Коллимация рентгеновских лучей

Коллимация рентгеновских лучей [c.188]

Камеры для малоуглового рассеяния, в которых плоскую пленку помещают на определенных расстояниях порядка 300— 500 мм от образца (рис. 28.14). Для измерения неискаженного малоуглового рассеяния требуется коллимация падающего пучка, рентгеновских лучей с помощью двух точечных отверстий. По- скольку падающий пучок очень слаб, требуется длительная экспо- [c.124]

Из-за требования, согласно которому в системе с дисперсией по длинам волн источник рентгеновского излучения должен находиться точно на круге фокусировки Роуланда, сканирование по большой площади может приводить к падению интенсивности излучения на краях области сканирования. Это явление проявляется заметнее с повышением разрешения кристалл-дифракционного спектрометра. Одним из способов контроля, насколько серьезно падение интенсивности рентгеновского излучения, является получение изображений в рентгеновских лучах образца из чистого элемента для различных размеров растра. Это может быть выполнено в каждом спектрометре для каждого кристалла. К счастью, такие связанные с фокусировкой трудности отсутствуют в системе с дисперсией по энергии, которая позволяет рассматривать большую площадь образца даже при коллимации (рис. 5.41, гл. 5). [c.300]

Приводимые в тексте формулы справедливы только для случая точечной коллимации, т. е. когда на образец падает бесконечно тонкий пучен параллельных рентгеновских лучей. Для применяемой на практике щелевой коллимации формулы должны быть соответствующим образом модифицированы [9а]. [c.201]

Тот факт, что длины волн тепловых нейтронов лежат в том самом интервале, который как раз необходим для дифракционных исследований кристалла, представляется счастливым стечением обстоятельств. Однако, в отличие от рентгеновских лучей, трудно получить действительно монохроматический пучок нейтронов. Использование кристалла в качестве монохроматора при дифракционных исследованиях является, возможно, самым легким методом. Но даже и в этом случае вследствие трудностей, связанных с коллимацией, наблюдается известное распределение по длинам волн. Наитруднейшей задачей при исследованиях с помощью дифракции нейтронов является получение пучка достаточной мощности. Работу можно проводить только там, где имеется большой и мощный атомный реактор и достаточно места для установки громоздких экранов. Даже и тогда получаемый на выходе пучок очень слаб по сравнению с обычным рентгеновскими пучками. Число нейтронов, проходящее через данное сечение в секунду, примерно в 10 раз меньше, чем число квантов, получаемых в стандартной рентгеновской трубке [1]. Отсюда следует, что образцы кристаллов, применяемые для исследований мето- [c.53]

Далее, по графикам типа рис. 152 производилась оценка размеров и определение формы неоднородностей. Здесь следует отметить, что установки для измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами были выполнены со щелевой коллимацией первичного пучка и щелевыми приемниками (для увеличения чувствительности установок). Поэтому выражения для описания угловых зависимостей интенсивности рассеяния /(ф) несколько изменяются по сравнению с (21), и их можно написать, причем уже для совокупности одинаковых неоднородностей в виде [514, 522] [c.292]

Поскольку для успешного проведения малоугловых исследований требуется строгая коллимация пучка рентгеновских лучей (а коллимация снижает интенсивность падающего пучка), для получения данных рассеяния под малыми углами необходимо гораздо больше времени, чем для получения обычных рентгенограмм. Кроме того, если для регистрации используют фотографический метод, расстояние от образца до рентгеновской пленки также намного больше, чем при исследовании методом рассеяния рентгеновских лучей под большими углами. Это приводит к понижению интенсивности рассеянного излучения, обратно пропорциональному квадрату расстояния от образца до пленки. Поэтому вполне естественно, что при исследовании образцов полимеров этим методом времена экспозиции достигают нескольких часов или даже дней. Только при таких экспозициях удается добиться удовлетворительного почернения пленки. Даже при более благоприятных экспериментальных условиях исследования, которые можно обеспечить, применяя камеру Краткого или Франка, рассеяние настолько слабое, что требуются довольно длительные времена экспозиции. Этот фактор времени следует рассматривать как основную помеху универсальному применению метода малоуглового рентгена для изучения полимеров. [c.192]

Следствием строгой коллимации пучка, необходимой в методе рассеяния под малыми углами, является понижение интенсивности рассеянного излучения, поэтому делается все возможное, чтобы восполнить потерю интенсивности. Этого, очевидно, можно достигнуть увеличением размеров исследуемого образца, и при фотографическом или трансмиссионном методе регистрации оптимальная толщина образца составляет 1—2 мм. Как и при исследовании методом рассеяния рентгеновских лучей под большими углами, в этом случае необходимо идти на компромиссы между требуемым временем экспозиции [c.192]

Для рентгеновских лучей линзы и зеркала не применяются. Для коллимации рентгеновский луч пропускается через пучок металлических трубочек (коллиматор), если же требуется коллимация в одной плоскости, то пучок пропускается через пачку металлических листов (щели Соллера). [c.125]

Рис. 113. Схематическое изображение коллимации рентгеновских лучей. а — коллимация рентгеновских лучей при помощи щелей и отверстий малого диаметра б — коллимация, используемое в и-камере Краткого [16] (iЗ , В2, Вц металлические бруски) в — схем 1-тическое изображение рентгеновской камеры Франка, в которой фокусировка лучей производится при помощи искривленных зеркал [18] г — схематическое изображение принципа фокусировки рси -геновских лучей путем их дифракции от искривлеи юго кристалла, предложенного Гииье [1, 3.1.

С повышением температуры образца жидкость и пар продолжали оставаться в равновесии и проходили через критическое состояние— ьернее, близкое к нему. Полученные кривые интенсивности исправлялись на поглощение стенками ампулы и приводились обычным путем к электронным единицам. С целью проверки работы всей установки в целом нами проведен ряд измерений с водой, бензолом, альбумином, сажей и гемоглобином, ранее исследовавшимися, другими авторами [11 —15] в основном фотографическим методом. Хорошее совпадение полученных результатов подтвердило положительные качества установки и преимущество применявшейся нами ионизационной методики (счетчик элементарных частиц) и дифференциальных фильтров [10]. Коллимационная поправка для эфира вводилась по способу, предложенному Франклином [17]. Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в бензоле получены при оптимальных [18] условиях коллимации, исключавших необходимость внесения коллимационных поправок [c.83]

Если бы не было так трудно уменьшить разбросы амплитуд, появилась бы возможность замены кристаллов амплитудными селекто(рами при разложении рентгеновских лучей в спектр с целью определения состава образца. При разложении лучей в спектр с помощью брэгговского отражения (см. 4.9) потери интенсивности велики вследствии коллимации пучка и большого расстояния от образца до детектора (см. 4.16). Если выделение спектральных линий осуществлять амплитудным селектором, образец может быть помещен очень близко от детектора, благодаря чему резко возрастет интенсивность аналитической линии (и фона). Так как всегда можно ввести поправку на частичное наложение соседней линии, если ее интенсивность известна, то нет необхо димости, чтобы селектор шолностью разрешал близкие спектральные линии. Однако удовлетворительные измерения такого рода требуют значительно более тщательной стабилизации источника питания детектора, чем это необходимо в других случаях. В настоящее время невозможно предсказать, насколько широко в дальнейшем будет проводиться замена кристаллов амплитудными селекторами, так как в этом направлении сделаны лишь первые шаги. Во всяком случае такая замена будет возможна не всегда. Она может быть перспективной, если рентгеновский спектр образца o tOiHt из сравнительно небольшого числа линий, далеко отстоящих друг от друга. Чем больше расстояние между линиями, тем лучше, но всегда эти расстояния должны быть ке меньше, чем для линий одной серии рентгеновских спектров элементов, отличающихся на несколько атомных номеров. Метод амплитудной селекции прежде всего может быть применен для контроля производственных процессов и в ряде других простых задач, требующих быстрого реагирования или высокой интенсивности. [c.78]

Основным требованием, предъявляемым к любым исследованиям под, 1 алыми углами, является требование необычайно хоропгей коллимации рентгеновского пучка, поскольку в соответствии с определением метода необходимо изучать эффекты, возникающие под очень малыми углами относительно основного недифрагировавшего пучка, как схематически показано на рис. 112. Этот недифрагировавший пучок рентгеновских лучей никогда не бывает параллельным он всегда расходящийся, что обусловлено устройством антикатода и рентгеновской трубки. Поскольку рентгеновские лучи невозможно фокусировать как лучи света для получения узкого, почти параллельного пучка рентгеновских лучей, их необходимо коллимировать. Разработаны пять основных методов коллимации схематически они изображены на рис. 113 и рассмотрены ниже. [c.188]

Приборы. Аппаратура для дифракции рентгеновых лучей по существу аналогична спектрометру с дифракционной решеткой. Линзы и зеркала для рентгеновых лучей применяться не могут поэтому по внешнему виду названные приборы друг от друга отличаются. Если коллимация (получение пучков параллельных лучей) требуется только в одной плоскости, она может осуществляться в рентгеновской трубке с вытянутым анодом при пропускании лучей через несколько металлических трубок или через ряд узких щелей. В некоторых конструкциях [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология