Релаксационные процессы в неоднородных средах

Обобщив выражения (7.28) — (7.30) на случай неоднородной среды с произвольным числом релаксационных процессов, МОЖНО показать, что [c.240]

При отсутствии изоляции течение скалярных релаксационных процессов в однородной системе нередко осложняется взаимодействием последней с окружающей средой. Дело в том, что перенос обобщенных координат (энтропии, объема, масс компонентов) через границы системы всегда приводит к нарушению в системе макроскопической однородности полей интенсивных свойств, в частности к возникновению в ней градиентов обобщенных потенциалов (температуры, давления, химических потенциалов компонентов), обеспечивающих перенос обобщенных координат из одной ее области в другую. Лишь при условии, что проводимости системы по обобщенным координатам многократно превосходят соответствующие проводимости вентилей, посредством которых осуществляется управление взаимодействием между системой и окружающей средой, неоднородности в системе становятся пренебрежимо малыми, позволяя использовать для описания данной системы математический аппарат, справедливый для однородных систем в строгом понимании. Во всех других случаях однородность системы нарушается. [c.152]

Для устранения неоднородностей, возникающих в газообразных и жидких системах, обычно прибегают к механическому перемешиванию. Следует, однако, иметь в виду, что оно сопровождается диссипативными эффектами вследствие вязкого перемещения макроскопических частей системы относительно друг друга. Это равносильно появлению в системе дополнительного источника энтропии, мощность которого тем выше, чем интенсивнее перемешивание и вязкость среды. Вопрос о том, можно ли пренебречь этим источником при рассмотрении общего баланса энтропии системы, должен решаться особо в каждом конкретном случае. Отметим также, что при массообмене газообразных и жидких систем с окружающей средой возникает еще один дополнительный источник энтропии, связанный с наличием скачков химических потенциалов поступающих из окружающей среды компонентов в местах их ввода в систему. Хотя этот источник сосредоточен на границе системы, соответствующая ему теплота диссипации практически полностью становится достоянием системы. Он может быть, однако, учтен путем включения его в поток энтропии через контрольную поверхность системы, что позволяет рассматривать открытые системы как объекты, у которых, подобно закрытым системам, источниками энтропии являются лишь релаксационные процессы, если не считать перемешивания. [c.152]

РЕЛАКСАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ В НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ [c.335]

Использование д-операторов для описания релаксационных процессов в неоднородных средах. Для расчета интенсивности релаксационных процессов в неоднородных средах следует получить вначале решение соответствуюш,ей упругой задачи, затем согласно принципу Вольтерра заменить упругие модули их операторным значением и провести расшифровку найденных таким образом функций от операторов. Проиллюстрируем это на примере. [c.342]

Рассмотрим теперь пример, иллюстрирующий сложный характер протекания релаксационных процессов в неоднородных средах. Пусть к неограниченной среде с полостью радиуса в момент = О приложено сдвиговое напряжение 012, являющееся на большом расстоянии от полости однородным. Тогда напряжение в окрестности полости будет определяться выражением [60] [c.344]

Введенный равенством (VI. 222) Q-оператор также обладает свойством расщепляемости и поэтому может быть использован для описания релаксационных процессов в неоднородных средах. [c.347]

Релаксационные процессы в пористых средах имеют самую разнообразную физическую природу. В настоящей главе рассматриваются проявления неравновесных эффектов при вытеснении несмешивающихся жидкостей в средах с двойной пористостью. В работе [24] показано, что неравновесность при этом оказывается следствием неоднородности пористой среды. Представленная в [24] модель двухфазной фильтрации в средах с двойной пористостью аналогична модели (1.10), предложенной для описания нестационарной фильтрации двухфазной жидкости с учетом неравновесности распределения фаз в макрообъеме среды. [c.158]

В последние годы предприняты попытки обобщения закона Фика (XI. 1) на неравновесные процессы переноса массы и энергии в неоднородных средах. А. В. Лыков [31], исходя из макроскопической теории релаксационных [c.171]

Численный анализ нелинейной модели показал, что неравновесность процессов двухфазной фильтрации в неоднородных средах может привести к потере устойчивости стационарных режимов течения и возникновению колебаний перепада давления Ар = Ap t) и насыщенности ( ) от времени при постоянном расходе нагнетаемой жидкости. Характер колебаний близок к релаксационным. [c.181]

Теоретически прочность определяется наиболее слабыми связями внутри тела. Однако практически на нее оказывают влияние наличие неоднородностей, характер физической (надмолекулярной) структуры (исключая молекулярную ориентацию), наличие молекулярной ориентации, релаксационные свойства, воздействия внешней среды (химические и энергетические). Хрупкое разрушение материалов, т. е. разрушение при очень малых упругих деформациях и, следовательно, в отсутствие остаточных деформаций, имеет место, когда скорость воздействия силы превышает скорость релаксации элементов материала, по которым идет разрушение, т. е. релаксационные свойства полимера в этих условиях мало проявляются. Хрупкое разрушение эластомеров обычно происходит либо при низких температурах, либо при очень быстрых силовых воздействиях, либо при действии концентраторов напряжения. В этих условиях снижается роль активных жидких и газообразных сред как вследствие уменьшения релаксационной способности полимера, затруднения диффузии из-за резкого снижения молекулярной подвижности при низких температурах, так и из-за кратковременности процесса разрушения при быстрых воздействиях. [c.13]

Присутствие в объеме кристаллов металлических, изолированных от внешней по отношению к алмазу среды включений искажает внутрикристаллнческое поле, возбуждаемое в алмазе внешним электромагнитным полем резонатора. Причем величина и степень искаженности поля в локальных участках алмазной матрицы, прилегающих к дефектам, обусловлены и эффектами поляризации, связанными со скоплением заряда на границах включений и других структурных неоднородностях. Поэтому в переменном электрическом поле во включениях происходят процессы перераспределения этих зарядов, вызывающие появление дипольных моментов у электропроводящих частиц и их осиляции, совпадающие с частотой приложенного к алмазу внешнего электрического поля. Величина дипольного момента частицы определяется не только размерами и формой, но и электрофизическими свойствами вещества частицы, в частности, электропроводностью. Поэтому такого типа включения на алмазах в первом приближении можно рассматривать как квазиупругие диполи, релаксационные процессы, в которых (отражая степень совершенства структуры частиц) изменяют однородность внутрикристаллического поля в алмазах. [c.452]

Прочность при растяжении является основной характеристикой сопротивляемости полимера разрушению. Определение этой характеристики необходимо для понимания таких видов раз(рушения, как раздир, утомление и износ. Разрушение в высокоэластическом состоянии— процесс значительно более сложный, чем хрупкое разрушение. На прочность в высокоэластическом состоянии существенное влияние оказывают не только неоднородности, тип физической структуры и молекулярная ориентация, но и релаксационные свойства полимера, а также агрессивность внешней среды разрушение может происходить как при малых, так и при более высоких деформациях. И если при малых деформациях есть определенная общность в закономерностях хрупкого и высокоэластического разрушения, то при предельно возможных деформациях высокоэластическое разрушение сильно отличается от хрупкого как вследствие развития ориентированной структуры, так и из-за резкого увеличения рассеянной при деформации энергии. В связи с этим представляется целесообразным более подробно проследить за элементами сходства и различия при разрушении в высокоэластическом состоянии в области малых и бол ьших деформаций. [c.40]