Магнитооптические эффекты

В то время как циклотронный резонанс связан с переходами носителей между уровнями Ландау внутри одной зоны, магнитооптические эффекты появляются вследствие межзонных переходов в магнитном поле (рис. 145). [c.429]

Оптические свойства феррожидкостей уникальны. Их прозрачность вдоль магнитного поля многократно уменьшается с увеличением напряженности поля (магнитооптический эффект агрегации). В рамках теории светорассеяния Релея этот эффект объясняется укрупнением центров светорассеяния, в данном случае — образованием и увеличением размеров цепочечных агрегатов. Законы релеевского светорассеяния действуют, пока размер рассеивающих центров (цепочек) не превышает длину световой волны. При сильном увеличении размера флокул вступают в силу законы геометрической оптики, согласно которым агрегация частиц ведет к увеличению светопропускания. Последнее характерно для феррожидкостей, склонных к коагуляции. Обычно же в первый момент при включении поля прозрачность быстро (порядка 0,1 с) и сильно уменьшается до некоторого постоянного значения. При пониженной устойчивости феррожидкости вслед за быстрым падением прозрачности следует период ее медленного (минуты) увеличения вплоть до величины, превышающей исходную прозрачность раствора вне магнитного поля. [c.758]

В устойчивых феррожидкостях упомянутые выше эффекты практически отсутствуют, что, собственно, и относит их к числу действительно магнитных жидкостей — веществ, вязкость которых в практическом отношении можно считать не зависящей от напряженности магнитного поля. Тем не менее, в них в большей или меньшей степени происходит обратимая агрегация частиц в магнитном поле. Наиболее заметно это эффект сказывается на прозрачности жидкости, что можно использовать для глубокой низкочастотной модуляции света. Выше также отмечалась возможность уменьшения магнитооптического эффекта при воздействии на жидкость сдвиговых напряжений. На этом принципе могут действовать динамо-магнитооптические датчики скорости сдвиговой деформации. Датчики другого типа реагируют на величину, а не на скорость деформации. Чувствительность динамо-магнитооптических датчиков достаточна для создания микрофонов и сенсорных датчиков типа дисплеев карманных компьютеров с сенсорным вводом команд и данных. [c.766]

Электрооптические и магнитооптические эффекты находят применение преимущественно в системах модуляции и сканирования света. Естественная оптическая активность широко используется в пищевой и химической промышленности для контроля качества различных веществ, в основном, растворов. [c.515]

ЛИНЕЙНЫЙ МАГНИТООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ (ЭФФЕКТ ФАРАДЕЯ) [c.767]

Магнитооптический эффект Фарадея [c.26]

Магнитооптические эффекты на примесях в германии в дальней инфракрасной области, [c.211]

Магнитооптический эффект наблюдался в Ge с примесями мышьяка и фосфора [c.211]

Оптические и магнитооптические эффекты примесей группы III в германии. [c.214]

Однако в применении к растворам гибких, цепных макромолекул этот метод оказывается малопродуктивным. Действительно, мы видели (гл. I, А), что каждую цепную молекулу можно разбить на статистические сегменты, ориентации которых в пространстве взаимно независимы. Если сегмент анизотропен относительно своей оптической (электрической или магнитной) поляризуемости, то во внешнем поле (электрическом или магнитном) он будет вращаться, ориентируясь осью наибольшей поляризуемости в направлении поля. Однако вследствие отсутствия корреляции в ориентациях различных сегментов возникающая при этом макроскопическая анизотропия раствора оказывается пропорциональной общему числу сегментов, независимо от того, входят они в состав более длинных или более коротких цепей. Поэтому электрическое (электрооптический эффект Керра) и магнитное (магнитооптический эффект Котон — Мутона) двойное лучепреломление в растворе полимера пропорционально весовой концентрации растворенного вещества, практически не зависит от его молекулярного веса и обычно мало отличается от эффекта, наблюдаемого в растворе мономера равной концентрации. [c.497]

Шаг холестерической спирали I имеет порядок длины волны видимого света и зависит от температуры. Кроме того, соответствующие мезофазы способны селективно отражать свет с длиной волны л/, где п - средний коэффициент преломления. Поэтому цвет холестерического материала зависит от температуры, что широко используется при создании термоиндикаторов. Жидкие кристаллы способны претерпевать структурные превращения под действием электрического и магнитного полей. В основе так называемых полевых электро- и магнитооптических эффектов, нашедших практическое применение, лежит переориентация директора Ь, т. е. оптической оси определенного объема жидкого кристалла под действием поля. Непосредственной причиной ориентации является анизотропия электрических и магнитных свойств среды. Переориентация вызывает упругие деформации жидкого кристалла, которые ей препятствуют. Поэтому переориентация наступает при определенных значениях напряженности электрического и магнитного полей, которые зависят от анизотропии диэлектрической проницаемости Де и диамагнитной восприимчивости Д%. [c.139]

Очевидно, что магнитная симметрия мо/кет привести к существованию новых оптических эффектов в кристаллах. До настоящего времени, однако, проявление магнитоупорядоченного состояния рассматривалось лишь для распространения света в кристаллах, обладающих магнитоэлектрическим эффектом [28—30]. Приведем здесь результаты феноменологического исследования [11] магнитооптических эффектов, следующих из соображений магнитной симметрии и возни кающих в кри- [c.303]

Большим своеобразием обладают оптические свойства глинистых суспензий — двойное лучепреломление, электрооптический и магнитооптический эффекты. Эти свойства обусловлены сильно выраженной анизодиаметричностью частиц твердой фазы, установлением между ними связей и некоторой упорядоченности под влиянием течения, а также электрического или магнитного поля. [c.36]

Наличие цеггочечных агрегатов и их ответственность за магнитооптические эффекты в феррожидкостях наглядно демонстрируется с помощью динамо-магнитооптического эффекта. Его суть в том, что цепочечные агрегаты легко разрущаются при механическом воздействии (течении), поэтому происходит ослабление оптического эффекта агрегации магнитным полем. Такие воздействия контролируемой величины легко создаются при сдвиговом течении феррожидкости, например при возвратно-поступательном движении тонкой стеклянной пластинки, помещенной в оптическую кювету с феррожидкостью. Результаты подобных опытов подтвердили эту гипотезу с увеличением скорости движения пластинки магнитооптический эффект уменьшался ожидаемым образом (рис. 3.136). Теория динамо-магнитооптического эффекта [4] положила начало принципиально новому подходу к проблемам реологии дисперсных систем. Она продемонстрировала возможность количественного описания структурного состояния дисперсных систем как функции скорости или напряжения ее сдвиговой деформации и тем самым ввела в теоретическую реологию понятие об уравнении структурного состояния вместо преобладавших тогда представлений о структуре как о некой качественной, статичной характеристике дисперсной системы. В работах П.А. Ребиндера указывалось, что изменение вязкости неньютоновских жидкостей объясняется измене- [c.759]

Поворот плоскости поляризации света, распространяющегося в среде, находящейся во внешнем магнитном поле, называется линейным магнитооптическим эффектом или эффектом Фарадея. В пара- и диамагнитных материалах угол поворота плоскости поляризации фр дэется соотношением [c.767]

Поворот плоскости поляризации монохроматического светового излучения при прохождении через прозрачное вещество (в нашем случае — воду), помещенное в магнитное поле, зависит от напряженности поля, температуры и объемноструктурных свойств вещества. Впервые влияние магнитной обработки на магнитооптический эффект Фарадея было установлено А. В. Смирновым. Эффект заметнее с возрастанием парамагнетизма ионов, добавляемых к воде. В дальнейшем В. Е. Зеленков, [c.26]

А. А. Упорова и Ю. К. Чернов дифференциальными измерениями интенсивности проходящего света установили, что изменение магнитооптического эффекта для омагниченной воды составляет 8—20% [33]. По-видимому, это связано также с изменением экстинкции света. Зависимость эффекта от напряженности магнитного поля имеет полиэкстремальный характер. Проанализировав возможные причины данного изменения, авторы предположительно объясняют его изменением структуры ра- [c.26]

Удельная иамагиичеииость насыщения кобальта прн О К, полученная методом экстраполяции, 08= 162,5-10 Тл-м /кг. Константы маг-нитострикции монокристалла кобальта с г. п. у. решеткой (а-модификация) зависят от направления и колеблются в пределах от —1-10 до +1,1-10". В поликристаллнческом кобальте магнитострикция насыщения, измеренная в направлении намагничивания, ц = 0,71-10-, а объемная магнитострикция насыщения Шк——0,2-10-. Как и другие ферромагнетики, кобальт обладает свойством поворачивать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления насыщения намагниченности. Характеристики этого магнитооптического эффекта (эффекта Фарадея) при 300 К и индукции насыщения при О К и Ма= = 1820-10 Тл [c.475]

Можно вызвать движение в нематической жидкости соответствующим внешним полем, зависящим от времени. В движение могут быть вовлечены директор (вращение оптической осп), или центры тяжести молекул (гидродинамический поток), или и то и другое. Поля могут быть электрическими или магнитными. Однако в большинстве встречающихся на практике случаев взаимодействие между нематиком и электрическим полем включает весьма специфические процессы переноса заряда. По этой причине все электрические эффекты позже будут отдельно обсуждаться в этой главе (см. разд. 5.3). Сейчас мы ограничимся относительно простым случаем магнитного поля Н t). Мы также предиоложпм, что Н однородно в пространстве. Эти ограничения справедливы для многих возможных экспериментов, представляющих интерес либо для измерения определенных коэффициентов Лесли, либо для исследования некоторых замечательных магнитооптических эффектов. Здесь мы кратко обсудим несколько типичных примеров. [c.210]

Однако для растворов гибких цепных макромолекул методы электрического и магнитного ориентирующих полей мало эффективны. Экспериментально доказано [2, 4, 5], что электрооптичес-кий эффект Керра и магнитооптический эффект Коттон-Мутона пропорциональны массовой концентрации растворенного вещества и практически не зависят от молекулярной массы. Эти эффекты в растворах гибкоцепных полимеров обычно мало отличаются от эффекта, наблюдаемого в растворе мономера той же концентрации. [c.6]

А. А. Упорова и Ю. К. Чернов дифференциальными измерениями интенсивности проходящего света установили, что изменение магнитооптического эффекта для омагниченной водной системы составляет 8—20% [38]. По-видимому, это связано также с изменением экстинкции света. Зависимость эффекта от напряженности магнитного поля имеет нолиэкстремальный характер. Проанализировав возможные причины данного изменения, авторы предположительно объясняют его изменением структуры раствора, связанным с изменением гидратации ионов, уменьшением л.иссониацни растворенных [c.29]

При прохождении света через многодоменный ферромагнетик возникают дифракционные явления [1—3] — следствие магнитооптического эффекта Фарадея. Ферромагнетик можно считать в этом случае магнитной решеткой, причем функция пропускания ее является комплексной величиной. Если рассматривать циркулярно поляризованную волну, распростра-няюшуюся в направлении г (направление вращения вектора напряженности электрического поля не имеет значения), то функция пропускания в общем случае будет иметь вид [c.143]

Для измерений скорости затухания флуоресценции требуются иные методы вследствие значительно более короткого времени жизни. Предельное разрешение по времени, возможное с помощью механических фосфороскопов, ограничено примерно 10 сек при максимально достижимой скорости порядка 10 ООО о51мин. Измерение более короткого времени требует применения безынерционных затворов, основанных на использовании различных электрооптических и магнитооптических эффектов. Наилучшим известным прибором является, по-видимому, ячейка Керра с нитробензолом время срабатывания составляет примерно 10 сек. Для работы этого устройства требуется подать электрический импульс напряжением в несколько тысяч вольт. Затвор другого типа основан на создании в кювете, наполненной водой, ультразвуковой стоячей волны. Чередующиеся области высокой и низкой плотности действуют в совокупности подобно быстро перемещающейся дифракционной решетке, модулируя таким образом падающий световой пучо . В этом методе обычно используют фазочувствительный детектор, а время жизни определяют по сдвигу фазы между синусоидально модулированным возбуждающим светом и периодически изменяющейся флуоресценцией. Более подробные сведения даны в обзоре Вотерспуна и Остера [35]. [c.90]

Необходимо было ввести новый механизм магнитооптических эффектов в ферро- и антиферромагнетиках, приводящий к необычайно высоким значениям эффекта Коттона — Мутона в кристаллах ниже температуры Кюри и Неэля. [c.308]

Порядок величины магнитооптических эффектов можно оценить из следующих соображений. Эффект Коттона — Мутона, определяемый третьим членом в (5), появляется при учете в теории возмущений членов следующего порядка по отношению к эффекту Фарадея [второй член в (5)], а именно, при двукратном учете спин-орбитального взаи-дюдействия. Ясно, что при таком рас- [c.308]

Магнитооптические эффекты чувствительны к изменению магнитной структуры кристаллов, и их измерение при прохождении фазовых переходов может дать новую и оригинальную информацию. Например, в работах [76, 77] было впервые обнаружено критическое рассеяние света в ферри- и антиферромагнетиках при прохождении температуры Кюри и Неэля. Это явление напоминает опалесценцию в жидкостях вблизи критических точек, и в кристаллах впервые наблюдалось нри переходе кварца из а в р модификацию [78]. Максимумы рассеяния света в области структурных фазовых переходов [c.319]

Обсуждаются экспериментальные результаты (обзор) по исследованию эффекта Фарадея и магнитного двупреломления в кристаллах с различной магнитной структурой. Исследовано поведение оптической индикатрисы кубических ферритов-гранатов при изменении температуры, величины и ориентации намагниченности. Приведен краткий обзор основных микроскопических механизмов магнитооптических эффектов. Рассмотрены особенности магнитооптических явлений при фазовых переходах (точкц Кюри, Нееля, Морина и компенсации намагниченности). [c.405]

Следует отметить, что в чистом виде все описанные полевые эффекты можно наблюдать, прикладывая к ячейке не электрическое, а магнитное поле. В этом случае эффекты совершенно аналогичны электрооптичес-ким, и каждому электрооптическому эффекту соответствует магнитооптический аналог с тем различием, что они определяются не анизотропией диэлектрической восприимчивости Ае и электрическим полем Е, а анизотропией магнитной восприимчивости Ах молекул и магнитным полем Н. Так как статическое магнитное поле не вызывает ни электрического тока, ни конвективных гидродинамических потоков, то в магнитооптических эффектах не проявляются усложнения, связанные с этими побочными неполевыми явлениями. Тем не менее в практическом отношении полевые электрооптические эффекты представляют больший интерес в связи с большей простотой управления ячейкой электрическими полями, чем магнитным. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология