Ланжевена—Дебая

Измерив 8 при двух температурах можио определить с помощью уравнения Ланжевена — Дебая а и Есть и другие методы экспериментального определения а. Дипольные моменты некоторых молекул приведены в табл. 1.9. [c.71]

Данное соотношение называют формулой Ланжевена—Дебая. [c.252]

Температурную зависимость относительной диэлектрической проницаемости вещества с выражает уравнение Ланжевена-Дебая [c.76]

Измерив г при двух температурах, с помощью уравнения Ланжевена-Дебая можно определить а ч ft. Есть и другие методы экспериментального определения ft. [c.76]

Первое слагаемое (в скобках) в уравнении Ланжевена — Дебая отвечает деформационному эффекту, второе — ориентационному эффекту. Последний, очевидно, должен быть тем значительнее, чем по-лярнее молекула, т. е. чем больше л., и чем ниже температура, так как нагревание, усиливая тепловое движение молекул, препятствует их ориентации. В соответствии с уравнением (111.21) при низких температурах преобладает ориентационный эффект, при высоких — деформационный эффект. [c.137]

П. частиц в существ, мере определяет диэлектрич. св-ва в-ва. В частности, для в-в, состоящих из полярных молекул, связь между П. и диэлектрич. проницаемостью описывается ф-лой Ланжевена-Дебая (см. Диэлектрики). Тензорный характер П. проявляется в появлении двойного лучепреломления изотропной среды при воздействии на нее мощного светового импульса, в двойном лучепреломлении в потоке (эффект Максвелла), в магн. поле (эффект Коттона-Мутона), в явлении фотоупругости и мн. оптич. св-вах твердых и жидких тел в ряде случаев П. может быть определена на основании этих св-в. [c.67]

У в-в, состоящих из П. м., поляризация обусловлена смещением электронной плотности под влиянием поля и ориентацией молекул в поле. Ориентации молекул препятствует тепловое движение, поэтому изучение зависимости поляризации от т-ры позволяет определять дипольный момент молекул (ур-ние Ланжевена-Дебая см. Диэлектрики). Для двухатомных молекул полярность часто связывают с приближенным представлением электронной волновой ф-ции в рамках валентных связей метода как суммы двух слагаемых, одно из к-рых отвечает ковалентной схеме, другое-ионной валентной схеме. Такое соотнесение позволяет ввести понятие о степени ковалентности или степени ионности хим. связи, причем полярность связи определяется в осн. ионной составляющей. Для многоатомных молекул также возможно подобное приближенное выделение в электронной волновой ф-ции ковалентной и ионной составляющих. [c.68]

Таким образом, конденсатор в среде вещества имеет больший запас энергии, чем в вакууме. Это обусловлено тем, что под действием поля- происходит ориентация диполей и деформация молекул вещества. Первый эффект зависит от температуры, второй — не зависит. Из температурной зависимости е находят ц, с помощью уравнения Ланжевена-Дебая, связывающего температурную зависимость диэлектрической проницаемости и дипольный момент [c.71]

Смысл сказанного может быть наглядно проиллюстрирован на примере развития магнетохимии парамагнитных соединений, в которой за последние два десятилетия достигнуты, как известно, весьма крупные успехи. Магнетохимия парамагнитных веществ исходит из теории Ланжевена — Дебая и рассматривает измеренную на опыте магнитную восприимчивость у в виде суммы [c.42]

Г, где 0 — константа вещества. Во-вторых, далеко не всегда р определяется действием одних лишь спиновых моментов. Напротив, во многих случаях имеется примесь орбитальных моментов. Строго говоря, в тех случаях, когда имеет место закон Кюри — Вейса, определение эффективного момента р из формулы Ланжевена — Дебая — Вейса [c.43]

Уравнение Ланжевена — Дебая, классическая теория [c.277]

Это — уравнение Ланжевена —Дебая для единицы объема вещества. Величина (е—1)/(е + 2) часто называется удельной поляризацией (на единицу объема). [c.283]

Уравнение Ланжевена— Дебая для неполярных молекул, т. е. молекул, у которых собственный момент [j, равен нулю, будет содержать только первый член [c.283]

Выше при выводе уравнения Ланжевена — Дебая мы предполагали для простоты, что вещество (диэлектрик) помещается в статическое поле, т. в. что напряженность Е, а следовательно, Е и Eef постоянны. [c.283]

Рассмотрим, в какой мере уравнение Ланжевена — Дебая будет справедливо, если поле Е переменно и изменяется с частотой vo [c.283]

Рассмотрим два крайних случая, когда частота хо мала (лежит в области радиочастот) и когда частота г,о велика (лежит в области частот видимого или ультрафиолетового спектра) для общего случая полярных молекул (>1 =й 0). В первом случае, при малой частоте vo, за время /гТ о успеет произойти и деформация молекулы (смещение электронного облака относительно ядер и некоторое изменение конфигурации ядер), и частичная ориентация молекулы по полю. В этом случае (низкие частоты) уравнение Ланжевена — Дебая остается справедливым, как и для статического поля. [c.284]

Р и с. 9. Зависимость полярияацпи от обратной тем пературы для полярных и неполярных двухатомных молекул (Закон Ланжевена — Дебая). [c.397]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Тогда среднее значение соз 0 в уравнении (XXIV, 15) будет равно нулю и поляризация Р в уравнении (XXIV, 8) будет включать только Р . Следовательно, для высоких частот о получим, что для полярных молекул поляризация Рм в уравнении Ланжевена— Дебая будет выражаться только первым членом. Качественно изменение мольной поляризации в зависимости от частоты поля представлено на рис. 61. [c.284]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология