Гармоническая сила

В линейной системе с одной степенью свободы под действием силы, зависящей от времени, возбуждаются вынужденные колебания. При гармонической силе в такой системе колебания также будут гармоническими, что можно представить уравнением в комплексной форме [c.47]

Как уже указывалось, динамическая жесткость есть отношение гармонической силы (момента) к вызываемому перемещению. [c.424]

Из (11.6-10) следует, что раздвигающая сила пропорциональна среднему гармоническому сил вязкого трения на поверхности шаров и значению (к / / )/ , зависящему от поля скоростей, ориентации гантели и ее размеров. Чтобы лучше понять особенности диспергирующего смешения, определим величину (к ЯЯ) Ь для некоторых типичных случаев течения. [c.393]

Р — силовая константа, или возвращающая сила на единицу смещения. Согласно опыту, представление о гармонических силах находится в соответствии с данными для реальных молекул, так что уравнение (2.13) дает также соотношение между силовой константой Р и частотой молекулярного колебания V. [c.35]

Наиболее общий подход к решению задачи о колебаниях систем с затуханием, который с успехом можно применить и к рассмотрению акустических измерительных систем, рассмотрен в [39]. Аппарат расчета основан на общей теории колебаний механических систем и заключается в следующем. Пусть на колебательную систему действует гармоническая сила, интенсивность которой (т.е. сила, действующая на единицу площади поверхности, единицу длины, единицу объема, в зависимости от того, какая сила - поверхностная, линейная или объемная, действует на систему) равна [c.68]

Методы собственных частот основаны на измерении этих частот (или спектров) колебаний контролируемых объектов. Собственные частоты измеряют при возбуждении в изделиях как вынужденных, так и свободных колебаний. Свободные колебания обычно возбуждают механическим ударом, вынужденные - воздействием гармонической силы меняющейся частоты. [c.212]

Примем, что пластина нагружена сосредоточенной гармонической силой в точке x = xq [c.192]

Из теории колебаний известно, что работа, совершаемая за один период гармонической силой Р sin at + a), [c.196]

Вынужденные колебания таких систем под воздействием гармонической силы Ео описываются, как известно, дифференциальным уравнением вида [c.100]

Упругие опоры машин часто имеют нелинейную характеристику. Из теории колебаний известно, что при действии гармонической силы с угловой частотой возмущения 2 на упругую систему могут возникать резонансные колебания с частотой л = [c.375]

Физический смысл такого периодического решения станет ясным, если допустить, что гармонические силы включаются в момент t = 0 и воздействуют на невозмущенную систему [дг = 0 для / <0). Отклик системы состоит из периодического и переходного решений. Переходный режим описывается выражениями (2.4.12), которые обычно содержат экспоненциально убывающие и постоянные члены. Следовательно, по истечении довольно большого промежутка времени стационарный отклик системы описывается суперпозицией гармонических решений и постоянных величин. Наличие постоянных членов в функции отклика системы в стационарном состоянии объясняется тем, что переходный режим может вызвать достаточное тепловое смещение, которое остается конечным с течением времени. Математически это обусловлено неопределенностью теплового потенциала и существованием нулевых значений постоянных релаксации. [c.60]

Мы приняли, что внешняя сила является гармонической (всякую другую интересующую нас силу можно представить как суперпозицию гармонических сил). Тогда уравнение для функции (х), описывающей форму колебания, таково [c.482]

Вынужденное колебание, возбуждаемое гармонической силой, действующей в одной точке, выражается формулой [c.496]

Пусть, например, на струну действует в некоторой точке гармоническая сила, частота которой меньше основной собственной частоты. В этом случае на струне не может быть узла ни слева, ни справа от точки приложения силы (кроме закрепленных концов струны). Это доказывается следующим образом. Пусть сила приложена в точке А. Предположим, что в точке В возникает узел. Закрепим точку В. Отрезок ОВ будет продолжать колебаться с частотой ы внешней силы, т. е. эта частота является одной из собственных частот струны ОВ. Но ни одна из собственных частот струны ОВ не может быть ниже основной частоты всей струны и, следовательно, не может быть меньше ы. Мы пришли к противоречию (всякое укорочение струны ведет, как мы видели, к повышению всех собственных частот). Наше утверждение, таким образом, доказано. [c.498]

З.4.4.1. Гармоническая сила. Одним из наиболее распространенных на практике является случай изменения возмущающей силы по гармоническому закону [c.71]

Произведение ЙцРц яв 1яется перемещением от действия статической силы (амплитуды гармонической силы Р ). Обозначая [c.109]

Теория описанных в 1 и 2 этой главы явлений фазового разделения на чистые изотопы или ограниченной смешиваемости изотопов при низких температурах развита в работах Пригожипа с сотр. [824 — 826], Честера [830], И. М. Лифшица и Г. И. Степановой [315, 827—829]. Пригожин рассмотрел нулевую энергию твердых растворов изотопов. Было сделано допуш ение, что частицы смеси локализованы в узлах решетки и связаны посредством гармонических сил. Чтобы упростить задачу, сначала рассмотрен случай одномерной цепи молекул, для которого возможно строгое решение, затем посредством метода возмуш ений сделан переход к реальному трехмерному кристаллу. [c.270]

В качестве такой точно решаемой задачи была взята [il54] задача о трех произвольных частицах, взаимодействующих посредством гармонических сил [155, 156]. Гамильтониан системы име- [c.26]

Сила инерции имеет две составляющих, а именно Рц — силу инерции первого порядка и Рщ — силу инерции второго порядка. Обе составляющие изменяются гармонически, сила инерции первого порядка имеет период, равный времени одного оборота вала, а период силы инерции второго порядка в 2 раза меньше. Сила инерции первого порядка Рц nipa R os а пред-70 [c.70]

Эта модель парного взаимодействия с притягиваюшими гармоническими силами дает эквидистантно расположенные уровни со степенью вырождения (ЗЛГ - 3) для кластера из N атомов. Эта модель дает достаточно подвижности, но не дает разваливаться жидкой капле. К аналогичному результату приводит микроскопическая модель дефектов. Оба подхода дают одинаковый результат плотность состояний кластера меняется неодинаково при возрастании температуры и энергии и при высоких температурах плотность состояний жидкого кластера становится больше. При рассмотрении изменения свободной энергии F(T, 7) с повышением температуры следует учесть, что при низких температурах заселены только низколежащие уровни для твердотельного состояния кластера, свободная энергия должна быть монотонно возрастающей функцией 7 и свободная энергия твердого состояния ниже, чем жидкого. Однако когда температура увеличивается, свободная энергия вблизи нежесткого конца параметра [c.195]

Согласно условию, единственным источником динамических нагрузок на вал является сила тяжёсти маховика, сохраняющая в процессе вращения постоянное направление - вниз. Она и создает гармоническую силу, изгибающую вал, меняющуюся с частотой [c.89]

Рассмотрим систему (7.39) с учетом внеишей гармонической силы [c.261]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология