Теплота плавления приборы для ее измерения

Трудность измерения теплового эффекта при гелеобразовании желатины связана с небольшой его величиной, для определения которой были необходимы чувствительные приборы и методы. В работах ряда авторов [107—111] для определенпя теплового эффекта гелеобразования применялись дифференциальные термопары с визуальным отсчетом и с применением фотозаписи при помощи саморегистрирующего пирометра Курнакова. Эти методы и приборы оказались недостаточно точными и чувствительными для измерения тепловых эффектов при гелеобразовании, и поэтому дальнейшие термохимические исследования гелей желатины велись по измерению теплот набухания и растворения, а также по измерению теплоемкости гелей с использованием чувствительных калориметров. Эти исследования и выявили, что теплоты растворения и набухания гелей желатины зависят от температуры, тогда как для термолизованной желатины эта зависимость не наблюдалась. Теплота плавления геля, полученная из температурной зависимости величины предельного набухания, равна 3,75 кал г белка [61], однако калориметрические исследования теплот растворения студня желатины в 8 М растя,ipe мочевины дали теплоту плавления 9 кал г [110]. [c.72]

В тех случаях, когда имеется достаточнее количество данного образца, можно определить криоскопическую константу, если она не была определена ранее, прямым измерением понижения точки плавления, вызываемого добавлением определенного количества подходящего растворимого вещества к известному количеству данного соединения. Для данного прибора и методики минимальное количество соединения, необходимое для определения, составляет около 40 мл, а степень чистоты его должна быть не ниже 97 молярных процентов. Растворяемое вещество должно образовывать с данным соединением практически идеальный жидкий раствор и не образовывать с ним твердых растворов. Последнее требование легко выполнить, если основной компонент имеет нормальную теплоту плавления. Если основной компонент имеет малую теплоту плавления, добавляемое растворимое вещество должно резко отличаться от него по размерам и форме молекул. Например, если основным компонентом является 2, 2,3-триметил- [c.213]

Пространственную структуру обычно определяют, используя данные рентгенографии [1], инфракрасной спектроскопии, результаты измерения температур плавления [2—4] и теплот плавления кристаллов [5]. Пространственную структуру можно определить, используя также метод ядерного магнитного резонанса (применяемые для этого приборы должны иметь высокую разрешающую способность) [7, 8] или данные о скорости гидролиза реакционноспособных производных полимера так, например, известно различие в скоростях гидролиза бензанилидов атактических и изотактических сегментов полистирола [6]. [c.212]

Для определения точек плавления вещества, которые необходимо изолировать от контакта с воздухом, можно применять аналогичный, но герметизированный прибор. Этот прибор служит для измерений на образцах при давлении насыщенного пара (условия, при которых вещество находится под давлением своих собственных паров, т. е. в отсутствии воздуха или другого газа) или для измерений образца, насыщенного каким-либо специфическим газом при данном давлении. Для многих соединений, имеющих нормальную теплоту плавления и ниЗх ую растворяющую способность по отношению к воз ху при температуре замерзания, разница между точкой замерзания при давлении насыщенных паров и точкой замерзания в воздухе при 1 атм обычно мала — порядка 0,005—0,05° С. Для соединений же, имеющих малую теплоту плавления и нормальную или большую растворяющую способность по отношению к воздуху вблизи точки замерзания, разница между двумя этими температурами может быть больше и в некоторых случаях достигает 1° С. Применяя вышеописанные аппаратуру и методику, легко определять разницу более чем в 0,01° С, но для точного определения требуются дальнейшие усовершенствования. [c.215]

ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА — условное название большого числа колич. методов анализа, основанных на измерении различных физич. свойств соединений илп простых веществ с пспользованием соответствующих приборов. Измеряют плотность, поверхностное натяжение, вязкость, поглощение лучистой энергип (рентгеновских лучей, ультрафиолетового, видимого, инфракрасного излучений и микроволн), помутнение, излучение радиации (вследствие возбуждения), комбинационное рассеяние света, вращение плоскости поляризации света, показатель преломления, дисперсию, флуоресценцию и фосфоресценцию, дифракцию рентгеновских лучей п электронов, ядерный и электронный магнитный резонанс, полуэлектродпые потенциалы, потенциалы разложения, электрич. проводимость, диэлектрич. постоянную, магнитную восприимчивость, темп-ру фазовых превращений (темп-ра кипения, плавления и т. п.), теплоты реакцпп (горения, нейтрализации и т. д.), теплопроводность и звукопроводность (газов), радиоактивность и другпе фпзпч. свойства. В настоящее время все чаще фпзико-химич. методы анализа называют (более правильно) инструментальными методами анализа. [c.214]

Эти данные имеют большой разброс. Из них трудно сделать выводы о наличии или отсутствии влияния на результаты соотношения площади отверстия эффузионной камеры и ее сечения. Среднее значение теплоты сублимации при 0°К равно 131,6 5 ккал/г-атом. При испарении с открытой поверхности получено значение 137,9 0,8 ккал/г-атом. Найденное авторами значение коэффициента испарепия 0,2—0,3 для интервала температур 1600—2000°К неверно. Давление иара бора было измерено [376] также интегральным вариантом метода Кнудсена на приборе, изображенном на рис. 51 и описанном на стр. 50. В нем можно было производить серию измерений, не нарушая высокого вакуума в системе, Эффузионная камера была изготовлена из молибдена и имела молибденовую диафрагму, диаметр отверстия в которой менялся от опыта к опыту от 0,09 до 3,1 мм (отношение сечения камеры к площади эффузионного отверстия при этом изменялось от 914 ООО до 42). Температура измерялась термопарой, прокалиброванной в условиях эксперимепта по точкам плавления ряда чистых металлов. Пары бора конденсировались иа кварцевом [c.196]

Теплоемкость измеряли на ДСК в интервале от 250 до 320 К. Эксперименты проводили в потоке азота со скоростью сканирования 5-Ю°/мин. Калибровку прибора осуществляли по теплоте и температуре плавления эталона - металла индия (99.9999% чистоты). Для оценки точности измерения теплоемкости с помощью ДСК ранее было проведено исследование эталонного вещества -а-А120з (корунда - стандартного образца с известными термодинамическими свойствами) [11] и установлено, что в указанном интервале температур ошибка измерения не превышает 1.5-2%. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология