Фазовые переходы в антиферромагнетиках

Формула (2.8) показывает, что для данного волнового вектора д время релаксации t д . Поэтому при достаточно малых д звуковые колебания и спиновые волны в антиферромагнетике являются адиабатическими процессами. У вырожденных систем ниже точки фазового перехода возникают новые гидродинамические моды (второй звук в гелии, спиновые волны в магнетиках). Эти гидродинамические моды связаны с медленным вращением поля упорядочения ф. [c.225]

Фазовые переходы в антиферромагнетиках [c.297]

Таким образом, явления самоорганизации в неравновесных системах принципиально отличаются от явлений упорядочения (фазовых переходов) в равновесных системах, где порядок возрастает при понижении температуры. Именно с понижением температуры жидкость кристаллизуется в твердое тело, спины отдельных атомов могут выстраиваться, образуя упорядоченные структуры, свойст венные ферро- или антиферромагнетикам, а в металлах может осуществляться переход к квантовому когерентному состоянию, характерному для феномена сверхпроводимости. [c.6]

Переходы в точке Кюри. В точке Кюри наблюдается фазовый переход второго рода изменение ориентации элементарных магнитов, сопровождающееся изменением магнитной проницаемости тела. Например, антиферромагнетик МпО переходит при температуре 117° К в парамагнетик. [c.10]

Магнитные фазовые переходы первого рода, стимулированные межкластерными напряжениями и дефектами, возникают в наносистемах, содержащих более крупные нанокластеры с размерами 20 Ч- 50 нм. Такие наноструктуры образуются в твердотельных химических реакциях, например при спекании кластеров, и характеризуются значительными межкластерными взаимодействиями. Подобная наноструктура, включающая кластеры а- и 7-оксидов железа, кроме магнитных фазовых переходов первого и второго рода, обладает еще магнитным фазовым переходом слабый ферромагнетик — антиферромагнетик и нового типа магнитным фазовым переходом с образованием двойниковых наноструктур. [c.566]

Точка Нееля (переход типа антиферромагнетик — парамагнетик). Фазовый переход второго рода (типа Шотки). [c.197]

Фазовые переходы, связанные с появлением в системе упорядочения, происходят в различных физических системах упорядочение расположения атомов двух сортов в кристаллической решетке бинарного сплава упорядочение расположения элементарных магнитных моментов в ферро-и антиферромагнетиках упорядочение дипольных моментов в узлах решетки (сегнетоэлектрики) упорядочение состояний электронов в сверхпроводниках и атомов гелия в случае сверхтекучести, а также появление упорядочения (исчезновение пространственной однородности) в критических точках чистых и многокомпонентных жидкостей. [c.5]

Свойства гейзенберговских антиферромагнетиков в магнитном поле таковы. Ниже и выше точки перехода магнитное поле вызывает появление отличного от нуля полного момента М, направленного по Ь. Магнитная восприимчивость конечна при любой температуре. При этом Ь почти не меняет своего значения, если Ь достаточно мало. Так как антиферромагнитный порядок не порождается магнитным полем, то и при конечном поле Ь фазовый [c.23]

Таким образом, двойниковые переходы в наносистемах приводят к возникновению своеобразного фазового перехода наногетерофазной а-7-системы оксидов железа в однофазную (по данным мессбауэровской спектроскопии) двойниковую наноструктуру, в которой 7-фаза подстраивается под а-фазу (в этом случае изомерный сдвиг возрастает). Подобный переход представляет, видимо, новое свойство гетерогенной наносистемы, в которой инициатор перехода — кластер, обладающий коллективным фазовым переходом первого рода из колинеарного антиферромагнетика в неколинеарный с поворотом спина на 90° (переход Морина), вызывает коллективный переход в двойниковую наноструктуру. Действительно, температура фазовых переходов двойникования То совпадает с температурой фазовых переходов антиферромагнетик — слабый ферромагнетик Тм-В результате коллективный переход Морина, который весьма чувствителен к дефектам, в наноструктуре инициирует фазовый переход нового типа. [c.572]

У металлов вклад в значение Су дают электроны проводимости (электронная Т.). Эта часть Т. может быть вычислена на основе квантовой статистики Ферми, к-рой подчиняются электроны. Электронная Т. пропорцпональна т-ре в первой степени, однако ее вклад пренебрежимо мал при т-рах, когда велика решеточная Т. (пропорциональная Г ). Антиферромагнетики и ферримагнетики, обладающие упорядоченным расположением спиновых магн. моментов атомов, имеют дополнит, магн. составляющую Т., к-рая испытывает резкий подъем при т-ре фазового перехода в-ва в парамагнитное состояние (см. Кюри точка). [c.524]

УРАНА ОКСЙДЫ UOj, U3O8, и UO3. Д и о к с и д UO2 (минерал уранинит) - черно-коричневые кристаллы (табл.) при 30,44 К происходит фазовый переход парамагнетик- антиферромагнетик начиная с 2000 К наблюдается аномальный рост теплоемкости темперш-урный коэф. линейного расширения 9,З Ю- К (293-373 К), 1,0810 К- (1173-1273 К) твердость по Моосу 6-7 в воде не раств., не взанмод. с Hj, СО, газообразным НС1 с СС , в присут. S2 при 450 °С образует иСЦ в атмосфере О2 при т-ре ниже 250 С образует оксвды состава (л = 0-3,34). Получают UOj [c.44]

При большом значении магнитного поля (Я = Т)) происходит еще один фазовый переход, на этот раз второго рода,— антиферромагнетик переходит в парамагнетик. При этом эффективно разрываются антиферромагиитные связи между плоскостями, и вещество можно рассматривать как набор невзаимодействующих плоскостей, помещенных в магнитное поле. Магнитный момент такой системы определяется формулой (5.3). Сама величина Яг(Г) может быть найдена минимизацией свободной энергии [c.202]

Магнитные фазовые переходы в магнитных материалах представляют собой увлекательную как для фундаментальных исследований, так и практических применений область. Эти переходы обычно характеризуются как фазовые переходы первого или второго рода в зависимости от того, меняются ли намагниченность или характер магнитного упорядочения скачком или их изменения носят плавный характер, соответственно, вблизи критических температур (точек Кюри для ферромагнетика или точек Нееля для анти- и ферримагнетиков). Изменение объема элементарной ячейки или тепловой эффект при фазовом переходе первого рода могут играть заметную роль, но могут быть и незначительны. Больщинство массивных магнетиков обладают фазовыми переходами второго рода, однако ряд веществ имеет фазовый переход первого рода, как при переходе из магнитоупорядоченного состояния в парамагнитное, так и при изменении типа магнитного упорядочения, например MnAs (ферромагнетик парамагнетик), МпО, иОг, Ей (антиферромагнетик - парамагнетик), а-Ре20з (антиферромагнетик слабый ферромагнетик) [4]. [c.550]

Точка Нееля (переход типа антиферромагнетик —парамагнетик). Фазовый переход второго рода. Точка Нееля (переход типа антнферромагнетнк—парамагнетик). Значение ДН1г вычислено в интервале 10—4 Г К. [c.234]

Аналогичная ситуация имеет место для бинарных металлических сплавов типа Р-латуни (50 50 Си2п), для которых характерен фазовый переход порядок — беспорядок. В этом случае подходящей микроскопической переменной является величина, принимающая на каждом узле два значения в соответствии с типом иона в данном узле (если возможны и вакансии, то эта переменная принимает три значения). Ниже Тс, но на линии фазовых переходов (Т), корреляционная функция для параметра порядка (г) не должна стремиться к нулю на больших г, как это имеет место в остальных точках фазовой диаграммы. Предельное значение этой функции, (оо), описывающее дальний порядок, является в случае антиферромагнетика или бинарного металлического сплава типа Р-латуни знакопеременной величиной. Этот параметр дальнего порядка должен в свою очередь равняться [Ч о(Т )] — квадрату величины спонтанного упорядочения (по крайней-мере в системах, обладающих симметрией). [c.256]

Из этой оценки видно, что дицоль-дицольные взаимодействия между магнитными моментами могут сцособствовать их взаимной упорядоченной ориентации только цри очень низких температурах — около 1 К. Однако, в реальных веществах с упорядоченной магнитной структурой ферромагнитное, ферримагнитное и антиферромагнитное состояния возникают и при высоких температурах в несколько сотен кельвинов. В табл. 12.1 даны температуры фазовых переходов в некоторых ферромагнетиках (Гс), ферри- (Гс/) и антиферромагнетиках (Г ). [c.284]

Магнитооптические эффекты чувствительны к изменению магнитной структуры кристаллов, и их измерение при прохождении фазовых переходов может дать новую и оригинальную информацию. Например, в работах [76, 77] было впервые обнаружено критическое рассеяние света в ферри- и антиферромагнетиках при прохождении температуры Кюри и Неэля. Это явление напоминает опалесценцию в жидкостях вблизи критических точек, и в кристаллах впервые наблюдалось нри переходе кварца из а в р модификацию [78]. Максимумы рассеяния света в области структурных фазовых переходов [c.319]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология