Гурвича уравнение

Чтобы определить число и характер определяющих критериев, Гурвич, пользуясь обычной методикой современной теории моделирования, анализирует систему фундаментальных дифференциальных уравнений, могущих описать с. известной полнотой явления, протекающие в топочной камере, но не поддающихся интегрированию (уравнения сплошности, состояния, движения потока и частиц топлива, энергии, материального обмена, горения при гомогенных и гетерогенных реакциях и, наконец, лучистого теплообмена). [c.273]

Далее расчет прямой отдачи осуществляют по формулам У,28)— (У,43) или на основе рекомендаций, изложенных в работе [1, с. 462— 468]. Коэффициент прямой отдачи может быть рассчитан также по уравнению Гурвича [2, с. 81] [c.394]

Вязкость нефтяных фракций зависит от давления, повышаясь с его увеличением. При очень высоких давлениях масла приобретают пластичные свойства [62]. Сведения о вязкости газообразных углеводородов при различных значениях температуры и давления приведены в [63], вязкость компонентов природных газов можно вычислить по модифицированому уравнению Бачинского [64], сырой нефти — по уравнению, приведенному в [65], реактивных топлив в [44]. Вязкость смеси нефтяных фракций не является аддитивной величиной. Для определения вязкости смесей существуют методы АЗТМ и Молина — Гурвича. Были проанализированы результаты расчета вязкости смесей дистиллятов различной химической природы и дистиллятов с нефтяными остатками [63]. [c.21]

Гурвич предложил рассчитывать количество тепла, передаваемого излучением, по следующему уравнению (в кВт) [c.400]

Система уравнений, описывающих процесс в топочной камере, впервые была получена А. М. Гурвичем [4, 5]. Вследствие невозможности определения общего интеграла этой системы А. М. Гур-вич использовал ее для установления связи между критериями подобия лучистого теплообмена. Это позволило представить безразмерную температуру на выходе из топки в виде функции критериев и симплексов, определяющих рабочий процесс в топке. Анализ физической сущности явлений лучистого теплообмена позволил исключить из рассмотрения критерии и симплексы, не имеющие в настоящее время существенного значения. Полученные критериальные уравнения, будучи сопоставлены с многочисленными и тщательно поставленными экспериментальными определениями суммарной теплоотдачи в топках различных конструкций при сжигании разных сортов топлив и широком изменении режимных. параметров работы, позволили установить коэффициенты, увязывающие рассматриваемый метод расчета с реальными результатами, наблюдаемыми на практике [1, 6, 7]. [c.375]

Для определения параметра V имеются уравнение Гурвича [c.403]

Согласно правилу Гурвича, величина х /р должна быть постоянной для различных адсорбатов на том же самом адсорбенте. Такое постоянство вытекает из уравнения (4.17) только в том случае, если адсорбаты выбраны так, чтобы их молярные объемы V и, следовательно, имели одинаковые значения, так как 5 для данного адсорбента постоянно, а фактор упаковки / принимают одинаковым для всех адсорбатов. В действительности же изменение / /= в ряду типичных адсорбатов (см. табл. 45) больше, чем изменение величины Хз (примерно 5%) для данного адсорбента. [c.233]

А. Л. Клячко-Гурвич (Институт органической химии АН СССР, Москва). Я полностью согласен с Берингом и Серпинским в том, что понятия геометрическая поверхность и поверхностный слой в случае цеолитов теряют физический смысл. Термодинамические свойства цеолита изменяются при адсорбции. Однако аналогия между адсорбцией на цеолите и объемным растворением весьма условна. Она проявляется только в форме термодинамических уравнений, а физическая природа процессов сильно различается. Цеолит является твердым телом с определенным набором адсорбционных центров. Поэтому при рассмотрении адсорбции на цеолитах, особенно в области малых и средних заполнений, аналогия с адсорбцией на поверхности более плодотворна, чем с процессом растворения. А изменение термодинамических функций адсорбента следует учитывать при расчетах. [c.253]

Из двух констант х и гУд уравнения (16) только первая зависит от природы адсорбированного пара, так как объем определяется только структурой адсорбента, и, по правилу Гурвича, в удовлетворительном приближении постоянен для различных паров. Таким образом, из уравнения (16) непосредственно вытекает следствие об аффинности характеристических кривых, ибо при одинаковых объемах -ш для двух паров [c.682]

Гурвич принимал теплоту смачивания за меру сродства твёрдого тела к жидкости. Возможно, что это является удовлетворительным приближением, подобно тому, как теплоту реакции можно считать известным приближением (хотя и грубым) к свободной энергии. Эта мера не является точной, кроме как вблизи абсолютного нуля, или когда 1 Т = 0. Подставляя измеренное адгезионное натяжение (в данном случае - тп—Тт ) вместо Рж, Бартелл с сотрудниками пытались применить уравнение (11) для вычисления удельной поверхности 5 порошка, путём сопоставления с измеренной теплотой смачивания. Результат может иметь правильный порядок величины только в том случае, когда теплота смачивания измерена для твёрдого тела, уже отчасти насыщенного паром, как это отчасти имеет место при измерении адгезионного натяжения он не может быть надёжным, если теплота смачивания измерена для чистой твёрдой поверхности, так как в уравнении (11) Рж обычно намного превышает величину [c.271]

При давлениях порядка 15000— 20 ООО кПсм масла затвердевают. Приближенно изменение кинематической вязкости в зависимости от давления можно определить по уравнению Л. Г. Гурвича [c.154]

В тех цеолитах, в которых после дегидратации структура каркаса по существу пе меняется, структура и форма пор также не претерпевают изменений. При последующей адсорбции или окклюзии различных веществ микропоры обратимо заполняются и освобождаются. Адсорбция на цеолитах предполагает заполнение пор, и обычные представления о площади поверхности, применимые к другим твердым адсорбентам, в данном случае теряют смысл[61]. Объем пор дегидратированного цеолита и других микропористых твердых тел, адсорбция на которых описывается изотермой I тппа, можно рассчитать по правилу Гурвича [62, 63]. Р1зотерма адсорбции обычно пересекается под углом 90° с вертикальной линией, соответствующей р/ро 1 (рис. 5.42). Предполагается, что в точке насыщения адсорбированное вещество (а ) заполняет микропоры твердого тела в виде обычной жидкости, плотность которой ( а) соответствует ее обычной плотности при данной температуре. Суммарный объем микропор Ур определяется уравнением [c.436]

Спектры окислов щелочно-земельных элементов имеют ряд общих черт, характерных для этой группы молекул. В результате многолетних исследований, выполненных различными авторами, в настоящее время достаточно полно изучены различные системы полос в спектрах испускания СаО, SrO и ВаО, расположенные в широкой спектральной области от далекого ультрафиолета до близкой инфракрасной области. Все наблюдавшиеся в спектрах моноокислов Са, Sr и Ва системы полос связаны с переходами между синглетными состояниями Ч] и Ш, причем для всех молекул нижним состоянием является состояние 2. Легкость возбуждения спектров при сравнительно низких температурах и в условиях, когда имеет место термическое возбуждение, приводила к естественному выводу о том, что нижние состояния 2 соответствующих переходов являются основными электронными состояниями молекул окислов щелочно-земельных элементов. Однако это заключение находится в противоречии с правилами корреляции Вигнера-Витмера, согласно которым основные состояния рассматриваемых окислов должны быть триплетными состояниями или П, если только они, как это обычно имеет место для других молекул, связаны с основными состояниями соответствующих атомов. Поэтому многие авторы, в частности Гейдон [1668] и Бруэр [917], в своих работах принимали, что основными состояниями СаО и SrO являются триплетные состояния, переходы в которые еще не наблюдались в спектрах этих молекул. Окончательное решение вопроса о типе основного состояния невозможно без тщательного исследования спектров поглощения соответствующих соединений. Поскольку, однако, до настоящего времени спектры поглощения СаО и SrO неизучены, в работе Вейц и Гурвича [124] была сделана попытка косвенно решить этот вопрос. В результате изучения зависимости логарифма константы равновесия диссоциации СаО и SrO от температуры в интервале 2300—3200° К в работе [124] были определены энергии диссоциации этих молекул. На основании сравнения найденных таким образом значений Dg и значений, рассчитанных по уравнению Do= Т(ДФ — —R пКр), авторы работы [124] пришли к выводу, что основным состоянием молекул обоих окислов должно быть состояние 2. В работе [124] показано, что этот вывод не противоречит правилам корреляции, если основные состояния молекул коррелируют с возбужденным состоянием атома металла, а потенциальные кривые триплетных состояний, образующихся из основных состояний атомов металла и кислорода M( S)-fO( P), являются кривыми отталкивательного типа. В настоящем Справочнике в согласии с выводами работы [124] принимается, что основные состояния молекул окислов щелочно-земельных элементов— состояния S [c.839]

Критериальное уравнение А. М. Гурвича, как и любое иное критериальное уравнение, для которого связь между параметрами установлена в результате обобщения экспериментальных данных, справедливо в определенном интервале значений определяющих критериев. По мере накопления экспериментальных данных [8] коэффициенты и показатели степеней при критериях могут пре-тернеть изменения, точно так же может возникнуть необходимость введения дополнительных критериев или симплексов для описания теплообмена в новых условиях. [c.376]

Расчет теплоотдачи Ь топках является одной йз самых сложных задач теплопередачи, решение которой, несмотря на имеющиеся в этом деле достижения, нельзя считать завершенным. В настоящее время имеетсй два подхода к решению этой задачи. Первый метод заключае5гся в применении теории подобия. Наиболее полно этот метод представлен в работах А. М. Гурвича [67]. Указанный метод и был положен в основу нового проекта расчета котельного агрегата [68]. Во вжором методе расчетное уравнение получается из совместного решения уравнений теплопередачи и теплового баланса топки. [c.357]

Допустим в первом приблим ении, что поток ламинарный и что для определения скорости потока можно применить уравнение скорости потока в трубах см. например, Д. Л. Гурвич и Н. 3. Френкель, Гидравлика, 1940) [c.39]

Изучением разнозесия в системе кислород — криптон занимались Фастовский и Гурвич [Л. 13], которые определили давления 1Конца конденсации ряда смесей, содержавших 4—50% криптона, а затем на основании уравнения Гиббса — Дюгема вычислили равновесные составы пара. Принятая указанными исследователями методика эксперимента и узкая область изученных концентраций объяснялись ограниченным количеством криптона, являвшегося в то время (1939 г.) чрезвычайно редки.м газом. Поэтому имеется настоятельная необходимость в расширении сведений о равновесии в этой системе. [c.111]

Уравнение (16) нанисано в иредноложении, что температура фа-1 0ла Т но длпне камеры постоянна. Ири высоких форсировках процесса горения газа, свойственных камерам сгорания ГТУ, это условие близко к действительности. В противном случае показатель степени нри 0ф в уравненип (16) следовало бы принять меньшим четырех [Иоляк, Шорин, 1949 Гурвич, Блох, 1958]. Здесь конвективным теплообменом у стенки камеры можно пренебречь, так как его [c.427]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология