Теплосодержание гелия

Фиг. 240. Температурная зависимость теплосодержания гелия II.

Ввиду того, что скорость нормальной компоненты при постоянной нагрузке зависит только от теплосодержания гелия П, для плотности потока импульса получается выражение, пропорцио- [c.503]

Свободная энергия, энтропия и теплосодержание набухших гелей [c.289]

Теплоту адсорбции легче всего вычислить по диаграмме теплосодержания данной системы. По такой диаграмме можно определить теплосодержание системы до процесса и после него. Так как адсорбция происходит приблизительно под постоянным давлением, то найденная разность теплосодержаний равна теплоте процесса. Пример такой диаграммы дан иа рис. 17-10 для системы вода — гель кремневой кислоты (силикагель). На диаграмме изображен ряд изотерм в системе координат, где по абсциссе отложено содержание воды X на 1 кГ сухого геля, а по ординате — теплосодержания (1 4- ) влажного геля, т. е. 1 кГ сухого геля и X кГ содержащейся в нем влаги. [c.903]

Теплосодержания отнесены к сухому гелю при 0° и жидкой воде при 0°, т. е. принято, что теплосодержания сухого геля нри 0° и жидкой воды при 0° равны нулю. Изотермы на этой диаграмме имеют характерный вид кривых. Сначала теплосодержания уменьшаются, затем плавно увеличиваются. По этой диаграмме можно определить теплосодержание (1 + [c.903]

Перенос тепла через пленку в случае сосуда с перекрытой трубкой изображен на фиг, 181, б. Допустим, что верхний конец трубки находится при температуре выше Х-точки, а резервуар—при температуре ниже Х-точки. Тогда пленка гелия покрывает стенки трубки вплоть до того места, где они становятся достаточно теплыми, чтобы вызвать испарение пленки. Испаренный гелий, не имея выхода наружу, возвращается по трубке обратно в резервуар, где и конденсируется. Он приносит с собой в сосуд некоторое количество тепла, равное произведению количества выползшего гелия на разность теплосодержаний газообразного гелия при температуре испарения и жидкого гелия при температуре сосуда. [c.354]

В основе метода лежит подмеченное рядом авторов явление,, сущность которого состоит в следующем. Сосуд, отделенный от гелиевой ванны пристенной пленкой или тонким капилляром, заполняясь гелием II, охлаждается (так называемый механокалорический эффект). При этом возникает некоторая разность температур, препятствующая дальнейшему натеканию жидкости, благодаря чему довольно скоро устанавливается равновесное состояние. Однако, если внутри сосуда выделять тепло, то он будет заполняться гелием гораздо быстрее и этим способом можно получить значительные разности уровней (так называемый термомеханический эффект). Выделяя в этом сосуде такую мощность, при которой разности температур не возникает, и зная объем жидкости, протекающей через капилляр, можно определить разность между удельным теплосодержанием жидкости в капилляре и ее теплосодержанием в объеме. [c.457]

Если предположение об обратимости процесса протекания гелия через щель справедливо, то разность теплосодержаний Q, определенная из (9.8), должна совпадать с ее значением, полученным из уравнения (9.9). [c.461]

ТЕПЛОСОДЕРЖАНИЕ О ГЕЛИЯ II КАК ФУНКЦИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ Г ПРИ РАЗЛИЧНОЙ ШИРИНЕ ЩЕЛИ й [c.461]

Наблюденная Капицей обратимость гидротермических процессов возможна только в том случае, если энтропия гелия, протекающего через щель, равна нулю. Таким образом, вели- чина Q, измеренная в опытах Капицы, представляет собой удельное теплосодержание свободного гелия II. [c.461]

В таких случаях наблюдение ведется обычно в стационарных условиях, когда разность уровней жидкости по одну и другую сторону щели остается неизменной. В этих условиях вычислить критическую скорость по расходу жидкости оказывается невозможным, и ее приходится определять по расходу тепла. Действительно, благодаря своеобразному механизму теплопередачи в гелии II средняя скорость нормальной компоненты при некоторой заданной температуре целиком определяется подводимой удельной мощностью и удельным теплосодержанием [c.469]

Например, для охлаждения 1 кг меди от 80 до 4,2 К лищь за счет скрытой теплоты парообразования нужно приблизительно 0,27 кг жидкого гелия. Если же учесть все теплосодержание гелия, то требуется всего 0,022 кг гелия. Когда нет возможности использовать все теплосодержание криоагента, то значение его расхода будет лежать где-то между кривыми максимума и минимума. [c.251]

Однако не все атомы ниже >1-нерехода находятся в энергетически наинизшем состоянии. Часть атомов гелия возбуждена, их импульсы не равны нулю. Отсюда и постулируемая теорией двухжидкостпая модель . Согласно ей гелнй II представляет собой смесь взаимопроникающих ж1щкостей — обычной и сверхтекучей, обладающих различным теплосодержанием и неодинаковыми гидродинамическими свойствами. [c.129]

При рассмотрении процесса прибавления одного моля жидкости к большому объему раствора или геля каучука прирост свободной энергии, энтропии и теплосодержания (функции Гиббса) обозначают через АО , пД5о и Д//о и называют их соответственно свободной [c.137]

X) кГ влажного геля при заданной температуре и заданном влагосодержаиии X. Начало соответствующей изотермы (при X = 0) представляет теплосодержание 1 кГ сухого геля, а теплосодержание X кГ водяного пара при той же температуре и давлении, соответствующем равновесию, может быть определено из термодинамических таблиц. Теплота процесса равна разности теплосодержаний отдельных компоиентов (1 кГ сухого геля + кГ водяного пара) и продукта, или (1 + ) Р влажного геля [c.903]

Необходимо добавить, что начальное падение линии теплосодержания зависит от теплоты адсорбции, величина которой соответствует порядку величины теплоты сублимации, но не конденсации поэтому теплосодержание влажного геля ниже суммы теплосодержаний сухого геля и жидкой воды. Подъем линии теплосодержания при высоких значениях X вызывается тем, что значения, представленные на диаграмме, относятся к (1 -Х) кГ геля (а не к 1 кГ), и большие значения А в значительной степени влияют на величину общего теплосодерл ания. [c.903]

В статье, опубликованной в 1937 г., Симон [22] сравнивает десорбционный метод получения низких температур с методом конденсации (т. е. охлаждения жидкостью или твердым телом). Несомненно, что описанные выше операции, в процессе которых газообразный гелий сначала приводится в тепловой контакт >с углем, доведенным с помощью десорбции до температуры кипения гелия, а затем ожижается в отдельной трубке, откуда попадает в сборник, не являются сколько-нибудь эффективными с термо-д инамической точки зрения. Даже при самых выгодных условиях газообразный гелий приходит в тепловой контакт с углем при температуре 10°К, и все его теплосодержание от 10° до 4°К вместе с теплотой конденсации, т. е. от 50 до 60 к ал/моль, должно, как это видно из -диаграммы (см. 8 гл. IV), восприниматься десорбционной системой при температуре 4°К. Эффективность десорбционного метода может быть улучшена следующим образом. Предположим, что мы хотим получить некоторый объем V жидкого гелия. Присоединим к десорбционной системе сосуд емкостью и и наполним его при начальной температуре процесса (10°К) газообразным гелием под давлением, при котором его удельный объем равнялся бы удельному объему жидкости эхри температуре кипения. Нужное для этой цели давление составит около 30 ат. Охладим теперь сосуд с помощью десорбционной системы до температуры нормального кипения гелия. В результате мы получим объем с, заполненный жидким гелием под давлением в 1 ат. Рассмотрение - -диаграммы показывает, что в этом процессе нам пришлось с помощью десорбционной системы отвести только одну треть того количества тепла, которое упоминалось выше. [c.186]

Кеезом и мисс Кеезом [36], использовав калориметр, описан-жый выше (фиг. 109), измерили теплоту плавления гелия. В их опытах плавление происходило в некотором температурном интервале (плавление при постоянной плотности), и они измеряли приращения теплосодержания, соответствующие интервалам температуры, включающим и интервал плавления гелия. В полученные ими величины кажущейся теплоемкости входила и теплота длавления. [c.266]

Изобары на И -5-диаграмме (И =С/-[-,w-теплосодержание, энтальпия) могут быть легко получены из изобар на 7 - 5-диаграмме (см. 8 гл. IV) путем интегрирования. На TF-iS -диаграмме части изобары, относящиеся соответственно к гелию I и гелию II, встречаются в л-точке с общей касательной, но с разрывностью в кривизне. Каждую часть изобары можно теперь продолжить за л-точку в чужую для нее область, что без труда могло быть сделано и на /г-Т-диаграмме продолжение ветви Hel в область Hel не вызывает никаких трудностей. Однако продолжение ветви Hell в область Hel дает кривую с меньшими значениями W (при тех же значениях S и р), чем ветвь Hel. Следовательно, состояния, соответствующие этой экстраполяции, должны быть более стабильны, чем состояния Hel, что находится в очевидном противоречии с действительностью. Таким образом, мы должны признать, что продолжение состояния Hell в область Hel невозможно, тогда как обратное, хотя и никогда не наблюдалось, но с точки зрения термодинамики возможно. [c.294]

Здесь следует указать на две возможности изучения термомеханического эффекта. Одна из них—динамическая—осуществлена в экспериментах Капицы. Подводя тепло к термически изолированному сосуду, сообщающемуся с гелиевой йанной только через узкую щель, мы тем самым увеличиваем в нем концентрацию тепловых квантов. Тенденция к выравниванию концентраций осуществляется в описываемых опытах исключительно за счет притекания сверхтекучей части, обладающей нулевой энтропией. Однако важно, чтобы подводимая мощность была бы настолько мала, чтобы по обе стороны щели не возникала раз-нрсть температур. Все подводимое при этом тепло расходуется на сообщение сверхтекучей массе гелия недостающего ей теплосодержания. Выделяемая мощность должна быть малой для того, чтобы скорость сверхтекучей компоненты не превзошла своего критического значения, ибо переход через критическую скорость означает появление разности температур. В свою очередь, наличие разности температур приводит к продавливанию даже через узкую щель тепловых возбуждений, вследствие чего трактовка опыта становится неоднозначной. [c.463]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология