Температура и средняя энергия движения части

Этот факт говорит о том, что только часть зарядов участвует в переносе тока. О работе диссоциации можно было судить по зависимости электропроводности от температуры. Срываться со своего места и двигаться вдоль кристалла могут только те немногие заряды, которые получили исключительно большую энергию, необходимую для разрыва той прочной связи, которая существует внутри кристалла. Главная масса ионов имеет энергию, недостаточную для отрыва. С повышением температуры средняя энергия движения всех частиц возрастает и, следовательно, очень быстро возрастает и вероятность того, что данный заряд получит энергию, достаточную для того, чтобы сделать его свободным. Чем больше эта работа, тем большее влияние имеет температура на число зарядов, которые могут срываться с места. Чем быстрее возрастает электропроводность с температурой, тем больше работа диссоциации. [c.290]

Повышение температуры увеличивает среднюю кинетическую энергию поступательного движения, не влияя на процентное распределение, представленное на рис. 1, гл. I. Поэтому при более высоких температурах увеличивается для данной частички вероятность обладания энергетическим уровнем, достаточным для преодоления действия электрических сил. Изменение температуры вообще относительно мало влияет на ионизацию и распределение ионов. Следовательно, с повышением температуры можно ожидать увеличения скорости коагуляции. Это действительно имеет место. Однако скорость увеличения кинетической энергии с температурой относительно мала, так что общее [c.132]

Смысл этой формулы в том, что не каждое столкновение молекул, пригодных по своему составу для реакции, ведет к окончательному результату. Столкновение, используемое для реакции, должно во всяком случае отвечать некоторому значению суммарной энергии, которое может заметно, а часто и во много раз превосходить среднюю энергию теплового движения молекул при данной температуре активные молекулы должны по своей энергии резко отличаться от общего уровня. Количество молекул с энергией, не меньшей, чем - акт согласно закону распределения Максвелла, должно выражаться общим [c.145]

Если какому-либо телу отдавать теплоту (например, нагревать воду в чайнике), оно станет теплым, затем горячим, т. е. степень его нагрева, или температура, будет повышаться. Наоборот, любое нагретое тело, отдавая теплоту в окружающее пространство, остывает, и температура его понижается до тех пор, пока не сравняется с температурой окружающей среды. Следовательно, при постоянных внешних условиях за определенный промежуток времени любое тело приходит в состояние теплового равновесия с другими телами. При тепловом равновесии только температура сохраняется неизменной, тогда как давление и объем в различных участках системы (устройства) при наличии жестких перегородок могут быть разными. Так, например, если сосуд со сжатым газом внести с мороза в теплую комнату, то через некоторое время температуры комнатного воздуха, сосуда и газа выравняются, хотя давление в сосуде возрастет. (В теплой комнате температура газа в сосуде танет большей, чем была на морозном воздухе. Средняя скорость движения молекул газа увеличится, их удары о стенки сосуда станут более частыми, давление возрастет). Отсюда следует, что температура не только характеризует степень нагрева тела, но и связана со средней кинетической энергией молекул. [c.9]

Прежде всего надо уяснить себе, что те термодинамические переменные, которыми мы определяем состояние тела, образованного из большого числа беспорядочно движущихся молекул, теряют свою определенность, а вместе с тем и смысл, как только мы переходим к отдельной молекуле или к нескольким молекулам. Поясним зто сначала ка примере температуры. Мы ее определяем ( 96, т. I) как величину, пропорциональную средней кинетической энергии движения молекул в случае, если система представляет собой газ. Однако в газе с равномерной температурой во всех его частях молекулы движутся с разными скоростями, зависящими от многих разнообразных причин. Поэтому кинетическая энергия не только разных молекул, но и каждой молекулы в разные моменты может принимать любые значения. То же можно сказать и об отдельных небольших участках объема газа, если в них содержится немного молекул. В этих случаях ни о какой определенной температуре говорить нельзя, и только, переходя к большим скоплениям молекул, можно выводить достаточно устойчивые средние значения кинетической энергии, измеряя ими температуру. Все сказанное в равной степени относится к давлению газа, которое зависит от числа ударов его молекул о стенки сосуда и количества движения этих ударов. Также и объем, приходящийся на одну молекулу, зависит от ее случайного положения, и только для больших скоплений он имеет устойчивую среднюю величину. [c.132]

Диффузия газов. Если в объеме находятся различные газы, то вследствие беспорядочного теплового движения молекул газы будут проникать друг в друга до тех пор, пока во всем объеме не создастся однородная смесь различных компонентов. Скорость процесса диффузии зависит от взаимных столкновений молекул, а следовательно, от давления в рассматриваемом объеме, а также от температуры газа, так как ею определяется кинетическая энергия движения молекул газа. Чем выше давление газа, тем меньше средняя длина свободного пробега молекул и тем медленнее протекает процесс взаимной диффузии. В случае высокого вакуума, когда число столкновений молекул газа между собой значительно уменьшается, диффузия происходит почти мгновенно, так как молекула любого компонента может сразу попадать в самые отдаленные части объема. В вакуумной технике принцип диффузии нашел применение в пароструйных диффузионных насосах, в которых откачка газа может происходить за счет диффузии откачиваемого газа в струю пара рабочей жидкости. [c.30]

Такие тепловые нейтроны очень эффективны для некоторых ядерных реакций и часто применяются для получения препаратов меченых атомов. Их легко получать, пропуская быстрые нейтроны через слой замедлителя. Чаще всего для этого применяют воду, парафин или некоторые другие соединения водорода. При каждом соударении с протоном нейтрон теряет часть своей энергии и после двух десятков таких соударений нейтроны приобретают энергию, равную средней энергии тепловых движений молекул замедлителя, а именно 0,026 Мэв при комнатной температуре. Дальнейшее замедление нейтронов этим путем, очевидно, невозможно из-за устанавливающегося теплового равновесия с молекулами замедлителя. Правильное возрастание эффективного сечения медленных нейтронов с уменьшением скорости нарушается появлением резонансных пиков при некоторых определенных узких интервалах скоростей эффективные сечения резко возрастают и могут достигать огромных величин, в десятки тысяч раз превосходящих геометрическое сечение. Эти интервалы скоростей отвечают энергиям, совпадающим [c.162]

Газ — это такое состояние материи, при котором молекулы почти не взаимодействуют (не притягиваются) одна с другой и постоянно движутся с большой скоростью. Они часто сталкиваются и при этом обмениваются своей энергией (моментами движения). В результате такого хаотического непрерывного движения газ, состоящий из большого числа молекул, занимает весь объем, ограниченный стенками сосуда или аппарата, в котором он находится, и, ударяясь о стенки, оказывает давление на них. Средняя скорость движения всех молекул в данном газе зависит от его температуры. [c.18]

Прямолинейное поступательное и вращательное движение молекул газа совершенно не упорядочено. Молекулы непрерывно сталкиваются друг с другом и со стенками сосуда, находясь в состоянии идеального беспорядка . При столкновениях друг с другом молекулы подчиняются законам упругого удара. Это означает, что столкновения между молекулами происходят без потери энергии. В частности, энергия каждой молекулы может возрастать или уменьшаться, достигая либо очень больших, либо очень малых значений в зависимости от характера столкновений. При этом изменяется также и направление движения. Однако при постоянной температуре суммарная энергия всех молекул остается постоянной. Спустя некоторое время числа молекул, движущихся с большими и малыми скоростями, становятся одинаковыми, хотя не одни и те же молекулы обладают большими и малыми скоростями. В расчетах можно принять, что все молекулы имеют одинаковые значения энергии и скорости, равные средним энергии и скорости всех молекул. Вычисление вероятностей показывает, что большинство молекул, действительно, имеют скорости, близкие к этой средней скорости, и только небольшая часть молекул имеет очень большие или очень малые скорости. [c.41]

В котором X — константа диссоциации, Г — абсолютная температура, к — постоянная Больцмана и Д — разность между средней энергией пары получающихся при диссоциации атомов и средней энергией молекулы. Измерение х при различных температурах позволяет вычислить АЕ. Последняя величина — средняя энергия, необходимая для диссоциации молекулы, — не в точности равна энергии диссоциации О, находимой по полосатым спектрам, которая равна энергии перехода от низшего вибрационного состояния к асимптотической части кривой потенциальной энергии, так как аЕ включает энергию теплового движения люлекул. Иными словами, при этом учитывается, что при данной температуре не все молекулы находятся в низшем вибрационном состоянии и обладают, кроме того, энергией вращательного и поступательного движения и что атомы также имеют некоторую кинетическую энергию. Кинетическая энергия атомов не уравновешивает в точности избыточную энергию молекул, но при обычных температурах оба эти члена малы, и мы можем для наших целей пренебречь разницей между и О. [c.166]

При описании процессов, рассматриваемых в физико-химической газодинамике, необходимо учитывать возможность наличия того или иного термодинамического равновесия. Чаше всего такое равновесие будет локальным, и реализуется в отдельных физически бесконечно малых объемах, либо является частичным - при равновесии отдельных частей рассматриваемой среды. Описание газа и плазмы в локальном, частичном или более полном равновесии проводится на основе законов термодинамики с соответствующими формулами и соотношениями, указанными в этом томе справочника. Там же представлены и уравнения состояния, связывающие основные параметры среды - температуру, давление и объем газа, в том или ином приближении по плотности. Наиболее часто в задачах газовой динамики используется уравнение состояния идеального газа, когда средняя кинетическая энергия движения частиц в газе много больше средней потенциальной энергии их взаимодействия. [c.8]

В кристаллических веществах кинетическая энергия поступательного и вращательного движения частиц пренебрежимо мала в отличие от энергии этих видов движения в жидком и тем более газовом состояниях. В кристаллической решетке частицы могут совершать лишь колебательное движение около средних (равновесных) положений. Поэтому большая часть подводимой к кристаллу теплоты при его нагревании расходуется на усиление колебательных движений частиц. Это приводит к иной, чем у газов, зависимости теплоемкости кристаллов от температуры. [c.167]

Распределение молекул по энергиям в жидкостях и твердых телах в основном аналогично распределению в газе. Но в твердом теле и в жидкости атомы или молекулы не могут свободно двигаться, поэтому тепловое движение здесь представляет собой в основном колебания атомов. Характерной особенностью теплового движения является его полная хаотичность. В движении атомов и молекул нет преимущественных направлений. Другая особенность теплового движения заключается в том, что оно определяется только температурой. Если нам даже удастся временно, искусственным путем (например, при помощи магнитного поля), изменить распределение энергии между частицами, то после прекращения внешнего воздействия благодаря частым столкновениям быстро восстановится первоначальное состояние, характерное для данной температуры, так называемое распределение Максвелла — Больцмана. Связь между состоянием системы и ее температурой настолько однозначна, что средняя кинетическая энергия, соответствующая этому распределению,является в то же время мерой температуры. [c.80]

Наступает момент, когда этот процесс кончается камень ударяется о землю, кинетическая энергия поступательного движения переходит в другие формы. Ббльшая часть кинетической энергии падающего тела превращается в термическую энергию, а небольшая часть — в звуковую (в энергию колебания воздуха и Земли) — мы слышим звук удара. Выделение термической энергии говорит о том, что средняя скорость хаотического движения частиц возросла за счет упорядоченной компоненты. В месте удара повышается температура по сравнению с окружающей средой, и термическая энергия в форме тепла переходит из нагре- [c.82]

Следствия из него чрезвычайно важны. Обратимся к некоторым из них, но прежде определим, что подразумевается под системой н каковы могут быть ее основные особенности. Системы бывают открытые, закрытые и изолированные. Термин замкнутая означает, что система имеет границы, за которыми находится внешняя среда. Граница может быть как реальной, так и воображаемой. Если система обменивается с внешней средой и энергией и веществом, то она называется открытой (клетка, организм). Если обмен веществом невозможен, но происходит обмен энергией — закрытой (нагреватели или холодильники, химические процессы без улетучивания компонентов). Если исключается обмен энергии и вещества, то система изолированная (но терминологии И. Пригожина). Термодинамическая система — это газ, жидкость, раствор, твердое тело, т. е. любая совокупность очень большого числа частиц. Термодинамика не рассматривает свойства самих частиц и не оценивает реальность существования их в действительности. Поэтому наиболее часто законы термодинамики изучаются на примере идеального газа. Термодинамика исследует макроскопические свойства системы (давление, объем, температуру, электродвижущую силу и т. п.), однако их можно описать, зная микроскопические характеристики вещества, т. е. особенности отдельных молекул. Например, давление— результат ударов молекул о стенки сосуда, а температура — мера средней кинетической энергии поступательного движения частиц. Уравнение (Г 16) связывает макроскопические величины системы с микроскопическими параметрами молекул (молекулярной массой, скоростью движения и пр.). [c.24]

Раствор (пар) обычно перемешивают. При этом часть механической энергии мешалки переходит к раствору и в его объеме превращается в тепловую энергию. Раствор нагревается тем сильнее, чем интенсивнее его движение и чем медленнее отвод тепла через стенки кристаллизатора или при испарении растворителя. В результате взаимно компенсирующихся процессов выделения и отвода тепла в системе устанавливается неоднородное температурное поле, отражающее распределение давлений и скоростей движения раствора по объему системы. При этом на каждом участке системы температура и давление колеблются около среднего значения тем сильнее, чем более развита турбулентность потока раствора на данном участке. [c.47]

Преимущество использования охлажденных рассолов, помимо увеличения средней разности температур, состоит в том, что температура рассола не зависит от времени года, тогда как вода в естественных водоемах в разное время года имеет различную температуру, что часто очень неблагоприятно влияет на работу водяных холодильников. При удачном выборе конструкции холодильника и достаточных температурах охлаждающей воды водяное охлаждение обеспечивает высокую производительность процесса, для чего необходимо, однако, обеспечить оптимальные скорости движения охлаждающей воды и охлаждаемого продукта. Водяное охлаждение вместе с тем достаточно экономично. Расходы здесь сводятся главным образом к затратам энергии на подачу воды в напорные резервуары. [c.23]

Испарение — это переход жидкости в пар со свободной поверхности при температурах ниже точки кипения жидкости. Испарение происходит в результате теплового движения молекул жидкости. Скорость движения молекул колеблется в широких пределах, сильно отклоняясь в обе стороны от ее среднего значения. Часть молекул, имеющих достаточно большую кинетическую энергию, вырывается из поверхностного слоя жидкости в газовую [c.103]

Как уже отмечалось, потеря мощности при детонационном горении объясняется значительным увеличением теплопередачи за счет роста скорости газов относительно стенок цилиндра. Вследствие этого, температура охлаждающей жидкости при детонации увеличивается, а температура выхлопных газов уменьшается [2]. Можно считать, что при детонации происходит практически мгновенное повышение давления в конце сгорания. Вследствие движения газа от области с высоким давлением к области с низким давлением образуются волны давления и часть энергии системы остается в форме кинетической энергии поступательного движения молекулярного потока (так как процесс выделения энергии происходит со скоростью, превышающей скорость звука). Вследствие этого энергия беспорядочного движения молекул, то есть среднее давление, используемое для совершения полезной работы, становится меньше. Газ на пути волн давления претерпевает периодические сжатия и расширения, что вызывает возвратно поступательное движение массы газа со значительными скоростями. Повышенная скорость движения газа у стенок камеры вызывает увеличение теплоотдачи и, вероятно, за счет этого происходят значительные тепловые потери. Высокочувствительные термопары, размещенные в стенках, были бы полезны при выяснении этого вопроса. Не следует также оставлять без внимания возможное действие, обусловленное направлением волн давления относите.льно движения поршня. [c.186]

При нормальных температурах энергия молекул газов может быть разделена на три в основном независимые части поступательную, вращательную и колебательную. Энергия распределяется между этими частями в соответствии с законами статистической механики. Поступательная энергия представляет собой среднюю энергию движения в пространстве молекулы как целого с тремя степенями свободы. Поскольку кванты в этом случае очень малы, эту энергию можно считать распределенной классически (т. е. в соответствии с классической статистической механикой) таким образом, что поступательная энергия на одну молекулу составляет 2кТ, где к — постоянная Больцмана и Г — абсолютная температура, или на моль, где R — газовая постоянная. Это составляет около 0,9 ккал1моль при комнатной температуре. У линейных молекул возможны две вращательные степени свободы (у нелинейных молекул их три), и для них соответствующие кванты тоже так малы, что при обычной температуре энергия распределена [c.11]

Теплопроводностью называют перенос теплоты вследствие обмена энергией теплового движения между структурными частицами вещества. Так, в газах, парах или в капельных жидкостях более высокая температура в одной точке означает большую среднюю кинетическую энергию движения молекул вещества в этой точке по сравнению с соседней точкой, где температура ниже и, следовательно, где меньше энергия теплового движения молекул. Молекулы с большей энергией, сталкиваясь с молекулами, средняя тепловая скорость движения которых меньше, передают им часть своей кинетической энергии, что и означает перенос теплоты от более нагретой точки к менее нагретой. В твердых телах с кристаллической ионной структурой (например, Na l) передается энергия колебательного движения ионов кристаллической решетки. [c.208]

Средняя энергия теплового движения молекул есть термическая энергия соответствующего тела, которая называется также внутренней энергией. Ее чаще всего относят к 1 г, 1 кг или к 1 молю. По точному определению тепло представляет собой вид энергии, которая благодаря разности температур переходит от одного тела к другому, не соверишя при этом работы. Таким образом, тепло — это та часть термической энергии,, которая при непосред- [c.80]

МОН сортирует молекулы, собирая быстрые в одной, а медленные в другой половине сосуда. Однако мы в отличие от демона поставим- перед собой цель сортировки молекул не по скоростям, а по сортам. Очевидно, в схематизированной форме решение задачи подобного рода равносильно проведению химического анализа двухкомпонентной газовой смеси. Каким образом демон (или эквивалентное ему техническое устройство) может осуществить эту задачу По-видимому, когда к нему подлетает -какая-то моледула, демон должен прежде всего определить ее сортовую принадлежность, т. е. идентифицировать. Молекулы разного сорта имеют разную массу, но определить статическую массу (массу покоя) летящей молекулы демон не может.. Демон может оценить либо скорость, либо импульс силы (момент количества движения), либо энергию молекулы. Однако, хотя при каждой конкретной температуре средняя скорость, средний импульс и средняя кинетическая энергия для молекулы данного сорта есть величины постоянные, отдельные молекулы могут в соответствии с распределением Максвелла иметь скорости-и энергии, заметно отличающиеся от средних значений. Поэтому, как бы ни отличались по своей молекулярной массе молекулы сорта А и В, их энергетические и скоростные спектры в какой-то степени всегда перекрываются. Следовательно, демон будет неизбежно допускать ошибки двух сортов принимать часть молекул А за молекулы В, и наоборот. Таким образом,, ошибки химического анализа кроются в самой природе молекулярно-кинетических систем, подлежащих анализу. [c.31]

Некоторые вопросы теории обмена электронной энергией между атомами в условиях, близких к резонансу, рассмотрены в работах [137, 138]. Для оптически разрешенных переходов с малым изменением внутренней энергии резонансное взаимодействие при больших межатомных расстояниях приводит к большим поперечным сечениям обмена вплоть до 5- 10 см . Теория предсказывает резкое уменьшение поперечного сечения при увеличении разницы энергий. Если переходы в атомах обусловлены квадруполь-квадрунольным взаимодействием, то поперечное сечение при Л = 0 уменьшается до 10 см и становится примерно равным газокинетическому. Поперечное сечение обмена электронной энергией становится меньше газокинетического при условии (/1 А I//ги) > 1, где V — относительная скорость, /—характеристическая длина потенциала взаимодействия, АЕ — изменение внутренней энергии. Левая часть неравенства представляет собой отношение продолжительности столкновения (//и) к характеристическому времени движения электронов Н1 АЕ ) и является обобщенным вариантом условия Ландау— Теллера. При умеренно высоких температурах средняя тепловая скорость составляет приблизительно 5- 10 см/с и для /=10 см отношение становится равным единице при Д =133 см . Поэтому, если Д > 200 см , вероятность обмена электронной энергией в расчете на одно столкновение намного меньше единицы. Такой же качественный вывод вытекает из уравнения (4.14). Количественные измерения поперечных сечений обмена в условиях, близких к резонансу, в ряде случаев удовлетворительно согласуются с теорией, и, кроме того, как видно из рис. 4.26, в предельном случае Д = 0 сечение действительно близко к 5 10 см2. [c.297]

Явления, имеющие место в тех частях разрядного промежутка, где не могут иметь места нарастание п распространение электронных лавин, так как там напряжённость электрического поля недостаточно велика, были расшифрованы теорией газоразрядной плазмы, созданной Ленгмюром и его школой, начиная с 1924 года. Плазма представляет собой сильно ионизованный газ, и её можно рассматривать как смесь нейтрального газа, газа, состоящего из положительных ионов, и электронного газа. Часть молекул или атомов нейтрального газа находится в возбуждённом состоянии. В некоторых случаях часть отрицательно заряженных частиц в плазме составляют отрицательные ионы. Концентрация полож1ггельных ионов равна или почти равна концентрации электронов (или концентрации электронов и отрицательных ионов, вместе взятых). То беспорядочное (хаотическое) движение, которое присуще электронам и ионам в плазме наравне с нейтральными молекулами — тепловое движение, — преобладает над направленным движением электронов и ионов в электрическом поле разряда. Средняя энергия хаотического движения электронов много выше средней энергии теплового движения молекул газа. Это обстоятельство характеризуют выражением температура электронов много выше температуры нейтрального газа. [c.392]

В работе [119] измерены значения средней температуры I и пульсаций температуры ртути в турбулентном пограничном слое около изотермической стенки камеры. При движении вниз по потоку значения сначала возрастают, а затем уменьшаются. Распределение поперек пограничного слоя имеет пологий максимум около поверхности. Спектр этих пульсаций температуры во внешней части пограничного слоя включает область, соответствующую слабой конвекции. В ней спектральная плотность энергии, согласно теории Корсина [28], уменьшается с волновым числом Я как Аналогичная область спектра для [c.58]

В жидкости молекула А движется через пе11тральпую зону с трансляционной энергией, равной той, которую она имела бы в газе, а именно /, НТ, а потому и со скоростью, идентичной средней ее скорости в газовом состоянии. Однако в течение большей части времени между двумя столкновениями ее скорость, как показано на рис. И, значительно выше, чем в нейтральной зоне. Следовательно, в жидком состоянии средняя скорость молекулы выше, чем при той же температуре в газовом состоянии. Поэтому число сто.чкновений, испытываемых молекулой в едииицу времени, будет больше в жидкости, чем в газе, вследствие того, что расстояние между столкновениями (средний свободный путь) сильно уменьшается в жидкости, поскольку пространства между молекулами, через которые они только и могут двигаться, составляют лишь небольш Ю долю общего объема. Это сильное возрастание частоты столкновений приводит к соответствующему увеличению рассеяния энергии направленного движения ламинар- [c.38]

Энергия активации — важная константа, характеризующая зависимость скорости реакции от температуры. По современным представлениям, из всей массы молекул, присутствующих в реакционном объеме, способна к превращению лишь небольшая их часть, обладающая избытком внутренней энергии, по сравнению со средним ее значением для данных молекул. Этот избыток энергии, называемый энергией активации, сообщает молекулам повышенную реакционную способность за счет увеличения энергии колебательного движения атомов в молекуле, расшатывания внутренних связей и т. д. Активация молекул происходит путем их СТ0ЛКН0Б8КНЙ. Кинетическая энергия сталкивающихся молек Л расходуется на повышение их внутренней энергии и по достижении определеиной величины этого прироста, равного энергии активации данной реакции, молекула становится способной к превращению. [c.201]

В работе [119] измерены значения средней температуры I и пульсаций температуры ртути в турбулентном пограничном слое около изотермической стенки камеры. При движении вниз по потоку значения сначала возрастают, а затем уменьшаются. Распределепие поперек пограничного слоя тнмеет пологий максимум около поверхности. Спектр этих пульсаций температуры во внешней части пограничного слоя включает область, со-ютветствующую слабой конвекций. В ней спектральная плот- ность энергии, согласно теории Корсина [28], уменьшается с волновым числом Я как Аналогичная область спектра для течения вблизи поверхности не так четко выражена. Однако все. полученные спектры имеют важную область с показателем степени —3, где энергия пульсаций изменяется пропорционально Она соответствует предсказанной в работах [101, 142] об- ласти действия выталкивающих сил, где на каскадный перенос энергии в инерционном диапазоне оказывает влияние генерация турбулентности за счет выталкивающих сил. [c.58]

Среди явлений, включаемых в понятие гидратации, преобладающим фактором часто считают влияние электрического поля ионов непосредственно на соседние дипольные молекулы воды. Чем меньше размер и ыше заряд иона, тем это влияние имеет большее значение, так как электрическая сила на периферии ( поверхности ) иона становится при этом больше. Это взаимодействие более или менее ориентирует дипольные молекулы в направлении силовых линий вопреки беспорядочному тепловому движению, оно уменьшает их подвижность и вызывает частичное (или полное) диэлектрическое насыщение. Оно увеличивает также время диэлектрической релаксации дипольных молекул по отношению к внешним электрическим влияниям. Можно ожидать, что величину этой ион-дипольной силы или соотношение этой силы и тепловой энергии удастся легко оценить, так как, согласно электростатике, потенциальная энергия электрического взаимодействия между точечным электрическим зарядом е и электрическим диполем с моментом ц, расположенным на расстоянии г от заряда, равна (ер os )/ег , где д — угол М16ЖДУ осью диполя и, направлением г. Проводя это вычисление и полагая, что между молекулой воды и ионом существует вакуум (е=1), получим для потенциальной энергии однозарядных ионов значение (124 os )/r2 ккал-моль , которое ДЛЯ случая полной ориентации ( os 0 =l) выше, чем средняя тепловая энергия при комнатной температуре (/ Г- 0,6 ккал- МОЛЬ" ) вплоть до расстояния примерно 14 А. Однако это вычисление, очевидно, не верно, так как между ионами и соседними молекулами воды нет вакуума. Если при вычислении использовать макроскопическое значение диэлектрической проницаемости воды, то потенциальная [c.522]

Как и в любом численном методе в данном случае встает вопрос о точности интегрирования стохастических дифференциальных уравнений. В методе МД точность интегрирования детерминистических уравнений оценивалась путем уменьшения шага интегрирования или с помошью специальных формул оценки ошибок. На практике часто применяют более грубый способ - проверку степени сохранения интегралов движения, например, энергии. Для стохастических уравнений эти критерии неприменимы, поскольку случайные силы, действующие на частицы, не являются непрерывными функциями времени. Поэтому используют такие критерии точности интегрирования, как сохранение статистических средних (например, температуры, распределения по углам внутреннего вращения и т. д.) за достаточно большие промежутки времени. [c.123]

По диаграмме изменения свободной энергии в зависимости от размера зародышей видно, почему частицы размером больше критического стабильны, но не видно, как образуется то количество энергии AZkp, которое необходимо для образования устойчивого зародыша кристаллизации. Это можно объяснить следующим образом. Энергия жидкой системы при неизменных температуре и давлении постоянная, но это не значит, что уровень энергии одинаков во всех частях жидкости он колеблется относительно постоянного среднего значения, т. е. происходит статистическое распределение энергии или скоростей движения молекул, составляющих данную систему. И в тех пересыщенных участках, где уровень энергии временно повышается, создаются благоприятные условия для образования центров кристаллизации. [c.146]

Неподвижный воздух, заключенный между рамами, предохраняет здание от быстрого остывания. Любой металлический брусок невозможно держать незащищенной рукой даже через небольшой промежуток времени после погружения второго конца бруска в пламя горелки или раскаленный горн. Это результат непрерывного колебательного движения молекул обогреваемого конца бруска. Молекулы этого участка, соударяясь с молекулами соседнего участка бруска, отдают им часть приобретенной энергии, отчего температура соседнего участка повышается, молекулы данного участка, соударяясь с молекулами следующего участка, передают им часть полученной энергии и т. д. Молекулы не меняют своего среднего положения, а тепловая энергия передается ими от нагреваемого конца бруска к ненагреваемому. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология