Определение момента количества движения

Рис. 1. к определению момента количества движении в классической механике. [c.12]

Рис. 253. Схемы к определению моментов количества движения ротора при повороте вокруг осей

Измерение ядерного магнитного резонанса (ЯМР) — метод анализа, основанный на резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. Ядерный магнитный резонанс использует явление ядерного магнетизма. Атомные ядра многих химических элементов имеют определенный момент количества движения, т. е. вращаются вокруг собственной оси (спин ядра). Спин ядра аналогичен спину электрона. Магнитный момент возникает потому, что каждое ядро имеет электрический заряд. Для наблюдения ЯМР ампулу, содержащую анализируемое вещество, помещают в катушку радиочастотного генератора. Образец может быть жидким, твердым или газообразным. Катушку с ампулой помещают в зазоре магнита перпендикулярно направлению магнитного поля Ни- Генератор создает на катушке слабое переменное магнитное поле Нх- Резонанс наступает при условии ф=фо= У о, где ф — скорость вращающегося поля Нх, фо — скорость прецессии ядер в поле На, 7 — гиромагнитное отношение у = т1Р (т — магнитный момент ядра атома, Р — момент количества движения ядра). При выполнении условия приемник регистрирует небольшое изменение напряжения на рабочем контуре в виде сигнала в форме гауссовой кривой. Кривая характеризуется высотой сигнала и шириной кривой (полосы), [c.452]

Исходя из определения момента количества движения, запишем теперь с помощью уравнений (1.1) и (1.10) изменение внешнего момента количества движения [c.9]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.51]

Поскольку возникновение магнитных моментов электрона обусловлено его перемещениями, которым соответствуют определенные моменты количества движения (механические моменты), существует прямая связь между магнитными и механическими моментами электрона. [c.11]

Иная картина наблюдается в микросистемах. Всякая элементарная частица наряду с зарядом, массой и другими свойствами обладает определенным моментом количества движения (спином) / и постоянным магнитным моментом р, между которыми существует связь [c.9]

Хорошо известно, что любая элементарная частица, движущаяся по замкнутой орбите, обладает определенным моментом количества движения (орбитальный момент). Кроме того, частица в общем случае имеет собственный момент вращения (спиновый момент). Если эта частица является заряженной, то при движении по орбите или вращении она создает кольцевой ток, т. е. обладает также определенным магнитным моментом ц. Таким образом, у подобных частиц определенному моменту количества движения отвечает определенный магнитный момент, причем различают орбитальный магнетизм и спиновый магнетизм. [c.80]

Тогда задача расчета угла факела распыливания для форсунки с коротким соплом, казалось бы, целиком сводится к определению момента количества движения жидкости на входе в сопло. Для идеальной форсунки угол факела рассчитывается по формуле (15). Однако теоретические значения угла факела рассчитанные таким образом, хорошо согласуются с экспериментальными экс только в том случае, когда комплекс 0, характеризующий влияние трения в камере закручивания на режим течения жидкости в форсунке, мал. С ростом 0 расхождение между экспериментальными и расчетными значениями угла факела увеличивается. [c.58]

Рис. 19. Схема к определению момента количества движения массы газа во вращающемся колесе

Строение периодической системы определяется исключительно принципом Паули (разд. 3.0), помимо некоторых правил определения моментов количества движения, с которыми мы также познакомимся. Мы рассмотрим нра- [c.62]

Сопловой аппарат предназначен создать на входе в колесо поток с определенным моментом количества движения по отношению к оси вращения колеса. При протекании через сопла газ [c.11]

Определение момента количества движения (11,65) соответствует приближению, в котором определена кинетическая энергия вращения [пренебрежение энергией Кориолиса (11,46)]. [c.42]

Каждому из энергетических уровней свободного атома соответствует определенный момент количества движения и четность. Кроме того, если энергия иона не зависит от полного момента количества движения спина 8, то 8 тоже сохраняет свое значение, поскольку оно в этом случае коммутирует с Отсюда следует, что сохраняет свое значение и орбитальный момент количества движения Ь, так как Л = Ь + 8. Этот вывод является основой схемы связи по Расселу—Саундерсу каждый атомный энергетический уровень характеризуется определенными значениями Ь и 8. Атомные уровни обозначаются символом 8 + Ч и называются атомными термами. Основным электронным состоянием иона с одним З -электроном, например или является 0 8 = У2, = 2) на расстоянии 80000 см- - и 148 ООО см соответственно над основным состоянием расположено первое возбужденное состояние 8, соответствующее ( )45 конфигурации, где скобки ( ) обозначают заполненные электронами оболочки. Для одной такой конфигурации, как ( характерной для иона Сг " , имеется несколько термов. Для иона Сг + основное электронное состояние Р 8 = 3/2, Ь = 3) и выше этого состояния на 14 000 находится состояние Р 8 = 3/2, 1 = 1). Другими термами являются Р, [c.71]

Коэффициент сопротивления при стесненном движении группы частиц зависит от расстояния между ними [89]. Частицы, как правило, асимметричны, и поле давления потока неравномерно распределено по их поверхности. Поэтому возникает пара сил с определенным моментом количества движения и, как следствие, вращение частиц в газовом потоке. Для частиц неправильной формы установившееся движение наступает по приобретении частицей определенной угловой скорости. Для вращающейся частицы коэффициент сопротивления иной, чем для невращающейся шарообразной частицы. На коэффициент сопротивления влияет также пульсация газового потока, которая, по мнению Д. Левиса [89], уменьшает его значение. При сушке поток массы от поверхности частицы изменяет гидродинамический пограничный слой и уменьшает коэффициент сопротивления. [c.127]

Рис. 76. Определение момента количества движения. Момент количества движения равен массе, помноженной на расстояние ОР и помноженной на проекцию V перпендикулярную ОР и изображенную здесь линией ОР. Следует отметить что площадь треугольника ОРО равна ОРХОР. Так как ОР = V, является расстоянием, пройденным частицей в единицу времени, то треугольник ОРО является площадью, которую описывает радиус-вектор (линия, соединяющая частицу с О) в единицу времени. Следовательно, момент количества движения =2Х массу X площадь, описанную радиусом-вектором в единицу времени.

Для того чтобы пойти дальше качественных рассуждений такого рода и рассчитать абсолютные вероятности переходов или периоды полураспада, необходимо сделать более определенные допущения о распределении зарядов и токов в ядре, т. е. выбрать ядерную модель. В качестве простейшего примера можно взять одночастичную модель (см. гл. IX, раздел Г). Допустим, что у-переход можно рассматривать как переход одного нуклона из состояния с определенным моментом количества движения в другое состояние, причем остальная часть ядра может быть представлена как потенциальная яма. Исходя из этих допущений, Вайскопф [22] вывел выражение для постоянных распада электрических и магнитных переходов порядка 2. Эти достаточно громоздкие общие формулы (см., например, 129] и [30]) для некоторых малых порядков мультипольности принимают [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология