Переход парамагнетик ферромагнетик

Возникновение статического порядка из беспорядка в термодинамически равновесных условиях всегда происходит путем фазового перехода. В области перехода система неустойчива. При переходе первого рода, скажем, при переходе газ — жидкость, испытывают разрыв основные термодинамические величины — энтальпия, энтропия, объем. При переходе второго рода состояние системы меняется непрерывно, но скачком меняется симметрия. Разрыв испытывают не основные термодинамические величины, но их производные — теплоемкость, сжимаемость, коэффициент расширения. Пример — переход парамагнетик — ферромагнетик в точке Кюри. [c.505]

Рис. 28.7. Зависимость удельной намагниченности 0(1 для различных значений напряженности магнитного поля от температуры [13[. Отмеченные на оси абсцисс точки 61 и Оа означают соответственно температуры перехода ферромагнетик — антиферромагнетик и антифер-ром 1гнетик — парамагнетик [13]

Точка Кюри (переход типа ферромагнетик — парамагнетик). [c.190]

Критическая температура перехода из сверхпроводящего состояния При 700 К. Точка Нееля (переход типа антиферромагнетик — ферромагнетик). Точка Кюри (переход типа ферромагнетик—парамагнетик). В нормальное. [c.318]

Особенность магнитных свойств адсорбционных катализаторов заключается в том, что разведенный адсорбционный слой характеризуется состоянием некоторого универсального парамагнетизма. В это парамагнитное состояние переходят и ферромагнетики (Ее, №), и диамагнетики (Ад, Си), и его сохраняют парамагнетики, но с повышенной величиной парамагнетизма (например, Р1 на угле, особенно при низких температурах [205]). Это указывает на то, что физическое состояние веш,ества в таких слоях является существенно отличным от его состояния в кристаллической фазе и что, по-видимому, с этим связана активность адсорбционных катализаторов. [c.115]

Хотя теория среднего поля не согласуется с экспериментальными данными относительно равновесных критических точек именно потому, что пренебрегает пространственными флуктуациями и поэтому была заменена теорией ренормгруппы [6.6], она нередко позволяет получить хорошее описание неравновесных критических точек, по крайней мере в детерминированных условиях. Происходит это потому, что в неравновесных фазовых переходах, например в лазере или в хорошо перемешиваемых химических системах, пространственные флуктуации в действительности не играют роли. Хотя классическая теория среднего поля предсказывает одни и те же критические показатели для всех равновесных критических точек, таких, как критическая точка жидкость — газ, ферромагнитная критическая точка и т.д., все ее понятия лучше всего проиллюстрировать на переходе от парамагнетика к ферромагнетику. Параметром порядка для такого перехода является намагниченность образца т. Хорошо известно, что намагниченность обусловлена спином электронов в неполных ат-омных оболочках. Спины пребывают на наиниз-шем энергетическом уровне, если все они параллельны (вследствие квантового явления, известного под названием обменного эффекта ). Если температура образца равна нулю, то все спины параллельны, и существует конечная намагниченность — вещество ферромагнитно. Направление вектора намагниченности т не определено в изотропном случае возможны все направления. С ростом температуры Т тепловое движение нарушает идеальную выстроенность спинов. Но при не слишком высоких температурах существует заметная доля спинов, ориентированных в одном и том же направлении. Следовательно, намагниченность [c.372]

Фазовыми равновесиями называются равновесия, которые устанавливаются между отдельными фазами при физических процессах перехода веществ из одной фазы в другую. К числу таких переходов относятся плавление и кристаллизация индивидуальных веществ, кристаллизация веществ из растворов, испарение и сублимация, конденсация газообразных веществ, аллотропические превращения веществ, превращение ферромагнетика в парамагнетик и др. [c.107]

При Ф. п. второго рода (Л-переходах) плот ность и термодинамич. функции непрерывны, а испытывают скачок или имеют особенность только вторые производные термодинамич. потенциала — теплоемкость, сжимаемость, объемный коэфф. теплового расширения. Такими Ф. п. являются переход ферромагнетика в парамагнетик, гелия — в сверхтекучее состояние, а в полимерах — переход по темп-ре через критич. точку расслаивания полимерного р-ра. [c.352]

Далее известно, что для каждого ферромагнетика существует предельная температура, выше которой образец теряет ферромагнитные свойства, превращаясь в парамагнетик (точка Кюри). Переход ферромагнетика в парамагнитное состояние в точке Кюри является фазовым переходом И рода. [c.153]

Фазовые переходы второго рода, при которых все термодинамические функции непрерывны, но теплоемкость, сжимаемость и объемный коэффициент термического расширения изменяются скачком. В этом случае теплота фазового перехода равна нулю. Примером подобных фазовых переходов является, например, превращение ферромагнетика в парамагнетик. [c.32]

К. т. названа по имени П. Кюри, подробно изучившего переход ферромагнетик-парамагнетик. Переход анти-ферро.магнетик-парамагнетик исследован Л. Неелем его именем названа точка Нееля. [c.560]

Здесь Тс — так называемая температура Кюри, температура фазового перехода ферромагнетик — парамагнетик, [c.41]

Несмотря на различную природу этих явлений, существует глубокая аналогия в описании равновесных фазовых переходов и эффектов самоорганизации в открытых системах (из-за этого последние часто называют неравновесными фазовыми переходами ). С формальной точки зрения, если отвлечься от причин, обусловливающих эти явления, мы имеем дело в обоих случаях с процессами перестройки или возникновения порядка. До сих пор мы употребляли термин порядок , понимая его чисто интуитивно. Если, однако, попытаться уточнить значение этого понятия, можно прийти к несколько парадоксальному выводу порядок есть нарушение симметрии. Действительно, покоящаяся однородная жидкость более симметрична, чем та же жидкость после возникновения (даже вполне регулярных) конвекционных течений в задаче Бенара, получающийся после охлаждения кристалл менее симметричен, чем исходная жидкость, а парамагнетик со случайной ориентацией магнитных моментов отдельных атомов гораздо симметричнее ферромагнетика, где все эти моменты выстроены в одном направлении и поэтому нет уже пространственной изотропности. Возникновение любой пространственной или временной структуры нарушает однородность среды, т. е. симметрию по отношению к трансляциям в пространстве или во времени. [c.6]

Такие превращения получили название фазовых переходов второго рода. Примерами фазовых переходов второго рода являются переход вещества в сверхпроводящее состояние, переход ферромагнетика в парамагнетик, переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние. При фазовых переходах второго рода теплота не поглощается и объем не меняется. [c.115]

Примерами переходов второго рода являются переход ферромагнетика в парамагнетик в точке Кюри, переход металла из нормального в сверхпроводящее состояние при низких температурах, переход гелия I в гелий II. [c.141]

Температура, при которой (0) = О - критическая температура перехода ферромагнетик - парамагнетик, является одновременно и критической температурой фазного перехода газ - жидкость и т. п. [c.19]

Превращения ферромагнетика в парамагнетик, сегнетоэлектрика в диэлектрик, проводника в сверхпроводник могут служить примерами фазовых переходов второго рода. [c.454]

При изменении внешних воздействий на равновесную гетерогенную систему вещество из одной фазы может переходить в другую, например из жидкости в пар, из одной кристаллической модификации в другую, из нормального проводника в сверхпроводник, из ферромагнетика в парамагнетик и т. д. Такие превращения вещества из одной фазы в другую при изменении внешних условий называются фазовыми переходами. [c.233]

Термин фазовые переходы второго рола впервые (1933) ввел П. Эренфест при рассмотрении непрерывного сверхтекучего перехода в жидком гелии. Он считал, что вторые производные от энергии Гиббса при этом переходе испытывают скачки, и получил соотнощения между ними (уравнения Эренфеста. см. 60). Термином фазовый переход второго рода (или л-переход) стали потом называть и все другие непрерывные переходы. Позже, однако, оказалось, что при сверхтекучем переходе в гелии вторые производные от энергии Гиббса не испытывают скачки, а обращаются в бесконечность. Эют переход, следовательно, является критическим, и к нему уравнения Эренфеста неприменимы. Но в литературе и сейчас сверхтекучий переход в гелии и другие непрерывные фазовые превращения называют фазовыми переходами второго рода. Чаще, однако, непрерывные переходы называют критическими переходами, что более правильно. Фазовым переходом второго рода является превращение проводника в сверхпроводник при Я=0. Критическими переходами являются критический переход жидкость—газ, переход ферромагнетика в парамагнетик, сегнетоэлектрический переход и др. [c.234]

Точка Кюри (переход ферромагнетик—парамагнетик). Точка Кюри. [c.30]

I Точка Кюри (переход ферромагнетик —антиферромагнетик). V (переход антиферромагнетик — парамагнетик). Точка Кюри (переход ферромагнетик—парамагнетик). [c.32]

Точка Кюри (переход ферромагнетик—парамагнетик). [c.48]

I Точка Кюри (переход ферромагнетик— парамагнетик). [c.64]

Простые вещества. Физические и химические свойства. Железо, кобальт и никель представляют собой серебристо-белые металлы с сероватым (Ре), розоватым (Со) и желтоватым (Ni) отливом. Чистые металлы пластичны, однако даже незначительное количество примесей (главным образом углерода) повышает их твердость и хрупкость, что особенно заметно у кобальта. Все три металла ферромагнитны. При нагревании до определенной температуры (точка Кюри) ферромагнитные свойства исчезают и метгллы становятся парамагнитными. Переход ферромагнетика в парамагнетик не сопровожда- [c.489]

При Ф. п. П рода первые производные О по Т, р я др параметрам состояния непрерывны, а вторые производные (соотв. теплоемкость, коэф. сжимаемости и термич. расширения) при непрерывном изменении параметров состояния меняются скачком либо сингулярны. Теплота не выделяется и не поглощается. К Ф. п. П рода относятся переходы парамагнетика в ферромагнетик, диэлектрика в сегнетоэлектрик, возникновение сверхтекучести (Х-переход в гелии) и сверхпроводамости в отсутствии магн. поля, упорядочение бинарных сплавов. [c.609]

Если известен характер магнитных или электронных превращений, в примечаниях указывается Точка Кюри , Точка Нееля , а в скобках — более подробная характеристика этих превращений (например, переход типа ферромагнетик — антиферромагнетик, ферромагнетик — парамагнетик, сегнетоэлек-трик — параэлектрик и т. д.). [c.7]

Отдельные парамагнетики при понижении температуры могут переходит , и состояние, характеризуемое ориентацией в одном направлении спинов объединений многих атомов, называемых доменами. Такие вещества называются ферромагнетиками (а явление параллельного объединения спинов неспарепных электронов атомов — ферромагнетизмом). Ферромагнетиками являются железо и некоторые другие металлы (см. разд. 11.3.1). [c.131]

Простые вещества. Физические и химические свойства. В компактном кристаллическом состоянии железо, кобальт и никель представляют собой серебрпсто-белые металлы с сероватым (Ре), розоватым (Со) и желтоватым (N1 ) отливом. Чистые металлы пластичны, однако даже незначительное количество примесей (главным образом, углерода) повышает их твердость и хрупкость, что особенно заметно у кобальта. Все три металла ферромагнитны. При нагревании до определенной температуры (точка Кюри) ферромагнитные свойства исчезают и металлы становятся парамагнитными. Переход ферромагнетика в парамагнетик не сопровождается перестройкой кристаллической структуры и представляет собой фазовый переход 2-го рода, при котором отсутствует тепловой эфсрект превращения. [c.401]

Вблизи К. т. наблюдается спецнфич. температурная зависимость не только магн. восприимчивости (или электрич. поляризации), но и теплоемкости, коэф. термич. расширения и др. св-в. Одиако плотность в-ва изменяется непрерывно, теплота не поглощается и не выделяется (см. Фазовые переходы). Для количеств, оценки изменения св-в вводят т. наз. параметр порядка ri, за к-рый в случае перехода ферромагнетик-парамагнетик принимают намагниченность в-ва. При т-ре Т- параметр ri ->0 и при П = О (см. Критические явления). [c.560]

Магнитные фазовые переходы в магнитных материалах представляют собой увлекательную как для фундаментальных исследований, так и практических применений область. Эти переходы обычно характеризуются как фазовые переходы первого или второго рода в зависимости от того, меняются ли намагниченность или характер магнитного упорядочения скачком или их изменения носят плавный характер, соответственно, вблизи критических температур (точек Кюри для ферромагнетика или точек Нееля для анти- и ферримагнетиков). Изменение объема элементарной ячейки или тепловой эффект при фазовом переходе первого рода могут играть заметную роль, но могут быть и незначительны. Больщинство массивных магнетиков обладают фазовыми переходами второго рода, однако ряд веществ имеет фазовый переход первого рода, как при переходе из магнитоупорядоченного состояния в парамагнитное, так и при изменении типа магнитного упорядочения, например MnAs (ферромагнетик парамагнетик), МпО, иОг, Ей (антиферромагнетик - парамагнетик), а-Ре20з (антиферромагнетик слабый ферромагнетик) [4]. [c.550]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология