этого коэффициента — в см /г. [c.103]

Значения длин волн краев поглощения химических элементов необходимы для определения массовых коэффициентов ослабления рентгеновского излучения. Основная масса данных по длинам волн и энергиям краев поглощения взята из работы [2], недостающие значения длин волн Ь-краев — из работы [3]. [c.93]

Несмотря на кажущуюся сложность, процесс поглощения рентгеновских лучей гораздо проще, чем в случае более длинноволновых оптических, где процесс излучения связан с валентными электронами. Поскольку поглощение и рассеяние рентгеновских лучей происходят в атомах вещества, массовый коэффициент их ослабления в большинстве случаев не зависит от агрегатного состояния образца и характера химических соединений элементов в нем. За редким исключением (в некоторых случаях полихроматического излучения), справедливо простое соотношение [c.222]

Ослабление рентгеновского излучения за счет фотоэффекта играет тем большую роль, чем меньше энергия излучения и чем больше атомный номер поглощающего элемента. Зависимость массового коэффициента фотоэлектрического поглощения т от энергии фотонов е или их длины волны к, атомного номера Е и атомной массы А поглотителя описывается выражением [c.12]

Остальная часть процедуры количественного анализа в целом одинакова для РФСЭД и РФСВД. Преобразование интенсивности в концентрацию затрудняется так называемым влиянием основы . Действительно, первичное рентгеновское излучение, отвечающее за создание вакансий в атоме определяемого элемента, ослабляется по мере прохождения через пробу. Точно так же флуоресцентное рентгеновское излучение, образующееся в пробе на определенной глубине, будет ослабляться на его пути к детектору. В первом приближении концентрация элемента г пропорциональна скорости счета 1 и обратно пропорциональна массовому коэффициенту ослабления основы / о для этой линии [c.84]

Рпс. 32. Ослабление и фильтрация полихроматического рентгеновского излучения алюминием. Показано изменение эффективной длины волны с толщиной. Приведенные яа рисунке эффективные длины волн соответствуют измеренным значениям массового коэффициента поглощения. Изменение эффективной длины волны связано с отклонениями кривых от пря.мых линий, показанных пункти-ро М. Приведенные данные получены при интенсивности рентгеновского пучка, которая давала ток 210 мка после прохождения пучком пластинки алюминия толщиной 0,127 мм (кривая Л) и 3200 мка для пластинки алюминия толщиной 3,81 мм (кривая В) [84] [c.92]

Выше было показано, что оптическая плотность слоя при абсорбционном анализе должна составлять 1,5—4, чему соответствует ослабление излучения в 5—50 раз. Для. наиболее удобных в практическом отношении поверхностных плотностей образца (0,4—2 г/см ) получаем нужные значения массовых коэффициентов поглощения л, равные 0,75—10 см /г. Применительно к анализу химических волокон на указанные выше элементы эти коэффициенты поглощения имеют место для излучения в области 16—30 кэВ. Интенсивную рентгеновскую линию в этом диапазоне дает радиоизотоп ° (i(Ag/( 22 кэВ). К-За-хватный изотоп имеющий период полураспада 470 дней, [c.107]