Излучение линейно-поляризованное

С течением временн состояние волны в точке О меняется, соответственно меняются величина и направление векторов Е и Н. Если направление вектора Е меняется хаотически, говорят о естественном неполяризованном излучении. Монохроматическое излучение, которое используется в эллипсометрии, всегда поляризовано эллиптически, это означает, что вектор Е номере прохождения волны через точку О описывает в плоскости Q эллипс. Линейная и круговая поляризации рассматриваются как частные случаи эллиптической. [c.176]

Излучение на выходе лазера поляризовано линейно. Пластина л/4, одна из осей которой расположена под угло.м 45 по отношению к плоскости поляризации лазерного луча, превращает линейно поляризованный луч света в луч, поляризованный циркулярно. Поляризатор П вырезает из луча света, поляризованного по кругу, линейную составляющую с заданным по отношению к плоскости падения азимутом ап плоскости поляризации, после чего линейно поляризованный луч попадает на компенсатор К, медленная ось Ь которого расположена под углом 45° к плоскости падения Р (рис. 9.12). В результате вышедший из компенсатора луч света приобретает перед падением на поверхность исследуемого образца некоторую эллиптичность уг = а/7—45° и соответственно некоторый сдвиг по фазе [c.185]

При обыкновенном дипольном излучении имеют место следующие переходы между уровнями с .Мь == О, при которых излучение линейно поляризовано, так что электрический вектор волны лежит в плоскости, образованной осью г и направлением распространения, и между уровнями с 1, при которых [c.363]

Из величины частоты самого коротковолнового края излучения мы заключаем, что метастабильный уровень Г в бензоле и нафталине расположен на 8000 m 1 (или 1 эв) ниже синглетного возбужденного уровня Г, в то время как в анилине этот интервал сокращается до 0.6 эв и в антрацене до 0.5 эв (или 12 ккал./моль). Из спектров фосфоресценции красителя в жестких средах [16] следует, что для более сложных ароматических соединений этот интервал может уменьшиться до 8—10 ккал./моль. Еще одной общей чертой спектров фосфоресценции производных бензола и полос р-фосфоресценции красителей является то, что при возбуждении линейно поляризованным светом в полосе поглощения соединений оба излучения не поляризованы [26, 27]. [c.58]

Для удерживания дихроических кристаллов в строго ориентированном состоянии применялись пластмассовые пластины. Эти пластины пропускают до 90% падающего света, линейно поляризованного в одном направлении, но если свет поляризован в перпендикулярном направлении, то пропускание составляет только 0,1%. При освещении обыкновенным светом через такую пластину проходит около 42% излучения, которое оказывается почти нацело линейно поляризованным. Поскольку коэффициенты поглощения зависят от длины волны проходящего света, такие поляризаторы пригодны только для ограниченной области спектра. В продаже имеются образцы поляризующих пластин, которые характеризуются различными коэффициентами пропускания [80]. [c.125]

Свечение солей в вязких растворителях поляризовано в глицерине при возбуждении линейно-поляризованным светом степень поляризации порядка 30%, в изоамиловом спирте — 4,5%, в воде — 0. Поляризация зависит от длины волны возбуждающего света. Максимальная поляризация наблюдается при возбуждении излучением с длиной волны 320 жр.. [c.201]

Молекулы люминесцирующих веществ оптически анизотропны, поэтому люминесцентное излучение каждой молекулы частично поляризовано. Если анизотропные молекулы ориентированы хаотично, то вещество в целом становится изотропным, а его люминесценция — неполяризованной. При возбуждении вещества линейно-поляризованным светом его поглощение осуществляется молекулами, у которых поглощающий осциллятор параллелен электрическому вектору падающего света. Поэтому поглощение полностью отсутствует у молекул, поглощающий осциллятор которых перпендикулярен электрическому вектору возбуждающего света. В этом случае измеряют поляризационные спектры флуоресценции — зависимость степени поляризации флуоресценции объекта от длины волны возбуждающего света (поляризационные спектры по поглощению) или длины волны регистрации при фиксированной длине волны возбуждения (поляризационные спектры по испусканию). [c.211]

Излучение ДИК-лазеров с оптической накачкой поляризовано. При линейно-поляризованном излучении накачки генерируемое излучение также лннейно-цоляризовано, причем взаимная ориентация плоскостей поляризации излучений определяется типами соответствующих переходов. В случае генерации на переходах между вращательными уровнями с квантовыми числами 1 порядка 10 и выше отношение коэффициентов усиления излучения, поляризованного параллельно Кус) и перпендикулярно К ус) К плоскости поляризации излучения накачки. Кус Кус, равно 3 при накачке и генерации на переходах в Q-вeтвяx (А/нак = =А/ген=0), 7г при накачке на переходах в Q-вeтви (А/нак = 0) и генерации на переходах в Р- или / -ветвях ([А/ген = 1) и при накачке и генерации на переходах в Р- или 7 -ветвях ( А/нак = IА/ген = 1) [38]. Здесь А/нак — изменение числа / в переходе, возбуждаемом при поглощении молекулой излучения накачки. А/ген — в переходе, на котором осуществляется генерация. Таким образом, преимущественно усиливается излучение либо одной, либо другой поляризации, и излучение ДИК-лазера соответствующим образом линейно-поляризовано. А именно, если А/нак — А/ген =0, генерируемое излучение имеет ту же поляризацию, что и излучение накачки, если А/нак — А/ген = 1, они поляризованы ортогонально. При насыщении возбуждаемого перехода анизотропия усиления существенно снижается [36]. [c.175]

Излучение лазеров этого вида, как и излучение накачки, линейно поляризовано, причем взаимная ориентация плоскостей поляризации возбуждающего и генерируемого излучений определяется теми же правилами, что и в случае генерации ДИК-пзлуче-ня (см. разд. 5.2). [c.185]

Правила отбора по симметрии определяют поляризацию элек тронного перехода. Из всего вышесказанного видно, что каждьи электронный переход может быть разрешен не для всех составляю щих оператора дипольного момента. Следовательно, если молекул закреплена в пространстве, поглощаться ею будут только опреде ленным образом направленные колебания электромагнитного излу чения. Если освещать поглощающее вещество линейно поляризо ванным светом, поглощать данную длину волны будут только п молекулы, разрешенное направление перехода в которых совпа дает с направлением колебаний электрического вектора излучения [c.30]

Падающий свет линейно поляризуют в направлении eir или eiz, а в рассеиваемом вдоль оси ОУ излучении либо сразу с помощью двупреломляющей призмы, либо двумя последовательными измерениями при помощи анализатора выделяют колебания в2х и 62Z- Таким образом измеряют интенсивности Ix h и /z = /х- Их можно, вообще говоря, рассчитать по формуле [c.288]

При возбуждении в-ва линейно поляризованным светом испускание оказывается анизотропным. Степенью поляризации из огчения наз. величину р=(1ц - + Ij,), где 1 -интенсивность той компоненты излучения, к-рая поляризована так же, как и возбуждающий свет, а - интенсивность перпендикулярно поляризованной этому направлению компоненты. Степень поляризахдаи излучения каждого в-ва в р-ре зависит, в частности, от природы р-рителя и от длины волны возбуждающего света. [c.447]

Интенсивность рассеянного когерентного релеевского излучения, согласно предыдущему, зависит, во-первых, от степени упорядоченности расположения рассеивающих моле ул, а, во-зторых, от величины индуцированных моментов в отдельной молекуле, т. е. от поляризуемости а. Временные колебания плотности, вызывающие появление рассеянного света, уже не люгут объяснить дальнейшее явление, состоящее в том, что если падающий световой луч линейно поляризован, то луч, испытавший преломление, остается полностью поляризованным, а рассеянный свет — частично деполяризован. Для объяснения такой деполяризации рассеянного света приходится отказаться от сделанного ранее (стр. 55 и 69) упрощающего предположения о том, что внутри молекулы ее поляризуемость изотропна, т. е. что поляризуемость во всех направлениях одинакова. Уже не в каждой молекуле индуцируется момент, пропорциональный силе возбуждающего поля, .. = аЕ, совпадающий с направлением поля. Если бы это было так, то колебания молекулы происходили бы только в направлении электрического поля — падающего света, и излучение, перпендикулярное к направлению колебаний, было бы полностью поляризовано. Если же поляризуемость в молекуле не во всех направлениях одинакова, т. е. анизотропна, то молекула уже не колеблется в направлении возбуждающей силы и излучение содержит также свет, у которого направление элгктрических колебаний перпендикулярно к возбуждающему полю, т. е. рассеянный свет содержит в большей или меньшей степени колебания, параллельные направлению падения возбуждающего света. Поэтому рассеянный свет является смесью поляризованного и возникшего вследствие деполяризации естественного света, как это в действительности и наблюдается. Итак, для объяснения деполяризации рассеянного света мы должны принять анизотропию поляризуемости. Это значит, что в направлениях трех взаимно перпен- [c.91]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология