Инвариантная плоскость

В точке тройной эвтектики в равновесии находятся четыре фазы три твердых и одна жидкая, система в ней инвариантна. Плоскость постоянных температур, проходящих через точку тройной эвтектики, является поверхностью солидуса. Она показывает температуры начала плавления тройных смесей при нагревании. [c.72]

Легко убедиться простой подстановкой (см., например, в 23 расчет энергии внутренних напряжений, связанных с образованием пластинчатого включения, характеризуемого деформацией с инвариантной плоскостью), что упругая знергия пластины с точностью до асимптотически малых членов по В/Ьз обращается в нуль, если средняя деформация ц имеет вид диадного произведения [c.289]

Подставляя (33.11) в (33.6), можно убедиться в том, что деформацию с инвариантной плоскостью можно получить несколькими способами. Возникающее при этом вырождение снимается из-за того, что асимптотическое обращение в нуль второго слагаемого в [c.290]

Из определений тензоров деформации (33.11) следует, что Або есть тензор деформации с инвариантной плоскостью и может быть представлен симметризованной диадой двух единичных векторов Шо =(1, 1, 0) и р =-j (l, 1, 0) [c.291]

I Таким образом, вообще говоря, существуют две сопряженные ориентации инвариантной плоскости, отвечающие взаимной замене векторов п и . Однако инвариантные плоскости существуют только в том случае, если б1 и б2 имеют разные знаки (б1>0>е2)-Я Примером деформации с инвариантной плоскостью люжет служить де- [c.145]

Если кристаллогеометрия фазового превращения может быть описана деформацией с инвариантной плоскостью, то рассуждения, повторяющие те, которые были приведены выше, приводят к выводу, что включение новой фазы будет иметь форму пластины, поверхность которой параллельна инвариантной плоскости. Однако, Строго говоря, дан е в этом случае не удается полностью избавиться от внутренних напряжений. Последние возникают на торцах пластинчатого включения, так как торцы сопрягаются с матрицей по обычным плоскостям, атомная сетка которых не совпадает с атомной сеткой соответствующих плоскостей матрицы. Поэтому энергия внутренних напряжений будет пропорциональна суммарной длине торцов, т. е. периметру пластинчатого включения. Величина этой энергии совпадает с энергией дислокационной петли, расположенной по периметру пластины и имеющей вектор Бюргерса, равный [c.199]

Особый интерес для дальнейшего представляет случай, когда объемный член энергии внутренних напряжений V2 (по)Т об-рагцается в нуль. Такая ситуация возможна только в одном случае когда деформация e j есть деформация с инвариантной плоскостью [c.208]

Tot же результат получается, если По = I. Таким образом, если структурная деформация есть деформация с инвариантной плоскостью, то возможны две габитусные ориентации пластинчатого [c.208]

Так как сопряжение всех фаз происходит, в основном, по инвариантным плоскостям, то такое сопряжение не приводит к воз-никновеншо внутренних напряжений, и, как следствие этого, энергия внутренних напряжений, пропорциональная объему комплекса, равна нулю. Так как при этом как тетрагональные включения, так и матрица оказываются в ненапряженном состоянии, то этот результат, естественно, не зависит от соотношения модулей упругости фаз. Слагаемое в упругой энергии (33.21) возникает за счет того, что в масштабах, соизмеримых с перио- [c.297]

Рост новой фазы при фазовых превращениях второй группы осуществляется путем перемещения характерной межфазной границы (фронта превращения). Особенно простой механизм движения межфазной границы имеет,мес 0 в том случае, когда фазовая перестройка кристаллической решетки сохраняет неизменной некоторую кристаллографическую йлоскость (инвариантную плоскость). В этом случае граница фаз в принципе может оставаться атомно гладкой и обеспечивать когерентное сопряжение двух фаз (рис. 2.1). Когерентная граница является одним из ОСНОВНЫХ" элементов двойникуюшихся кристаллов, но она может возникнуть и пр дру -их типах фазовой перестройки кристаллической решетки. [c.29]

Реалшая граница фаз обычно не совпадает с инвариантной плоскостью, и тогда ее можно разбить на участки когерентных границ, отдаленных друг от Друг не (сими ступеньками . Эти ступеньки играют принципиапьную роль в кинетике фазового превращения, так как на них реализуется перестройка элементарной ячейки кристаллической решетки и с ними связано понятие даслокаций превращения. Впервые это было понято и описано применительно к процессу механического двойникования (Влади- мир< ий, 1947 [84] Франк и Ван-дер-Мерве, 1949 [85]), поэтому именно тот случай мы используем для определения двойникующей дислокации I как примера дислокации превращения. [c.29]

В случае ряда мартенситных превращений происходит аналогичная перестройка с инвариантной плоскостью. Если на этой плоскости находится ступень, п которой граница переходит из одной плоскости решетки в соседнюю, то такой дефект будет обладать свойствами, весьма близкими к свойствам двойникующей дислокации. Его называют дислокацией превращения Скольжение дислокации превращения вдоль границы приводит к распространению фазового превращения. Впервые представления о даслокациях превращения были введены в работе [Й]. [c.31]

Деформащш типа (5.4) назьшается деформацией с инвариантной плоскостью. [c.144]

Подчеркнем, что при двойниковании плоскость двойникования, как I правило, является инвариантной плоскостью. Поэтому процесс механического двойникования можно описать с помощью двойникующих даслокаций, скользящих вдоль инвариантной плоскости. Аналогично этому процесс мартенситного превращения можно свести к перемещению дислокаций превращения, если плоскость сопряжения фаз является инвариантной плоскостью. Однако граница фаз при мартенситном превращении не всегда совпадает с инвариантной плоскостью. Но в случае, когда граница сопряжения фаз мало отклонена от инвариантной плоскости, ее тонкую структуру можно представить себе как последовательность участков инвариантной плоскости, разделенных ступенями. Последнее по-прежнему позволяет [c.145]

Итак, структурное превращение совершается наиболее просто, если оно реализуется деформациями с ишариантной плоскостью. Тжое возможно при наличии микроскопически однородной деформации и бесконечно протяженной плоской границы раздела. В тех случаях, когда превращение непосредственно не приводат к макроскопическим деформациям с инвариантной плоскостью, таковыми могут быть макроскопические деформации превращения, возникающие в результате разбиения кристалла на домены, повернутые или сдвинутые друг относительно друга. Условие подобного [c.145]

Если термоупругий мартенситный кристалл развйвается в нестесненных условиях, то форма термоупругих кристаллов становится не копьевидной. Вместо систем взаимно пересекающихся двойников остается одна система параллельных. Например, в монокристаллах этих сплавов образуются толстые пластины мартенсита с одной ориентировкой. В этом случае превращение реализуется перемещением одной границы раздела. Такое превращение наблюдалось, например, в [297] при охлаждении образца монокристалла с одной стороны. Единственная граница раздела отделяет исходную 31 -фазу от мартенситной у -фазы. Последняя является сдвойникованной (пронизана плоскими двойниками). Анализируя структуру такой границы, изученную в [296] с помощью сканирующей электронной микроскопии (рис. 5.7), можно прийти к вьшоду, что она очень напоминает границу с матрицей одной из половинок копья, т.е. в плоском случае деформация с инвариантной плоскостью может быть осуществлена более простым способом (без копьевидного образования). Наличие двойниковой структуры тем не менее необходимо для понижения упругой энергии системы [298]. [c.152]

Особенностью мартенситного превращения является коллективный сдвиг многих тысяч атомов на небольшие (меньше межатомных) расстояния. Этот переход имеет черты как гомогенного, так и гетерогенного превращения. Причиной перехода является неустойчивость всего объема системы по отношению к малым структурным перестройкам, но осуществляется переход через образование зародышей с последующим их ростом. Обязательным условием кооперативного движения границ раздела фаз при мар-тенситном превращении является полная когерентность межфазной границы матрицы и включения. Перестройку решетки при этом можно представить как деформацию (сдвиговую, дилатаци-онную или смешанную рис. 5.16) с инвариантной плоскостью (причем межфазная граница при этом совпадает с инвариантной плоскостью). Потеря устойчивости кристалла к малой деформации может быть замечена и при температурах вблизи области стабильности фазы, образующейся по мартенситному механизму. В этой области часто наблюдаются аномалии физических (например, отрицательный коэффициент температурной зависимости электросопротиления) и кристаллографических (формирование промежуточных структурных состояний, являющихся центрами зарождения мартенситных кристаллов) характеристик. [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология