Уравнения баланса потенциальной энергии

Уравнения баланса потенциальной энергии. ........... [c.4]

УРАВНЕНИЯ БАЛАНСА ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ [c.253]

По аналогии с внутренней энергией будем искать дифференциальные уравнения баланса потенциальной энергии пот в формах [c.253]

С помощью (4.7.7) легко перейти от локального к субстанциональному уравнению баланса потенциальной энергии [c.254]

Найдем уравнение баланса потенциальной энергии ф. Умножая локальное уравнение баланса для компонентов [c.97]

Уравнение (31) является уравнением баланса удельных энергий потока реальной жидкости. Из него следует, что изменение полной удельной энергии потока жидкости, слагающейся из энергии кинетической, потенциальной (положения) и давления, происходящее при перемещении 1 кг жидкости из одного сечения канала в другое, равно удельной энергии, потерянной на преодоление сопротивлений между этими двумя сечениями. [c.32]

При выводе уравнения баланса энергии будем пренебрегать потенциальной энергией реагентов, так как она обычно незначительна и в любом случае зависит от физических условий в реакторе. [c.260]

Применяя ту же методику, что и при рассмотрении переноса массы и момента количества движения, можно получить уравнение баланса энергии в терминах скоростей изменения кинетической и потенциальной энергий, умножив каждый член уравнения движения [c.109]

Член, описывающий поток, соответствует конвективному переносу потенциальной энергии в том же направлении. Следовательно, обозначая через соу потенциальную энергию единицы массы компоненты у, можно записать уравнение баланса для Оу [c.25]

Уравнение баланса энергии записывается с применением понятия потенциальной работы потока [c.295]

Образуем локальную производную по времени от величины Е(у) и с помощью уравнений баланса для внутренней (4.8.1), потенциальной (4.9.1) и кинетической (4.10.1) энергий найдем балансовое уравнение для полной энергии в локальной форме [c.256]

Теория не является полной до тех пор, пока система уравнений поля не будет дополнена соответствующей формулировкой закона баланса импульса. Пусть = (вО — кинетическая энергия, а Ч = Ч (Ва) — потенциальная энергия системы. Исторически закон сохранения импульса был получен следующим образом [10] зависимость классической потенциальной энергии от градиента деформаций заменялась аналогичной зависимостью от дисторсии. Замена градиентов деформаций полем дисторсии в этом смысле является произвольной. Такая операция была бы возможна, если можно было бы обосновать допущение, состоящее в том, что интегрируемые градиенты смещений — дA% dX могут быть [c.40]

Уравнения макроскопического баланса анергии для каждого из потоков в отдельности. Обозначим величины, относящиеся к горячему потоку, индексом й . Соответственно для величин, относящихся к холодному потоку, используем индекс с . Если пренебречь изменениями кинетической и потенциальной энергии, то, как следует из общего соотношения (14.4), уравнения стационарного баланса энергии для горячего и холодного потоков будут пметь вид [c.410]

Отстойная камера. Потенциальная энергия жидкости, поступающей из смесительной камеры, расходуется на создание в небольшом объеме отстойной камеры зоны интенсивной турбулентности. Последняя располагается в верхней части объема, занимаемого соответствующей фазой, если поступает более легкий раствор, и в нижней, в случае подачи более тяжелого раствора. В зависимости от расположения точки выхода раствора можно выделить два случая (рис. 5) 1) зона турбулентности расположена непосредственно у точки выхода и, кроме того, появляется застойная зона, в которую идет диффузия 2) между зоной турбулентности и выходом ступени находится промежуточный объем, через который идут диффузия и перенос вещества движением. Например, для зоны интенсивной турбулентности уравнение материального баланса по одной из фаз имеет вид [c.12]

Хотя ниже в примерах и задачах будет продемонстрировано некоторое число приложений уравнений баланса энергии, мы не будем пытаться показать все способы применения этих уравнений. Возможны различные упрощения уравнений баланса энергии. Например, если процесс связан с химическими реакциями, член Аг обычно настолько велик, что изменениями кинетической и потенциальной энергии можно пренебречь. При истечении из сопла важна, наоборот, кинетическая энергия, а в гидроэнергетических установках существенна потенциальная энергия. [c.33]

Для решения воспользуемся уравнением энергетического баланса в форме (4. И). В данном случае, как и в большинстве задач, где большие температурные изменения сочетаются с умеренными (меньше 30 м/сек) скоростями, можно пренебречь кинетической и потенциальной энергией. Поскольку в системе нет движущихся частей (валов, поршней), а работа перемешивания пренебрежимо мала, Ws также равно пулю. Тогда уравнение (4.11) превращается в [c.34]

Уравнение энергетического баланса в форме (4. 3) можно использовать для определения понижения температуры газа, проходящего теплоизолированный редукционный клапан. При этом отсутствует теплопередача и не производится внешняя работа изменениями кинетической и потенциальной энергии можно пренебречь, так что [c.35]

Тогда для любого сечения или точки потока при установившемся движении идеальной жидкости сумма потенциальной г + р рд) и кинетической [ /(2 )] энергий жидкости остается величиной постоянной. Таким образом, уравнение Бернулли выражает частный случай закона сохранения энергии (или энергетический баланс потока). [c.100]

Принимая во внимание (4.9.8), а также тождество div7f > = div 1], Jf) - (, "). Vt придем к локальному уравнению баланса потенциальной энергии [c.253]

Если тело массой т падает вертикально (рнс. 3.26, б), то следует учитывать измеиенне его потенциальной энергии прн динамической деформации пружины. Поскольку обычно практический интерес представляют максимальные деформация упругой связи и усилие, можно воспользоваться уравнением энергетического баланса сумма работы nlg (1г + Удип)> которую совершает си.та тяжести mg на пути к, соответствующем высоте падения, и работы при наибольшей (динамической) деформации уд ,, пружины равна потенциальной энергии деформации упругой связи Ру = су% 2 (скорости тела [c.89]

Если teлo массой т падает вeptикaльнo (рис. 3.26, б), то следует учитывать изменение его потенциальной энергии при динамической деформации пружины. Поскольку обычно практический интерес представляют максимальные деформация упругой связи и усилие, можно воспользоваться уравнением энергетического баланса сумма работы mg к + Удц ), которую совершает сила тяжести т на пути к, соответствующем высоте падения, и работы при наибольшей (динамической) деформации уди пружины равна потенциальной энергии, деформации упругой связи Ру тп.хУдпи/2 = сг/дип/2 (скорости тела в начале и конце движения равны нулю). Записав равенство тд (к + /дин) = су1 п/2, после преобразований получим [c.89]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

Решение. Прежде всего будем считать, что процесс квазпстационар-ный, профили скорости плоские и изменением потенциальной энергии можно пренебречь. Предположим также, что значения теплоедшостей постоянные, газовая смесь — идеальная и диффузия в направлении течения не происходит. Тогда уравнение макроскопического баланса энергии (21.6) можно записать в следующем виде [c.636]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология